Радиационные величины

РАДИАЦИОННЫЕ ВЕЛИЧИНЫ И ЕДИНИЦЫ, ХАРАКТЕРИЗУЮЩИЕ ИСТОЧНИКИ ИОНИЗИРУЮЩИХ ИЗЛУЧЕНИЙ [c.258]

Настоящие методические указания определяют порядок внедрения и применения в СССР в области ионизирующих излучений совокупности еди-ннд физических (радиационных) величин, устанавливаемых ГОСТ 8.417 -81. [c.124]

Настоящие. методические указания составлены в соответствии с ГОСТ 8.4)7 - 81, ,ГСИ, Единицы физических величин , РД 50 - 16079, ,Методические указания. Внедрение и применение ГОСТ 8.417 - 81 ГСИ. Единицы физических величин , ГОСТ 15484 81 Излучения ионизирующие и их измерения. Термины и определения с учетом международных рекомендаций в области радиационных величин и единиц, [c.124]

Радиационные величины и единицы, характеризующие источив-- ионизирующих излучений. [c.125]

РАДИАЦИОННЫЕ ВЕЛИЧИНЫ И ИХ ОБОЗНАЧЕНИЯ [c.154]

Рассмотрим особенности выражения радиационных величин в единицах СИ, для чего разделим их условно на несколько групп. [c.62]

Если погруженная в слой поверхность обладает высоким коэффициентом отражения, влияние теплопроводности и свойств частиц более существенно. При радиационном обмене функция еэ сильно зависит в этом случае от излучательных свойств частиц (при переходе от сильно отражающих к сильно поглощающим частицам величина еэ изменяется почти в 2 раза при Тст = 0). Сложный теплообмен приводит к ослаблению влияния параметра ер. Кроме того, функция ез практически не отличается от аналогичной зависимости для черной поверхности (гст = 0,1) (рис. 4.14, а). [c.178]

Из-за гораздо большего, чем в плотном слое, термического сопротивления прослоек газа кондуктивный обмен уже не может нивелировать влияние свойств стенки при сложном обмене. Зависимость еэ(Тст, Тел) оказывается существенно различной для сильно и слабо отражающей поверхностей теплообмена. Это позволяет сделать вывод, что в разреженном слое вблизи поверхности теплообмена формируется профиль темпе- ратуры, который определяется главным образом радиационными свойствами системы и прежде всего величиной Гст. [c.179]

Если для плотного слоя известны методы расчёта радиационной составляющей эффективной теплопроводности [Л. 313, 314], зачастую небольшой по величине, то для дисперсных потоков типа газовзвесь и с повышенной концентрацией эти методы лишь разрабатываются. Так, в [Л. 257] указывается, что авторами разработана методика экспериментального определения эффективной степени черноты движущихся дисперсных систем, учитывающая (в отличие от принципа обычного радиометра) многократные переизлучения. Для этой цели согласно [Л. 257] достаточно экспериментально измерить температуры излучателя и приемника, а затем из балансового уравнения найти эффективную поглощательную способность. Остается неясны.м, какую температуру частиц, играющих роль приемника или излучателя, следует брать в расчет, поскольку по длине и сечению потока существует градиент температур частиц, усиленный излучением. В [Л. 66] в качестве расчетной поверхности нагрева принимается эффективная поверхность частиц дисперсного потока fo, а в качестве приведенной степени черноты потока [c.269]

Постановка задачи. Пр и выполнении тепловых расчетов тел, работающих в условиях лучистого теплообмена, необходимо знать радиационные свойства их поверхностей. В основном их раскрывают относительные безразмерные величины е, а, р и т, которые связывают свойства реального и абсолютно черного тел [c.26]

Из рис. 8-32 [39] видно, что излучательная способность кладки не соответствует степени черноты огнеупорного материала, а зависит также от радиационных характеристик связки. Кроме того, на величину степени черноты стенок топочного пространства оказывает влияние наличие швов по поверхности. Все это снижает и без того низкую величину излучательной способности кладки. [c.213]

Для снижения радиационного тепловыделения и радиационных нарушений в корпусе реактора предусматривают внутри-корпусную защиту. Таким образом, эта защита выполняет функции тепловой и противорадиационной защиты корпуса [44]. Она обеспечивает снижение радиационного энерговыделения в корпусе реактора до уровней, удовлетворяющих требованиям безопасности эксплуатации в условиях термических напряжений, и ограничивает потоки нейтронов, падающих на корпус, до величин, соответствующих допустимому накоплению радиационных нарушений за время срока службы корпуса. Кроме того, внутри-корпусная защита должна в максимально возможной степени снижать выход захватного у-излучения из своих элементов и корпуса реактора, которые довольно часто вносят основной вклад в мощность дозы излучения за биологической защитой реактора, [c.66]

