Жидкость смачивающая

Среднее число действующих центров парообразования при заданном перегреве Af определяется кроме рельефа поверхности ее адгезионными характеристиками и смачивающей способностью жидкости. Смачивающая способность жидкости определяется краевым углом 0. При 0 < 90° (рис. 2.59, а) жидкость смачивает поверхность (например, вода, спирт, ацетон, бензол, керосин), при 0 > 90 (рис. 2.59, б) — не смачивает (ртуть). [c.149]

При течении жидкости, смачивающей материал тру бы, на внутренней поверхности последней всегда формируется жидкая пленка, а газ отжимается в ядро потока смеси. При течении, жидко-Рис. 6-1. Фотография двия<е- jjg смачивающей мате- [c.132]

На рис. 6.1, б схематично показана форма паровых пузырей, образующихся при кипении жидкости, не смачивающей теплоотдающую поверхность. При такой форме пузырей (краевой угол 0> >90°) тепловой поток от поверхности передается в основном к пару и вследствие малой его теплопроводности интенсивность теплообмена оказывается примерно на порядок ниже, чем при кипении смачивающей жидкости. Термин пузырьковое кипение обычно применяется к жидкостям, смачивающим теплоотдающую поверхность, и изложенные ниже основы теории теплообмена при пузырьковом кипении относятся к этим жидкостям. [c.162]

На рис. 4-11 в виде примера показаны опытные данные для развитого пузырькового кипения воды в большом объеме при разных давлениях [Л. 16]. Результаты опытов обычно представляют либо в форме связи величин q и At, как это показано на рис. 4-11, а, либо в виде зависимости а от д, которая приведена на рис. 4-11,6. Экспериментальные данные показывают, что интенсивность теплоотдачи растет при увеличении теплового потока и давления. Эта закономерность характерна для любых жидкостей, смачивающих поверхность нагрева. Пунктирные линии на рис. 4-11 определяют верхнюю границу существования пузырькового режима кипения воды. Соответствующие значения крь кр1 и Л кр1 в функции давления показаны на рис. 4-12. [c.115]

Экспериментальные данные показывают, что интенсивность теплоотдачи растет при увеличении плотности теплового потока и давления. Эта закономерность характерна для любых жидкостей, смачивающих поверхность нагрева. Пунктирные линии на рис. 4-11 определяют верхнюю границу существования пузырькового режима кипения воды. Соответствующие значения a pi и A pi в функции давления показаны на рис. 4-12. [c.124]

В основе метода лежит способность жидкостей, смачивающих стенки капиллярного отверстия, подниматься по каналу капилляра. Предельная высота, на которую поднимается жидкость в капилляре, зависит от свойств жидкости и размеров канала и определяется по формуле [55] [c.111]

При кипении чистых жидкостей, смачивающих стенку, в условиях естественной конвекции в большом объеме величину / можно определить по формула [431 [c.223]

В области развитого пузырчатого кипения жидкости, смачивающей стенку, расчет теплоотдачи может быть произведен по нижеследующим формулам. [c.224]

Исследование механизма процесса кипения жидкостей показало, что ухудшение теплообмена при кипении связано с переходом от пузырькового процесса кипения к пленочному. У жидкостей, смачивающих поверхность нагрева, при небольших тепловых нагрузках наблюдается пузырьковое кипение, когда на поверхности теплообмена возникают пузырьки пара, которые увеличиваются до определенного размера и отрываются от поверхности, поднимаясь к зеркалу испарения или уходя в ядро потока жидкости. В таком процессе большая часть поверхности омывается жидкостью. Экспериментальные данные по кипению в большом объеме аппроксимируются зависимостью [c.104]

В случае вогнутого мениска жидкости, смачивающей стенки капилляра, жидкость в капилляре будет подниматься до тех пор, пока капиллярное давление не будет уравновешено гидростатическим. Эта высота поднятия жидкости будет тем больше, чем меньше радиус капилляра. В капиллярах с радиусом / =10 S см капиллярное поднятие может достигнуть 1,5 км. Капиллярные поры подобных размеров имеются в таких пористых телах, как уголь, силикагель. [c.14]

