Полный замкнутый

Теоретически показано, что условиям, обеспечивающим строгое осуществление АЧТ, вполне удовлетворяет, например, полностью замкнутая изотермическая полость. Однако если практически и можно создать такую полость, то использовать для экспериментальных работ ее излучение вследствие полной его изолированности внутри полости не представляется возможным. Поэтому для практического использования излучения АЧТ приходится создавать модель полости с отверстием требуемой величины, а следовательно, уже не отвечающую условиям полной замкнутости. [c.43]

Мы все время предполагали, что имеем полное замкнутое кольцо, но описанный здесь способ решения применим и в том случае, когда имеется лишь часть кольца с шарнирно опертыми концами. Если через а обозначим центральный угол, соответствующий данному отрезку кольца, то угол 0 будет изменяться в пределах от О до а. Для перемещения и можно взять выражение [c.249]

Таким образом, как видно из формулы (42), изменение скорости электронов приводит к изменению длины волны (при поддержании условий взаимодействия). Следовательно, линия передачи для волны должна обладать дисперсией, чтобы можно было говорить о перестраиваемом электрически генераторе, в котором сохранен принцип ЛЕВ. Но нужно было еще добиться, чтобы независимо от значения длины волны вдоль полной замкнутой цепи всегда укладывалось целое число А. Учитывая, [c.198]

Оглавление дает достаточное представление о структуре- и содержании учебника. Для многих сплошных сред и тел с простыми и сложными физическими свойствами изучающий узнает полные замкнутые системы разрешающих уравнений, типичные граничные условия и условия на волновых фронтах, постановки краевых задач, простые методы их анализа на основе теории размерностей и подобия и получит доступ к свободной проработке и активному использованию любого из перечисленных выше разделов МСС но что, пожалуй, более важно — изучающий научится методам построения фундаментальных математических моделей механики сплошных сред, познакомится с методом построения полных систем уравнений МСС, особенно уравнений состояния среды, т. е. в определенной мере научится переводить на язык математики и ЭВМ интересующие естествознание и практику новые явления природы, процессы в новых материалах и средах с заранее неизвестными физико-механическими свойствами. Поэтому автор придает значение гл. III и V, в которых разъясняются особенности взаимодействия термомеханических и электромаг- [c.4]

На вальцах выполняют гибку отдельных частей цилиндрической или конической поверхности, а также гибку полных (замкнутых) цилиндров и конусов. Для снятия с верхнего валка замкнутых цилиндров и конусов верхний валок на одном конце имеет откидной подшипник. [c.146]

Доказанная выше теорема единственности опиралась на определение класса кинематически допустимых полей скоростей, естественного для системы, состоящей из одних и тех же частиц среды. В практике иногда возникает потребность рассматривать части полной замкнутой системы. В этом случае объем в разные моменты времени будет состоять из различных частиц рассматриваемой полной системы. Можно показать, буквально повторяя рассуждения теоремы 1.2, что теорема единственности также имеет место, если на участках границы 5 , через которые происходит обмен частицами между а> и внешними частями полной системы, задано после скоростей. [c.24]

Теорема 4 ([71]). Пусть известен полный замкнутый интеграл u x,t, ) уравнения Ламба, удовлетворяющий условиям (а), ( ), (с) теоремы 3. Тогда уравнения Гамильтона интегрируются в квадратурах. [c.199]

Предложение 2. Если известно полное замкнутое решение и х,с) уравнений Ламба, причем выполнены условия (5.1) и (5.2), то уравнения Гамильтона (3.1) интегрируются в квадратурах. [c.214]

Глобальная задача классификации пар инволюций вдоль полного замкнутого подмногообразия неподвижных точек является безнадёжной задачей, даже на топологическом уровне. В самом деле, в простейшем случае, когда зто многообразие является окружностью, произведение соответствующих инволюций есть симплектическое отображение кольца, неподвижное на окружности. Топологическая классификация таких отображений включает в себя большинство трудностей, присутствующих в неинтегрируемых задачах гамильтоновой динамики (см. [93]). [c.203]

Выражение (12.41) обычно приводят для случая, когда орбита представляет собой простую замкнутую кривую. При этом точки к1 и к выбирают так, чтобы получился один полный замкнутый контур (т. е. полагают к = кд). Тогда величина — 1 есть просто период движения по орбите Т. Если А — площадь области в /с-пространстве, которую окружает орбита в своей плоскости, то формула (12.41) дает 1) [c.236]