На первой стадии проектирования радиационной защиты реактора предварительно выбирают материал защиты, свойства которого необходимо знать для расчета ослабления излучений. Далее, исходя из основных требований к защите, необходимо установить допустимые уровни излучения в различных помещениях (зонах) реактора. По величине и характеру потоков излучения и возможности доступа в реакторе и вокруг него можно условно выделить [56] [c.78]

На основании этих радиационных характеристик легко определить другие производные характеристики удельную дифференциальную и полную величину энерговыделения источника 5г(Ег, Т, I, ги ) и 8 Т, t, ш) [Мэв/сек на 1 г ядерного горючего] абсолютный выход Егп эффективной энергии Е(Е , Т, 1) и полной энергии /(Г, ) [Мэе на 1 акт распада] абсолютный числовой выход квантов Р (Е , Т, 1) и р Т, t) [квант/распад дифференциальные и полные гамма-постоянные смеси продуктов деления Кх Е, Т, () и К(Т, ) [р см 1 (ч мкюри)]. [c.183]

В табл. 16.2 приведена краткая сводка данных о радиационной обстановке в космическом пространстве [19]. Величины тканевых доз космических излучений, приведенные в таблице, относятся к толщине защиты из алюминия 1 см . [c.267]

В настоящее время для космических полетов продолжительностью до 1—2 месяцев в качестве допустимой дозы рекомендована величина 15 бэр за полет. Общая защита обитаемых отсеков космического корабля должна быть спроектирована так, чтобы суммарное воздействие на трассе полета галактического излучения, излучения радиационных поясов Земли и возможных бортовых источников излучения не превышало этой величины. Поскольку радиационная опасность солнечных космических лучей в настоящее время определяется на основе вероятностных оценок, в качестве критерия опасности при этом используется доза оправданного риска, рекомендуемое значение которой составляет 50 бэр. Этот критерий используется для проектирования защиты специального радиационного убежища на корабле, предназначенного для пребывания в нем экипажа во время мощных солнечных вспышек. [c.275]

Жесткие весовые ограничения при расчете защиты космических кораблей обусловливают высокие требования к точности установления величины дозы оправданного риска, которая используется в качестве критерия радиационной безопасности длительных космических полетов. Например, для обитаемого отсека поверхностью 25 толщиной защиты 30—60 г/см неопределенность в дозе порядка 10% приводит к неопределенности в весе защиты около 1,5 Т [21]. [c.275]

Очевидно, что величина дозы оправданного риска при длительных космических полетах может быть принята заметно большей по сравнению с дозой оправданного риска кратковременных полетов. Это связано с наличием восстановительных процессов в живых организмах, подвергшихся радиационному воздействию. Для описания этих процессов разработан ряд математических моделей, позволяющих рассчитывать эффективную дозу в зависимости от времени, прошедшего с момента облучения, и оценивать ожидаемый радиобиологический эффект в зависимости от временного режима облучения. [c.275]

Несмотря на многочисленные исследования проблемы вос- становления радиационных поражений, в настоящее время не представляется возможным однозначно определить величину коэффициентов аир. Опубликованные экспериментальные результаты [24] относятся к различным условиям радиационного воздействия, разным биологическим объектам и показателям радиационного поражения. Сопоставление этих результатов позволяет принять для расчета значение коэффициента а в диапазоне 0,1—0,2. Что касается коэффициента р, то наблюдается явно выраженная зависимость его от вида биологического объ- екта [24]. Применительно к человеку разумное значение этого коэффициента, по-видимому, находится в пределах 0,015— 0,030 суток-. [c.277]

Учитывая, что приведенные выше расчеты основаны на предположении о непрерывном облучении, следует оценить справедливость результатов этих расчетов по отношению к радиационному воздействию солнечных вспышек. При длительных космических полетах доза радиационного воздействия определяется в основном постоянно действующим галактическим космическим излучением и совокупностью солнечных вспышек, что практически соответствует условиям непрерывного облучения. При полетах длительностью несколько месяцев основной вклад в дозу оправданного риска дают одна-две случайно распределенные во времени вспышки. В этом случае величина эффективной дозы на конец полета существенно зависит от момента возникновения вспышки, так что вопрос о дозе оправданного риска для полетов указанной продолжительности требует дальнейшего изучения. [c.278]

При запуске первых космических кораблей-спутников радиационная обстановка исследована на высоте 180—370 км. Результаты дозиметрических измерений, проведенные на этих кораблях-спутниках, дали возможность получить данные о величине поглощенной дозы космической радиации внутри корабля-спутника и оценить степень радиационной опасности. [c.278]

