Энергетические измерения

ГЛАВА 4 ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ИЗМЕРЕНИЯ [c.308]

Яркость континуума зависит от частоты следования импульсов. Оптимальная частота порядка 5 кгц. Колебания яркости Б схеме с тиратроном не превышают 1—2%, а при использовании схемы с искровым промежутком эти колебания достигают 3—4% (постоянная времени регистрирующего устройства около 0,1 сек). Энергетические измерения показали, что при включении в схему тиратрона вместо искрового промежутка [c.24]

Следуе отметить, что при установке алюминиевой решетки 3 схеме скользящего падения коэффициент отражения меняется с длиной волны не монотонно, и это может привести к грубым ошибкам при энергетических измерениях в узкой области спектра [102] ). [c.98]

Основные задачи энергетических измерений в спектроскопии— исследование распределения энергии в сплошном спектре, сравнение интенсивностей отдельных спектральных линий или полос и, наконец, абсолютные измерения спектральной яркости источника и интенсивностей спектральных линий. [c.238]

Фотографические и фотоэлектрические методы измерения относительных интенсивностей спектральных линий. Здесь мы рассмотрим энергетические измерения, связанные с исследованием спектров излучения, называемых эмиссионными спектрами. [c.484]

Энергетические измерения в спектрах поглощения основаны на использовании законов поглощения света. Эти законы действуют во всем оптическом диапазоне спектра, однако в практической спектроскопии ими особенно широко пользуются при измерениях в молекулярных спектрах поглощения в видимой и инфракрасной областях спектра. [c.492]

Световой поток, приходящийся на единицу площади освещаемой поверхности, называется освещенностью Е этой поверхности. (При энергетических измерениях вместо этого термина пользуются термином энергетическая освещенность, или облученность, единицей [c.148]

Для протяженных (не точечных) источников света вводится понятие поверхностной яркости, или просто яркости В. (При энергетических измерениях вместо этого термина употребляют термин энергетическая яркость и для нее вводят единицу Вт/(ср -м ).) Понятие поверхностной яркости неприменимо для точечных источников, т, е. источников, угловые размеры которых лежат за преде- [c.149]

Энергетические величины могут быть измерены с помощью тех или иных приборов. Световые же величины воспринимает человеческий глаз. Для того чтобы привести в соответствие субъективные величины, оцениваемые нашим глазом по производимому ощущению, с прямыми энергетическими измерениями, следует учитывать только ту часть энергии, которая приходится на видимый свет, а не все излучение энергии источником света, поскольку всякий источник света, особенно тепловой, подавляющую часть энергии излучает вне видимой части спектра. [c.180]

Часто возникает необходимость измерять фотометрические величины в энергетических единицах. Для этого достаточно перейти от светового потока к энергетическому. Пользуясь известными соотношениями между фотометрическими величинами, легко установить энергетическую единицу измерения для каждой из них. В этом случае (в системе СГС) световой поток, сила света, освещенность (а также светимость) и яркость будут измеряться соответственно в [c.15]

Рассмотрим подробнее вопрос об измерении потока лучистой энергии. Эта проблема усложнена тем, что при измерениях в видимой части спектра часто пользуются кроме обычных энергетических величин светотехническими, учитывающими зрительное восприятие света. [c.41]

К измерению величин, так или иначе связанных с этой энергетической характеристикой. Прежде всего необходимо дать определения тем величинам, которые фигурируют в измерительной практике. Их выбор обусловлен особенностями приемных аппаратов, непосредственно реагирующих на ту или иную из этих величин, а также возможностью осуществления эталонов для воспроизведения этих величин. При формулировке теоретических законов или практических выводов в разнообразных областях (теория излучения, светотехника, оптотехника, физиологическая оптика и т. д.) оказывается нередко удобным пользование то одними, то другими из введенных величин. [c.43]

