Граница верхняя течения жидкости

Граница верхняя течения жидкости несжимаемой 229—233 [c.600]

Граница верхняя течения жидкости несжимаемой 229—233 ----сжимаемой 417—420 [c.600]

Заключение. Найдены распределения скоростей, а также выражение для функции тока осесимметричного винтового (по Жуковскому) течения в полубесконечном круговом цилиндре при наличии круглого отверстия в дне. Закрутка потока оказывает существенное влияние на характер течения в цилиндре. В рассматриваемой постановке отпадет необходимость в дополнительном ограничении, накладываемом на параметр напряженности винтового течения к, = 2.405 [1]. Последний удается также выразить через физические и геометрические параметры угловую скорость вращения жидкости вдали от дна, расход и радиус цилиндра. Получены предельные случаи винтовой сток в центре основания цилиндра и винтовое течение жидкости в верхнем полупространстве при наличии на его границе кругового отверстия или осесимметричного винтового источника (стока). Проведено сравнение с потенциальным истечением. Показано, что доля расхода в подпитке стока от различных трубок тока (за исключением поверхности самого цилиндра) в закрученном потоке выше, чем в потенциальном. Поэтому если желательно сливать больше жидкости из приосевой зоны, то поток целесообразно сильнее закручивать. [c.96]

Важно понимать, что приведенный выше анализ основывается на линейном уравнении, хотя оно и учитывает при помощи члена, содержащего А, некоторые эффекты памяти. Действительно, для обтекаемых тел простой геометрии (таких, как сферы и цилиндры) решение уравнения (7-4.3) можно довести до вычисления коэффициента лобового сопротивления в явном виде [15, 17]. Кажущаяся значительно более простой задача, состоящая в вычислении коэффициента лобового сопротивления для течения обобщенных ньютоновских жидкостей (т. е. жидкостей, для которых напряжение задается уравнением (2-4.1)), оказывается практически более сложной для решения из-за нелинейности члена, описывающего вязкие напряжения даже для тела простейшей геометрии (сфера) получены лишь оценки для несовпадающих верхней и нижней границ решения [18]. [c.277]

Поскольку режим течения, устойчивый по отношению к бесконечно малым возмущениям, может оказаться неустойчивым по отношению к конечным возмущениям, линейный анализ дает в лучшем случае верхнюю границу критерия устойчивости. Это справедливо, конечно, как для ньютоновских, так и для неньютоновских жидкостей. [c.298]

Авторы [71] объединили снарядный и эмульсионный режимы в перемежающийся режим течения, что достаточно обосновано с точки зрения приложений. В горизонтальных каналах особенно в условиях теплообмена чрезвычайно важно определить границу расслоенного режима течения, так как в этом режиме верхняя часть поверхности трубы не имеет контакта с жидкостью. В [71] принято, что волновой режим переходит в дисперсно-кольцевой или перемежающийся, когда амплитуда волн становится соизмеримой с диаметром канала и жидкость смачивает верхнюю образующую цилин- [c.307]

Эксперименты (см. [12]) показывают, что при высоких скоростях течения и больших недогревах (лд < - 0,1) плотность теплового потока не влияет на гидравлическое сопротивление вплоть до. Это дает основания полагать, что в рассматриваемых условиях паровые пузырьки не выходят за пределы вязкого подслоя, а остаются на стенке, действуя как тепловые трубы микронных размеров. В основании таких пузырьков жидкость испаряется, а на верхней (купольной) части пар конденсируется (рис. 8.8). Если предположить, что на контрольной поверхности АА, совпадающей с границей вязкого подслоя, температура равна (принимается, следовательно, что эта граница проходит в среднем через вершины паровых пузырьков, сидящих на стенке), то предельная плотность теплового потока определяется возможностями однофазной турбулентной конвекции. [c.363]

