Теория волн специальная

В заключение необходимо отметить, что дальнейшее развитие, а также соответствующие указания о практическом применении теории волн освещаются в ряде специальных курсов (в курсе Гидротехнические сооружения , курсе Порты и портовые сооружения и др.). [c.622]

Сравнительная краткость учебника не позволила охватить все разделы механики жидкости и газа. По необходимости, многие из них (теория волн и волнового сопротивления, теория крыльев и винтов в до- и сверхзвуковых стационарных и нестационарных потоках, теория решеток лопастей) приходится относить к специальным курсам теории корабля, самолета и турбин. [c.7]

Сделаем в заключение одно замечание. Нелинейная теория волн представляет собой, вообще говоря, математическую дисциплину, которая изучает некоторый конкретный класс краевых задач. Однако эти задачи возникли в физике, и поэтому они особенно интересны. Они очень просты в своей постановке и легко доступны математику, не занимающемуся специальными вопросами гидродинамики. Наконец, такого рода задачи существенно нелинейны и доставляют удачный объект отработки соответствующих методов анализа. [c.62]

Оставляя по необходимости в стороне многие другие важные разделы механики жидкости и газа, которые и в наши дни продолжают творчески развиваться (движение тел вблизи свободной поверхности тяжелой жидкости, теория волн на поверхности раздела, движение тел в жидкостях с очень большими скоростями, ударные и кавитационные явления, движения многофазных сред), упомянем о вновь появившемся и быстро набирающем темпы развития смежным между механикой, биологией и физиологией разделе — биомеханике, — в котором вопросы таких специальных движений, как, иапример, крови по упругим каналам (сосудам) и разнообразных других процессов в живых организмах занимают основное место. [c.44]

В книге приведены сведения по гидростатике и гидродинамике, а также рассматриваются вопросы гидравлики сооружений, некоторые специальные разделы гидромеханики, движения грунтовых вод и основы теории фильтрации, вопросы гидродинамического подобия, гидравлические расчеты судоходных шлюзов и элементы теории волн. [c.2]

Программы ведущего общеинженерного курса гидравлики, преподаваемого на этих специальностях, в большей своей части идентичны. Различие имеется лишь в объеме вопросов, рассматриваемых в специальных разделах гидравлики (теории фильтрации, теории волн, гидравлики сооружений и др.). Поэтому авторы пришли к выводу о целесообразности выпуска единого учебника для упомянутых выше специальностей, полагая, что кафедры гидравлики определят в соответствии с действующими утвержденными программами и применительно к профилю каждой специальности объем этих разделов курса. [c.3]

В книге изложены гидростатика и гидродинамика. Рассмотрены вопросы гидравлики сооружений, судоходных шлюзов и теории волн, а также некоторые специальные разделы гидромеханики и основы теории фильтрации. Освещена теория гидродинамического подобия. Издание 1-е вышло в 1965 г. [c.2]

Эта книга написана автором как обстоятельное введение в теорию волн в жидкостях. Здесь в четырех главах детально обсуждаются четыре основных вида волн — звуковые волны, одномерные волны в жидкостях, волны на воде и внутренние волны в стратифицированной среде. Другие, более специальные виды анизотропных и диспергирующих волновых систем (например, волны во вращающейся жидкости или волны в электропроводящей среде) рассматриваются более кратко в эпилоге. Отбор материала и композиция книги обосновываются в прологе. [c.5]

Некоторые очень важные разделы гидромеханики и механики твердых тел не включены в этот курс, так как, кроме общего курса механики сплошной среды, имеются дополнительные специальные курсы и другие книги, где более подробно развиваются соответствующие теории. Это относится, например, к теории плоскопараллельных движений жидкости и газа, к теории неустановившихся движений газа, к теории волн на поверхности тяжелой жидкости к более детальной теории размерности и подобия в механике, к теории пограничного слоя и турбулентности, к подробной теории пластичности и ползучести и к многому другому. [c.8]

Изложены общие вопросы теории волн различной физической природы (электромагнитных, звуковых и т. д.). Рассмотрены закономерности распространения волн в линейных и нелинейных средах. Большов внимание уделено изложению различных математических методов анализа волновых уравнений. В книгу включен ряд вопросов современной теории волн, представленных до сих пор только в специальной научной литературе. [c.2]

В книге излагается общая теория волновых движений жидкости и содержится разбор специальных вопросов этой теории, относящихся к ряду задач геофизики и теории корабля. Значительное место в книге уделено вопросам теории волн, представляющим интерес для математиков, занимающихся нелинейными задачами теории уравнений в частных производных. [c.2]

