Пластинка Люммера — Герке

Возможность варьировать в эталоне Фабри—Перо значения R и Л, а также толщину воздушной прослойки делает этот прибор крайне гибким инструментом, представляющим большие преимущества по сравнению, например, с пластинкой Люммера—Герке. [c.141]

Рис. 7.7. Схема пластинки Люммера — Герке.

Если на пластинку Люммера—Герке падает свет от широкого источника, то падающие, а следовательно, и преломленные лучи соответствуют различным значениям г. Поэтому мы получим в фокальной плоскости собирающей линзы (или в трубе, установленной на бесконечность) систему полос разного порядка ш, m -f I, m 4- 2,. .., соответствующих разным углам г , r +i, определенным по формуле 2 dn os г = т. Распределение интен- [c.141]

Рис. 7.8. график распределения интенсивности при интерференции многих лучей для пластинки Люммера — Герке. [c.142]

Рис. 7.9. Фотография интерференционной картины, полученной с пластинкой Люммера — Герке.

Обычно пластинка Люммера—Герке имеет толщину от 3 до 10 мм, и угол г не очень сильно отличается от 45°. Таким образом, т есть число, выражаемое десятками тысяч в пластинке Люммера— Герке наблюдаются интерференционные полосы весьма высокого порядка. [c.142]

Для дифракционной решетки обычно наблюдают спектры второго или третьего порядков, т. е. т = 2 или 3. В соответствии с этим дисперсионная область ДА, = Х/2 или А./3 очень велика. В этом — огромное преимущество дифракционной решетки, которая позволяет анализировать даже белый свет, т. е. очень обширный спектральный интервал (в тысячи ангстремов), тогда как пластинка Люммера—Герке, например, не дает уже отчетливых максимумов, если падающий на нее свет представляет спектральный интервал, превышающий один ангстрем. Поэтому интерференционные спектроскопы пригодны только для анализа очень однородного света, например для спектральных линий, испускаемых разреженными газами. Они оказывают неоценимые услуги при анализе таких линий, позволяя устанавливать наличие нескольких компонент в этой линии (тонкая структура), оценивать ширину линии, наличие изменений (расщеплений) под действием внешних причин (например, эффект Зеемана) и т. д. [c.218]

Пластинка Люммера — Герке 5- 104 10 0,10 5- 10 0,01 [c.219]

Как изменится интерференционная картина, создаваемая пластинкой Люммера — Герке из крона (и = 1,50), если одна поверхность ее будет погружена в сероуглерод (п= 1,75) [c.867]

Полосы разного порядка в пластинке Люммера — Герке располагаются по обе стороны пластинки. 1) Где лежат полосы высших порядков 2) Как зависит ширина полосы от порядка интерференции, от длины волны, от толщины пластинки [c.872]

Вычислить угловую дисперсию эталона Фабри — Перо, пластинки Люммера — Герке, эшелона Майкельсона, выразив ее через длину волны, толщину пластинки, показатель преломления материала пластинки. Зависит ли дисперсия эталона Фабри — Перо от расстояния между пластинками [c.880]

Вывести выражение для разрешающей способности пластинки Люммера — Герке и других интерференционных спектральных аппаратов. [c.880]

Для пластинки Люммера — Герке А .—если пренебречь диспер- [c.880]

Какую минимальную длину должна иметь пластинка Люммера — Герке, сделанная из стекла с показателем преломления 1,5, чтобы разрешить линию водорода X = 656,3 нм, представляющую узкий дублет с расстоянием между компонентами 1,4-10" см [c.880]

Пластинка Люммера — Герке 141, 142, 211, 219 [c.924]

Лучи, выходящие из пластинки Люммера— Герке, можно считать практически скользящими вдоль поверхности. Определить дисперсионную область пластинки с учетом дисперсии света. Показатель преломления вещества пластинки п, толщина пластинки к, длина волны света X. [c.205]

Фиг. 14. Пластинка Люммера — Герке.

