Линия нулевой скорости

Верхняя зона — поверхностная, которую называют водоворотной областью, или вальцом. Эта часть потока сильно насыщена воздухом (аэрирована). Частицы жидкости в вальце находятся в сложном движении, которое происходит под действием поступательно движущейся части потока и силы тяжести. В верхней части вальца направление движения — обратное общему поступательному движению (рис. 21.11). На некотором заглублении от поверхности осредненные скорости равны нулю. Линия нулевых скоростей показана на рис. 21.11. Между вальцом и транзитной частью потока происходит постоянный обмен частицами, которые из вальца попадают в транзитную часть и уносятся вниз по течению. Но и частицы из транзитной части поступают в валец и могут находиться там в движении, пока не будут унесены транзитной частью потока. На замену им поступят другие частицы. На границе между вальцом и транзитной частью потока возникает поверхность раздела, через которую и происходит непрерывный обмен частицами, т. е. обмен количеством движения. Линия (поверхность) раздела и линия нулевых скоростей — не одно и то же. [c.100]

В сечении С поток отходит от стенки, а пограничный слой трансформируется в отрывное течение. Границей отрывного течения и внешнего потока является условная линия раздела (в двухмерном представлении), хорошо прослеживаемая, например, для случая обтекания цилиндра (рис. 160, 161). Обратные скорости отрывного течения убывают с увеличением расстояния от стенки, и можно наметить линию нулевых скоростей, вокруг которой происходит циркуляция частиц. Это течение носит неустойчивый характер. Возникающие вихри, отрываясь от тела, уплывают вниз по течению на их месте возникают новые и т. д. Таким образом, несмотря на общий установившийся характер движения, в области отрывного течения скорости в отдельных точках пространства периодически колеблются. [c.304]

Линяя нулевой скорости [c.516]

Существуют три серии таких кривых для различных значений с, обратная величина которых приблизительно пропорциональна толщине охлажденного слоя, окружающего пузырь. Для каждого значения с имеются три кри вые радиус — время для различных значений температуры в объеме жидкости, и, наконец, все эти кривые соединялись линиями нулевой скорости. Радиус пузыря. [c.292]

Линия, начинающаяся в точке отрыва и соединяющая точки с нулевой скоростью внутри вязкого слоя, отошедшего от стенки, может быть определена как линия нулевой скорости (фиг. 7). По линии нулевой скорости можно определить отклонение линий [c.19]

Горячий внешний след за тупым телом образован сжатым и разогретым в ударном слое газом, прошедшим через почти нормальный к потоку участок головного скачка уплотнения. Внутренний след образован турбулентным течением, возникающим в области с наибольшим градиентом скорости, и смыкающимся с ним свободным вязким слоем, сходящим с поверхности тела. Линия нулевого значения скорости, на которой касательная составляющая скорости равна нулю, начинается в точке отрыва на теле и поворачивает обратно в горловине следа, поскольку при выравнивании потока давление возрастает. Газ над линией нулевой скорости в дальнейшем образует внутренний след. Вблизи горловины турбулентность, существующая в узкой области, окру- [c.29]

При исследовании принято наиболее неблагоприятное с точки зрения образования зон аэродинамической тени расположение моделей главного корпуса продольные оси моделей зданий ориентированы нормально к набегающему потоку. Перед зданием поток тормозится. Над зданием и за ним в зоне выше линии нулевых скоростей наблюдается увеличение скорости. На уровне устья вентиляционной трубы оно достигает - 130% (как с сеткой, так и без нее). [c.266]

Основные соотношения этой схемы выпишем для верхнего потока, для нижнего опп имеют аналогичный вид. Относптельный расход между линиями нулевой скорости и постоянных масс определяется пз [c.241]

Передаточное число равно отношению отрезков горизонтальной прямой, лежащих между линией нулевых скоростей (ОБ) и прямыми, ограничивающими линейные скорости точек ведущего и ведомого звеньев. [c.11]

При отсутствии гидравлических сопротивлений во всасывающей линии и при нулевой скорости жидкости на входе в насос геометрическая [c.153]

Этот же результат можно получить, не налагая условия потенциальности течения, для течения вдоль линии тока и принимая нулевую скорость в критической точке на основании данных эксперимента. [c.87]