Расчеты, выполненные для кораблей Союз , свидетельствовали о том, что возможны случаи, когда из-за снижения величины геомагнитного порога доза облучения космонавтов при солнечных вспышках может превышать допустимую. В связи с этим при полете кораблей Союз осуществлялся контроль радиационной обстановки и делался прогноз ее возможного [c.282]

Ограничение веса защиты и требование ее высокой надежности определяют постановку задачи защиты пилотируемых космических кораблей и способы ее рещения. В общей постановке эта задача может быть сформулирована следующим образом для заданных условий (программа полета, траектория, продолжительность и др.) необходимо определить параметры радиационной защиты обитаемых отсеков корабля (тип и толщину защитных материалов, их компоновку и т. д.), обеспечивающей с требуемой надежностью снижение суммарной дозы радиации за полет до установленной величины при минимуме дополнительного веса. Очевидно, такая постановка задачи предусматривает детальное изучение возможностей уменьшения веса защиты на всех стадиях расчета и проектирования при сохранении требуемой надежности. В связи с этим необходимо особое внимание уделить методическим вопросам. [c.285]

Ввиду вероятностного характера солнечных вспышек радиационная опасность характеризуется не величиной дозы, а зависимостью дозы от риска ее превышения. В соответствии с этим использование в качестве критерия радиационной безопасности величины суммарной дозы за полет недостаточно. Поскольку зависимость дозы от риска ее превышения является слабой в указанном диапазоне длительностей полета, в первом приближении достаточно задавать риск превышения величины суммарной дозы. При этом следует иметь в виду, что если, например, при 7 = 600 суток и 6 = 20 г/см риск превышения дозы 50 бэр составляет всего около 10%, то имеется также вероятность порядка 0,1 % превысить дозу 100 бэр. [c.289]

Основной опытный факт — увеличение доли рассеянного света на несколько порядков величины — получает объяснение, если принять во внимание общее положение квантовой теории излучения о существовании стимулированного аналога у любого радиационного процесса ). Комбинационное рассеяние, наблюдаемое при малых интенсивностях возбуждения, представляет собой спонтанное испускание фотона ( = — ) при исчезновении фотона Й возбуждающего света. Поток спонтанного комбинационного рассеяния, отнесенный к единице объема и суммированный по всем направлениям, пропорционален освещенности / вещества. [c.854]

Методические у казания содержат три раздела. В первом разделе даны общие положения, связанные с переходом на единицы СИ в области ионизирующих излучений во втором - рекомендуемые радиационные величинь[ и единицы в третьем - рекомендации, которые должны быть учтены министерствами и ведомствами СССР в программах мероприятий но внедрению ГОСТ 8,417 - 81. В приложении дана сводная таблица, в которой приведены наименования и обозначения величин в области ионизирующих излучений. [c.124]

Проводимые ниже радиационные величины и единицы распредег ны по четырем группам. [c.125]

Преобразуем общее дифференциальное уравнение энергии дисперсных потоков (1-48) применительно к не-продуваемому слою с учетом того, что dtrld x = dt nldx, а радиационная составляющая отсутствует. Пренебрегая также величиной (1—ip) y по сравнению с Рст7т= [c.317]

Факт существования радиационной теплопроводности [8511 свидете.чьствует, что влияние размера частиц действительно служит мерой прозрачности. Как известно, при излучении абсолютно черного тела максимальная энергия на единицу длины волны соответствует А Т л 3-10 мк-град. При Т =- 3000" К да да 1 мк. Частицы размером менее 1 мк, например 0,1 -чк, становятся почти прозрачными для излучения. В этом с.чучае доля полного излучения абсолютно черного тела, переданная частице радиусом а, составляет величину порядка [c.252]

Энерговыделение во внутрикорпусной защите, корпусе реактора, а также в слоях защиты обусловлено различными процессами поглощением у-излучения (первичного и вторичного), передачей кинетической энергии нейтронов в процессе их замедления и поглощением заряженных частиц, образовавшихся в результате нейтронных реакций. В соответствии с этим полную величину радиационного энерговыделения можно представить в виде суммы [c.67]

Сравнительный анализ радиационных характеристик сыесн продуктов деления и в реакторе на тепловых и быстрых нейтронах соответственно показывает, что различие в таких величинах, как Q(7 , /), М Т, t) и К(Т, t), очень невелико, и во многих практических расчетах им можно пренебречь. Этого нельзя сказать о процентном составе эффективных энергий Т, t) относительный вклад высокоэнергетических компонент, как правило, значительно больше в случае смеси продуктов деления быстрыми нейтронами. Соответственно для этих двух случаев будут различаться и те дифференциальные производные характеристики, которые определяют через ni E Т, t). Радиационные характеристики продуктов мгновенного деления приведены в табл. 13.5 [1]. [c.187]

