Квант рентгеновский

Пусть на покоящийся электрон с массой падает квант рентгеновского излучения с энергией hv. В результате упругого столкновения рентгеновского фотона с покоящимся электроном послед, ний приобретает импульс, равный mv, и происходит рассеяние фотона с энергией hv под углом S (рис. 15.6). Применяя закон сохранения энергии и импульса, получим [c.348]

После того как произошла внутренняя конверсия, в электронной оболочке атома остается незанятым, вакантным, место вырванного электрона конверсии. Какой-то электрон с более далеких слоев (с более высоких энергетических уровней) испытывает квантовый переход на это вакантное место с испусканием кванта рентгеновских лучей. Поэтому процесс внутренней конверсии сопровождается еш,е испусканием характеристических рентгеновских лучей. [c.260]

Этот эффект можно экспериментально измерить лишь для достаточно коротких длин волн, лежащих примерно в рентгеновском диапазоне. Кванты рентгеновского излучения обладают очень большими энергиями и импульсами по сравнению с энергиями и импульсами фотонов видимого света. В результате столкновения с квантами рентгеновского излучения электрон приобретает очень большие импульсы и при математическом расчете необходимо пользоваться релятивистскими формулами зависимости массы от скорости. [c.27]

Ввиду низкой энергии Y-квантов рентгеновских источников излучения и радиоактивных источников предел толщин просвечиваемых деталей ограничен, так как при их использовании нерационально возрастает время просвечивания. [c.298]

Дефектоскопия электронами. Ввиду низкой энергии р-частиц радиоактивных изотопов диапазон толщин контролируемых деталей, например алюминиевых, ограничивается несколькими миллиметрами. Применению Р-частиц препятствует широкий спектр энергий, испускаемый радиоактивным препаратом. В связи с этим кривая поглощения аналогична кривой поглощения для квантов рентгеновского и 7-излучений. В случае поглощения моноэнергетических электронов характер кривой поглощения меняется на заднем фронте появляется крутой участок. Поэтому отношение изменения интенсивности излучения к изменению толщины превышает аналогичное отношение для рентгеновского или 7-излучений. Это определяет высокую чувствительность радиографии (до 0,2%) при контроле однородных материалов с использованием быстрых электронов и позволяет контролировать различные объекты, толщина которых соизмерима со средним массовым пробегом электронов в веществе. [c.345]

Фотоэлектрическое поглощение, сопровождающееся излучением кванта рентгеновского излучения при переходе электрона с внешней оболочки на внутреннюю за счет энергии фотоэффекта, характерно для малых значений энергии и описывается уравнением [c.171]

Веерный пучок излучения, сформированный коллиматором, взаимодействует с исследуемым объектом, в результате чего во входной плоскости линейки матричных детекторов формируется одномерное рентгеновское изображение просвечиваемой части объекта. Преобразование рентгеновского изображения в детекторах происходит одновременно по всей длине линейки преобразователя. После интегрирования квантов рентгеновского излучения в каждом детекторе и усиления коммутирующее устройство передает сигнал через аналого-цифровой преобразователь в блок памяти. Здесь записывается сигнал, адекватный рентгеновскому изображению части просвечиваемого объекта, т.е. формируется один столбец (строка) изображения. При перемещении объекта (либо системы излучатель - преобразователь) аналогично сканируются следующие его участки и в блоке памяти заполняется двумерная матрица, соответствующая изображению всего просвечиваемого объекта. В процессе записи каждого столбца изображения по команде с блока управления сигнал поступает на видеоконтрольное устройство из устройства памяти через аналого-цифровой преобразователь. Оператору предъявляется теневое изображение просвечиваемого объекта. [c.182]

