Спектры i-систем

Проведенные расчеты показали, что для полидисперсных систем частиц сажистого углерода эффективные сечения поглощения а значительно превосходят эффективные сечения поглощения а% (Хщ) для монодисперсных систем с частицами размером Отношение 5 /а (хт) изменяется в зависимости от численных значений Хт и X от 1,8 до 2,4. Наибольшего значения это отношение достигает в коротковолновой области спектра теплового излучения пламени для полидисперсных систем частиц сажи с большими по сравнению с А, значениями Хт- При переходе в длинноволновую область спектра ( i, л 5 мкм) указанное отношение понижается примерно на 15 %. Такое изменение спектральных эффективных сечений поглощения связано в основном с превалирующим влиянием частиц больших размеров, для которых Х>Хт- [c.136]

Изучая вторичные рентгеновские спектры, А. И. Красников [57] наблюдал уменьшение дисперсии спектра для систем Н—Сг, Н—Мп, Н—Ре," Н—Со, Н—Ni, Н—Си и И—Zn по сравнению с чистыми. металлами, на основании чего он сделал вывод, что водород внедряется в виде протонов в электронные оболочки атомов этих металлов [58, 59]. Н. А. Галактионова [56, 60], применив метод А. И. Красникова для исследования стали, обогащенной водородом путем продувки в процессе плавки, нашла, что уменьшение дублетного расстояния i—схг соответствует количеству растворенного в стали водорода. [c.18]

НИЯ ЭТИХ элементов возрастает при использовании вакуумной области по сравнению с близкой ультрафиолетовой или видимой областями. Увеличение чувствительности анализа в вакуумной области спектра связано не только с возможностью использования резонансных линий, но и с тем, что более высокая чувствительность анализа достигается для элементов со сравнительно простыми спектрами (для систем с одним оптическим электроном) [1—4]. Отсюда следует, что чувствительность определения углерода и мышьяка выше по линиям С IV и Аз V, чем по линиям С I и Аз I [3]. Так, например, в спектре образца стали, возбуждаемом в низковольтной искре, интен- [c.275]

Д. Д. Максутов [1181 показал, что угловой вторичный спектр менисковых систем в пределах от линии С до i может быть выражен формулой [c.284]

Как упоминалось в гл. I, п. 4, основное затруднение для немедленного перехода на подобную систему анализа, стандартизации и нормирования неровностей поверхности заключается в отсутствии серийно выпускаемой аппаратуры для измерения физически обоснованных параметров и спектров неровностей поверхностей не только по площадям (что соответствует физической картине явлений), но и по выбранным тем или иным способом профилям неровностей. [c.190]

Возможность О. т. означает, что эта производная может быть отрицательной (убывание энтропии с ростом средней энергии). Поскольку энтропия пропорц. логарифму числа допустимых состояний, при О. т. систему с большой вероятностью можно обнаружить на высоких уровнях, чем на низких. При этом ср. энергия может быть конечной лишь при ограниченном спектре энергии, тогда предположение об О. т. не приводит к противоречию (расходимости статистич. суммы) в случае стати-стич. равновесия. В действительности все случаи О. т. относятся к неравновесным метастабильным состояниям и применение к ним равновесной термодинамики имеет условный характер. Зависимость Г и 3 = ЦТ от U для систем с ограниченным спектром представлена на рис., где i/o-- Ит ЩТ), i/max = 8 U T). [c.513]

Эффективность активного динамического гашения ограничивается инерционностью системы управления. Для снижения массы присоединяемых к объекту частей корпус I исполнительного устройства (рис 18) активного гасителя устанавливают иногда на неподвижном основании и передают силовое воздействие на какие-либо точки упругого объекта 2 по результатам измерения колебаний других точек (например 3), вибрации которых следует погасить [223, 269] В такой схеме легче реализовать более сложные законы управления и она может быть применена для подавления колебаний со сложным спектром. Принципы настройки подобных систем бу-Д т рассмотрены в параграфе 6 п XV [c.337]