Верхняя зона — поверхностная, которую называют водоворотной областью, или вальцом. Эта часть потока сильно насыщена воздухом (аэрирована). Частицы жидкости в вальце находятся в сложном движении, которое происходит под действием поступательно движущейся части потока и силы тяжести. В верхней части вальца направление движения — обратное общему поступательному движению (рис. 21.11). На некотором заглублении от поверхности осредненные скорости равны нулю. Линия нулевых скоростей показана на рис. 21.11. Между вальцом и транзитной частью потока происходит постоянный обмен частицами, которые из вальца попадают в транзитную часть и уносятся вниз по течению. Но и частицы из транзитной части поступают в валец и могут находиться там в движении, пока не будут унесены транзитной частью потока. На замену им поступят другие частицы. На границе между вальцом и транзитной частью потока возникает поверхность раздела, через которую и происходит непрерывный обмен частицами, т. е. обмен количеством движения. Линия (поверхность) раздела и линия нулевых скоростей — не одно и то же. [c.100]

Как отмечалось ранее, в зависимости от условий на входе и на выходе из слоя возможно любое радиальное распределение частиц. Если предположить, что имеет место случайное перемешивание одних только частиц, а не перемешивание частиц и жидкости, и принять, что перенос частиц потоком в целом отсутствует, то частица, покидающая внутреннее цилиндрическое ядро течения (т. е. область, в которой все частицы движутся вверх) у верхней границы слоя, с одинаковой вероятностью попадает в любую точку внешней периферийной области, в которой частицы движутся вниз. [c.423]

Систему соосных цилиндров можно использовать для определения величины разности нормальных компонент напряжения в сдвиговом течении. Измерения (например, разностей давлений, действующих на каждый цилиндр) необходимо проводить в точках, достаточно удаленных от верхней (и нижней) границ жидкости. Тогда можно пренебречь возмущениями, обусловленными эффектом выталкивания стержня (поднятия жидкости на валу) или наличия горизонтальной жесткой пластины, закрывающей дно зазора между двумя цилиндрами. С другой стороны, возможно, будет полезным представить себе гипотетический эксперимент, где подъем уровня жидкости ограничен горизонтальной, лишенной трения жесткой пластиной, которая, позволяя осуществить требуемое состояние сдвигового течения, препятствует поднятию жидкости около внутреннего цилиндра. Неодинаковость нормальных компонент напряжения, а также искривленность сдвигающих поверхностей вместе являются причиной эффекта всплывания при отсутствии горизонтальной пластины. Эти же факторы создают неоднородное распределение давления вдоль поверхности горизонтальной пластины, причем давление будет больше вблизи внутреннего цилиндра. Соотношение между градиентом давления и разностями нормальных компонент напряжения дается зависимостью (9.18). [c.295]

Здесь tpi, ipi — плотности обобщенных потенциалов двойного и простого слоя Tij определены в примечании на стр. 53 верхние знаки относятся к внутренним задачам, нижние — к внешним. ИУ (1.5), (1,6) и аналогичные ИУ для задач о стационарных колебаниях однородной и неоднородной упругой среды исследованы в [5, 10, 12]. Подобные ИУ в теории медленных течений вязкой жидкости рассмотрены в [13]. ИУ (1.5), (1.6) относятся к классу двумерных сингулярных интегральных уравнений. Их свойства хорошо изучены в том случае, когда граница области представляет собой поверхность Ляпунова. [c.186]

Мы приведем здесь принадлежащий Б. А. Лугов-цову пример, который показывает, что такая постановка вопроса имеет смысл. Рассмотрим симметричное относительно оси X плоское потенциальное течение несжимаемой невязкой жидкости, верхняя половина которого изображена на рис. 132. На бесконечности поток имеет скорость, направленную вдоль оси х на рис. 132 штриховкой отмечена каверна, в которой поддерживается такое давление, что на ее границе величина скорости постоянна и равна 1 0 > [c.358]

Если верхняя жидкость течет со скоростью Шх относительно нижней, то теория показывает, что возникающие волны устойчивы только в том случае, если их длина достаточно велика. Короткие же волны, подобно тому, как это было показано в 7 для движения двух потоков жидкости вдоль поверхности раздела, неустойчивы, что приводит к перемешиванию обеих жидкостей в промежуточной зоне это перемешивание восстанавливает устойчивость течения. При увеличении скорости 71 граница между неустойчивостью и устойчивостью перемещается в сторону волн с большей длиной. Волны такого рода могут возникать также в атмосфере на границе двух слоев воздуха разной плотности, движущихся относительно друг друга иногда эти волны делаются видимыми благодаря образованию так называемых волнистых облаков. [c.134]