Наиболее эффективным методом расчета пластинок является метод дополнительных деформаций, который позволяет использовать алгоритм упругого расчета, т. е. полное замкнутое аналитическое решение, Представим полные деформации в пластинке в форме [c.337]

Таким образом, в результате осуществления четырех процессов цикл Карно замыкается в точке 1. Рабочее тело прошло полный замкнутый цикл, а поршень совершил два хода (такта). При этом следует заметить, что в цикле Карно рабочее тело не покидает пределов системы (не выбрасывается наружу), т. е. рассматриваемая термодинамическая система (рабочее тело) не обменивается веществом с окружающей средой (является закрытой). [c.17]

Второй корень квадратного относительно Ь уравнения (2.7) не попадает в допустимый интервал изменения Ь, так как получается Ь > 1 (фиг. 1, в). При вьшолнении условия (2.8) точки В и Е контура будет лежать на оси х. Как показано ниже, добиться полной замкнутости контура L , т.е. совпадения точек 5 и не только по вертикали, но и по горизонтали, можно за счет подбора величины а или Однако контур при [c.204]

М. у. в форме (1) или (2) не образуют полной замкнутой системы, позволяющей рассчитывать эл.-магн. процессы при наличии матер, среды. Их необходимо дополнить соотношениями, связывающими векторы JSJ, Н, I), В и к-рые не являются независимыми. Связь между ними определяется св-вами среды II её состоянием, причём Х> и выражаются через а JB — через Н [c.390]

Общее изменение внутренней энергии замкнутой системы постоянного состава может быть выражено в функции изменений температуры и объема с помощью уравнения (5-2) для полного дифференциала [c.152]

Это выражение для закона Планка. Он устанавливает связь между энергией, приходящейся на единичный интервал частот при частоте V в замкнутом параллелепипеде с объемом V, и температурой стенок. Как и следовало ожидать, закон Планка в пределе низких частот переходит в закон Рэлея — Джинса, а в пределе высоких частот — в закон Вина. Интегрирование уравнения Планка по всем частотам приводит к закону полного излучения Стефана — Больцмана. Полная энергия 0 в той же полости выражается как [c.314]

Это закон Стефана — Больцмана, устанавливающий связь между полной энергией излучения в замкнутом параллелепипеде с объемом V и температурой стенок полости. [c.314]

Полную энергию деформации однородного стержня длиной I получим, проинтегрировав последнее выражение по длине / и по замкнутому контуру [c.227]

Вторая — полный расход в замкнутой системе [c.186]

Для замкнутого кольца критическую нагрузку проще всего определить из условия периодичности решения (14.38). Действительно, если переменное з увеличить на полную длину дуги кольца, т. е. на 2к , функция х должна остаться неизменной. Но для этого необходимо, чтобы Аз изменилось на величину, кратную 2тс. Таким образом, [c.439]

Будем считать, что рассматриваемая нами система вместе с окружающей ее средой образует замкнутую систему. Изменение полной энтропии этой системы определяется суммой А5 и АБ . Запишем это изменение в следующем виде [c.128]

Если теперь дословно повторить все рассуждения 6.4, но использовать для Д(7 формулу (6.14), изменение полной энтропии замкнутой системы жидкость+пар+среда можно представить в виде [c.133]

Проинтегрируем равенство (119) по контуру С. Учитывая, что интеграл по замкнутому контуру от полного дифференциала dF равен нулю, получаем [c.317]

Многие стороны поведения фазовых траекторий динамической системы, а в ряде случаев и полная картина разбиения фазового пространства на траектории могут быть выяснены путем исследования поведения последовательных точек пересечения траекторий с так называемым отрезком без контакта (в случае двумерного фазового пространства) или с секущей поверхностью (в случае трехмерного фазового пространства). Эта последовательность точек пересечения образует некоторое точечное преобразование Т, к изучению которого и сводится задача об исследовании поведения фазовых траекторий. При этом оказывается, что структура рассматриваемой динамической системы взаимно однозначно определяется структурой порождаемого ею точечного отображения Т. Это означает, что каждому вопросу в отношении структуры решений дифференциальных уравнений отвечает некоторый вопрос, относящийся к структуре точечного отображения Т. В частности, периодическим решениям дифференциальных уравнений или, что то же самое, замкнутым фазовым траекториям ставятся в соответствие неподвижные точки соответствующею точечного отображения Т, [c.70]