Подавляющее большинство физических систем, с которыми приходится иметь дело в статистической физике, — мы будем в дальнейшем их называть нормальными системами — обладают следующими двумя свойствами во-первых, они имеют не ограниченный сверху спектр энергий (хотя бы потому, что кинетическая энергия не ограничена по величине, а любая система состоит из движущихся частиц) во-вторых, плотность числа состояний с данной энергией g E ) возрастает с ростом энергии по степенному закону. Например, для идеального газа, как мы видели в 61, ( )= с1Г I с1Е . [c.341]

Из рис. 11.4.2 и табл. 11.4.2 следует, что в системах управления с обратной связью, нечувствительных к низкочастотным возмущениям, весовой коэффициент г при управляющей переменной должен быть большим, т. е. реализуется жесткое управление. Однако, если компоненты сигнала возмущения п(к) близки к резонансной частоте, необходимо уменьшать резонансный пик и поэтому уменьшать г, т. е. реализовать более мягкое управление. Из сказанного следует, что при синтезе нечувствительных систем управления необходимо учитывать спектр сигнала возмущения. Если рассматривать величину R(z)p, то из рис. 11.4.2 и рис. 11.4.3 видно, что высокой чувствительностью к изменениям параметров объекта обладают следующие регуляторы в диапазоне I — 2ПР-2 в диапазоне II — 2ПР-2, AP(v)n P . Малой чувствительностью в диапазоне I обладает регулятор РС, а в диапазоне II — АР (v + 1). Заметим, однако, что параметрически оптимизируемые и апериодические регуляторы были синтезированы для ступенчатого изменения установившегося состояния, т. е. для малых возбуждающих воздействий в диапазонах II и III. Для ступенчатого изменения задающего сигнала w(k) эти результаты в основном согласуются с результатами исследования чувствительности в разд. 11.3,6. [c.202]

Выражение для энергетического выхода люминесценции систем со сплошным спектром уровней энергии имеет аналогичный вид и может быть получено из (1.11) заменой суммирования по индексам i и j интегрированием по частоте и по колебательным уровням верхнего электронного состояния. [c.26]

Отношение размеров I элементарных атомных систем к длине волны Я, электромагнитных полей падающего излучения достаточно мало для того, чтобы можно было пренебречь влиянием пространственной дисперсии при многих процессах. С другой стороны, несмотря на малую величину этого отношения, пространственная дисперсия может вызывать специфические наблюдаемые явления взаимодействия, например, могут генерироваться волны с частотами или направлениями поляризации, которые в отсутствие пространственной дисперсии в спектре не появляются. Влияние пространственной дисперсии можно рассмотреть с помощью общих методов описания взаимодействия электромагнитных полей с атомными системами, представленных в 2.1. Тогда получаются описания, основанные на дипольном приближении (см. разд. 2.21). Зависимость поляризации от напряженности поля носит при этих условиях нелокальный характер [c.486]

Полученная формула соответствует значению корреляционной функции после установления теплового равновесия по колебаниям в промежуточном (возбужденном) электронном состоянии, т. е. после окончания энергетической релаксации в этом состоянии. Отметим, что мультипликативная форма Л ( , I/) означает отсутствие корреляции фаз первичного и вторичного фотонов. Это и естественно — энергетическая релаксация всегда приводит и к фазовой релаксации. Подчеркнем также, что формула (14) справедлива только для достаточно больших систем с непрерывным энергетическим спектром. В противном случае коррелятор Л (ц, 5, у) будет периодически изменяющейся функцией 5 с периодом, определяемым циклом Пуанкаре. [c.331]

Рассмотрим систему, образованную композицией двух нелинейных систем, структурная схема которой i редставлена на рис. 23. Спектр сигнала на выходе этой системы можно определить как [c.104]