Пусть подогреваемый снизу горизонтальный слой жидкости ограничен твердыми проницаемыми плоскостями. Через нижнюю границу происходит однородное вдувание жидкости со скоростью 0, а через верхнюю — однородное отсасывание с такой же скоростью. Таким образом, в невозмущенном состоянии в слое имеется поперечное течение с однородной вертикальной скоростью 1 0. [c.273]

В данном рассмотрении предполагается, что искомое решение уравнения Лапласа в виде синусоидальных волн в заполненной водой области 2 О удовлетворяет условию (13) на верхней границе 2 = 0. Мы должны также наложить подходящее граничное условие на нижней стационарной границе массы воды для безвихревого течения этим условием будет стремление к нулю нормальной составляющей скорости жидкости, т. е. производной по нормали потенциала скорости ф. Любое полученное таким образом решение для безвихревого течения дает, однако, ненулевое значение тангенциальной составляющей скорости на границе. В случае вязкой жидкости оно должно быть согласовано с точным граничным условием равенства нулю скорости жидкости на стационарной твердой поверхности посредством введения тонкого диссипативного пограничного слоя (разд. 2.7) между поверхностью и безвихревым потоком. [c.260]

Верхняя заштрихованная область соответствует неустойчивости относительно бесконечно малых возмущений, а течения, отвечающие точкам заштрихованной полоски, определенно являются устойчивыми относительно любых конечных возмущений. Сплошная прямая на рисунке —граница области неустойчивости аля случая невязкой жидкости (ср. рис. 13, а). [c.140]

Если не требуется очень большая точность, то можно считать, что и в случае турбулентного течения в плоском канале ширины 2Я[ логарифмическая форма закона дефекта скорости (5.43) также выполняется вплоть до значения z = Hi, отвечающего центру канала (при этом, разумеется. Si должно равняться нулю). Та же формула часто применяется и в случае течения в открытом плоском канале глубины Ни ограниченном сверху свободной поверхностью жидкости (для такого канала максимальная скорость Uo, очевидно, будет достигаться на верхней границе течения, так что и здесь Si = 0). Иногда также в случае открытого канала вместо формулы (5.43) используется следующая формула Кармана (1930) [c.261]

Пусть линии тока, образованной осью симметрии и поверхно-ностью цилиндра, соответствует значение г) 0. Эту линию назовем нулевой линией тока. Числовое значение г для верхней границы может быть любым, отличным от нуля числом (нулевое значение будет означать отсутствие течения). Выберем, однако, величину, имеющую определенный физический смысл. Рассмотрим полный объемный расход жидкости [c.177]

Как и в случае течения несжимаемой жидкости, верхнюю границу (ВЗ на рис. 3.22) можно трактовать как простую стенку с прилипанием или (еще лучше) как стенку аэродинамической трубы без трения. Одпако в этих случаях можно ожидать нежелательного влияния отраженных от границы волн (см., например, Уилкинс [1969]). Гораздо лучшим способом является воссоздание условий свободного полета , что возможно в случае сверхзвуковых течений. Этот способ не запрещает втекание через верхнюю границу и является физически осмысленным. [c.417]

Заключение. Когда средняя высота по вертикали, при которой жидкость покидает пористую среду, меньше той, при которой она поступает в последнюю, сила тяжести принимает на себя роль движущего агента, создающего течение в среде и через поверхности стока. Эта сила в действительности является градиентом потенциальной энергии жидкости, так как он перемещает последнюю от более высоких уровней поглощения к пониженным уровням стока. По мере того как жидкость перемещается от поверхности поглощения, она использует свою потенциальную энергию на преодоление сопротивления пористой среды. Более того, обладая тенденцией падать к нижнему уровню, жидкость в общем случае будет отрываться от верхней границы пористой среды и давать начало образованию свободной поверхности , создающей естественный контур зоны насыщения, над которой среда будет сухой и свободной от жидкости. Капиллярными явлениями мы пренебрегаем. [c.318]

