Спектры энергии

В формулах (13.45) — (13.49) приведены дифференциальные характеристики для , -й эффективной энергии. Полные радиационные характеристики получают суммированием дифференциальных характеристик по всему спектру энергий (табл. 13.4). [c.187]

Вспышки СКИ существенно различаются по интенсивности, спектру энергий частиц и частоте появления. В табл. 16.1 приведена средняя частота для четырех типичных групп вспышек, характеризующихся различными спектрами энергий и величинами интегральных потоков. Для каждой группы указаны представительные вспышки. [c.266]

Спектры энергии активации элементарных процессов. [c.190]

На рисунках 3.31 и 3.32 приведены примеры соответствия расчетного спектра энергии активации элементарных процессов экспериментальным данным, полученным различными авторами. На рисунке 3.31, а показан спектр [c.196]

Исследуя форму спектра энергии -электронов, можно получить сведения об изменении момента количества движения и четности ядра при р-переходе. [c.235]

Выше ( 39) отмечалось, что при а-распаде испускаются -частицы определенных значений энергии. Особенностью р-распада является то, что кинетическая энергия вылетающих электронов (позитронов) лежит в пределах от О до некоторого максимального значения So, определяемого разностью масс начального и конечного ядер. Иначе говоря, электроны, выбрасываемые при р-распаде, имеют сплошной спектр энергии (рис. 71). Величина максимальной энергии So, называемая верхней границей р-спектра, представляет собой константу, имеющую определенное значение для каждого радиоактивного изотопа. Величина So называется верхней границей р-спектра. В таблице 12 приведены периоды полураспада и значения граничной энергии для некоторых р-активных ядер. [c.235]

Однако такой вывод был бы неверным. Дело в том, что переход между уровнями Ei и Е , как и любой другой переход, характеризуется не строго определенной энергией — 1, а спектром энергий, или, иначе говоря, спектральной линией некоторой ширины Г (рис. 8.10, б как видно из рисунка, ширина линии измеряется на половине ее высоты). Ширина линии обусловлена несколькими причинами, из которых укажем лишь две основных. Первая связана с тем, что атом живет на возбужденном уровне конечное время т поэтому, согласно соотношению неопределенностей (4.1.3), энергия уровня имеет неопределенность порядка А/т. Эта неопределенность обусловливает естественную ширину спектральной линии [c.205]

В случае квазинепрерывного спектра энергии среднее число частиц с энергией от е до e-bde равно [c.231]

Эквивалентная ширина — ширина соседнего с линией участка непрерывного спектра, энергия которого равна энергии, поглощенной в линии. [c.1200]

Уравнение (25.4) имеет однозначное, конечное и непрерывное решение при любой энергии Е. Это означает, что спектр энергий свободной частицы непрерывен. [c.162]

Ясно, что после этого частица уже не может считаться полностью свободной, ее движение ограничено условием (25.9). Благодаря этому спектр энергии частицы перестает быть непрерывным. Однако, если длина L выбрана достаточно большой, отличие движения частицы от свободного может быть сколь угодно малым. [c.163]

Для удобства вычислений волновую функцию свободной частицы можно нормировать на длину периодичности. Однако при этом спектр энергии частицы становится дискретным, а волновая функция - приближенной. Если длина периодичности выбрана достаточно большой, отличие движения частицы от свободного может быть сделано достаточно малым. [c.164]

Найти спектр энергий изотропного гармонического осциллятора, гамильтониан которого [c.185]

С учетом квантования момента импульса в соответствии с (63.5) из (63.9) получаем квантованный спектр энергии вращения эластичной двухатомной молекулы [c.317]

Рис. 4.9. Угловое распределение протонов с энергией, большей 9 МэВ, в реакции (V, р) на ядре изотопа меди 2,Си . Ядро лСи облучалось v-квантами с непрерывным спектром энергий

Энергетический спектр (энергия) Е излучения определяет его проникающую способность и выявляемость дефектов в контролируемом изделии. [c.309]