Достижение растягивающим напряжением критической величины определяется некоторой кривой, соединяющей точки В. Линия нулевых растягивающих напряжений соединяет точки D. Скорость нарастания нагрузки в области растягивающих напряжений с использованием принципа суммирования скоростей в волнах нагрузки определится выражением [c.236]

Если в последнем случае после разгрузки зафиксировать деформацию, вследствие неравной нулю (отрицательной) скорости неупругой деформации в модели начнет появляться напряжение ( обратная релаксация ) г г + р — 0 г —р. Оно будет расти (линия 7р) до тех пор, пока точка состояния не пересечет линию СЯ нулевой скорости ползучести, а затем начнет падать (асимптотически) до нуля, как при обычной релаксации. [c.194]

Точки пересечения а , ii, (индексы соответствуют числу узловых диаметров) кривых, соответствующих частотам назад бегущих цепей волн, с линией нулевой частоты означают моменты, когда скорости назад бегущих цепей волн равны скорости вращения диска. В этом случае неподвижный в пространстве наблюдатель увидит стоящую в пространстве волну. Это самый опасный случай резонанса, с которым практически связано большинство серьезных случаев аварий с дисками. Для возбуждения колебаний с неподвижной в пространстве цепью волн не требуется переменной силы они могут быть вызваны постоянной сосредоточенной силой, неподвижной в пространстве. Такие силы практически всегда существуют в турбине из-за наличия неравномерности давлений по окружности, вызванной неточностью изготовления сопел и диафрагм. [c.13]

Здесь и и V — составляющие скорости газа по осям х ш р ш ро — плотность газа и некоторое ее характерное значение, ф — функция тока. Интеграл Бернулли (1.2) устанавливает связь между величиной w скорости и давлением р вдоль каждой линии тока при этом давление торможения р соответствует нулевой скорости. [c.54]

Разделяющая линия контакта имеет в точке падения скачка О излом с вогнутым углом в сторону дозвуковой области, так что для дозвукового потока точка О есть точка торможения с нулевой скоростью и максимальным давлением газа в ней. Простая волна сжатия, образующаяся в сверхзвуковом потоке перед падающим скачком уплотнения вследствие передачи вперед повышения давления через дозвуковую область, преломляется при прохождении скачка и дает начало отраженному скачку, который у точки О взаимодействует с выходящей из этой же точки центрированной волной разрежения. Падающий скачок отражается в этой точке от границы как от свободной поверхности с давлением на ней, равным давлению торможения дозвукового течения. При этом взаимодействии бесконечно слабый отраженный скачок возникает уже в точке О и, постепенно усиливаясь, приобретает в бесконечности интенсивность, соответствующую отражению от твердой стенки без дозвукового слоя на ней. [c.82]

Теория элемента лопасти основана на схеме несущей линии. Кроме того, чтобы найти аналитическое решение, мы будем считать нагрузку на диск малой и пренебрежем возможностью срыва и влиянием сжимаемости воздуха. На рис. 2.6 показаны сечение лопасти, скорости обтекающего его воздуха и действующие на него силы. Сечение установлено под углом 6, отсчитываемым от плоскости вращения до линии нулевой подъемной силы. Скорость воздуха, обтекающего сечение, разложим на составляющие и-г и Ыр, соответственно параллельную и перпендикулярную плоскости диска. Тогда величина скорости и [c.62]

При любом плоском движении тела можно указать мгновенную ось вращения — линию, проходящую через те неизменно связанные с телом точки, которые в данное мгновение остаются в покое. Когда цилиндр или колесо катятся без скольжения, то мгновенная ось проходит через точки соприкосновения цилиндра с плоскостью эти точки цилиндра в данный момент остаются неподвижными (имеют нулевую скорость). Скорости всех других точек тела, направление [c.206]

Воображая два течения, совершающиеся по обоим семействам линий деформации со скоростями У получим течение со скоростью У2е, совершающееся по линиям нулевого удлинения. Отсюда —- сетка линий нулевого удлинения на раз- [c.106]

Линии токов рассматриваемого течения расположатся, как представлено на фигуре 2, на которой С есть центр вихря, а точки О и А—критические точки нулевой скорости. Движение центра вихря С на основании формул (8) и (12) найдется из уравнения [c.660]