Отметим еще одно важное свойство i ауссовских процессов, которое можно использовать при статистическом анализе нелинейных систем. Плотность распределения вероятности случайного сигнала на выходе любого нелинейного элемента изменяется. Поэтому, если на входе такого элемента действует случайный сигнал с гауссовским законом шютности распределения вероятности, то на выходе сигнал уже не будет гауссовским. Если после нелинейного элемента сигнал поступает в линейное частотно-зависимое звено, у которого полоса пропускания меньше, чем полоса частот сигнала, то сигнал по своим свойствам приблизится к гауссовскому сигналу. Такое приближение тем точнее, 1ем е полоса пропускания линейного звена по отношению к спектру сигнала на выходе нелинейного звена [ 16]. Это свойство случайных сигн шов позволяет упростить анализ и синтез тракта ОЭП при воздействии случайных сигналов. [c.115]

Рассмотрим теперь малые колебания суппорта, вызванные действием некоторого винта R (i), являющегося функцией времени. К этому винту приводятся все внешние возмущения, действию которых подвергается суппорт в процессе обработки детали переменная составляющая силы резания, сила трения в направляющих и т. д. Эти возмущения представляют собой сложную систему сил определенного частотного спектра. Выделим среди сил-регулярные составляющие, лежащие в полосе частот (Он ю Шв, тогда соответствующий винт запишем в виде R osat. Проекции винта на оси у, z и моменты его относительно осей х, у, z будут правыми частями уравнений системы, описывающей динамику пространственного движения суппорта [c.54]

Там, где связанность велика, роль упругодинамических свойств лопаток и диска в формировании этих частей спектра соизмерима, а собственные частоты и формы колебаний, соответствующие им, могут существенно отличаться от частот и форм парциальных систем. В этих условиях понятия лопаточные и дисковые колебания теряют смысл. Ширина зон спектра, где связанность i-олеба-иий лопаток и диска должна приниматься во внимание, зависит от конкретных конструктивных форм рабочего колеса (параметр связи X различен для различных зон) и требуемой точностью оценок вибрационного состояния его. [c.100]

Набор К. ч., исчерпывающе определяющий состояние квантовой системы, паз. полны м. Совокупность состояний, отвечающая всем возмо/кным значениям К. ч. из полного набора, образует полную систему состояний. Так, состояния. электрона в атоме определяются четырьмя К. ч. соответственно четырём степеням свободы, связанным с тремя пространств, координатами и спином. Для атома водорода и водородоподобных атомов это главное К. ч. ( =1, 2,. . . ), орбитальное К. ч. ( =0, 1,. . и—1), магн. К. ч. mi, tni I) — проекция орбитального момента на нек-рое направление и К. ч. проекции спина (т = = —Vi)- Др- набор К. ч., более пригодный для описания атомных спектров при учёте спин-орбитальиого взаимодействия (определяющего тонкую структуру уровней, энергии), получается при использовании вместо пц и trig К. ч. полного момента кол-ва движения (y Z —I/./) и К. ч. проекции полного момента (т , [c.328]

Для преобразования спектра систем с периодич. потенц. полем (напр., кристаллов) можно использовать алгоритмы изменения нормировочного множителя выбранного состояния бесконечной прямоуг, ямы. Если периодически продолжить потенциал, изображённый на рис. 4, нарушающий симметрию производных волновой ф-ции v /i(a) осн. состояния на краях ямы, то в спектре возникает лакуна (запрещённая зона) в окрестности SДействительно, для гладкого сшивания волновой ф-цни осн. состояния бесконечной ямы при продолжении ф) (х) на всю ось х на каждом новом периоде потребуется умножить l/i (х) на фактор нарушения симметрии I l i (o)l/l l i(0) , что приводит к экспоненц. росту амплитуды ij/i при энергии < ,. Такая ситуация характерна для запрещённой энергетич. зоны системы. Т. к. этот рост тем сильнее, чем больше фактор нарушения симметрии, степенью запрета можно управлять. Волновые ф-ции всех остальных состояний гладко продолжаются на всю ось без изменения величины их модуля, что характерно для разрешённых зон. [c.471]

