Спектр ртути

Если наблюдать интерференцию при излучении высокой монохроматичности, например освещать пластину светом одной линии линейчатого спектра, ширина которой обычно не превышает = 0.01 А, то допустимая толщина пластины возрастет в 10 раз. В оптических экспериментах часто применяют яркую зеленую линию ртути, которую легко выделить из спектра ртути соответствующим фильтром. В этих условиях не представляет труда наблюдать интерференционную картину со стеклянными пластинами толщиной в несколько сантиметров, которые и используются в различных интерферометрах. [c.213]

При N 100 наблюдаются довольно расплывчатые максимумы. Разрешение по длинам волн отсутствует. Увеличение числа интерферирующих пучков в 10 раз приводит к появлению по обе стороны от центрального пятна четких максимумов. Наблюдается ряд линий, составляющих характерный спектр ртути. [c.295]

На той же пластинке фотографируют спектр ртути с заведомой передержкой, чтобы были выявлены все, как интенсивные, так и наиболее слабые, ртутные линии. Сравнение этого спектра со спектром рассеяния вещества сразу позволяет обнаружить дополнительные линии, принадлежащие комбинационному рассеянию света. Расшифрованный спектр ртути, снятый с двумя разными экспозициями (см. в приложении 1), и фотография спектра железа, полученная на спектрографе ИСП-51 с указанием длин волн, имеются в лаборатории. Для облегчения ориентировки в линиях спектра железа рекомендуется первоначально расшифровать спектр ртути. [c.130]

Сфотографируйте спектр комбинационного рассеяния неизвестного вещества, расположив его встык между двумя спектрами железа. Отдельно на той же фотопластинке сфотографируйте переэкспонированный спектр ртути. [c.137]

ПРИЛОЖЕНИЕ 1. Спектр ртути [c.310]

На металлической станине, оформленной в виде стола, смонтированы основные узлы поляриметра поляризатор и анализатор, самописец, координатный стенд, редукторы вертикального и горизонтального перемещений, пульт управления, поворотное устройство и смотровой полярископ. В качестве поляризатора и анализатора используются призмы Франка — Риттера, изготовленные из исландского шпата. Источником света является лампа ДРШ-100. Свет от лампы проходит через интерференционные светофильтры, которые выделяют зеленую и желтую линию спектра ртути (соответственно X = = 546,1 ммк иХ = 576,9 ммк). [c.103]

Профессор А. П. Иванов [14], рассматривая относительное распределение энергии в различных областях спектра ртути при низком давлении, в присутствии благородных газов, указывает, что это распределение соответствует данным табл. 5. [c.50]

Источник света с Кг можно охлаждать до температуры тройной точки азота и даже ниже. При таких условиях ширина линий Кг оказалась значительно меньше, чем линий Hg и d, хотя они и тяжелее Кг. Ртуть хорошо светится лишь при 10- -15° С при более низкой температуре спектр ртути теряет свою яркость и свечение прекращается, упругость паров перестает быть достаточной для возбуждения спектра. Кадмий светится при еш е более высокой температуре. Для кадмиевых источников света упругость d достаточна для возбуждения спектра лишь при 270—290° С. По теоретическим подсчетам наименьшей шириной линий обладает Кг наибольшей — d. Однако ширина линий связана и с методом возбуждения спектра. Наблюдение свечения при низких температурах — это только один из методов уменьшения влияния допплеровского уширения. Для тех веществ, у которых упругость пара чрезвычайно мала при низких температурах, есть и другие методы. При описании конструкций источников света этот вопрос будет подробно освещен. Здесь же можно сделать заключение, что ширина спектральной линии не является решающим фактором при выборе ее в качестве первичной эталонной длины волны. Гораздо важнее вопрос симметрии, а также значение расхождения между теоретически вычисленной для данных условий и экспериментально полученной шириной спектральных линий. [c.47]

Из квантовой механики следует, что переходы между многочисленными состояниями атома подчиняются так называемым правилам отбора, согласно которым переходы из одного энергетического состояния в другое возможны только при вполне определенных изменениях четырех квантовых чисел. В результате в спектре проявляются не все возможные линии, а только определенные, разрешенные правилами отбора. С увеличением числа возможных энергетических состояний с различающейся энергией сильно возрастает число линий в атомных спектрах (см., например, атомный спектр ртути в Приложении VHI). Еще сложнее спектр атома железа и других переходных элементов. [c.24]

Пользуясь спектром ртути, приведенным в Приложениях [c.204]

IX. Наиболее интенсивные линии атомного спектра ртути [c.254]

Абсорбционный фильтр для выделения линии 1849 А из спектра ртути можно осуществить, используя кристаллы LiF, имеющие центры окраски, вызванные -облучением. Коэффициент пропу- [c.121]