Фотоэлектрический эффект — это процесс взаимодействия рентгеновских квантов с электронами внутренних оболочек атомов. В результате фотоэффекта квант рентгеновского излучения исчезает, при этом его энергия передается электрону. Этой энергии может оказаться достаточно, чтобы вырвать электрон с одной оболочки атома и перенести его на другую или полностью удалить электрон из атома, т. е. вызвать ионизацию атома. Ослабление интенсивности излучения за счет фотоэффекта называют истинным поглощением рентгеновских лучей и характеризуют линейным т или массовым т коэффициентами ослабления. Линейный коэффициент ослабления т показывает, какая доля излучения поглощается за счет фотоэффекта на единице толщины вещества массовый коэффициент ослабления Хт (равный т/р) характеризует ослабление излучения за счет фотоэффекта единицей массы вещества. [c.101]

Видимый свет не может ионизировать газы Ультрафиолетовое излучение может ионизировать газы с малым потенциалом ионизации. например, пары щелочных металлов Кванты рентгеновских и гамма-лучей являются ионизаторами для всех газов без исключения. [c.19]

В первом случае генерируются кванты рентгеновского излучения, имеющие энергии, строго определенные для каждого эле.мента. [c.202]

Фотоэмульсии обычно состоят из бромистого серебра. Кванты рентгеновского или гамма-излучения, проходя через слой фотоэмульсии, ионизируют (как непосредственно, так и через вторичные электроны) молекулы бромистого серебра, в результате чего в фотографическом слое образовывается скрытое изображение. При последуюшем процессе проявления при помоШ И химического действия проявляющих растворов скрытое изображение преобразуется в видимое изображение [Л. 1]. [c.223]

Рентгеновские лучи. Энергию кванта рентгеновского излучения можно определить по его длине волны пользуясь формулой е — ку — кс/К, где /г = 6,62-10 эрг-сек — 6.62- Ю-з- Дж-сек— постоянная Планка. [c.61]

Более точными расчетами можно показать, что амплитуда и фаза рассеянного излучения несколько иные для тех внутренних электронов, энергия связи которых близка к энергии квантов рентгеновского излучения. Этот хорошо известный эффект, носящий название аномальная дисперсия , усложняет исследование, но, тем не менее, при определении структуры твердого тела может оказаться очень полезным. [c.97]

Рентгеновский луч также может быть поглощен в кристалле посредством неупругих процессов, связанных с фотоионизацией электронов атомов и с комптоновским рассеянием. При фотоэффекте квант рентгеновского излучения поглощается и электрон покидает атом. Эффект Комптона заключается в рассеянии электроном кванта рентгеновского излучения (рентгеновского фотона) фотон теряет энергию и электрон покидает атом. Глубина проникновения рентгеновского пучка (см. [14]) зависит от природы твердого тела и от энергии рентгеновского фотона, но, как правило, составляет примерно 1 см. Дифрагированный пучок при отражении Брэгга обычно будет образовываться на значительно меньшем расстоянии, возможно, на расстоянии от 10 до 10 см в идеальном кристалле. [c.103]

Энергия связи. Она определяется в реакции JH (л, у) Н. Пучок медленных нейтронов направляется на водородную мишень, и с возможно более высокой точностью измеряется энергия образующихся у-квантов. Для этого применяют спектрометры с кристаллом кварца, аналогичные тем, которые используются для измерения энергии у-квантов рентгеновского излучения. Было получено значение [c.108]

Гамма-излучение — самое коротковолновое электромагнитное излучение (Л 10 м). Его особенностью являются ярко выраженные корпускулярные свойства. Поэтому гамма-излучение обычно рассматривают как поток частиц — гамма-квантов. В области длин волн от 10" до 10 м диапазоны рентгеновского и гамма-излучений перекрываются, в этой области рентгеновские и гамма-кванты по своей природе тождественны и отличаются лишь происхождением. [c.280]