Появление в спектре нормальных мод волновода волны с такими свойствами не является указанием на ограниченные возможности модели идеально упругого тела. Конечно, это означает не то, что энергия течет к источнику, а только то, что групповая и фазовая скорости имеют разные знаки. Для каждой точки дисперсионной кривой на плоскости (1, Q) существует двойник на плоскости (— I, Q). Если выдвинуть требование выделить и рассмотреть лишь те нормальные волны, которые переносят энергию вправо, то такой отбор произвести довольно просто. При этом, конечно, остается определенная необычность в поведении нормальной волны на некотором участке изменения частоты. В таком частотном интервале волна, перенося энергию, например, вправо, имеет систему возвышенностей и впадин, движуш,ихся влево. Иными словами, при некоторых оптимальных условиях возбуждения и приема волн в слое можно наблюдать довольно медленный волновой пакет ( g малб), в котором гребни и впадины (области сжатие — разрежение) волн движутся с достаточно высокой скоростью (Ср велико) в противоположном направлении (к источнику). Однако ситуация, когда фазовая и групповая скорости имеют разные знаки, не так уж необычна. В работах Мандельштама [86, 88] содержится несколько вполне реальных примеров, которые делают эту ситуацию в одинаковой мере наглядной и понятной. [c.141]

I В этой главе мы более подробно рассмотрим голографические принципы образования изображения и опишем новые результаты (теоретические и экспериментальные), которые были недавно получены с участием автора в ходе разработок систем образования изображений и методов получения максимально возможного разрешения в тех диапазонах электромагнитного спектра, где такие системы невозможно осуш ествить иначе, как только с помощью голографии (например, в рентгеновских лучах). Мы можем сказать в самом обш ем виде, что те принципы голографии, которые рассматриваются в данной главе, составляют основу любых других голографических систем образования изображений и голографических методов преобразования изображений. Например, используя эти принципы, можно воссоздать трехмерное изображение предмета с помош ью голограммы, искусственно изготовленной по расчетным координатам предмета [c.119]

Рассмотрим схему, представленную на рис. 62. На фотопластинке Н делают две экспозиции, изменяя угол падения света на матовое стекло. При первой экспозиции пучок перпендикулярен плоскости стекла, а при второй угол падения равен 8. В гл. 2, 4, мы видели, что если расстояние I достаточно мало, то поворот падающего пучка на угол е приводит просто к смещению спекл-структуры, регистрируемой на фотопластинке Я. Если в таких условиях сделать две экспозиции, то спектр проявленного негатива будет представлять собой систему полос Юнга (как и в опыте Берча и То-карского). При увеличении расстояния / (или угла е) кор- [c.67]

Пусть Xi, Xi,. .Хп — последовательные значения одной из координат фазового пространства системы x[t) через промежутки времени т, т. е. xi==x i%). Из этих значений можно сконструировать новую динамическую систему размерности пъ, взяв в качестве г-го значения вектора у " , описывающего положение точки в новом фазовом пространстве, уXj+i,. .., Xj+m-i . Теорему Такенса можно сформулировать следующим образом. Ддя почти любых наблюдаемой реализации x(t) ж времени задержки т аттрактор сконструированной динамической системы размерности т будет иметь те же свойства (например, ту же размерность и тот же спектр ляпуновских показателей), что и исходный, если только тп > 2 н + 1, где dg — хаусдорфова размерность исходного аттрактора. Эта теорема является следствием теоремы Манье [571]. [c.235]

Один из существенных недостатков призмы состоит в быстром уменьшении разрешающей способности и дисперсии при продвижении в длинноволновую часть спектра. Для тяжелого стекла сорта флинт в синей части спектра dn/dX 3200 см в красной 1170см . При таких значениях разрешающая способность призмы с основанием / = 5 см в синей части составляет 15000, в красной 5000. Для увеличения разрешающей способности можно применить систему из нескольких последовательно расположенных призм, что эквивалентно увеличению I в формуле (6.54). [c.323]