На основании визуальных наблюдений через стеклянные окна на входе и выходе потока из трубы было установлено три типа режимов течения смеси. По мере увеличения паросодержания возникают следующие типы течений расслоенное, кольцевое течение с паровым ядром и течение в виде тумана. При расслоенном течении смеси пар, образовавшийся в результате кипения жидкости на поверхности нагрева, отделяется от жидкости и течет вдоль верхней части канала. Этот тип течения наблюдался при низком паросодержании или небольшом суммарном расходе смеси. Поверхность контакта пара и жидкости была слегка волнистой, но жидкость была прозрачной и в ней не наблюдалось газа, увлеченного жидкостью. При отсутствии подвода к потоку дополнительного количества тепла установившееся на входе расслоенное течение смеси продолжало суш ествоБать по всей трубе, но на выходе поверхность жидкости была несколько более волнистой, чем на входе. По-видимому, каждая из фаз, которые выходили из камеры смешения с одинаковыми скоростями, по мере продвижения потока на некоторое расстояние от камеры смешения начинали проскальзывать относительно друг друга вдоль поверхности контакта фаз, что вызывало турбулизацию. При подводе тепла поток становился еш е более турбулентным, а граница раздела между жидкостью и паром оказывалась не такой отчетливой, как прежде. В то время как основная часть жидкости все еще оставалась внизу трубы, некоторая часть жидкости разбрызгивалась, омывая при этом верхнюю стенку трубы. Часть жидкости могла достигать верхней точки стенки горизонтальной трубы. [c.257]

Поскольку в турбулентном пограничном слое кинетическая энергия потока у стенки существенно больше, чем в ламинарном (более наполнен профиль скорости), а также больше и величина dxjdy, определяющая увлекающее действие верхних слоев жидкости, турбулентный пограничный слой способен преодолевать и существенно большие по-лон<ительные градиенты давления, чем ламинарный слой. Если перепад давления Ар превышает предельно допустимое для данного течения значение, то в некоторой точке S (см. рис. 6.13) поток отклоняется от стенки и происходит его отрыв с образованием свободной границы SK. В области отрыва KSD жидкость движется в направлении, обратном основному потоку, как показано штриховыми линиями. [c.185]

Аналогичные явления наблюдаются в расплЗвленной зоне сварной точки. Однако неравномерность плотности тока по горизонтальным сечениям точки, а также чечевицеобразная форма расплавления создают дополнительные направления течения жидкости. В верхней и нижней части расплавленного ядра давление будет меньше, так как там диаметр расплавления и /о (вследствие растекания) меньше, чем на поверхности раздела листов (в твердом проводнике эти силы уравновешиваются сопротивлением кристаллической решетки). Вследствие этого в ядре сварной точки возникает градиент давления также в вертикальном направлении от линии раздела листов (рис. 1, е). Под действием этих давлений жидкий металл течет вдоль поверхности раздела по направлению к оси затем он стремится течь либо вверх, либо вниз, и, наконец, течет вдоль границы расплавления вверху и внизу (рис. 1, ж). Одновременно образуются и другие мелкие потоки в вертикальном направлении. Все это способствует интенсивному перемешиванию жидкого металла. [c.189]

Режим теплообмена в области III — это пузырьковое кипение недогретой жидкости обычно в этом режиме коэффициент теплоотдачи определяется только плотностью теплового потока (см. 8.2) и практически не зависит от скорости течения смеси. По этой причине температура стенки, начиная с некоторого сечения А, остается неизменной. Само сечение А, расположенное вблизи верхней по течению границы области, характеризуется как раз установлением режима теплообмена, определяемого механизмом пузырькового кипения, при этом иногда наблюдается даже некоторое снижение температуры стенки (см. рис. 8.1). [c.336]

Для построения зависимости п а), даюш ей число примесных частиц с радиусом, большим а, т. е. надкритических или жизнеспособных при / единице объе1ма жидкости целесообразно использовать экспериментальные данные но критическому стационарному истечению насыгценной воды из коротких (1квазиодномерной модели течения, а верхняя — условием, чтобы на большей части трубы пе])егретая жидкость не контактировала с поверхностью канала г вскипание на стенках заведомо не играло заметной роли. Верхняя граница L определяется тем, что в длинных трубках из-за большого времени пребывания жидкости в канале кинетика, а точнее запаздывание вскипания, проявляется слабо, и течение близко к равновесному. [c.285]

