Нейтроны спектр

Мгновенные нейтроны деления составляют основную часть всех нейтронов спектра деления (более 99%). Они распределяются по энергиям в широком интервале от нескольких десятков килоэлектронвольт до энергий свыще 20 Мэе. Чаще всего в качестве делящегося материала в реакторах используют угз. ) 238 Средняя кинетическая энергия нейтронов, образующихся при делении одного ядра составляет 5 Мэе. [c.11]

Коэффициенты формулы (9.6) при делении тепловыми нейтронами и характеристики числа нейтронов спектра деления [c.14]

Имеется большое количество данных по спектрам и выходам у-квантов при неупругом рассеянии моноэнергетических нейтронов различных энергий [2, 22], однако эти данные неполны, особенно для области энергий нейтронов 5—12 Мэе. Для оценочных расчетов могут быть использованы результаты измерений спектров у-квантов, образующихся при неупругом рассеянии нейтронов спектра деления [23] и реакторного спектра [24]. [c.30]

Последующие соударения тепловых нейтронов с ядрами вещества не могут приводить к дальнейшему замедлению нейтронов, так как они с равной вероятностью могут как потерять, так и приобрести энергию порядка кТ° (все ядра вещества имеют энергию такого порядка). Поэтому при последующих соударениях тепловые нейтроны только перемещаются—диффундируют в веществе (с сохранением в среднем энергии теплового движения) до тех пор, пока не поглотятся каким-либо ядром или не вылетят за пределы замедлителя. В результате в замедлителе будет происходить накопление тепловых нейтронов. Спектр нейтронов в замедлителе должен быть близок к максвелловской кривой с приподнятым правым крылом (из-за непрерывно поступающих в замедлитель быстрых нейтронов). -Расчет показывает что спад числа нейтронов при больших энергиях должен происходить по закону Т (рис. 105). [c.299]

Подсчет числа нейтронов производился по количеству зарегистрированных протонов отдачи с учетом сечения (п—р)-рассеяния для нейтронов спектра деления и геометрических факторов эксперимента. [c.378]

Сечения реакций, вызываемых нейтронами с энергией около 14,5 МэВ и нейтронами спектра деления [30, 31] [c.1128]

При Е < Ес — n, т. е. при вылете низкоэнергетических нейтронов, спектр (4.58) переходит в максвелловский [c.146]

Энергетический спектр нейтронов имеет важное значение при изучении влияния облучения на керамику. Например, нейтронный спектр реактора с водяным замедлителем отличается от спектра нейтронов реактора с тяжеловодным замедлителем тем, что имеет большую долю быстрых нейтронов высокой энергии. Обычно в публикациях приводят интегральный поток для нейтронов с энергией, превышаюш ей 1 Мэе. Очевидно, что один и тот же поток для определенной керамики в реакторе с водяным замедлителем создаст больше нарушений, чем в реакторе с тяжеловодным замедлителем. Поэтому имеющиеся в распоряжении данные [c.143]

Выбор пал на использование для реакторов БН в качестве топлива окислов. Многолетний опыт эксплуатации окислов в качестве топлива для легководных реакторов показал, что хотя они и не лишены недостатков, они все же не подвергаются радиальному распуханию и имеют более высокую точку плавления, что в какой-то степени компенсирует их более низкую теплопроводность. Следует тем не менее отметить, что содержащийся в окисном топливе кислород, выполняя роль замедлителя, как бы смягчает нейтронный спектр [c.177]

Получение информации о воздействии радиации на исследо-ванные материалы является основной задачей радиационного материаловедения. При проведении экспериментов в ядерном реакторе решение этой задачи усложняется комплексным воздействием различных факторов плотности потока, флюенса нейтронов, спектра нейтронов и потока -у-квантов. Хотя для объяснения экспериментальных результатов необходимо знать-все эти факторы, некоторые из них вообще не контролируются, а измерение других производится исследователями различным образом. [c.95]

Ф — плотность потока нейтронов, спектр которого согласован с сечением реакции активации,, используемым в уравнении [c.279]

