Спектр однородный

Спектр однородных кинетических уравнений рассмотрен в работах [c.120]

Спектры однородных случайных полей, вообще говоря, зависят от трех переменных 2> з спектры высших порядков — от еще большего числа переменных). В дальнейшем, однако, особенно важными для нас будут более специальные однородные и изотропные поля, основные статистические характеристики которых зависят лишь от одного переменного. Изучению таких однородных и изотропных полей и будет посвящен настоящий параграф. ( [c.32]

Спектры однородных случайных полей [c.21]

Излучение, соответствующее определенной длине волны (достаточно узком у интервалу), называют монохроматическим, спектральным или однородным. Полное излучение содержит лучи различных длин волн, является суммой всех монохроматических потоков оно получается в результате интегрирования функции распределения энергии по всему спектру частот. [c.14]

Полная обработка данных измерений включала время-им-пульсный анализ определяли значения среднего интервала между импульсами и дисперсии интервалов на однородных областях, автокорреляционные функции импульсных потоков, спектры их огибающих, взаимно корреляционные функции для акустической эмиссии, регистрируемой на различных каналах. [c.192]

Для практических расчетов защиты реактора часто достаточно знать усредненный по пространству спектр плотности скалярного потока нейтронов в активной зоне или связанный с ним интегральный спектр потока нейтронов Фо( ) = гФо(г, ). В первом приближении этот спектр можно считать близким к гипотетическому спектру соответствующей бесконечной однородной среды того же состава, что и усредненный состав активной зоны. Таким образом, при этом пренебрегают конечностью размеров активной зоны и влиянием отражателя. Уравнение для спектра в бесконечной среде о( ) получается при интегрировании уравнения переноса по всем пространственным и угловым переменным (см. 4. 1) [c.16]

Как известно, кристаллы являются системами с большим числом степеней свободы, спектр колебаний которых охватывает широкий диапазон частот от Unj, slO с до u j,,=10 с Низкочастотная часть этого спектра простирается в акустическую область, а высокочастотная - в инфракрасную область. В теории теплоемкости Дебая (1912 г.) кристалл рассматривается как сплошное изотропное твердое тело. Распространение волн в однородной среде описывается волновым уравнением [c.198]

Для дифракционной решетки обычно наблюдают спектры второго или третьего порядков, т. е. т = 2 или 3. В соответствии с этим дисперсионная область ДА, = Х/2 или А./3 очень велика. В этом — огромное преимущество дифракционной решетки, которая позволяет анализировать даже белый свет, т. е. очень обширный спектральный интервал (в тысячи ангстремов), тогда как пластинка Люммера—Герке, например, не дает уже отчетливых максимумов, если падающий на нее свет представляет спектральный интервал, превышающий один ангстрем. Поэтому интерференционные спектроскопы пригодны только для анализа очень однородного света, например для спектральных линий, испускаемых разреженными газами. Они оказывают неоценимые услуги при анализе таких линий, позволяя устанавливать наличие нескольких компонент в этой линии (тонкая структура), оценивать ширину линии, наличие изменений (расщеплений) под действием внешних причин (например, эффект Зеемана) и т. д. [c.218]

На рис. 48 показана схема р-спектрометра, использованного советскими физиками А. И. Алихановым и др. для измерения энергетического спектра позитронов, испускаемых Ra и Th (С + С")-В этом приборе позитроны (или электроны), испускаемые источником И, проходят через отверстие в подвижной диафрагме Д, фокусируются однородным магнитным полем ( перпендикулярным плоскости чертежа) и регистрируются двумя счетчиками l и s, включенными в схему совпадений. [c.141]

Спектр частот колебаний со определится из краевых однородных условий, имеющих вид [c.129]

Энергия излучается телом при данной температуре во всех направлениях в виде спектра. Суммарное количество энергии, излученной на всех длинах волн в единицу времени, называют полным, или интегральным лучистым потоком Q. Монохроматическим или однородным (спектральным) лучистым потоком Qk называют излучение в узком интервале длин волн от X до Я-ЬДЯ. [c.183]