Схема эксперимента для доказательства проникновения излучения во вторую среду показана на рис. 2.4.5. Лучи, падаю-щ,ие на гипотенузную грань призмы 1, полностью отражаются. Если осуществить оптический контакт призмы с элементом 2, то свет будет проходить не только через зону контакта и размер светового пятна 3 окажется больше размера зоны контакта. Следовательно, излучение проходит систему и вне зоны контакта. При использовании источника белого света края светового пятна 3 в проходящем свете окрашены в красный цвет, а в отраженном свете края пятна 4 — голубые. Последнее объясняется тем, что dp (см. рис. 2.4.4) пропорционально длине волны, а вблизи зоны контакта зазор между элементами I к 2 постепенно увеличивается. Поэтому длинноволновая часть видимого диапазона спектра — красная — вне области непосредственного контакта проникает во вторую среду. В отраженном же свете при этом наблюдается дополнительная окраска (голубая). [c.69]

Из физических величин, входя цих в уравнение Навье-Стокса, единица времени однозначно определена через единицу скорости V и через единицу длины а, длвление же для геометрического подобия течений не имеет значения. Следокательно, существенными для спектра линий тока являются величины скорость К, характерная длина а, масса единицы объема р и вязкость д. Возьмем техническую систему основных единиц, т. е. систему из единицы силы К, единицы длины I и единицы времени Г, и выясним, можно ли составить из величин V, а, р, 1 такую комбинацию [c.22]

В гл. I рассматривались типы электронных состояний и относящиеся к ним колебательные и вращательные уровни для различных классов многоатомных молекул. Чтобы сравнить теоретические результаты с экспериментальными данными, необходимо теперь остановиться на переходах менл-ду этими уровнями. Точно так же, как и в случае двухатомных молекул, переходы с колебательных и вращательных уровней одного электронного состояния многоатомной молекулы на уровни другого состояния приводят к появлению системы полос. Однако структура такой системы полос для многоатомны. с молекул в общем случае значительно сложнее, чем для двухатомных. Большинство систем полос многоатомных молекул наблюдалось в спектрах поглощения, однако несколько систем наблюдалось и в спектрах испускания. [c.128]

На фиг. 187 изображена геометрическая структура молекулы H N в четырех электронных состояниях, рассмотренных выше. Состояние С А, вероятно, образуется нз сгя п41-состояния линейной конфигурации и, следовательно, переход С — X должен быть разрешенным. Действительно, интенсивность полос системы С — X значительно превосходит интенсивность полос систем А — X и В — X. К сожалению, из-за возрастающей диффузности колебательная структура полос вблизи вертикального перехода не могла быть проанализирована, что свидетельствует о сильном влиянии квазилинейности молекулы (гл. I, разд. 3). Полосы в области длин волн, меньших 1120 А, до настоящего времени но проанализированы ридберговские серии в спектре H N не наблюдались. Поэтому значение потенциала ионизации молекулы H N, основанное на известно. [c.506]

I. При исследовании условий перемешивания в классических системах Крылов [42] начал также работу по анализу квантовых систем. Попытка исследования стохастичности квантового газа твердых шариков путем анализа изменения волновой фушпщи в результате рассеяния была предпринята в работе [129]. Аналогичный путь использовался для объяснения ряда экспериментальных фактов во множественном рождении частиц при столкновениях высоких энергий [130]. Различные качественные соображения о том, каков должен быть энергетический спектр системы в условиях стохастичности, высказались в работах [131, 132]. Формулировка и исследование ряда задач о квантовых -системах были проведены в работах [73, 133—136]. В статьях [137, 138] содержится обзор результатов по исследованию стохастичности в квантовых системах. Численный анализ динамики квантовых -систем проводился в [139, 140]. [c.178]

Смотреть страницы где упоминается термин Спектры i-систем : [c.67] [c.41] [c.367] [c.225] [c.44] [c.111] [c.123] [c.10] [c.154] [c.343] [c.422] [c.237] [c.479] [c.180] [c.417] [c.118] [c.165] [c.284] [c.485] [c.528] [c.538] [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...