Показать, что в двумерном движении линия тока пересекает сама себя в точке нулевой скорости и что обе ветви расположены под прямым углом друг к другу, если движение безвихревое. [c.121]

Предполагая, что давление на барьер со стороны, противоположной потоку, равно давлению на свободных линиях тока, показать, что силы, действующие на части барьера пи обе стороны от точки с нулевой скоростью, относятся как (л — а) а. [c.329]

Исключением являются при этом точки, в которых скорость равна нулю (критические точки нулевой скорости/. Изложенное в тексте доказательство ортогональности линий тока и поверхностей равного потенциала к таким точкам неприменимо. [c.165]

Затем находится относптельный расход между линией нулевых скоростей и разделяюгцей линией [c.242]

В качестве второго примера рассмотрим теплообмен в трубе в точке присоединения пограничного слоя за диафрагмой. Для определения величины jkJU в этом случае представим схематично процесс развития струи за диафрагмой. Пусть П — диаметр трубы, — внутренний диаметр диафрагмы, V У1 и — соответствующие средние скорости. Непосредственно после диафрагмы к струе примыкает область возвратного течения, а скорость в струе равна и-х-По отношению к линии нулевой скорости разность скоростей равна Принимая линейность профиля скорости, получим йи/йу их/к к — высота диафрагмы). Соответствующие пульсационные составляющие скорости равны и =Ыи/йу. Полагая, что I /г- (она постоянна, как и для струи), имеем [c.14]

Г > 4лиоГо. Поскольку sin 0 р не может быть больше единицы, для этого случая на поверхности цилиндра нет ни одной критической точки. Более подробный анализ показывает, что точка с нулевой скоростью расположена внутри потока на петлеобразной линии тока, ограничивающей замкнутую область вблизи поверхности цилиндра, в которой происходит циркуляционное течение (рис. 7.10, в). [c.228]

Характеристики электрического двигателя постоянного тока при параллельном возбуждении (шунтового) представляют собой пучок прямых, сходящихся в одной точке (рис. 0. 1, а). Переход с одной характеристики на другую производят путем изменения пмцирпупгп СОПрОТ ЩЛеНТ . Т, Пключсппсгс в цепь ротора двигателя. Жирными линиями показан процесс запуска двигателя. При этом начальное сопротивление выбирают таким, чтобы двигатель работал на характеристике /, т. е. при нулевой скорости возникает 16 [c.16]

Широко распространенным в промышленности типом привода машин является асинхронный двигатель с фазным ротором (пусковые характеристики на рис. 0. 1, г). Верхняя характеристика является естественной запуск только на этой характеристике возможен лишь в том случае, если пусковой момент при нулевой скорости превышает момент статического сопротивления Мо и мощность двигателя мала. Введением ступеней добавочного сопротивления в цепь ротора получают дополнительные искусственные характеристики, которые имеют максимумы, расположенные на одной вертикали. Двигатель запускают последовательно, начиная с самой нижней характеристики, для которой начальный моментМх при нулевой скорости значительно превышает момент Мо- В дальнейшем запуск идет по участкам характеристик, указанных жирными линиями (исследование привода этого типа см. в 6). [c.18]

В диаграмме i—S состояние газа на входе в сопловой аппарат, соответствующее нулевой скорости потока, определяется точкой t o. Она находится в результате продолжения линии Чад — io вверх на величину отрезка сУ2 (см. рис. 9.6). Разность энтальпий iff — 12ад = Я принято называть располагаемой энергией или располагаемым теплоперепадом. Она может быть определена как теоретически возможная работа расширения 1 кг газа. [c.145]

При движении жидкости в трубе ближайшая к стенке струйка из-за трения имеет практически нулевую скорость (рис. 5.2, а). Следующая струйка жидкости движется несколько быстрее и так далее. А наибольшую скорость жидкость имеет в центре потока. При ламршарном течении закон распределения скоростей имеет квадратичный характер, т.е. эгпора распределения скоростей (линия А) является квадратичной параболой и описывается математической зависимостью [c.25]

Таким образом, фиктивное течение в плоскости годографа вызвано вихреисточником и вихрестоком. Поскольку точка О соответствует точкам разветвления потока в физической плоскости, то она является и точкой разветвления и в плоскости годографа. На рис. 4.16, б показаны линии тока, которые идут в точку О и разветвляются на контуре годографа. Следовательно, точка О должна быть точкой нулевой скорости также и для фиктивного потока в плоскости годографа. [c.89]