На границе таких областей происходит либо исчезновение одного из этих движений, либо нарушение устойчивости. Поэтому задача выделения областей существования и устойчивости простейших установившихся движений (состояний равновесия и периодических движений) является частью более обш,ей задачи изучения бифуркаций особых точек и замкнутых фазовых кривых. Однако значимость теории бифуркации состоит не только в этом, но и в том, что она открывает путь к более полному изучению динамических систем и оказывается полезной даже при изучении конкретной динамической системы, которая ни от каких параметров не зависит. Последнее означает, что в ряде случаев изучение конкретной динамической системы существенно облегчается путем искусственного введения параметров и последующего использования теории бифуркаций. [c.251]

Пусть срединная поверхность оболочки представляет собой полную (замкнутую) сферу и поверхностная нагрузка отсутствует (Xj = Xj = Z = = 0). Из теоремы единственности ( 5.32) вытекает, что для такой оболочки моментные уравнения будут иметь лишь тривиальные (нулевые) решения. Это утверждение остается верным (хотя и не таким очевидным) и для безмо-ментных статических уравнений. Действительно, решение последних в рассматриваемом случае определяется комплексной функцией напряжения г (Z), которая ( 13.4) должна быть аналитической во всей плоскости и иметь нули в точках t = О, = оо. По теореме Лиувилля она тождественно равняется нулю, что согласно формулам (13.4.2) и означает обращение в нуль напряженного состояния оболочки. [c.230]

Закон Ома справедлин не только для полной замкнутой, электрической цепи, но и для любого ее участка (рис. 2). Простейшим примером участка цепи является электроутюг, включенный в розетку. В этом случае закон Ома выражает зависимость между силой тока на участке, напряжением (разностью электрических потенциалов) на зажимах (концах) участка и его сопротивлением [c.6]

Действительно, в силу лемм 1 и 2 набор интегралов (3.13) уравнений Гамильтона замкнут относительно скобки Пуассона. После этого замечания теорема 4 вытекает из неавтономного варианта теоремы А. В. Браилова об интегрируемости гамильтоновых систем с замкнутым набором интегралов, удовлетворяющих условию (2.3). Поскольку полный интеграл уравнения Гамильтона—Якоби порождает полный замкнутый интеграл уравнения Ламба, то классическая теорема Якоби содержится в теореме 4. [c.200]

Следует хорошо понять физический смысл того обстоятельства, что V-T = 0. В теории идеальной жидкости полагают х = О и, следовательно, т = О, так что равенство V-т = О тривиально. Для ньютоновской несжимаемой жидкости в случае безвихревого течения V т = О (т. е. результирующая сила вследствие действия напряжений па любую замкнутую поверхность равна нулю), но сами напряжения не равны нулю. То, что дивергенция тензора напряжений может быть равна нулю, хотя сами напряжения и не равны нулю, не неожиданно действительно, в гл.. 5, например, это было показано для течения удлинения. Заметим, что диссипацрш энергии т Vv всегда равна нулю в идеальной жидкости, но отлична от нуля в ньютоновской жидкости, даже если последняя участвует в изохорном безвихревом течении, где V - т = 0. Фактически эта интересная задача ньютоновской гидромеханики была первоначально решена в работах [2, 3] при помощи вычисления полной скорости диссипации в безвихревом поле течения, удовлетворяющем уравнению (7-1.6). [c.256]

Характерная особенность дниц - стенка-всегда представляет собой незамкнутый контур, а борт - криволинейный замкнутый. В свою очередь, стенка может быть класо ицирована на плоскую и криволинейную, однозначной и двузначной кривизны, полного (Н [c.4]

В условиях единичного производства может найти применение формообразование днищ энергией испаряющегося сжиженного газа (например, рлота) ло схеме "штамповка газовым пуансоном по жесткой матрице". При мгновенном превращении жку кого азота в газо-образнай в замкнутом объеме в нем можно развить давление до 800 Ша. Скорость нарастания давления при этом зависит от интенсивности его преобразования. Если распыленный жидкий азот впрыснуть в воду, то происходит мгновенное испарение азота, сопровождающееся появлением ударной волны. Работа с жвдким азотом абсолютно безопасна, а в экономическом отношении не энергоемка энергия при испарении 3 л сжиженного азота эквивалента энергии, затрачиваемой на одш ход пресса усилием 1000 кН при полной его нагрузке. [c.66]