Дозы солнечного корпускулярного излучения во многих случаях достигают очень больших величин. Это пр>1водит к необходимости создания на пилотируемых космических кораблях специальных радиационных убежищ, в которых экипаж должен находиться во время мощных солнечных вспышек. [c.269]

При обосновании критериев радиационной безопасности применительно к условиям космических полетов возникают два основных вопроса. Первый из них связан с выбором дозовой величины, которую следует использовать при оценке радиационной опасности космических излучений. В качестве такой величины могут быть выбраны экспозиционная доза (поглощенная доза в воздухе), поверхностная доза, среднетканевая доза, доза по [c.271]

Таким образом, из-за сложности картины радиационного воздействия космических излучений приходится использовать совокупность критериев — поглощенные дозы в критических органах тела. Во многих случаях оказывается возможным использовать более простые критерии. Например, для низкоэнергетических излучений космического пространства (электроны естественного и искусственного радиационных поясов Земли) вполне приемлемо использовать поверхностную дозу (критические органы — кожа и хрусталик глаза). Радиационное воздействие на остальные органы тела оказывается при этом пренебрежимо малым. В другом крайнем случае для высокоэнергетичной части спектров протонов радиационных поясов Земли и солнечных вспышек в качестве критерия радиационной опасности можно использовать среднетканевую дозу, т. е. полную поглощенную в теле энергию, отнесенную к его массе. При этом перепады поглощенных доз в теле космонавта будут сравнительно небольшими, и радиобиологический эффект будет соответствовать величине среднетканевой дозы. [c.274]

Измеренные величины соответствуют дозам 6—10 мрад1сутки, что хорошо согласуется с вычисленными дозами ГКИ. Полученные величины позволяют заключить, что при полетах второго, четвертого и пятого кораблей-спутников излучение солнечных вспышек не оказывало влияния на радиационную обстановку внутри корабля. [c.279]

В целях уменьшения веса специальную защиту можно создавать только для одного из отсеков корабля, используя этот отсек в качестве радиационного убежища на время протонных солнечных вспыщек и прохождения радиационного пояса Земли. Однако даже при ограниченных размерах этого убежища (диаметр 2—3 м) для снижения уровня облучения при длительном межпланетном полете до 5 бэр в год, как это, например, принимается в расчетах защиты наземных ядернотехнических установок, потребовалась бы защита весом более 100 Т. Это вызывает необходимость тщательного обоснования критерия радиационной безопасности при длительных космических полетах. Расчеты показывают, что при длительности полета 1—2 года и толщине защиты отсека-убежища 30—60 г/см неопределенность в дозе - 10% приводит к неопределенности в весе защиты 1,5 Т [22]. Такая высокая весовая значимость величины дозы за защитой космического корабля обусловливает необходимость детального изучения радиационной обстановки на трассах космических полетов, исследования взаимодействий космических излучений с веществом защиты и ткани, а также обоснования критериев радиационной безопасности. [c.292]

Всякая причина, обусловливающая затухание электронных колебаний в атоме, влияет, конечно, на ширину спектральной линии, ибо вследствие затухания колебание перестает быть синусоидальным, и соответствующее излучение будет более или менее отличаться от монохроматического. Поэтому и затухание вследствие излучения и затухание, обусловленное соударениями, ведут к тем больщему уширению спектральной линии, чем больше значение этих факторов. Затухание вследствие излучения должно характеризовать атом, поставленный в наиболее благоприятные условия, т. е. вполне изолированный от воздействия каких-либо внешних агентов. Поэтому ширину, обусловленную этой причиной, называют естественной или радиационной шириной спектральной линии. Величина ее обусловлена механизмом излучения атома. Рассматривая атом как электрический диполь, колеС>лющийся по законам [c.572]

В качестве приемника в радиационных пирометрах чаще всего применяют термопару или боло.метр, но существуют также пирометры с биметаллической спиралью, изгибающейся при нагревании, с газовым термо.метром и т. д. Если исследуется не черное тело, то показания радиационного пирометра дают не истинную температуру его, а так называемую радиационную температуру Тг, под которой понимают температуру такого черного тела, суммарная радиация которого равна радиации изучаемого тела. Между истинной температурой тела Т и его радиационной температурой Тг нетрудно установить связь, если известно отношение суммарной нспускательной способности измеряемого тела к испускательнон способности черного тела при той же температуре, т. е. отношение Qт = Ет е.т- По самому определению величина меньше единицы. Она обычно несколько увеличивается с повышением температуры. [c.702]

Послерадиодионные испытания на растяжение показали, что предел текучести увеличивается с уменьшением величины зерна в соответствии с уравнением Холло-Петча. Мелкозернистая сталь упрочняется в меньшей степени, чем столь с большим размером зерна. Радиационное упрочнение (РУ), главным образом, обусловлено упрочнением мотрицы, а не упрочнеу1ием границ зерен. [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...