В литературе имеется ряд работ ио теплообмену между газом, несущим твердые частицы, и поверхностью главным образом в условиях внутренней задачи. При этом коэффициент теплообмена в отдельных случаях возрастал в 2—3 раза, что связано с переносом тепла мелкими частицами, которые в результате турбулентных пульсаций ио инерции проходят к поверхности или очень близко около нее и передают тепло. Если газовый поток, который вначале будем считать изотермическим, несет капельки жидкости, смачивающей поверхность, на последней должна образоваться пленка, увлекаемая потоком и движущаяся вдоль поверхности. Расход жидкости через пленку возрастает вдоль движения. При некотором расходе и соответствующей толщине пленки начнется обратный процесс — срыв жидкости с пленки. При достаточно длинном канале наступит такой момент, когда поступление жидкости на поверхность будет компенсироваться обратным срывом, условия в пленке установятся, толщина ее перестанет меняться. [c.260]

Таким образом, для жидкостей, смачивающих твердую поверхность ( os 0>О), на поверхность жидкости в сосуде действует направленная вертикально вверх сила F . Действием этой силы и обусловлено поднятие жидкости в капилляре. На какую же высоту может подняться жидкость в капилляре Очевидно, что этот подъем будет продолжаться до тех пор, пока сила не будет уравновешена весом поднявшегося над общим уровнем столба жидкости внутри капилляра (в атмосфере насыщенного пара этой жидкости). Если обозначить высоту столбика через h, то вес этого столбика будет равен [c.160]

Цри кипении чистых жидкостей, смачивающих стенку, в условиях свободной конвекций в большом объеме величину с.кр можно определить по уравнению [58] [c.178]

Рис. 8. Схема образования мениска жидкости, смачивающей две параллельные поверхности.

В области развитого пузырькового кипения неметаллических жидкостей, смачивающих стенку, при свободной конвекции в большом объеме средний коэффициент теплоотдачи (с погрешностью не превышающей 30%) можно определить по уравнению [29] [c.179]

Поверхностным натяжением жидкости и силами взаимодействия меаду нею и стенками трубки малого диаметра или скелетом мелкопористого твердого тела обусловлено явление капиллярное-ти. Б результате жидкость в трубке поднимается или опускается на некоторую высоту, причем на границе между жидкостью и газом образуется выпуклый (если жидкость несмачивающая) или вогнутый (если жидкость смачивающая) мениск. [c.13]

При развитом пузырчатом кипении жидкости, смачивающей стенку, на чистых гладких поверхностях (нержавеющая сталь, хромированная медь, латунь и т. п.) в условиях естественной конвекции в большом объеме а определяется по формулам [c.98]

Цветной контроль. Для обнаружения самых различных поверхностных трещин цветной контроль незаменим. Особенно он ценен при сварке ответственных изделий. Контроль выполняется следующим образом. На предварительно очищенную контролируемую поверХ ность наносится смачивающая жидкость. При проверке небольшой поверхности жидкость наносится кистью. При больших размерах поверхности изделия (если это возможно) его окунают в жидкость. Смачивающая жидкость наносится на поверхность два раза. Перед нанесением второго слоя деталь должна быть просушена на воздухе в течение 1—2 минут. Под действием капиллярных сил нанесенная таким способом жидкость проникает в полости дефектов. После этого ее удаляют с поверхности изделия, и контролируемую поверхность покрывают белой проявляющей краской. Белую краску наносят сразу же после удаления проникающей жидкости. Через 5—6 минут в месте дефекта на белом фоне проявляется красный рисунок, соответствующий форме дефекта. Контролируемую поверхность рекомендуется осматривать при хорошем освещении невооруженным глазом или с помощью лупы. Цветной дефектоскопией можно проверять качество сварных соединений у изделий из магнитных и немагнитных материалов, черных и цветных металлов, пластмасс. Простота контроля, отсутствие необходимости в электроэнергии дает цветной дефектоскопии большие преимущества перед другими методами контроля. [c.180]