Истечение. Рассмотрим истечение жидкости через короткую трубку, присоединенную к отверстию в стенке большого резервуара (рис. 6-10). Высота положения уровня свободной поверхности над центром отверстия Я постоянна. Пунктирные линии внутри трубки указывают границы заметного влияния вязкости. Жидкость у стенок должна иметь нулевую скорость, в то время как в центральной части (ядре) течения скорость постоянна по сечению. Если бы трубка была длинной, зсна действия вязкости распространилась бы до осевой линии и более не выполнялось бы предположение о пренебре-жимом влиянии трения. Внутри резервуара и в ядре течения в трубке течение определяется в основном толь- [c.138]

Корни уравнения (2.8.9) соответствуют скорости распространения сдвиговых волн A i 2 =/сз 4 = И /р, скорости распространения объемных волн растяжения — сжатия ks-,e — кт-,8 = = У(2ц-ЬЯ)/р и нулевой скорости распространения кд = О, отвечающей характеристическим линиям 0i = onst, направленным перпендикулярно плоскости деформирования по условию постановки задачи. Таким образом, линеаризованная система уравнений, отвечающая обобщенной модели Тимошенко, имеет скорости распространения, совпадающие со скоростями распространения волн в трехмерной линейной упругой среде [28, 194]. Это свидетельствует о том, что осуществленный переход от трехмерной теории к приближенной оболочечной сохраняет без искажений основные волновые свойства модели по скоростям их распространения. [c.53]

На рис. VI. 1.6 показана зависимость фазовой и групповой скоростей от частоты для первых нормальных волн плос- СщУт кого жидкого волновода с жесткими стенками. При увеличении частоты фазовая скорость каждой нормальной волны монотонно убывает до скорости свободных волн в среде, а групповая возрастает от значений, близких к нулю, которые она имеет вблизи критических частот, до с. Горизонтальная линия соответствует скорости нормальной волны нулевого порядка. Рис. VI.1,6 [c.327]

Между точками отрыва и присоединения потока а = (У/б )[/ = о-Так как при отрыве производная daldX в уравнении (94) всегда положительна и ограничена по величине, линия нулевых значений скорости отходит под конечным углом от поверхности. Для течения, соответствующего нижней части профиля Стюартсона, [ (d/da) (У/бг) ф ola- о = onst, поэтому разделяющая линия тока также отходит под конечным углом от поверхности. Ниже по потоку за отрывом уравнения (98) и (99) решаются при условиях отрыва а = О, б = (6 )g и 0 = 0g, которые находятся из решения уравнений для области выше по потоку. [c.286]

Более полную информацию о структуре течения можно получить, построив непосредственно линии тока. Д/1я этого следует проинтегрировать систему уравнений с1г/и . =rdQ/uQ =ё2 и . Примеры линий тока приведены на цв. рис. 1. При искривлении вихря и нулевой скорости на оси (цв. рис. 1а) линии тока, проходящие вблизи вихревой нити, представляют собой деформированные спирали. На периферии при этом линии тока завиты слабо, т. е. осевая компонента скорости существенно превосходит окружную и радиальную. В случае и = и малом радиусе вихревой нити (цв. рис. 16,в) линии тока — плотные спирали и вблизи нити, и вдали от нее, при этом на периферии осевая скорость оказывается намного меньще окружной. В вихре большого радиуса а = 0,1) с нулевой скоростью на оси (цв. рис. в) линии тока, за исключением ближайших к вихревой нити, имеют сложную структуру. Наоборот, при щ = 1 (цв. рис. г) в центре трубы линии тока слабо искривлены. Более четко отличия в структуре течения видны при мало.м шаге винта (/г = 0,5). Так, при а = 0,5 и щ = 0 (цв. рис. 1д) поток вблизи стенок направлен вниз и слабо закручен. Во внутренней области винтовой спирали движение слабое. Обращает на себя внимание линия тока, проходящая вблизи оси трубы, которая направлена по диаметру, обвивает вихревую нить и снова проходит по диаметру, смещенному на гюлпериода. В противоположном случае, при щ = , в центре трубы реализуется вертикальный восходящий гюток, а на периферии - спиральное движение (цв. рис. е). [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...