Дефектоскопия электронами. Ввиду низкой энергии р-частиц радиоактивных изотопов диапазон толщин контролируемых деталей, например алюминиевых, ограничивается несколькими миллиметрами. Применению Р-частиц препятствует широкий спектр энергий, испускаемый радиоактивным препаратом. В связи с этим кривая поглощения аналогична кривой поглощения для квантов рентгеновского и 7-излучений. В случае поглощения моноэнергетических электронов характер кривой поглощения меняется на заднем фронте появляется крутой участок. Поэтому отношение изменения интенсивности излучения к изменению толщины превышает аналогичное отношение для рентгеновского или 7-излучений. Это определяет высокую чувствительность радиографии (до 0,2%) при контроле однородных материалов с использованием быстрых электронов и позволяет контролировать различные объекты, толщина которых соизмерима со средним массовым пробегом электронов в веществе. [c.345]

Рассмотрим теперь цепочку, состоящую из атомов двух типов, правильно чередующихся друг за другом (рис. 4.2, а). Обозначим массу более тяжелых атомов через М, более легких — через т. В такой цепочке возможно возникновение двух типов нормальных колебаний, показанных на рис. 4.2, б, в. Колебания, показанные на рис. 4.2, б, ничем не отличаются от колебаний однородной цепочки соседние атомы колеблются практически в одной фазе и при <7 = 0 частота ак = О- Такие колебания называют акустическими, так как они включают весь спектр звуковых колебаний цепочки. Они играют основную роль в определении тепловых свойств кристаллов — теплоемкости, теплопроводности, термического расширения и т. д. [c.127]

Однородная граничная задача, сформулированная для конечного интервала (а, Ь). в случае регулярных в этом интервале коэ-фициентов уравнения Штурма — Лиувилля, при р(лг)>0, г(дг)>0, имеет бесконечную последовательность дискретных собственных значений (точечный спектр), а принадлежащая им система собственных функций представляет замкнутую полную ортогональную систему с весом р х) (см. стр. 263). В случае 1-й, 2-й и 3-й краевых задач собственные значения — простые. [c.240]

Вдув и диффузия сильно поглощающих (и излучающих) молекул, атомов и ионов с разрушающейся поверхности в излучающий сжатый слой могут изменить не только величину радиационного теплового потока, падающего на эту поверхность, но и, что даже более существенно, спектр излучения. При высоких значениях скорости уноса массы продукты разрушения концентрируются в сравнительно однородном по температуре пристеночном слое, выше которого находится зона смешения, переходящая в слой газа, представленный лишь компонентами набегающего газового потока (рис. 10-8). Таким образом, наблюдаемая картина может быть интерпретирована как оттеснение пограничного слоя (в котором происходит смешение вдуваемых компонент с компонентами набегающего потока) от разрушающейся поверхности. [c.295]

Правую часть уравнения (3.98) можно трактовать как некий тепловой источник, пропорциональный стационарной температуре 1 )(г), условно устанавливающейся в твэле. Как известно [10], однородное уравнение теплопроводности (3.98) имеет бесконечный спектр собственных значений Vh, которым соответствует бесконечный набор собственных функций (г), т. е, [c.95]

Однородное стационарное уравнение (3.108), дополненное граничным условием (3.110), имеет бесчисленный спектр дискретных собственных значений v и соответствующих собственных функций oj), т. е. [c.96]

Имеющиеся расчетные программы позволяют с достаточной точностью оценить спектры нейтронов в однородной радиационной защите. Однако учет возмущения нейтронного поля конструктивными элементами каналов ИК, подвесками камер, а также учет спектральной чувствительности ИК связан с большими теоретическими трудностями. В то же время по данным работ [c.106]