В трубках малого диаметра также нельзя не считаться с влиянием поверхностного натяжения, действием которого объясняется капиллярное поднятие или опускание жидкости. Если жидкость смачивающая (стенки), например вода, то происходит капиллярное поднятие, если несмачивающая, например ртуть, — капиллярное опускание. Способность жидкости подниматься или опускаться в трубках малого диаметра под действием сил поверхностного натяжения называется капиллярностью. [c.13]

Из-за этой разности давлений в вертикальной трубе радиуса г уровень жидкости, смачивающей. материал стенки, устанавливается на высоте к над уровнем плоской поверхности жидкости (рис. 2-4). Из баланса давлений следует [c.26]

Термометрическая жидкость, смачивающая стенки капилляра и образующая при соприкосновении с ними мениск вогнутой формы. [c.34]

Первые описанные в литературе эксперименты по наблюдению формы поверхности жидкости при пониженной гравитации принадлежат Рейнольдсу [Л.5-72], но они носят весьма качественный и предварительный характер. На основе этих экспериментов было сделано заключение, что жидкости, смачивающие сосуд, [c.449]

Принято считать, что в случае жидкостей, смачивающих твердое тело. О 90°, в случае жидкостей, не смачивающих, [c.181]

Для металлических жидкостей, смачивающих поверхность нагрева (натрий, сплав натрий — калий, магниевая амальгама ртути), и при тепловых нагрузках, меньших критической, обнаруживается обычная зависимость а от <7, а именно а = Aq , где п Я5=< 0,7. Для жидкостей, не смачивающих поверхность (ртуть, кадмий) и, следовательно, обусловливающих пленочный режим кипения, коэффициент теплоотдачи а уменьшается или, по крайней мере, не растет при увеличении д. Кроме того, как уже было сказано, порядок величии а оказывается существенно меньшим, чем при пузырьковом кипении [Л. 28, 38]. [c.167]

Трубка, подающая жидкость 2 — круглый фитиль 3 —направление течения жидкости 4 — вращающийся образец 6 — слой жидкости, смачивающей образец и удерживающейся вследствие капиллярности 6 —гибкая пластинка 7—салазки й--регулирующий винт 9—кольцо жидкости, смачивающей образец /( —крепление к салазкам 11 — сток. [c.1038]

В большинстве гидравлических процессов влиянием иоверхиостного натяжения ввиду его малости пренебрегают. Необходимость его учета возникает лишь в том случае, если свободная поверхность жидкости приобретает заметную кривизну, так как в этом случае силы иоверхностиого натяжения сказываются иа давлении в жидкости. Действием иоверх-иостиого натяжения объясняется так называемое к а II и л л я р и о е и о, д п я т и е жидкости (если жидкость смачивающая) или опускание (если жидкость несмачивающая) в трубках малого диаметра. Способность жидкости подниматься или опускаться в трубках малого диаметра под действием сил поверхностного нат.яжсния называется капиллярностью. [c.21]

От части поверхности, на которой нет активных зародышей паровой фазы, тепловой поток отводится жидкостью, сильно тур бу-лизированной паровыми пузырями. При пузырьковом кипении паровой пузырь отделен от теилоотдающей поверхности тонкой пленкой жидкости (микропленкой) [97, 98]. Краевой угол 0<9О= (рис. 6.1, а). Площадь непосредственного контакта поверхности нагрева с паром парового пузыря в центре основания последнего пренебрежимо мала, поэтому поверхность практически полностью омывается жидкостью. Однако необходимо отметить, что схематично представленная на рис. 6.1, а форма парового пузыря, обеспечивающая высокую интенсивность теплообмена, реализуется только при кипении жидкости, смачивающей теплоотдающую поверхность. Очевидно, что чем больше действующих на единице площади но- верхности центров парообразования z, тем большая часть теплового потока отводится от стенки за счет испарения жидкости в паровые пузыри и тем выше интенсивность теплообмена. С ростом величины Z усиливается турбулизация пристенной области паровыми пузырями, что также приводит к увеличению коэффициента теплоотдачи. [c.162]

Рис. 6.1. Форма образующихся чаоовых пузырей при кипенип жидкости,, смачивающей (а) и не смачивающей (6) теплоотдающую поверхность