Дефектоскопия электронами. Ввиду низкой энергии р-частиц радиоактивных изотопов диапазон толщин контролируемых деталей, например алюминиевых, ограничивается несколькими миллиметрами. Применению Р-частиц препятствует широкий спектр энергий, испускаемый радиоактивным препаратом. В связи с этим кривая поглощения аналогична кривой поглощения для квантов рентгеновского и 7-излучений. В случае поглощения моноэнергетических электронов характер кривой поглощения меняется на заднем фронте появляется крутой участок. Поэтому отношение изменения интенсивности излучения к изменению толщины превышает аналогичное отношение для рентгеновского или 7-излучений. Это определяет высокую чувствительность радиографии (до 0,2%) при контроле однородных материалов с использованием быстрых электронов и позволяет контролировать различные объекты, толщина которых соизмерима со средним массовым пробегом электронов в веществе. [c.345]

В первом методе средствами многоканальной спектрометрии оценивается среднее значение проекций по всему спектру энергий фотонов [c.423]

Итак, в видимой области спектра энергия фотонов лежит в пределах от 1,7 до 3,2 эВ. [c.96]

Рнс. 7.5. Спектр энергии нейтронов деления [c.167]

Поскольку реакторы на тепловых нейтронах работают в диапазоне резонансных энергий 0,01 < <100 эВ, из рис. 7.11 следует, что, за исключением реакторов, загруженных которые будут обсуждены позже, расширенное воспроизводство ядерного топлива невозможно для этого режима работы и что если спектр энергии сместится таким образом, что максимальная энергия окажется примерно на уровне 1 МэВ, то процесс расширенного воспроизводства ядерного топлива становится реальной возможностью. Дополнительным преимуществом является то, что для больших [c.176]

Для количественного анализа проблемы освещения необходимо знать единицы измерения. Освещенность могла бы определяться в ваттах на квадратный метр поверхности, но при этом не учитывалось бы свойство человеческого глаза по-разному воспринимать различную длину волн светового спектра. Для того чтобы учесть это свойство, была введена единица люмен (лм). Световой поток Ф источника света в люменах, имеющего спектр энергии РЩ в ваттах на единицу интервала волнового спектра, равен [c.265]

Таким образом, микрочастица, заключенная в потенциальную яму, обладает дискретным рядом собственных значений энергии Еп целое число п, определяющее эти значения Е, называется квантовым числом. На рис. 3.4, в показана схема расположения энергетических уровней спектра микрочастицы. Как следует из (3.45), дискретный характер спектра микрочастицы будет проявляться тем сильнее, чем меньше область пространства L, в которой локализована эта частица. При L, значительно превосходящей атомные размеры, расстояние между энергетическими уровнями оказывается настолько незначительным, что во многих случаях можно считать спектр энергий непрерывным. [c.105]

Зонная структура твердого тела является результатом взаимодействия волновой функции электрона с рещеткой. Зонная структура позволяет найти частоты и направления, для которых волновая функция электрона может или не может проходить через решетку. Отражение электронной волны под углами Брэгга от кристаллографических плоскостей является идеально упругим и не вносит вклада в электрическое сопротивление. Для каждого кристалла и каждой электронной конфигурации условия Брэгга налагают определенные ограничения на направление волнового вектора и значения энергий, которые может принимать электронная волна. Эти ограничения в направлениях и значениях энергий приводят к появлению щелей в почти непрерывном спектре энергий и направлений. Именно эти щели (порядка 1 эВ для полупроводников и 5 эВ или больше для хороших диэлектриков) обусловливают сильнейшие различия между металлами, полупроводниками и диэлектриками (рис. 5.2). Для металлов характерно, что уровень Ферми оказывается внутри зоны, имеющей вакантные энергетические уровни. Полупроводники имеют полностью заполненную разрешенную зону. Ширина запрещенной зоны у них невелика, н поэтому ие большое число электронов при тепловом возбуждении может перейти в расположенную выше разрешенную зону. Диэлектрик отличается от полупроводника тем, что его запрещенная зона очень велика, и практически ни один возбужденный электрон не может ее преодолеть. [c.190]

Когда кривая спектрал энергии тела, обладающей лучения, подобна кривой излучение первого назыв коэффициенты е(2, Т)=е = сопз1 играют роль масштабного множителя при сравнении серого излучения с излучением абсолютно черного тела при той же температуре (рис. 1-5). Значения Ямакс для черного и для серого тел равны. Введение понятия серое тело значительно расширяет возможности использования законов излучения, сформулированных для абсолютно черного тела, в практических расчетах, что доказывают, например, (1-19) —(1-21). [c.19]