При намагничивании ферритов (как и ферромагнетиков) происходит смещение границ между доменами и вращение векторов намагниченности каждого домена. В слабых полях у большинства ферритов с малой анизотропией преобладают процессы смещения границ. Для лёгкого смещения границ доменов необходимо, чтобы энергия закрепления границ бьша минимальной. В этом случае проницаемость феррита будет максимальной. Однородные, совершенные в магнитном отношении чистые образцы ферритов характеризуются высоким значением начальной проницаемости и весьма малой коэрцитивной силой. Такие материалы, называемые магнитомягкими, широко применяются в телефонии и радиочастотной аппаратуре. Основными их характеристиками являются величина начальной проницаемости, ее частотная зависимость (магнитный спектр вещества), а также параметр потерь — тангенс угла магнитных потерь. [c.38]

Определители пары однородных систем (7.34), приравненные нулю,— уравнения частот возмущенной системы они совпадают, отражая факт присутствия в спектре системы двукратных собственных частот. [c.133]

ПЛОТНОСТЬ, с которой энергия распределена в этом спектре, пропорциональна п . Она имеет наибольшее значение в точке п = До, где спектр внезапно обрывается и для частоты гц, равной приблизительно 0,7по, плотность энергии равна только половине таковой для п = ио- Таким образом, тепловые колебания отнюдь не однородны, и можно сказать, что они распространяются на область ni, Щ] спектра. [c.142]

Осредним левую и правую части (6.23) по множеству реализаций и проинтегрируем результат по волновому числу к. Учитывая, что математические ожидания спектров однородных случайных функций равны нулю, получим [c.178]

В силу известных результатов теории интегралов Фурье регулярность спектра однородной турбулентностн в начале координат эквивалентна быстрому затуханию корреляционных связей между значениями скорости в двух точках при увеличении расстояния между ними в частности, аналитичность спектра в Точке к = 0 эквивалентна экспоненциальному затуханию всех функций Вц(г) при г->оо. Предположение о таком характере затухания корреляционных связей на первый взгляд представляется естественным, и в течение ряда лет оно неявно принималось в большинстве работ по теории турбулентности. Однако, после того как Праудмен и Рид (1954) выяснили, что это предположение не выполняется в одной простой статистической модели турбулентного потока (по поводу которой см. ниже п. 19.4), Бэтчелор и Праудмен (1956) обратили внимание на то, что несжимаемая жидкость [c.151]

И при других способах топливовоздушной подготовки в специальном устройстве — карбюраторе, получившем название вихревого [40, 116]. Качество смесеподготовки определяется однородностью концентрации топливных компонентов в объеме струи, покидающей карбюратор, степенью диспергирования, мелкостью и равномерностью капель в спектре. Присутствие крупноразмерных капель в спектре распыленного топлива обусловливает перерасход горючего и ухудшение эмиссионных характеристик. В процессе карбюрирования желательно добиться полного испарения горючего непосредственно в карбюраторе, что позволит обеспечить равномерность подачи смеси по цилиндрам, исключить попадание крупноразмерных капель на стенки цилиндров, а следовательно, исключить смывание смазки со стенок цилиндра и ее разжижение, снизить содержание СО в выхлопных газах. [c.30]

Теперь мы можем ответить на поставленные выше вопросы. Поскольку атомная структура тел никак не сказывается на характере их упругих колебаний, всякую механическую колебательную систему можно рассматривать как сплошную спектр нормальных колебаний этой системы содержит бесконечно большое число частот, расположенных в области, ограниченной со стороны низких частот и не ограниченной со стороны высоких частот. В однородной системе все нормальные частоты кратны наинизшей нормальной частоте, и следовательно, на шкале частот все они располагаются на одинаковом расстоянии друг от друга ). ( ли же система неоднородна, то частоты нормальных колебаний оказываются не кратными HaHHH3ujeft нормальной частоте расстояния между отдельными нормальными частотами на шкале частот могут оказаться суш,ественно различными. При сильной неоднородности часто оказывается, что весь спектр нормальных колебаний распадается на две области первая — область низких частот, в которой расположено небольшое число нормальных частот, вторая — область очень высоких частот, нижняя граница которой лежит очень далеко от верхней границы первой области в этой второй области расположены все остальные нормальные частоты системы, число которых бесконечно велико. [c.702]