В соответствии с этим при многочисленных световых измерениях необходимо принимать во внимание особенности глаза, заставляющие выделять определенный узкий участок длин волн из всего многообразия электромагнитных колебаний. Нередко термином свет называют именно узкий интервал, заключенный примерно между 400 и 800 нм. С этой точки зрения интерес представляет не просто восприятие энергии, а световое восприятие ее. Поэтому следует установить переход от энергетических величин к величинам, характеризующим световое восприятие, и целесообразно ввести специальную систему единиц, приспособленную к свойствам глаза человека. [c.51]

Разность масс атомов еС " и rN известна из масс-спектроскопических измерений и равна в энергетических единицах -0,156 Мэе. Кинетическая энергия атома бС " может быть вычислена из про- [c.35]

На рис. 48 показана схема р-спектрометра, использованного советскими физиками А. И. Алихановым и др. для измерения энергетического спектра позитронов, испускаемых Ra и Th (С + С")-В этом приборе позитроны (или электроны), испускаемые источником И, проходят через отверстие в подвижной диафрагме Д, фокусируются однородным магнитным полем ( перпендикулярным плоскости чертежа) и регистрируются двумя счетчиками l и s, включенными в схему совпадений. [c.141]

Изучение ядерных реакций сводится к измерению дифференциального сечения в функции от энергии и других параметров налетающей частицы и определению угловых и энергетических распределений продуктов реакций, а также их внутреннего квантового состояния (энергии возбуждения, спина, четности и изо-топического спина). [c.282]

Достоинством метода мигающего ускорителя является практическое отсутствие верхней энергетической границы области измерений (в механических селекторах она определяется скоростью вращения, т. е. прочностью цилиндра). Так, например, существуют приборы, работающие в области энергий от 1 до 30 Мэе с вполне удовлетворительной разрешающей способностью (0,7ч-Ч-4) 10 2. Кроме того, метод мигающего ускорителя выгодно отличается от метода механического селектора более низким фоном и возможностью работы с широкими пучками, т. е. с большим образцами . [c.340]

Нетрудно показать, что описанная установка позволяет определить энергетический спектр вторичных нейтронов с помощью измерения энергетического спектра протонов отдачи (всевозможных направлений), зарегистрированных ионизационной камерой. [c.377]

Спектр нейтронов деления был изучен методом измерения энергетического распределения лобовых протонов отдачи, возникающих в ядерной фотоэмульсии при облучении ее вторичными нейтронами. [c.394]

В пользу различия v и v говорят результаты измерения энергетического спектра электронов [х — е распада, характер которого соответствует расчету, сделанному в предположении v ф v. [c.637]

Результаты измерений приведены на рис. 91. Из рисунка видно, что вплоть До энергии падающих протонов порядка 200 Мэе энергетический спектр у-квантов представляется монотонно убывающей кривой, типичной для спектров тормозного излучения (например, для спектра рентгеновских лучей, возникающих при торможении быстрых электронов в твердом веществе). Теоретический рас- [c.147]

При исследовании флуоресценции сложных молекул особое значение имеет измерение выхода флуоресценции (энергетического и квантового). Флуоресцирующие вещества преобразуют поглощаемую ими при возбуждении энергию в световую энергию флуоресценции. Выход флуоресценции определяет полноту этого преобразования для оптического возбуждения. [c.255]

Мы пользовались до сих пор для определения величины потока и всех связанных с ним величин обычными единицами энергии и мощности, например, джоулями и ваттами. Такого рода энергетические измерения и выполняются, когда приемником для света является универсальный приемник, например, термоэлемент, действие которого основано на превращении поглощенной световой энергии в тепловую. Необходимо, однако, иметь в виду, что гораздо чаще мы используем в качестве приемников специальные аппараты, реакция которых зависит не только от энергии, приносимой светом, но также и от его спектрального состава. Такими весьма распро-страненными селективными приемниками являются фотопластинка, фотоэлемент и особенно человеческий глаз, играющий исключительно важную роль и при повседневном восприятии света, и как приемник излучения во многих оптических приборах. [c.51]