НИЙ В красной области,, исключительно бедно представленной в спектре ртути. Благодаря такому сочетанию имеется простая возможность выделить свечение неона в чистом виде как путем визуальных на блюдений, так и посредством фотографирования разряда через красный светофильтр. С помощью этого метода легко установить не только сам факт присутствия в разряде электронов с повышенной энергией, но и локализацию их источника, как это иллюстрируется ниже. [c.123]

Ртуть дает слишком мало линий для того, чтобы ее спектр был очень полезен как спектр сравнения, но частое применение ртутной дуги как источника работ по флуоресценции и фотохимии повело к тому, что она стала применяться и для этой цели. Основные линии спектра ртути очень легко распознавать. [c.230]

Репродукции интерференционных снимков некоторых линий видимого участка спектра ртути (разряд низкого давления) показаны на рис. III (см. вклейку). Все линии, пригодные по интенсивности для возбуждения рассеянного света, обременены значительным количеством компонент сверхтонкой структуры, что, разумеется, осложняет их применение. Однако у самой интенсивной видимой линии спектра ртути X, 4358 А компоненты сверхтонкой структуры гораздо слабее основной линии [2521. Примерно то же можно сказать о линии 4078 А. Но синяя линия 4358 А Hg интенсивнее фиолетовой 4078 А, и поэтому мы предпочитали исследовать тонкую структуру с синей линией ртути [53], хотя в других работах применялись почти все другие линии ртутного [c.191]

Поскольку ЭТИ компоненты близко расположены друг к другу (Av=0,24 бензол), а возбуждающая линия спектра ртути [c.200]

Для подсчета коэффициента рассеяния 9o будем пользоваться уже обсуждавшимся выражением (4.4). На рис. 49 изображен ход (п—1)2 в функции длины волны в окрестности резонансной линии спектра ртути 2537 А, рассчитанный по данным [328]. В качестве линий, возбуждающих рассеянный свет, Ландсберг и Мандельштам выбрали линии 2558 А и 2502 А спектра цинка. [c.228]

Ориентировочные предварительные оценки дисперсии скорости звука показали, что в первую очередь нужно измерить скорость гиперзвука в таких жидкостях, как бензол, сероуглерод, четыреххлористый углерод, хлороформ, хлористый метилен и бромистый метилен. Они и были в первую очередь изучены автором и его сотрудниками [29—34,36, 53]. Описанный выше прием оценки величины дисперсии показал, что в таких жидкостях, как толуол, ацетон и уксусная кислота, дисперсия скорости так мала, что не может быть обнаружена по компонентам тонкой структуры [30, 36, 53]. Когда применяются обычные источники света, снимки тонкой структуры для некоторых случаев при возбуждении X 4358 А спектра ртути даны на рис. IV (см. вклейку). Некоторые спектры тонкой [c.295]

РТУТНЫЕ ЛАМПЫ низкого ДАВЛЕНИЯ дают очень узкие линии спектра ртути, которые используются главным образом для целей градуировки. [c.36]

Спектр излучения (спектр люминесценции) определяется видом атомов и давлением газа. Например, свечение одноатомных частиц ртути, гелия и т. д. обладает линейчатым спектром, в то время как свечение паров бензола дает полосатые спектры. [c.361]

Широкое применение нашли ртутные лампы, обладающие свойством создавать как линейчатые, так и сплошные спектры с заметной интенсивностью линий. Ртутная лампа представляет собой баллон из стекла или кварца, наполненный инертным газом (например, аргоном) и парами ртути в малых количествах (несколько миллиграммов). Под действием разряда инертного газа внутри лампы, возникшего при зажигании, возбуждаются пары ртути и наблюдается их свечение. Давление паров ртути внутри лампы высокого давления достигает примерно 700 мм рт. ст. Эти лампы дают в основном яркий линейный спектр в видимой и ультрафиолетовой областях. [c.377]

Спектр ртути в одном отношении существенно отличается от спектра гелия и сходных с ним ионов в нем присутствуют с большей интенсивностью линии, соответствующие интеркомбанацаям между одиночными и [c.74]

Кроме состояний I 5d 6s2ftp, в спектре ртути Бейтлер наблюдал еще состояние I 5d 6s2rt.f. Наблюденные серии новых термов стремятся к двум различным пределам, отвечающим двум различным состояниям иона Hg" " 5d бs2 Dз/J и Ds/j. Термы состояний I обычно хорошо укладываются в сериальные формулы типа Ридберга, В табл. 77 приведены длины волн и частоты линий поглощения Hg I 5d ° 6s Sq—5d бз2/гр величина термов 5d 6s rtp j, отсчитанная от границы Hg 5d бs2 D5 J, и величина эффективных квантовых чисел , соответствующая этим термам [c.325]