Несмотря на обилие доступной в настоящее время литературы по проблематике Теории Волн, большинство заинтересованных в ней лиц не знают, с чего начать, чтобы применять Теорию в реальном времени. Подход данной книги состоит в логическом продвижении от простого к сложному, от элементарных понятий (большинство из них разработано специально как пособия для клиентов моего курса) к более сложным понятиям, по мере достижения понимания каждого этапа волнового анализа. В дополнение к этому, в книге точно и подробно описаны начальные процедуры анализа и методы графического представления данных. [c.24]

Это выражение (2.8) обычно называется в оптике законом Снеллиуса. Хорошо известно, что законы отражения и преломления световых волн служат основой геометрической оптики. Мы видим, что в электромагнитной теории света эти законы получаются в самом общем виде без введения каких-либо специальных предположений, как следствие записанных выше граничных условий для уравнений Максвелла. Они справедливы для электромагнитных волн в любом диапазоне частот. [c.82]

Это соотношение полностью согласуется с рассмотренными ранее экспериментальными результатами. Отметим, что при его выводе не делалось никаких предположений об увлечении эфира и оценки целиком следовали из формул специальной теории относительности. Соотношение (7.27) можно уточнить, если учесть изменение показателя преломления с длиной волны. Проверка уточненной формулы была проведена Зееманом в 1914 г. и показала полное согласие теории и эксперимента. [c.381]

Теория упругости излагается как часть теоретической физики. Наряду с традиционными вопросами рассматриваются макроскопическая теория теплопроводности и вязкости твердых тел, ряд вопросов теории упругих колебаний и волн, теория дислокаций. В новом издании добавлена специальная глава о механике жидких кристаллов, объединяющей в себе черты, свойственные как жидкостям, так и упругим средам. [c.4]

В книге, написанной физиками и в первую очередь для физиков, нас, естественно, интересовали вопросы, которые обычно не излагаются в курса теории упругости таковы, например, вопросы теплопроводности и вязкости твердых тел, ряд вопросов теории упругих колебаний и волн. В то же время мы лишь очень кратко касаемся ряда специальных проблем (например, сложных математических методов теории упругости, теории оболочек и т. п.), в которых к тому же авторы ни в какой степени не являются специалистами. [c.7]

При распространении электромагнитной волны происходит перенос (течение) энергии, подобно тому как это имеет место при распространении упругой волны. Вопрос о течении энергии в упругой волне был впервые (1874 г.) рассмотрен Н. А. Умовым ), который доказал общую теорему о потоке энергии в любой среде. Поток энергии в упругой волне может быть вычислен через величины, характеризующие потенциальную энергию упругой деформации и кинетическую энергию движения частиц упругой среды. Плотность потока энергии выражается с помощью специального вектора (вектор Умова). Аналогичное. рассмотрение плодотворно и для электромагнитных волн. До известной степени можно уподобить энергию электрического поля потенциальной энергии упругой деформации, а энергию магнитного поля — кинетической энергии движения частей деформированного тела. Так же как и в случае упругой деформации, передача энергии от точки к точке в электромагнитной волне связана с тем обстоятельством, что волны электрической и магнитной напряженностей находятся в одной фазе. Такая волна называется бегущей. Движение энергии в бегущей упругой или электро-магнитной [c.37]

Согласно соотношению (236.4) амплитуда Лзш волны с удвоенной частотой пропорциональна квадрату амплитуды падающей волны А и, следовательно, мощность излучения Яз с частотой 2а> пропорциональна квадрату мощности Р исходного пучка. Специальные измерения показали, что указанная закономерность имеет место, но только в том случае, когда Яаш составляет небольшую часть от Р. Такое положение вполне естественно, так как энергия второй гармоники черпается из первичной волны и мощность последней уменьшается по мере углубления в среду. Теория вопроса приводит к выводу, что в идеальных условиях (исходный пучок строго параллельный, точно выполнено условие пространственной синфазности) практически всю мощность падающего излучения можно преобразовать в пучок с удвоенной частотой. Однако по ряду причин (неоднородность кристалла, его нагревание, конечная расходимость пучка идр.) этого достичь не удается, и на опыте получают отношение Р ы/Р порядка нескольких десятков процентов. [c.843]