ДЛЯ относительных величин и в пределах 50% для абсолютных. Возможность применения описанного выше метода основана на существовании надежного метода определения электронной температуры и на совершенствовании техники проведения энергетических измерений в вакуумном ультраф,иолете. [c.362]

В.П. Алексеев и А.П. Меркулов пришли к выводу о перестройке вдоль камеры энергоразделения периферийного квазипотенци-ального вихря в вынужденный приосевой закрученный поток, вращающийся по закону, близкому к закону вращения твердого тела (т = onst) [13, 14, 115, 116]. Отмеченные исследования были проведены в 60-е годы и их основополагающие результаты, а также результаты зарубежных исследователей [227, 234, 237, 246, 255, 261, 265, 268] обобщены в монографиях [35, 94, 164]. В большинстве проведенных исследований измере аничивались лишь установлением качественных зависимостей распределения параметров по объему камеры энергетического разделения в виде функций от режимных и геометрических параметров. Сложность проведения зондирования в трехмерном интенсивно закрученном потоке определяется не только малыми размерами камеры энергоразделения, но и радиальным градиентом давления, вызывающим перетекание газа по поверхности датчика, а следовательно, искажающим данные измерений. В некоторых исследованиях [208] предпринята попытка определения расчетным методом поправки на радиальные перетечки с последующим учетом при построении кривых (эпюр) распределения параметров в характерных сечениях. Опубликованные данные порой имеют противоречивый характер и трудно сопоставимы, так как практически всегда имеются отличительные признаки в геометрии основных элементов и соотношении характерных определяющих процесс параметров. [c.100]

Полученные в экспериментах расходные и срывные характеристики подтверждают надежность работы вихревых горелок и воспламенителей в достаточно широкой области изменения коэффициентов избытка воздуха как по верхнему , так и по нижнему срывам. Расходы компонентов изменяются при переходе с холодного , без горения, на горячий режимы работы. При этом существенно снижается расход сжатого воздуха, особенно если работа осуществляется при коэффициентах избьггка воздуха а > 2. Рассмотренные примеры позволяют сделать вывод о достаточно больших возможностях применения вихревых аппаратов в энергетических установках, подтверждением чего могут служить поля температур продуктов сгорания, измеренные на различных режимах работы (рис. 7.23). [c.333]

Унифицированные методики контроля основных материалов (полуфабрикатов), сварных соединений и наплавки оборудования и трубопроводов атомных энергетических установок. Ультразвуковой контроль. Часть III. Измерение толщины монометаллов, биметаллов и антикоррозионных покрытий. ПНАЭ Г-31-91. -М. ЦНИИатоминформ, 1992. - 38 с. [c.268]

В радиотехнике также по.чезно введенное понятие длины когерентности. Но если исключить различные технические непо.чад-ки и недостатки схемы и связывать Tkoi только с флуктуациями в генераторе радиоволн, возникающими, например, вследствие "дробового эффекта" (см. 8.1), то для Тког получается величина порядка 100 ч, что соответствует длине когерентности сх ог а 10 км. Эта длина больше размеров солнечной системы, что означает отсутствие принципиального предела дальности радио-интерферометрических измерений. Эффективность такого метода определяется Jшшь. энергетическими соотношениями (в частности, отношением сигнал/шум) и уже упоминавшимися техническими погрешностями используемых радиотехнических устройств. [c.189]

Радиационная температура. Схема измерений ясна из рис. 8.8. Интегральную энергетическую светимость измеряют каким-либо малоселективным приемником света, примерно одинаково реагирующим на излучение всех длин волн (например, термопарой или термостолбиком). Для того чтобы учесть заниженную (по сравнению с черным телом) энергетическую светимость данного нечерного тела, вводят некий коэффициент, показывающий, во сколько раз нужно как бы уменьшить значение а для вычисления температуры этого излучателя из закона Стефана—Больцмана. Другими словами, при измерениях температуры пользуются интерполяционной формулой [c.413]