Очевидно, схема стр. 337 позволяет найти тип магнитного расщепления любых интеркомбинационных линий. На рис. 186 приведены типы расщеплений интеркомбинаций, встречающиеся в спектре ртути и других щелочноземельных элементов. [c.345]

С, Э. Фришем и И. П. Запесочным [9з-э5 были исследованы 8 линий видимой части спектра ртути результаты измерений приведены в табл. 100. [c.446]

При искусственном ухудшении однородности пучка электронов (что достигалось наложением добавочного переменного потенциала V ) максимумы, расположенные вблизи потенциала возбуждения, сглаживались, и, когда энергии электронов были распределены в интервале шириной около 3,5 эв, они сливались в один. При этом кривые совпадали в пределах ошибок наблюдений с кривыми, полученными ранее для соответствующх линий Шаф-фернихтом. Аналогичные результаты для спектра ртути были получены Смитом и Ионгериусом [c.447]

III. Спектр ртути, Hg I область расположения триплета Poi2 D,23. [c.592]

Рис. 43. Спектр ртути, восстановленный с помощью голографической ннтерферограммы Фурье (рис. 42).

Когда напряжение на лампе достигнет ПО—120 В, снимите спектр ртутной лампы, который необходим для того, чтобы в дальнейшем исключить его из КР-спектра. При фотографировании спектра ртути крышка-рефлектор с белым экраном должна закрывать левую часть кюветного отделения осветителя. Ширина щели при съемке спектра ртутной лампы берется 0,01 мм=10мкм. Высота щели 2—4 (по верхней шкале фигуриой диафрагмы). Экспозиция 5 мин. Не забывайте во время экспозиции открыть шторку кассеты и колпачок щели. Экспозиция дается с помощью затвора в кассетной части прибора. Кассета должна находиться вверху на делении 5. Для более надежной защиты фотопластинки от света кассетная часть прикрывается куском черной материи. [c.204]

VIII—IX, расшифруйте визуально спектр ртутной лампы на фотопластинке. Найдите линию ртути 4358 А, которая является возбуждающей линией КР-спектра. Перенесите на КР-спектр чернильными точками линии спектра ртути, которые обусловлены релеевским рассеянием. Тогда оставшиеся линии будут линиями комбинационного рассеяния. [c.205]

Ключом к пониманию процессов, приводящих к спонтанному возникновению катодных пятен на поверхности ртути при скорости увеличения тока порядка 10 а/сек, может служить вторая особенность реакции дуги на рассматриваемое здесь резкое воздействие на нее со стороны внешней цепи. Мы имеем в виду появление интенсивного искрового спектра ртути. Это наблюдается, однако, лишь при дополнительном условии, что разрядный ток достигает достаточно высоких значений. Две спектрограммы свечения ртутного разряда, относящиеся к различным значениям скорости нарастания тока, приведены на рис. 65. На верхней спектрограмме свечение представлено исключительно обычными для дугового спектра линиями нейтральных атомов ртути. С приближением скорости увеличения тока к критическому значению 10 а/сек в спектре появляются яркие линии однократно ионизированных атомов, а затем и линии двукратно заряженных ионов. В то же время интенсивность линий нейтральных атомов заметно уменьшается. Это является безусловным признаком почти 100% ионизации ртутного пара в разрядном пространстве. Характерно, что искровые линии отсутствуют в спектре свечения са.мого катодного пятна. Последнее видно из того, что в тех случаях, когда на щель спектрогра-182 [c.182]

Расшифровка полученных спектров проводилась следующим способом спектры плазмы были промерены на компараторе и по дисперсионной кривой, опираясь на известные линии спектра ртути, были определены длины волн спектральных линий. Линии отождествлялись на спектропроекторе при помощи спектра железной дуги. Результаты обоих измерений дали незначительные расхождения, в пределах погрешности измерений на компараторе и определения длины волны по дисперсионной кривой ( 2А). [c.57]

ЛИНИИ X 4358 А спектра ртутив лампах низкого давления [251] с помощью нейтрального болометра показало, что когда через обе лампы пропускается разрядный ток в 5 а, линия спектра кадмия 6438 А приблизительно в два раза интенсивней линии 4358 А спектра ртути. При разрядном токе в 10 а обе эти линии обнаруживают одинаковую интенсивность. Интенсивность линии Я 6438 А в лампе рис. 38 приблизительно на порядок выше, чем в амальгамовой лампе. [c.194]

Рис. 39. Контур линии возбуждаю щего света Н358 А спектра ртути в разряде низкого давления (Фабелинский [53]).

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...