В качестве мощного источника рентгеновского из-лученпя в последнее время используют синхротронное, или магнитотормозное, излучение, возникающее при движении релятивистских заряженных частиц в однородном магнитном поле. Спектр синхротронного излучения практически непрерывно заполняет диапазон от инфракрасного до высокоэнергетического рентгеновского излучения. Направление излучения совпадает с мгновенной скоростью заряженной частицы и сосредоточено в конусе с углом раствора Q E/(m ), где — энергия заряженной частицы, гп — ее масса, с — скорость света. [c.959]

Аналогичной зависимости подчиняется и распределение энергии в спектре лазера. Ширина спектральной линии в общем случае зависит от ряда факторов затухания осциллятора вследствие действия лоренцова трения, соударений однородных и разнородных атомов соударений атомов газа со стенками сосуда, в котором он находится, эффекта Доплера, и с достаточным для практики при()/шжением может быть описана формулой [c.44]

Из полученной оценки следует, что постановка задачи Конт в рассматриваемом случае некорректна, а построенное однородное нестационарное решение (4.1.37) неустойчиво. Тем не менее в классе функций, фурье-гармоиики которых стремятся к пулю при к оо быстрее, чем е" ", имеет место условная корректность задачи Коши (см. М. М. Лаврентьев и др., 1980 С. К. Годунов, 1971). Необходимым условием выполнения указанного ограничения является бесконечная днфференцируемость наложенного возмущения. Указанному условию удовлетворяют локализованные п достаточно гладкие возмущения вида Рп х) ехр —(Ы) (при любых d>0), где / (х) — произвольный полиио.м п-ш степени. Отметим, что требование достаточно быстрого убывания амплитуд фурье-гармоник при к ->- оо в классе функций, для которого имеет место условная корректность задачи Коши, обеспечивает малость доли ультракоротких волн в спектре возмущения. [c.315]

Принцип размазывания , использованный в работе [21], отличен от процедуры сглаживания слабоизменя-ющихся функций, примененной в теории армированных сред [5, 6]. Он в большей степени подобен методу усреднения дискретно распределенных свойств армированной среды по всему непрерывному спектру направлений, который применялся в работах [43, 44] для определения эффективных констант композиционного материала. В работе [21], так же как н в работе [44], размазанная сеть волокон эквивалентна такой модели среды, в которой через каждую точку пространства проходят все направления волокон. Л1атрица жесткости такой среды отождествляется с матрицей жесткости однородного линейно-упругого материала. Плотность энергии деформации этого материала равна удельной энергии деформирования четырех стержней (волокон), создающих симметрию упругих свойсгв первой составляющей модели материала 4D. [c.80]

При искусственном ухудшении однородности пучка электронов (что достигалось наложением добавочного переменного потенциала V ) максимумы, расположенные вблизи потенциала возбуждения, сглаживались, и, когда энергии электронов были распределены в интервале шириной около 3,5 эв, они сливались в один. При этом кривые совпадали в пределах ошибок наблюдений с кривыми, полученными ранее для соответствующх линий Шаф-фернихтом. Аналогичные результаты для спектра ртути были получены Смитом и Ионгериусом [c.447]

Сринивас и др. [141 ] рассмотрели также свободные колебания однородных и многослойных изотропных пластин. Точное решение включает ограниченное число двойных неограниченных спектров собственных частот, в то время как теория Миндлина [102] позволяет получить три, а классическая теория тонких пластин — один двойной спектр. Было установлено, что если отыскиваются частоты только изгибных, крутильных и сдвиговых (по толщине) колебаний, соответствующие определенной совокупности форм (т, п), то применима теория Миндлина, однако, если требуется определить полный спектр форм и частот, необходимо применять решение трехмерной задачи. Например, теория Миндлина не [c.196]