Наиболее часты слабые протонные вспышки, характеризующиеся потоком частиц около 5-10 протон1см и мягким спектром энергий. Интенсивные вспышки протонов (около 5х Х10 протон1см ) оказываются значительно более редкими. [c.266]

С позиции синергетики как пластическая деформация, так и разрушение являются способом реализации диссипации энергии, а значит, являясь механизмами диссипации энергии, они должны быть взаимосвязаны. Но вопрос сводится к тому, какой из указанных механизмов является контролирующим при данном температурно-силовом воздействии. Выделение контролирующего механизма диссипации энергии требует анализа энергии активации элементарного механизма деформации и разрушения. В главе 3 уже отмечалось, что параметром порядка при перестройках структур из неустойчивого состояния в устойчивое является энергия ак1ивации элементарного процесса. С учетом того, что существует иерархия спектров элементарных механизмов деформации и разрушения, следует выделять и соответствующий спектр энергии активации элементарных процессов, который можно описать с помощью функции самоподобия (см. главу 3) [c.261]

Дифференциация создает непрерывные спектры энергий и форм, благодаря чему нижний тип элегсгрической энергии молено рассма1ривать как высший тип магнитной, нижний тип магнитной энергии - как высший тип физической. Это создает тесную связь межда энергиями различных типов н приводит к чрезвычайно важному эффекту стаиовится возможной трансформация одного типа энерхгт а другой. [c.59]

Дифференциация электрической энергии может происходить в преде-лая De(4 5). Непрерывные спектры магнитной и тепловой энергий лежат, соответственно, в пределах De(3 4) и De(2 3). Согласно принципу устойчивого су/цествовання энергий в пространстве с топологической ыерносаъю D помимо вновь образовавшихся спектров энергий должны формироваться соответствующие спеклры форм. Заметим, что образующиеся дифференцированные энергии и формы имеют нецелые (дробные) мерности. [c.60]

Вычисляя же М по интегральной формуле (14.65), мы, предполагая квдзинепрерывный спектр энергии частиц, не учитываем No частиц в низшем энергетическом состоянии с е = ео = 0, поскольку ло (14.33) g (0)=0. В случае ферми-газа это допустимо всегда, так как в состоянии е = 0 находится всего 2 частицы с противоположными спинами, что несравнимо с полным числом частиц макроскопической системы № Na- В случае же бозе-газа, как мы увидим, пренебрежение числом частиц [c.241]

Спектр энергии может бьпь найден из условия (25.9), которое с учетом (25.6) принимает вид [c.163]

Эти условия могут быть всегда удовлетворены. Поэтому в случае Е > спектр энергии непрерывен, частица при своем движении не локализована в конечной области пространства, ее движение инфинитно. [c.166]

Схема колебательных уровней двухатомной молекулы представлена на рис. 95. Следует отметить, что формула (63.29) справедлива для расчета энергии уровней лишь вблизи дна потенциальной ямы, когда в разложении (63.24) можно ограничиться двумя членами. При увеличении расстояния R — Rq необходимо принять во внимание высшие члены разложения. Это приводит к сгущению уровней при удалении от дна потенциальной ямы. Вне потенциальной ямы связкн-ных состояний двух атомов не существует, а спектр энергий становится непрерывным, т. е. расстояние между уровнями становится равным нулю. [c.321]

Метод двух (трех) энергий непосредственно базируется на современной теории и аналитическом описании взаимодействия рентгеновского излучения с веществом в диапазоне энергий. При контроле в области до 1,022 МэВ (метод двух энергий) отдельно учитывается вклад фотоэлектрического поглощения и комптоновского рассеяния. В области более высоких энергий (метод трех энергий) дополнительно учитывается эффект образования пар электрон-позитрон. Для того чтобы дополнительной вычислительной обработкой выделить вклад каждого вида взаимодействия и в конечном счете сформировать независимые наборы проекций для отдельной реконструкции томограмм распределения электронной плотности и распределения эффективного атомного номера, необходимо каждую оценку проекции Рн ( > Ф Е) проводить при двух (трех) неперекрывающихся спектрах энергий фотонов. [c.424]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...