Сечение неупругого рассеяния <т, сначала растёт с ростом энергии падающего нейтрона выше порога, затем выходит на плато, достигая величины порядка гейм, поперечного сечения адра. Наиб, вклад в смягчение нейтронного спектра за счёт неупругого рассеяния дают тяжёлые ядра, включая и для к-рых о,, велико, а порог [c.680]

Для нейтронов спектра деления. [c.888]

Данные по запаздывающим нейтронам при делении изотопов Th, и и Pu нейтронами спектра деления [4 [c.937]

Независимые выходы продуктов деления и под действием нейтронов спектра деления как функция массового числа А [22]. [c.938]

Значения эффективных сечений для тепловых нейтронов надо относить к стандартной энергии 0,025 eV. Обычно используемые тепловые нейтроны имеют сложный спектр с неизвестной средней энергией. Однако пока и для образца и для используемого для калибровки стандарта выполняется закон 1/у , это обстоятельство не приведет к ошибке ни в опытах по ослаблению пучка, ни в опытах с активацией. Так как для резонансного захвата закон 1/да никогда не имеет места, то, если где-либо выше тепловой области есть резонансный захват, надо пользоваться кадмиевой разностью вместо полного эффекта. Если же резонансное поглощение происходит внутри тепловой области, так что даже в ней нельзя применять закон 1/у , то осмысленные значения эффективных сечений можно дать только для резко выделенных определенных значений энергии или же для хорошо известного нейтронного спектра. Например, для d [100, 37], у которого есть резонансный захват в тепловой области, эффективное сечение в максимуме (0,18 eV [ПО]) достигает 62-10- см , для [c.50]

При использовании конкретных данных можно оценить = 2 для Ри-239 и 1,5 для 11-235. Принимая условно среднее значение К= 1,75, получим, что удельный выход нейтронов из чисто ядерных зарядов не превышает 2,65-10 н/кт. При этом нейтронный спектр не будет жестче спектра деления ядер, и средняя энергия нейтронов не превосходит =2,1 МэВ. [c.153]

В качестве верхней оценки характеристик нейтронного спектра ядерного устройства может быть принят спектр деления, хотя в реальных условиях он будет смягчен вследствие процессов упругого и неупругого взаимодействия нейтронов с материалами устройства. Рождение одного нейтрона в реакции деления сопровождается выделением энергии в (75-110) МэВ. [c.257]

Еще один путь определения точности данных по сечениям — сравнение расчетных значений групповых потоков с измеренными. Не вдаваясь в детали, можно отметить некоторые общие свойства таких измерений. Для измерений применяются активационные детекторы. Пороговое детектирование с использованием, например, реакции [п, Si, имеющей порог около 2,7 Мэе, и реакции (п, у) с порогом около 1,4 Мэе оказывается очень полезным для описания высокоэнергетической части нейтронного спектра. Для нейтронов более низких энергий применяются (п, 7)-детекторы, например, золото (реакция (п, 7) Au). Для определения спектра нейтронов можно использовать активацию делящихся изотопов, так как сечения деления до некоторой степени по-разному изменяются с энергией. [c.195]

В табл. 9.6 приведены сечения образования у-квантов различных энергий Огп.у при неупругом рассеянии нейтронов спектра деления с энергией выше Дцор, 1 Де пop — пороговая энергия для выхода у-квантов данной энергии Еу [23]. В этой [c.30]

Для получения надежных результатов было проанализировано много тысяч следов, причем из-за сильно убывающего характера нейтронного спектра вся исследуемая энер- 2 гетическая область была разбита на несколько интервалов, обработка которых производилась отдельно, а результаты сопоставля- 10 лись между собой по перекрывающимся участкам. [c.395]