С помощью пластинки Люммера—Герке и эшелона Майкельсона исследуются лишь очень узкие участки спектра, предварительно выделенные из общего спектра спектрографом. [c.49]

Распределение интенсивности в системе интерференционных максимумов, образующихся в пластинке Люммера — Герке, можно вычислить таким же образом, как это делалось в случае интерферометра Фабри — Перо, но с тем важным отличием, что здесь число интерферирующих лучей не бесконечно, а обрывается на конце пластинки. При отражении интенсивность каждого последующего луча будет меньше предыдущего, что может быть учтено коэффициентом отражения г. Вычисления дают [c.207]

Пластинка Люммера—Герке 5-101 10 0,10 5-10= 0,01 [c.217]

Интерференция может наблюдаться не только при наложении световых волн от двух источников, но и от нескольких и даже от бесконечного числа источников пластинка Люммера—Герке, эшелон Майкельсона и т. п.). Расчет интенсивности при многолучевой интерференции также проводится на основе универсального принципа суперпозиции. Одним из типов многолучевых интерферометров является эталон Фабри — [c.111]

По способу освещения различают интерферометры с боковым входом света и интерферометры с нормальным падением света. К первому типу относятся интерференционные спектроскопы Люммера-Герке (рис. 2). Они представляют собой плоскопараллельные стеклянные пластинки. изготовленные из стекла или кварца и обработанные с высокой степенью точности. [c.11]

Внутри пластинки лучи распространяются под углом, близким к углу полного внутреннего отражения, и свет испытывает многократные отражения от поверхностей пластинки, причем для каждого направления ij образуется множество интерферирующих лучен I, 2, 3, 4, 5,. .. У1 /, 2, 3, 4 (см. рис. 1) соответственно параллельных друг другу. Интерферирующие лучи собираются линзой в ее фокальной плоскости условием максимума интерференции служит равенство разности хода двух соседних интерферирующих лучей целому числу волн. Характерная особенность многолучевых интерферометров типа Люммера-Герке — увеличение фронта световой волны, образующегося в результате сложения всех интерферирующих пучков на интерферометре. [c.11]

Интерферометр Люммера — Герке представляет собой тонкую пластинку толщиной Ь. Обычно это кварцевая пластинка толщиной 3 мм. Входное ребро пластинки срезано и отполировано под таким углом, чтобы световой пучок, вошедший в пластинку, мог испытывать многократное отражение. Некоторая часть света теряется при каждом отражении и выходит под углом 0 к нормали к поверхности пластинки. Интерференция таких пучков дает две серии взаимно дополняющих друг друга колец, локализованных на бесконечности. Поскольку порядок интерференции весьма велик, то и разрешение интерферометра Люммера — Герке весьма велико. Можно показать, что порядок интерференции определяется выражением [c.344]

Многолучевой интерферометр Люммера — Герке представляет собой плоскопараллельную пластину очень высокой степени точности. Отступление от параллельности здесь не превышает 0,02— 0,01 длины волны исследуемого света. В большинстве случаев такие пластины изготовляются из кристаллического кварца или стекла, но бывают случаи, когда интерферометр такого типа строится на основе использования воздушного слоя между двумя посеребренными пластинками подобно интерферометру Фабри — Перо. [c.206]

В видимой области спектра пластина Люммера—Герке используется значительно реже, чем интерферометр Фабри—Перо. Это связано с тем, что для достижения достаточно большого разрешения, например порядка тысячных долей ангстрема, ее нужно сделать длиной порядка метров. Изготовить такую пластину из стекла с необходимой степенью точности практически невозможно. Кроме того, стекло существенно меняет показатель преломления и размеры в зависимости от температуры, поэтому при работе необходимо, чтобы пластинка находилась в условиях постоянной температуры, что значительно усложняет экспериментальную установку. [c.208]

ЛЮММЕРА-ГЕРКЕ ПЛАСТИНКА многолучевой интерференционный оптич. прибор (см. Интерференционные спектроскопы) в впде длинной плоскопараллельной пластинки, изготовленной из очень однородного стекла или кварца (рис. 1). Луч света, [c.34]

ЛЮММЕРА-ГЕРКЕ ПЛАСТИНКА - ЛЯПУНОВА ТЕОРЕМА [c.35]