Фотоэффект. Гамма-фотон или фотон другого вида излучения при прохождении через вещество может вступить во взаимодействие с атомом этого вещества как целым. При этом фотон может передать всю свою энергию и полностью поглотиться, а за пределы атома выбрасывается электрон. Такой процесс вырывания электрона из атома фотоном называется фотоэффектом, а вырываемые электроны— фотоэлектронами. Атом, потерявший электрон, оказывается в возбужденном состоянии, освободившийся уровень энергии в атоме заполняется одним из наружных электронов и при этом испускается квант характеристического (рентгеновского) излучения. В отдельных случаях энергия возбуждения непосредственно передается одному из электронов атома, который покидает атом, а характеристического излучения не происходит. Это явление называется явлением Оже, а выброшенные электроны — электронами Оже. [c.31]

Если из атома удален один из электронов /С-оболочки, то электрон с более высокого энергетического слоя (уровня) совершает квантовый переход и при этом испускается квант характеристиче-сих рентгеновских лучей, соответствующий или /Ср-линии. По [c.101]

Фотоэлектрические опыты с рентгеновскими лучами дают возможность исследовать, распространяется ли световая энергия равномерно во все стороны, как следует из обычных волновых представлений, или она летит то по одному, то по другому направлению в виде дискретных квантов. Действительно, кванты видимого света обладают малым запасом энергии (так, для желтого излучения V = 5-10 с , hv = 3,31-10 Дж) поэтому для регистрации их в большинстве опытов приходится иметь дело с большим числом квантов в единицу времени. В соответствии с этим действие, произ- [c.640]

Регулируя число электронов, бомбардирующих анод, мы можем менять число излучаемых рентгеновских квантов. Если заставить такие рентгеновские лучи действовать на металлическую пластинку, вызывая фотоэффект, то, как показывает опыт, кинетическая энергия испускаемых электронов равняется энергии кванта. Таким образом, полная схема превращения имеет вид [c.641]

Подобные опыты можно сильно разнообразить, пользуясь удобством экспериментирования, предоставляемым величинами рентгеновского кванта. Все они говорят в пользу передачи световой энергии концентрированными порциями, т. е. в пользу гипотезы световых квантов. Один из наиболее убедительных опытов этого рода принадлежит А. Ф. Иоффе. [c.642]

Осуществлены также опыты, показывающие, что энергия рентгеновских лучей распространяется в разные стороны не одновременно, но что порции ее (кванты) летят то в ту, то в другую сторону. [c.642]

В электромагнитном взаимодействии участвуют все заряженные частицы. Переносчиками этого взаимодействия являются кванты электромагнитного излучения, которые в зависимости от их происхождения и энергии называются фотонами, рентгеновскими лучами или у-лучами (у-квантами), а также радиоволнами. К ванты электромагнитного излучения возникают в результате взаимодействия электрического заряда с окружающим его электромагнитным полем. [c.202]

Отрыв электрона может произойти и другими способами (при захвате /С-электрона ядром, при отрыве электрона под действием ядерного излучения того же элемента и поглощения соответствующего кванта рентгеновского излучения). На освободившееся место может перейти электрон одной из оболочек L, М, А/ и т. д. Все эти переходы создаются /(-серии рентгеновского спектра, состоящие из линий Ка, Kfi, Ку Очевидно, что в /С-серии самой длинной является /Са-линия, т. е. Аналогичным образом при переходе электронов па освободившееся место в L-оболочке из А1-, Л/-оболочек возникают La-, Lp-лииип и т. д. М- и Л/-серии рентгеновского спектра наблюдаются только у тяжелых элементов. Таким образом, спектры характеристического рентгеновского излучения состоят из линий, составляющ[[х несколько серий. [c.161]

Ускоренные в трубке электроны могут выбить тот или иной внутренний электрон атома анода. Возникно-рение электронной вакансии переводит атом в возбужденное состояние. Возвращение атома в невозбужденное состояние сопровождается выделением избытка энергии в виде кванта рентгеновского излучения h = Ei— 0, где Е, — энергия электронов внешннч оболочек, а о — энергия электронов внутренних оболочек. [c.959]