Потоки нейтронов в современных реакторах имеют порядок 10 нейтрон/см -с при значительном разбросе по обе стороны от этой величины в реакторах разных типов. Нейтронный спектр зависит от типа реактора. В реакторах на медленных нейтронах форма этого спектра близка к максвелловскому распределению по скоростям с максимумом в области около 0,07 эВ и с немаксвелловским хвостом , простирающимся в область высоких энергий примерно до 10 МэВ. Примером может служить изображенный на рис. 9.6 спектр нейтронов советского исследовательского реактора ВВР. В реакторах на быстрых нейтройах энергетическое распределение нейтронов является промежуточным между тепловым спектром (рис. 9.6) и спектром нейтронов деления, изображенным на рис. 9.7. В этом случае из реактора вылетает большое число нейтронов с энергией порядка 1 МэВ. [c.487]

В количественном отношении большую долю радиоактивных загрязнений в контуре быстрого реактора в процессе нормальной эксплуатации составляют продукты коррозии конструкционных материалов. Все оборудование контура и коммуникации предполагается выполнить из нержавеющих сталей, совместимых с теплоносителем. Как показывают расчеты, активность теплоносителя, обусловленная продуктами коррозии конструкционных материалов реактора на быстрых нейтронах, определяется теми же изотопами, что и реакторов других типов. Вклад же различных изотопов в полную активность теплоносителя N204 целиком зависит от характера нейтронного спектра. В связи с этим качественно картину радиоактив- [c.60]

В связи с тем что сечение деления плутония зависит от энергин падающих нейтронов, он применяется как пороговый детектор для определения нейтронного спектра. В этом методе плутониевую фольгу окружают В ", чтобы исключить деление за счет тепловых нейтронов. Определяя активность продуктов деления после экспозиции в нейтронном потоке, получают меру интенсивности нейтронов с энергией выше пороговой, paoirofl 4 Kse. [c.565]

Радиационную среду принято характеризовать нейтронным спектром и нейтронным потоком. Спектр определяется дискретными уровнями энергии нейтронов. В зависимости от энергии нейтронов, используемых для осуществления цепной ядерной реакции, различают реакторы на тепловых (медленных) и быстрых нейтронах. Нейтронный поток характеризует интенсивность радиационной среды и выражается числом нейтронов с энергией > 0,1 МэВ, пересекающих площадь 1 см за 1 с (нейтрон/см с). Нейтронный поток, суммированный по времени (нейтрон/см ), или флюэнс нейтронов, характеризует суммарную дозу облучения и является мерой накопления радиационного воздействия. Более точной характеристикой дозы облучения является суммарное количество смещений в расчете на один атом (смещ/ат). На рис. 26.3 представлена модель радиационных повреждений, возникающих при соударении высокоэнергетических нейтронов с атомами кристаллической решетки. Соударения вызывают смещения атомов или каскад смещений в решетке в зависимости от количества энергии, передаваемой нейтроном атому металла. Подвергшийся удару нейтроном первый атом, подобно биллиардному шару, ударяя по другим атомам, вызывает в решетке дополнительные смещения. В результате развития каскада образуются объемы с высокой концентрацией вакансий, по периферии окруженные зонами с повьппенной плотностью [c.852]

В настоящем разделе рассматривают вопросы радиационного охрупчивания метгшла при температурах облучения < 400 С. Под радиационным охрупчиванием понимают эффект смещения температуры вязко-хрупкого перехода под воздействием быстрых нейтронов, характеризуемым нейтронным спектром и нейтронным потоком. Спектр указывает набор дискретных уровней энергии нейтронов. Нейтронный поток характеризует интенсивность радиации и выражается числом нейтронов (обычно с энергией >0,1 МэВ), пересекающих пло- [c.187]

Войраст нейтронов спектра деления в смеси DgO — HjO so энергии резонанса индия [1] [c.926]

Если большая часть нейтронов погЛощается ядрами делящегося материала раньше, чем их энергия уменьшится до- 10 eV, то Aj должно быть = 2vXs=1400 см. Принимая, что в этом интервале энергий a (U" ")=l барну и N(U ) i0,0007, получим N(U )/N(Bi)iti 0,025. Нейтронный спектр будет иметь, вид, изображенный на фиг. 96 с надписью быстрый . [c.265]