Масса нейтрона М = 1,0086654 (+ 4) у. а. е. м. — 939,550 Мэе и в настоящее время достаточно точно известна из масс-спектроско-пических измерений и из данных по энергетическому балансу некоторых ядерных реакций. Длина дебройлевской волны [c.281]

Физиками был сделан чрезвычайно интересный и важный вывод Вселенная представляет собой подвижную сеть неразделенно связанных энергетических процессов [3]. Если учесть, что уравнение Эйниггейна Е=т с , объединяет нонятия материи и энергии, этот вывод становится очевидным. Остается открытым вопрос все ли виды энергии мы знаем Ведь при утонении материи мы осуществляем переход от реальности существования протонов до неуловимости кварков. Не является ли это переходом к качественно иным уровням реализации энергии, которые не поддаются измерениям из-за нашей неготовности их воспринять [c.26]

Для характеристики теплового излучения мы воспользуемся величиной потока энергии Ф, т. е. количества энергии, излучаемого в единицу времени (мощность излучения). Поток, испускаемый единицей поверхности излучающего тела по всем направлениям, будем называть испускательной способностью и обозначим через Е. Определенная таким образом испускатель-ная способность соответствует светимости (см. Введение, фотометрические понятия) и иногда называется энергетической светимостью. Наряду с ней можно рассматривать и энергетическую яркость В, определяемую аналогично яркости при фотометрических измерениях. Для черного тела яркость не зависит от направления, так что Е = кВ (см. 7). [c.687]

Измерения р-спектров, выполненные на подобных приборах, показал,и, что в процессе р-распада испускаются электроны всех энергий от нуля до энергии (7 е)макс, приблизительно равной (в случае р -раопада) разности энергетических состояний исходного и конечного атома [c.142]

Величина v измерялась Г. Н. Флеровым (в СССР), Цинном и Сциллардом (за границей) и др. Ниже будет рассмотрен опыт Цинна и Сцилларда, в котором впервые (1939 г.) был измерен энергетический спектр нейтронов деления ураиа и получено наиболее близкое к современному значению v. [c.376]

Из выражения (59.,6) следует, что при заданной энергии дей-гонов W + Т р = onst, т. е. dW = —АТр. Поэтому по измеренной разности кинетических энергий испущеиных протонов может быть определена разность энергетических состояний ядра для основного и первого возбужденного состояний. Из разности [c.465]

Результаты измерений приведены на рис. 245. Из рисунка видно, что вплоть до энергии падающих протонов тторядка 200 Мэе энергетический спектр v-лучей представляется монотонно убывающей кривой, типичной для спектров тормозного излучения (например, для спектра рентгеновских лучей, возникающих при торможении быстрых электронов в твердом веществе). Теоретический расчет тормозного излучения быстрых протонов подтвердил это предположение. Однако при больших энергиях интенсивность образующихся у-квантов начинает превосходить теоретическую. Особенно заметное расхождение наблюдается при энергии протонов Гр >290 Мэе, а для энергии Т-р = 340 Мэе экспериментальная интенсивность Y-квантов превосходит теоретическую уже в 100 раз. При этом исследование характера энергетического спектра образующихся улучей показало, что для Тр > 290 Мэе форма спектра существенно отличается от монотонно убывающей кривой тор-мозного излучения наличием мак- Рис. 246. [c.577]

Оптические свойства. Исследование оптических свойств кристаллических полупроводников дает обширную информацию об их зонной структуре. Данные об энергетическом спектре аморфных полупроводников также могут быть получены из оптических измерений. Первостепенная роль отводится при этом измерениям спектров поглощения. Спектры поглощения аморфных полупроводников удобно сравнить со спектром тех же материалов в кристаллическом состоянии. Это можно сделать в случаях германия, кремния, соединений селена и теллура. На рис. 11.14 в качестве примера приведен край спектра оптического поглощения аморфного кремния, который сравнивается с соответствующим спектром кристаллического кремния. Аналогичные данные получены для аморфного германия, арсенида и антимонида индия и некоторых других полупроводников. [c.367]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...