Объяснение особенностей рентгеновских спектров. Все эти особенности рентгеновских спектров объясняются механизмом их испускания, который находится в полном согласии со строением электронных оболочек, изложенным в предыдущих параграфах. Электрон, падающий на материал антикагода, сталкиваясь с атомами ан1Икатода, может выбить электрон с одной из внутренних оболочек атома. В результате этого получается атом, у которого отсутствует электрон на одной из внутренних оболочек. Следовательно, электроны более внешних оболочек могут переходить на освободившееся место. В результате этого испускается квант, который и является квантом рентгеновского излучения. [c.293]

Для регистрации рентгеновских лучей в рентгенографическом анализе существуют два метода фотографический, основанный на почернении эмульсии под действием рентгеновских лучей, и дифракто-метрический - с использованием счетчиков квантов рентгеновского излучения (установки с использованием подобных счетчиков называются дифрактометрами). В связи с развитием счетчиков квантов рентгеновского излучения и электронных регистрирующих систем значительно большее распространение получили рентгеновские дифрактометры. [c.159]

Рентгеновская трубка представляет собой запаяный стеклянный баллон, в котором имеются катод, нить накала и анод (рис. 78). Катод обычно выполнен в виде фокусирующей вольфрамовой проволоки, а анод представляет собой вольфрамовую пластину, расположенную под углом 35—50° к оси трубки. Нить накала, подогреваемая током низкого напряжения (5...12 В) за счет термоэлектронной эмиссии, создает облачко электронов, которые под действием приложенного к электродам трубки высокого (до сотен кВ) напряжения направляются к аноду. Бомбардируя вещество анода, электроны тормозят, испуская кванты рентгеновского излучения. При этом интенсивность излучения характеризуется лучевой отдачей трубки, которая зависит от ускоряющего напряжения и предварительной фильтрации излучения. Увеличение, ускоряющего напряжения при неизменном анодном токе изменяет спектр излучения от мягкого до жесткого, а увеличение анодного тока при заданном напряжении увеличивает интенсивность излучения без изменения энергетического спектра. [c.100]

Дефектоскопия электронами. Ввиду низкой энергии Р-частиц радиоактивных изотопов диапазон толщин контролируемых деталей, например алюминиевых, офаничивается несколькими миллимефами. Применению Р-частиц препятствует широкий спекф энергий, испускаемый радиоактивным препаратом. В связи с этим кривая поглощения аналогична кривой поглощения для квантов рентгеновского и у-излучений. В случае поглощения мо-ноэнергетических электронов характер кривой поглощения меняется на заднем фронте появляется крутой участок. Поэтому отношение изменения интенсивности излучения к изменению толщины превышает аналогичное отношение для рентгеновского или у-излучений. Это определяет высокую чувствительность радиофафии (до [c.84]

Р. д. состоит из источника рентгеновского излучения — рентгеновского аппарата и рентгеновской трубки, из гониометрич. устройства, счетчика квантов рентгеновского излучения и электронного измери-тельно-региотрирующего устройства. [c.428]

Обозначения эффективность счетчш а — отношение числа зарегистрированных квантов к общему числу квантов, попавших в счетчик мертвое время— время, в течение которого сработавший счетчик нечувствителен к следующим квантам рентгеновских лучей. [c.76]

Экспозиционная доза рентгеновского и гамма-излуздний />3 = С / 1, тде Q - сумма электрических згфядов ионов, имеющих одинаковый знак и возникающих в воздухе, котда все электроны, освобожденные с помощью квантов рентгеновского и (или) у -излучений, полностью тормозятся, Кл [c.247]

Падающие на объект кванты рентгеновского и гамма-излучения ядерного взрыва выбивают из внешних конструкций электроны с широкими распределениями по энергии и углу, которые создают радиационный сторонний ток у облучаемой поверхности. В свою очередь, сторонний ток создает в окрестности объекта электромагнитное поле, а во внешних конструкциях индуцрфует импульсный ток. [c.277]