Высказывались мнения (со ссылкой на единичные опыты Пуазейля в 1843 г., Таммана и Гинзбера в 1927 г.) о возможности скольжения жидкости, не смачивающей стенку трубки. В таком случае скорость жидкости у стенки нс равнялась бы нулю и законы гидравлического сопротивления для жидкостей, смачивающих и не смачивающих обтекаемую поверхность, были бы неодинаковы.ми. [c.38]

Жидкость, смачивающая стенку, образует на ней сплощную пленку, обеспечивающую высокую интенсит-ность охлаждения при пузырьковом режиме кипения. В этом случае пузырьки пара, отрываясь от поверхности нагрева, увлекаются в ядро потока. [c.48]

При течении нерасслоенного и слабо расслоенного потока распределение жидкой и паровой фаз существенно зависит от смачиваемости стенки трубы. Жидкость, смачивающая стенку, образует на ней сплошную пленку, что обеспечивает высокую интенсивность охлаждения при пузырьковом режиме кипения. В этом случае пузырьки пара, отрываясь от поверхности нагрева, увлекаются в ядро потока. Если жидкость не смачивает стенку трубы (например, ртуть в стеклянной или стальной трубе), получается обратная картина движения, т. е. паровые пузырьки прорываются между стенкой и потоком жидкости. Жидкость движется главным образом в ядре потока в виде пульсирующей струи. При этом отдельные места поверхности нагрева обтекаются попеременно то жидкостью, то паром [10]. [c.57]

При вертикальном расположении труб явление осесимметрично относительно силы тяжести и случайные изменения (флуктуации) плотности паро-жидкостной смеси в радиальном направлении связаны только с турбулентными пульсациями. При этом характер течения смеси резко различен для жидкостей, смачивающих и не смачивающих поверхность трубы. [c.99]

При кипении чистых жидкостей, смачивающих стенку, в условиях естественной конвекции величину q p можно определить по формуле Кутателадзе— Баришанского [c.304]

На основании изложенных в разделе IV. 1 соображений можно утверждать, что долговечность напряженного полимерного образца в активной жидкой среде при хрупком или псевдохрупком разрушении будет определяться двумя факторами продвижением среды к вершине трещины и разрушением материала в вершине трещины в присутствии среды. Скорости этих процессов, по-видимому, должны различаться для двух групп жидкостей. хорошо смачивающих и не смачивающих поверхность полимера. Если обозначить краевой угол смачивания 0, то, как известно, для жидкостей, смачивающих поверхность, os 0 > О, для несмачивающих os 0 < 0. [c.151]

Описанную выше процедуру можно применить к расчету образования зародышей пара в углублении на поверхности нагрева следующим образом. В работах Гриффитса [6, 8] показано, что радиус кривизны паверхности раздела пара и жидкости в углублении и вне его, как показано на рис. 5.1, а, может быть описан представленной на рис. 5.3 зависимостью 1/г от объема парового пузырька . В формулах (5-4), (5-6) и (5-7) перегрев, необходимый для роста пузырька, определяется величиной >1/г. Следовательно, точка максимума 1/г на кривой (рис. 5.3) соответствует минимальному перегреву, необходимому для роста пузырька в этом углублении. Важная особенность рис. 5.3 состоит в том, что, хотя форма кривой зависит от формы углубления и величины угла смачивания р, величина г в точке максимума кривой равна радиусу углубления для любого р<90°. Следовательно, радиус углубления должен определять величину перегрева, необходимого для образования зародышей пара в жидкостях, смачивающих твердую поверхность. [c.127]

В этом разделе будут представлены результаты экспериментов, отражающие влияние различных факторов на кипение в большом объеме. Если не оговорено особо, все обсуждаемые данные относятся к жидкостям, смачивающим пооверхность нагрева. [c.139]

Из жидкостей, предназначенны.х для растворения люминофора, практически одинаковой смачивающей способностью обладают жидкости № 1 (керосин 50%, бензин 25%. трансформаторное масло 25%), № 2 (керосин 75%, вазелиновое масло 15%, бензол 10%) и. N 3 (керосин 667о, трансформаторное мас.ло 34%). Однако у всех этих жидкостей смачивающая способность значительно ниже, чем у жидкости № 5. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...