Таким образом, при достаточно большой скорости поток, обтекающий твердое тело с резко меняющимся профилем, можно условно разделить на две статистически устойчивые области течения (рис. 5.15). Границей между ними можно назначить линию тока а—а, проходящую через точку отрыва А. Ниже линии а—а располагается область отрывного течения — область АВСО. Внутри этой области осреднениые во времени линии тока представляют собой замкнутые кривые движение в целом носит циркуляционный характер. В верхней части области отрывного течения направление векторов скорости совпадает с направлением движения невозмущенного потока, в нижней ее части жидкость или газ перемещается в обратном направлении. Выще линии тока а—а располагается невозмущенный поток, который можно считать безвихревым, или потенциальным. Так как в потенциальном потоке перенос количества движения поперек линий отсутствует (см. гл. 2), то любую линию тока можно условно заменить твердой границей. Напомним, что и в том и другом случае частная производная скорости по нормали к линии тока равна нулю, т. е. дп1дп = 0. Предполагая, что твердая граница совпадает с линией тока а—о, получим картину обтекания потенциальным потоком твердого тела АВСО. [c.250]

ПОДЪЕМНАЯ СИЛА — сила, перпендикулярная вектору скорости движения центра тяжести тела, возникающая вследствие несимметрии обтекания тела потоком жидкости (газа). В двумерной модели движения крыла в идеальной и несжимаемой жидкости (рис. 1) несимметричное движение жидкости у границ крыла можно представить как сумму поступат. движения со скоростью о и циркуляц. движения интенсивностью Г. В суммарном течении при выбранном направления циркуляции скорость у ниж. границы профиля будет меньше, а давление больше, чем у верхней [c.670]

При значительных наросодержаниях и скоростях течения двухфазного потока жидкостная пленка может быть весьма тонкой. Перенос тепла через нее осуществляется за счет теплопроводности. Для передачи больших тепловых потоков пленка должна быть перегрета по отношению к температуре насыщения. Однако ее температура Га ограничивается предельной температурой существования жидкости в метастабильном состоянии Т. В момент достижения Т = Т происходит спонтанное вскипание. Потерю устойчивости метастабильного слоя жидкости связывают с термодинамическим кризисом кипения (рис. 3.14). Расчеты критических тепловых потоков по этой теории являются оценкой верхней границы критических нагрузок. [c.119]

Пусть верхняя граница жидкости в зазоре свободна. Тогда давление на ней будет однородным лишь до тех пор, пока она горизонтальна и приведенное выше неравенство не будет удовлетворяться. Поэтому следует ожидать, что жидкость будет стремиться к выталкиванию вверх внутреннего цилиндра для того, чтобы распределение давления на нижележащих горизонтальных плоскостях стало приблизительно таким, каким оно должно быть в сдвиговом течении. Всплывание внутреннего цилиндра будет нарушать требуемый сдвиговой характер течения в зазоре, тем не менее существование такого эффекта, согласно (9.18), свидетельствует об отличии от нуля одной или обеих разностей нормальных напряжений в сдвиговом потоке. Во многих жидкостях, таких, например, как растворы полимеров и растворы алюминиевого мыла в жидких углеводородах, наблюдается эффект всплывания вращающегося стержня. Сущность таких явлений (многократно наблюдавшихся) и их связь с напряженным состоянием жидкости при ее сдвиговом течении была впервые исследована Вейссенбергом ], который разработал много других излагаемых ниже методов определения разностей нормальных напряжений. Эффект всплывания упоминался также в работе Гарнера и Ниссана [c.251]

Решите задачу о течении в канале (рис. 10.12). Внешний и внутрен1шй диаметры канала равны d п D соответственно, причем Did = 2. Внутренний цилиндр диаметром d сделан из сплошного материала, в зазоре текут две различные жидкости. В нижней половине динамическая вязкость жидкости равна i,, а в верхней — iij, причем 12/Д = 2,5. Обе жидкости имеют одну и ту же плотность р. Рассчитайте безразмерное поле скорости W w и значение yRe (для определения числа Re используйте ц,). Процессы теплообмена характеризуются выделе1шем тепла источником мощностью S в верхней половине внутреннего цилиндра и тепловым потоком 0,255 а через дугу длиной 60° на внешней границе. Остальная часть поверхности внешнего цилиндра теплоизолирована. Нижняя половина внутреннего цилиндра сделана из теплонепроводящего материала. И обе жидкости, и тепловыделяющий материал имеют одинаковые значения теплопроводности к и теплоемкости Рассчитайте безразмерное поле температуры и число Nu = h(D - d)/k, где коэффициент И определен по средней температу ре стенок с [c.232]