Изучение процесса распространения упругопластических волн в стержне при продольном ударе осуществлялось путем регистрации перемещений отдельных фиксированных сечений с помощью индукционных датчиков [9], обеспечивающих запись скорости сечений во время удара при осциллографировании. Экспериментальные данные сравнивались с результатами теоретического решения задачи о продольном растягивающем ударе с постоянной скоростью по стержню конечной длины [2, 3, 9], построенного на основании деформационной теории приближенным методом Г. А. Домбровского. При этом предполагалось, что при динамическом нагружении зависимость между напряжением и деформацией о- -е такая же, как и при статическом нагружении. Статическая диаграмма а е аппроксимировалась специально подобранными функциями, допускающими точное решение краевой задачи. Про- [c.225]

Открытие Гамильтона, согласно которому интегрирование дифференциальных уравнений динамики стоит в связи с интегрированием некоторого уравнения в частных производных первого порядка, основывалось на выводе результатов геометрической оптики, известных в корпускулярной теории, с точки зрения волновой теории, что имело большое значение в развитии физики своего времени. Теория Гамильтона интегрирования дифференциальных уравнений динамики есть прежде всего не что иное, как всеобщая аналитическая формулировка хорощо известного в физической форме соотнощения между световым лучом и световой волной. В силу изложенного здесь исходного положения делается понятной и та ненужно частная форма, в которой Гамильтон опубликовал свою теорию и из которой исходил Якоби. Гамильтон первоначально исходил в своих исследованиях систем лучей из практических запросов оптического приборостроения. В силу этого он рассматривал только такие световые волны, которые выходят из отдельных точек. Обобщение Якоби, вытекавшее отсюда, состояло в том, что для определения луча должны точно так же применяться и другие произвольные световые волны. Как известно, в оптике посредством так называемого принципа Гюйгенса из специальных волн строят общие [c.513]

Приложение к решению специальной задачи. Предположим, что необходимо исследовать экспериментально напряжения и деформации, возникаюш ие при набегании ударной волны на различные препятствия, встречаюш,иеся в той среде, в которой распространяется волна. Можно рассмотреть возможность экспериментального исследования данной задачи на моделях, сделанных в уменьшенном масштабе, исследование которых обходится дешевле исследования натурных конструкций. Например, напряжения можно определить методом фотоупругости, и для отыскания перемещений, а следовательно, и деформаций можно воспользоваться чисто оптическим методом. Рассмотрим возможность применения таких экспериментальных методов для исследования указанной задачи на основе рассмотренных нами методов теории размерности. Предупреждаем, однако, что этот пример следует рассматривать только как иллюстрацию применения методов, рассматриваемых в этом разделе, и хотя при этом получается ряд законов моделирования, которые необходимо соблюдать при проведении эксперимента, все же нет оснований полагать, что эти законы достаточно полно отражают все условия, которые встречаются в этой задаче. Для такой новой задачи, как рассматриваемая, вполне допустим при предварительном анализе упрощенный подход. Однако может оказаться, что в этой задаче оказывают влияние еще какие-то нерассмотренные дополнительные параметры. Переменные параметры, присутствующие в данной задаче, указываются в приведенном ниже выражении, изображающем функциональную зависимость напряжений в некоторой точке [c.461]

В рамках изложенного рассмотрения нельзя объяснить рост стоксовой волны выше порога ВКР, поскольку до сих пор мы пренебрегали эффектом истощения накачки. Для учета этого эффекта следует решить систему уравнений (8.1.2), (8.1.3). Эти уравнения могут быть решены аналитически [14] в специальном случае = Ор. Результаты показывают, что в этом случае пороговое условие (8.1.15) остается довольно точным. Но когда порог ВКР достигнут, энергия из волны накачки быстро перекачивается в стоксову волну. Теория предсказывает полное перекачивание мощности накачки в стоксову волну (исключая потери в световоде). На практике, однако, стоксова волна, если ее мощность становится достаточной для того, чтобы Удовлетворить (8.1.15), служит накачкой для генерации стоксовой волны второго порядка. Такой процесс каскадного ВКР может приводить к генерации многих порядков стоксовых волн, число которых зависит от входной мощности накачки. [c.221]

Сделанное в конце 13.5 замечание не исключает возможности распространения с постоянной скоростью волн специального вида. Особую роль для теории играют синусоидальные волны / = = sin к х t) X onst. Здесь к = 2n/L, L — длина волны, со = = кс — круговая частота колебательного движения фиксированной точки. Ясно, что вместо синуса можно взять косинус поскольку уравнения линейны, решения можно складывать, поэтому мы будем задавать синусоидальную волну с помощью комплексного представления / = ехр гА (х — f)X onst, суперпозиция двух таких комплексных волн всегда позволит выделить действительную функцию. Обратимся теперь к уравнениям (13.4.6). Дифференцируя по Xi и суммируя, найдем [c.444]