В силу того что процесс испускания квантов рентгеновского излучения носит хаотический характер, существует естественная флуктуация количества испускаемых в единицу времени квантов излучения. Если общее число квантов, испускаемых с ра вной вероятностью, равно М, то средняя флуктуация будет или в долях общего числа квантов [c.266]

Стурм и Морган [37], применив теорию Роуза к исследованию систем с усилением яркости рентгеновского изображения предположили, что поскольку один первичный квант рентгеновского излучения преобразуется на люминесцентном экране в большое количество фотонов света, то беспорядочные флуктуации рентгеновских квантов будут переданы через все последующие ступени, даже если во всех последующих ступенях общее число квантов было значительно больше. Результаты их расчетов, а также работ [14, 34, 39] показали, что минимальная контрастность определяется той ступенью преобразователя, в которой используется наименьшее число квантов. Оптимальное усиление достигается при равенстве числа квантов, использованных глазом наблюдателя, и числа квантов, поглощенных первичным флуоресцентным экраном. [c.267]

Применение для возбуждения коротко юлг ового (ультрафиолетового, рентгеновского и 7-излучения) излучения, энергия которого достаточна для возбуждения более одного центра свечения, может привести к тому, что квантовьп выход превысит единицу, т. е. один поглощенный квант может вызвать излучсиие двух и более квантов. Однако очевидно, что и в этом случае средняя энергия люминесценции среды будет меньшей поглони ииой. [c.369]

Из приведенного расчета следует, что в результате соударения должны возникнуть свободные электроны, которые часто называют электронами отдачи. Из уравнений (8.64) легко оценить, какую долю энергии рентгеновского кванта унесет этот электрон, и связать изменение относительной интенсивности компонент рассеянного излучения со смещением АЯ. Полученные соотношения находятся в согласии с приведенными опытными данными. Следует заметить, что для не очень жесткого излучения паже при больших углах рассеяния уносимая электроном энергия составляет малую часть энергии фотона, что существенно отличает механизм данного процесса от фотоэффекта, где электрон забирал всю энергию налетающего фотона. Наличие электронов отдачи при рассеянии рентгеновского излучения было Подтверждено опытами Д. В. Скобельцына, наблюдавшего их следы (треки) в камере Вильсона. Остроумное видоизменение методики (помещение камеры во внешнее магнитное поле) позволило измерить энергии электронов. [c.449]

Другим видом энергетических потерь заряженной частицы М, пролетающей через вещество, являются потери энергии иа тормозное излучение. Особенно велики эти потери для электронов больших энергий. Электрон, [фолетающий через вещество, испытывает сильное взаимодействие со стороны электрического поля атомных ядер вещества и претерневает отклонение. Так как заряд ядра Ze значительно больше заряда электрона, а масса электрона т очень мала по сравнению с массой ядра (Мдд 1836 т), то электрон испытывает резкое торможение в иоле ядра и при этом теряет значительную часть своей энергии, испуская квант (фотон) электромагнитного излучения. Эти потери энергии вследствие излучения называются радиационными потерями или потерями на тормозное излучение. Примером радиацнонного излучения электронов является рентгеновское излучение (имеющее сплошной спектр), возникающее прн бомбардировке антикатода рентгеновской трубки электронами. [c.28]

Физическая природа у-лучей та же, что и любого электромагнитного излучения (рентгеновских лучей, ультрафиолетовых и видимых лучей и т. д.). Мягкие у-лучи, т. е. у- хучи с энергией примерно до 10 эе, ничем не отличаются от рентгеновского характеристического излучения, кроме своего происхождения. Это излучение было названо у-лучами еще в ранний период изучения естественной радиоактивности в отличие от а- и р-лучей, отклоняющихся в электрическом и магнитном полях. В настоящее время иногда термин у-лучи используется для обозначения электромагнитного излучения любого происхождения, если энергия его квантов больше 100 кэв. [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...