В работах В. М. Александрова, Н. X. Арутюняна [8] и Е. В. Коваленко [52] изучаются плоские контактные задачи соответственно для упругой полуплоскости, усиленной по всей границе накладкой 1У1елана, или покрытой тонким слоем идеальной несжимаемой жидкости, и для слоя идеальной жидкости бесконечной глубины, покрытого тонкой пластинкой, растянутой постоянным по ее длине усилием. Предполагается, что упругий штамп вдавливается в верхнюю границу основания и скользит вдоль нее с постоянной докритической скоростью V. Силы трения в области контакта считаются отсутствующими, течение в жидкости установившимся, потенциальным. [c.462]

Если для данного потока жидкости в трубе число Рейнольдса Ке<Кекр, течение будет ламинарным, если К е>Кекр — турбулентным. Критическое число Рейнольдса существенно зависит от условий входа в трубу и условий в потоке жидкости перед входом. Чем меньше возмущения в потоке жидкости, поступающей в трубу, и во входном сечении (например, вследствие отрыва потока от стенок при обтекании острых кромок), тем больше критическое число Рейнольдса. Так, например, принимая специальные меры по уменьшению возмущений, удалось получить ламинарное течение в трубе при значениях числа Рейнольдса до 40 000. По-видимому, путем тщательного устранения возмущений можно получить и более высокие значения критических чисел Рейнольдса. Однако на практике важно знать не столько верхнюю, сколько нижнюю границу критического числа Рейнольдса. Существование такой границы установлено в очень многих экспериментальных работах. Говоря в дальнейшем о критическом числе Рейнольдса Кекр, мы будем иметь в виду именно его нижнюю границу. Если Р е<Кекр, то любое сильное возмущение на входе в трубу на достаточном удалении от входа затухает и поток остается ламинарным. Если же Ре>Рекр, то в обычных условиях (т. е. при наблюдаемых на практике возмущениях) течение становится турбулентным. [c.65]

Изучение двумерного течения идеальной жидкости на сфере представляет интерес в геофизической и астрофизической гидродинамике, где одной из главных является задача определения поля скорости в океане или атмосфере, покрывающих сферу. Использование двумерного приближения хорошо оправдывается тем, что толщина жидкой пленки — атмосферы планеты — много меньше радиуса сферы, а верхняя граница жидкости, которая представляет собой свободную поверхность, вследствие большой силы тяжести остается приблизительно сферической. Предположение о сферичности свободной поверхности исключает из рассмотрения движения, на которые непосредственно влияет сила тяжести. Поскольку в общем случае система точечньк вихрей как на сфере, так и на плоскости является неинтегрируемой, то применительно к метеорологии можно сказать, что трудности в предсказании погоды обьясняются стохастическим характером взаимодействия циклонов. [c.377]

Расчет коэффициента отражения от шсавно-слоистой среды с границами, в принципе, прост. Пусть, как и в п. 2.5, между двумя однородными жидкими полубесконечными средами, которым мы припишем номера 1 и п + 1 находится п — 1 слой жидкости. Между границамиZj j = 1,2,..., п) плотность Pj (z), скорость звука j (z) и скорость течения vq/ (z) — гладкие функции. Рассмотрим отражение шюской во шы, падающей на границу z верхнего слоя. Обозначим горизонтальный волновой вектор, а Wy(z) -проекцию Vo/(z) на направление Эффективный показатель пре юмления A (f) в каждом аюе определен соотношениями (8.2), (8.3), где удобно считать Ро = Pi, Zo = Zi. Общее решение волнового уравнения в каждом слое дается формулами 8 и 9 [c.209]

Дополнительное усложнение, возникающее при изучении общих проблем гравитационного течения, заключ ется в присутствии у большинства таких систем поверхностей фильтрации. Так же, как и для свободной поверхности, давление по этим элементам поверхности является постоянным. Однако последние не представляют собой линий тока. Они являются просто частями контура пористой среды, где жидкость покидает систему и вступает в область, лишенную и жидкости и пористой среды. С другой стороны, длина этих элементов поверхности заранее не известна, так как их верхняя граница соединяется всегда со свободной поверхностью, которая первоначально также неизвестна. Существование таких элементов поверхности было установлено уже [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...