Если условие (14.1) не выполняется, то температура внутри охлаждаемого (или нагреваемого) тела зависит не только от времени, но и от координат, т. е. разные участки тела охлаждаются с различной скоростью. Зависимос ь t = = f (х, у, 2, т) в этом случае можно получить, интегрируя нестационарное дифференциальное уравнение теплопроводности. Это уравнение можно получить, рассмотрев баланс энергии произвольного объема V внутри тела. Выбранный объем ограничен замкнутой пов фхно-стью F. При отсутствии n Tot ников и стоков теплоты в объеме тела полный тепловой поток, уходящий через ювер-хность F согласно (8.2), [c.111]

Это уравнение по существу содержит все основные данные, которые можно получить из термодинамического анализа замкнутой системы с объемом, в качестве единственного внешнего параметра оно является отправной точкой для вывода конкретных рабочих уравнений. В сочетании с определением других термодинамических функций, таких как энтальпия, теплоемкость и свободная энергия, а также с помощью правила частного дифференцирования, это уравнение дает выражение для полного дифференциала любой термодинамической величины в функции р, у, Т. Если известны свойства, адэкватные р, и, Т, то дифференциальное уравнение можно проинтегрировать, чтобы получить изменение термодинамической функции при переходе системы из одного состояния в другое. [c.150]

Проведенный авторами анализ показал, что для автомобилей с бензиновыми двигателями складывается следующее соотношение неисправностей и нарушений регулировок, вляющих на токсичность и топливную экономичность система питания — 30... 40%, система зажигания — 25. .. 30%, собственно двигатель — 20. .. 25%, трансмиссия и ходовая часть— 15%. В пределах указанных групп распределение неисправностей обобщалось для автомобилей ГАЗ-24-01, ЗИЛ-130 и автобусов ЛиАЗ-677 (рис. 51). По системе зажигания частичный или полный отказ свечей зажигания — 63% обнаруженных случаев отклонения угла опережения зажигания от нормы— 16% отклонения от нормы угла замкнутого состояния контактов прерывателя— 13%. По системе питания превышение норм стандарта на содержание СО на режимах холостого хода — 70% переобогащение смеси на нагрузочных режимах—23% пе-реобеднение смеси — 7. .. 9%. [c.83]

При замыкании в электролите двух обратимых электродов с разными потенциалами [(Уа)обр и (VJoepl происходит перетекание электронов от более отрицательного электрода (анода) к менее отрицательному (или более положительному) электроду (катоду). Это перетекание электронов выравнивает значения потенциалов замкнутых электродов. Если бы при этом электродные процессы (анодный на аноде и катодный на катоде) не протекали, потенциалы электродов сравнялись бы и наступила бы полная поляризация. В действительности анодный и катодный электродные процессы продолжаются, препятствуя наступлению полной поляризации вследствие перетекания электронов с анода к катоду, т. е. действуют деполяризующие. Отсюда, в частности, происходит и название ионов и молекул раствора, обеспечивающих протекание катодного npow a — деполяризаторы. Однако из-за отставания электродных процессов от перетока электронов в гальваническом элементе (см. с. 192) потенциалы электродов изменяются (сближаются) и короткозамкнутая система, в конечном итоге, полностью заполяризовывается (см. с. 271, 282 и 287). [c.191]

Таким образом, кинетическая энергия при движении замкнутых систем не остается постоянной, а меняется за счет работы внутренних сил. Эта работа равна нулю, если все силы потенциальны и движение начинается и заканчивается на одной и той же поверхности уровня Ф = onst. Именно такая ситуация и имеет место в случае временных взаимодействий, о которых шла речь в гл. И. В иных случаях скалярная мера Т не сохраняется неизменной даже для замкнутых систем, у которых всегда имеет место сохранение векторной меры Q. Существует, однако, другая скалярная функция от координат и скоростей точек — полная энергия системы, которая остается постоянной при движении систем некоторого класса. Таким классом оказались все консервативные системы. Класс замкнутых и класс консервативных систем не совпадают, а пересекаются, так как замкнутые системы могут быть консервативными и неконсервативными, а консервативные системы не обязательно замкнуты ). [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...