Интерферометр (пластинка) Люммера—Герке. Интерферометр Люммера — Герке состоит из плоскопараллельной стеклянной или кварцевой однородной пластинки (толщиной примерно 3—10 мм, длиной 10—30 см). Чтобы добиться нормального падения света и уменьшить таким образом потери энергии при отражении, один конец пластинки либо срезается, либо снабжается добавочной треугольной призмочкой (рис. 5.23). Лучи света от источника направляются на срезанный конец пластинки (или на основание треугольной призмы) так, чтобы на границу раздела луч падал под углом, чуть меньшим предельного. Такое падение луча обеспечивает примерно одинаковую интенсивность 10—15 лучей, вышедших из пластинки, Это объясняется тем, что при каждом отражении [c.117]

На пластинке Люммера— Герке наблюдаются интерференционные полосы очень высокого (десятка тысяч) порядка. Это позволяет использовать ее в сочеташш с другим спектральным прибором в основном для исследования тонкой структуры спектральных линий. [c.117]

Пластинка Люммера—Герке. Сравнительно несложным прибором для осуществления многолучевой интерференции делением амплитуды является пластинка Люммера—Герке. Она представляет собой плоскопараллельн пластину из стекла толщиной d (рис. 131, а). Впуск света внутрь пластинки производится либо через срезанный торец Т, либо через дополнительную призму, причем условия впуска подбирают такими, чтобы луч внутри пластины многократно отражался от ее поверхностей под углами, близкими к углам полного отражения. Обозначая 0 угол отражения для разности хода между лучами, возникающей между последовательными отражениями от одной и той же поверхности пластины, найдем выражение Д=2 й со80, (28.36) [c.179]

В фокальной плоЬкости линзы образуются интерференционные полосы, параллельные поверхности пластины. Обычно толщина d пластины бывает от 3 до 10 мм, а угол 0 близок к л/4. В результате порядок т интерференции оказывается очень высоким — десятки тысяч. Теория интерференции с пластинкой Люммера—Герке совершенно аналогична теории интерферометра Фабри — Перо. [c.179]

Интерферометр Люммера — Герке. Мы уже упоминали в п. 7.6.1, что коэффициент отражения света на внутренней поверхности диэлектрика приближается к единице, когда угол падения в более плотной среде приближается к критическому углу. Это обстоятельство использовано в многолучевом интерферометре, предложенном Люммером н Герке 1731, основная часть которого представляет собой длинную п.тосконараллельную пластинку из стекла или кристаллического кварца (рис. 7.67). Пучок света от источника, лежащеГд [c.313]

Рис. 7.70, Зависимость резкости Г от отражательной сиособности и числа отра-жокин р для пластинки Люммера — Герке. Для сравнения указаны величины угла х. от1 читываемс)го от центра картины, и отношение длины кварцевой пластинки к ее толщине l/h.

П. п. применяют в качестве защитных стёкол, окон, светофильтров (П, п. из окрашенных материалов), в угломерных приборах для малых угл. смещений изображения, в нек-рых интерферометрах (см. Люммера — Герке пластинка, Майкелъсона эшелон), в качестве оптич. компенсаторов и т. д. [c.637]

Луча направаение 269 Лучепреломление двойное 272 Люммера — Герке пластинка 179 [c.349]

ЛЮММЕРА-БРОДХУНА КУБИК - ЛЮММЕРА-ГЕРКЕ ПЛАСТИНКА [c.34]

П. п. применяют как защитные стёкла, для окон, светофильтров (П. п. из окрашенных материалов), в угломерных приборах для малых угловых смещений изображения, в нек-рых интерферометрах (см. Люммера — Герке пластинка, Майкельсона эимелон), в качестве оптич. компенсаторов и т. д. ПЛОСКОПАРАЛЛЁЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ (плоское движение) твёрдого тела, движение тв. тела, при к-ром все его точки перемещаются параллельно нек-рой неподвижной плоскости. Изучение П. д. сводится к изучению движения неизменяемой плоской фигуры в её плоскости, к-рое слагается из поступательного движения вместе с нек-рым произвольно выбранным полюсом и вращательного движения вокруг этого полюса. П. д. можно также представить как серию элем, поворотов вокруг непрерывно меняющих своё положение мгновенных центров вращения. [c.549]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...