Рассмотрим в качестве примера случай, когда используются дейтроны с энергией 1 MeV. Тогда, в зависимости от направления вылета, реакция D—D даст нейтроны с энергией около 2—4 MeV, а (эндотермическая) реакция —D—около 0,5—0,7 MeV. Реакция —D добавит немного быстрых нейтронов к С—D-спектру, но, к счастью, доля в естественном углероде не слишком велика. Как энергии, так и выходы нейтронов в реакциях Ве—D и Li —D (табл. 5) больше, чем в реакциях D—D и —D однако при этом получаются сложные нейтронные спектры. С помощью бомбардировки частицами сверхвысокой энергии получены нейтроны с энергиями вплоть доlO eV [68]. [c.44]

Если облучать бериллий интенсивным пучком у-лучей от высоковольтной рентгеновской трубки [24] или бетатрона, то наблюдается большой выход нейтронов в результате ядерного фотоэффекта. Искусственный у-источник можно, как и естественный, окружить большими количествами бериллия однако в этом случае первичцое излучение немонохроматично, и нейтронный спектр будет сложным. [c.45]

Экспериментальные работы по Т. н. ведутся в следующих основных направлениях 1) изучение сечений рассеяния для замедлителей в тепловой области энергий иейтронов, 2) изучение спектров тепловых п апи-тепловых нейтронов в различЕШх размЕюжающих и замедляющих средах, 3) изучение процесса установления теплового спектра нейтронов во времени, 4) изуче [ие нейтронных спектров в средах с большими градиентами темн-р. Подробнее см. [1—б . [c.157]

НЕЙТРОННЫЕ ФИЛЬТРЫ — устройство, с помощью к-рого производится выделение отдельных участков нейтронного спектра или аффектов, обусловленных ими, а также деформация всего спектра в целом, Различаются следующие типы П, ф, 1) ядерные Н. ф,, основанные на явлениях ядерного резонансного поглощения и рассеяния нейтронов или поглощения по закону 1/у (и — скорость нейтрона) 2) кристаллич, Н, ф,, основанные на явлении дифракции нейтронов. [c.399]

Как правило, в состав плутониевого материала входят пять изотопов Ри-239, Ри-240, Ри-241, Ри-242, нарабатываемые в ядерных реакторах в цепочке последовательных захватов нейтронов и распадов на ядрах U-238, а также изотоп Ри-238, нарабатываемый в основном в цепочке последовательных захватов нейтронов и распадов на ядрах U-235 и, отчасти, в цепочке захватов и распадов на U-238. Содержание изотопов в производимом плутонии в сильной степени варьирует от энерговыработки ядерного топлива и изотопного состава зфана (то есть степени обогащения топлива на U-235), а также типа реактора, определяющего особенности его нейтронного спектра. [c.454]

Пространственная анизотропия нейтронного выхода и анизотропия энергетического спектра нейтронов фактически определяют их ускорительное происхождение. Расчеты показывают, что полученные нейтронные спектры могут быть обусловлены взаимодействием потока дейтонов, ускоренных до энергии 200-500 кэВ, имеющего продольную температуру 200 кэВ и поперечную 20-50 кэВ, с плотной дейтонной мишенью, ионная температура которой Т 1 кэВ. Анализ анизотропии выхода Yt, выполненный с учетом энергетических и угловых зависимостей сечения DD-реакции, показал, что росту полного нейтронного выхода соответствует увеличение энергии ускоренных дейтонов, которая достигает 0,3 МэВ при максимальных Yt. Зона ускорения дейтонов — виртуальный ионный диод в прианодной области. [c.189]

Как известно, развиваемое в настоящее время направление по созданию реакторов-размножителей на быстрых нейтронах с натриевым охлаждением и окисным уран-плутониевым топливом в стержневых твэлах с покрытием из нержавеющей стали не может обеспечить необходимое время удвоения делящегося материала —6 лет. Причина этого — поглощение нейтронов натриевым теплоносителем и стальным покрытием, смягчение спектра нейтронов кислородом в окисном топливе. При применении гелиевого теплоносителя отпадает необходимость использования стали в качестве защитных покрытий и появляется возможность применения керамического монокарбидного ядер- [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...