Рассмотрим влияние частотного спектра неоднородности намагниченности полюсов. Как видно из рис. 4, а, построенного на основании уравнения (12), однородность магнитного поля резко повышается при уменьшении длины волны неоднородностей на поверхности полюса. На рис. 4, б показаны области допустимых значений длин волн и амплитуд неоднородностей на поверхности полюса, обеспечивающих получение относительной неоднородности порядка 10 . Таким образом, основной вклад в неоднородность поля над полюсом вносят неоднородности с относительно большими длинами волн. Этот результат находится в согласии с экспериментальными данными, полученными Брауном и Биттером [35], которые исследовали микронеоднородности поля, вызванные кристаллической или доменной структурой полюсов. Для полюсов из сплава альнико диаметром 170 мм длина волны выявленной периодической неоднородности составила 9,9 мм, для полюсов из стали диаметром 127 мм, а зазором 44,45 мм длина микронеоднородностей составила 5,08 мм. Установлено также, что амп- [c.228]

Величина т считается постоянной и равной для стационарного потока 0,4. Обратная величина 1/т = v /D является аналогом турбулентного числа Прандтля. Следует отметить, что уравнением (399) устанавливается линейная связь между диффузионным потоком энергии турбулентности и градиентом дЕ/ду. Такая связь, вероятно, правомерна только при условии, если турбулентная вязкость изменяется квазистационарно это может быть только в том случае, если турбулентность в каждой точке равновесна. На самом же деле известно, что крупномасштабные и мелкомасштабные вихрн ведут себя по-разному. Так, например, при вырождении однородной турбулентности за решеткой мелкомасштабные вихри вырождаются быстрее, чем крупномасштабные, что приводит к изменению спектра турбулентных пульсаций. Следовательно, в нестационарном движении может наблюдаться запаздывание по времени турбулентной вязкости (релаксация), как и в случае движения неньютоновской жидкости. В этом случае необходимо ввести еще дополнительную константу, т. е. [c.188]

Целый спектр вертикальных возмущений плотности всегда имеется в псевщоожиженцом слое как следствие внешних вибраций и неравномерности течения. Расчеты автора (Л. 499] показали, что рост возмущений в псевдоожиженных газом слоях ироисходит во много раз быстрее, чем в слоях, псевдоожиженных капельными жидкостями. Это объясняет обычную практическую однородность последних, если учесть естестве]Шое ограничение продолжительности роста каждого возмущения из-за конечной и довольно небольшой высоты слоев. Поэтому всякое случайное локальное уменьшение концентрации материала в какой-либо точке псевдоожиженного слоя не обязательно приводит к появлению пузыря или другого вида пустот. Отметим еще, что теория ограничивается пока рассмотрением начальной стадии роста возмущений и, как указывают авторы (Л. 376], не дает сведений о характере получившихся в конечном итоге макроскопических неоднородностей. Но и столь ограниченная теория [c.9]

Таким образом, доказано, что соотношение составляющей от действия условий измерения не может приниматься произвольно даже при обеспечении стандартизованных допускаемых суммарных погрешностей измерения, а должно четко и единообразно нормироваться и в аспектах получения статистически однородных результатов измерения. Без соблюдения подобного требования вполне возможно и экспериментально проверено получение в одних и тех же условиях и на одних и тех же средствах измерения различных дополнительных погрешностей при нерегулярном использовании установочных мер, особенно при интенсивных изменениях влияющих величин во времени. Периодичность контроля влияющих величин и значений бин может устанавливаться в соответствии с теоремой В. А. Котельникова [78] Дт=1/2/7 , так как влияющие факторы описываются непрерывными функциями, удовлетворяющими условиям Дирихле с ограниченной верхней существенной частью. Причем f = 2n xt, где Пф — ранг функции т< — продолжительность контроля. По теореме В. А. Котельникова каждый процесс x t) с ограниченным спектром частот W < 2л/с может быть представлен в виде [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...