Специальный раздел теории волн составляет учение о приливных волнах, имеющее специфические отличия от остальных задач теории волн. Ряд работ в этой области был направлен на дальнейший анализ постановки задачи Лапласа. Интересные результаты здесь принадлежат М. Бриллуену и Ж. Кулону . Одновременно продолжались общие математические исследования уравнений Лапласа, плодотворные идеи в анализ которых внес на рубеже века [c.287]

Монография снабжена обширным указателем общей и специальной литературы по затрагиваемой тематике, содержащим свыше 230 ссылок и снабженным краткими библиографическими комментариями по каждой цитируемой работе. К сожалению, ссылки даны фактически лишь на англоязычные издания (так, труды советских авторов цитируются всего пять раз, причем в переводах), что, очевидно, было сделано в интересах английского читателя. Восполнить этот пробел и дополнительно привести список трудов советских ученых, опубликовавших большое количество интересных и важных работ по теории волн в жидкостях, нам представляется затруднительным,так как это, вероятно, удвоило бы объем библиографии. Поэтому мы упомянем в данной связи лишь несколько монографий широкого плана Сретенский Л. Н. ТеорияЬолновых движений жидкости,— 2-е изд.— М.—Л. Наука, 1976 Кочин Н. Е., Кибель И. А., Розе Н. В. Теоретическая гидромеханика.— 6-е изд. В двух частях.— М. Физматгиз, 1963 Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Механика сплошных сред.—2-е изд.— М. ГИТТЛ, 1954 Физика океана. Под ред. В. М. Каменковича и А. С. Монина. Том 1. Гидрофизика океана. Том. 2. Гидродинамика океана.— М. Наука, 1978. [c.6]

Указанные области исследования включают в себя, кроме того, изучение приливных и поверхностных волн в океанах, морях и эстуариях, а также многообразных океанических течений волновой природы. Сюда входит анализ некоторых важных явлений распространения возмущений в атмосфере, от мелкомасштабной турбулентности чистого воздуха до крупномасштабных волнообразных движений воздушных масс, а также-многих особенностей взаимодействия воздуха и моря. Другой областью активных геофизических исследований служит распространение волн в ионосфере и в жидком ядре Земли при астрофизических наблюдениях также постоянно обнаруживаются волнообразные движения газа, весьма подходящие для анализа подобными методами. Предлагаемая книга, построенная как обстоятельное введение в теорию волн в жидкострт, имеет своей целью подготовить читателя для работы в любой из этих областей исследований, давая ему прочный фундамент основных идей, при помощи которых можно легко освоить специальную литературу в каждой из таких областей. [c.12]

В окружающем нас мире происходит множество явлений, проявляющих черты колебательных и волновыж процессов. Представление о них имеется у каждого человека, наблюдавшего движение маятника или волны, бегущие на поверхности воды. Курс общей физики дополняет наше представление другими конкретными примерами. Несмотря на многообразие ситуаций и различие в способах описания, можно выделить много общего в протекании процессов различной физической природы. Изучение именно этих общих закономерностей составляет предмет специальных курсов теории колебаний и теории волн. [c.9]

Как было указано в гл. 1,. многие из основных идей теории гиперболических волн, в частности объяснение явления формирования ударной волны, обязаны своим происхождением газовой динамике. Настоящая г.иава посвящена обсуждению волн и ударных волн в газовой динамике. В ней даются естественные иллюстрации общих идей, развитых в предыдущей главе, и добавляется ряд усилений и обобщений, которые можно продемонстрировать только на конкретных задачах. Но, конечно, газовая динамика важна и интересна сама по себе, так что эта глава написана как законченное введение в предмет, а не только как иллюстрация математической теории. Более специальные вопросы рассматриваются в следующих главах, и в целом этот материал дает широкий обзор газовой динамики. Читатель, интересующийся лишь общей теорией волн, может ограничиться беглым просмотром этой г.тхавы. [c.144]

Рассмотренная теория была впервые частично опубликована в апреле 1965 г. это был главным образом материал 8, относящийся к группе волн специальной формы (59) с единственным максимумом амплитуды в середине группы. Вскоре после этого Фейр решил поставить эксперимент, который служил бы проверкой выводов теории для случая, настолько близкого к теоретическому, насколько это возможно реализовать на установке, допускающей лишь синусоидальную модуляцию. С этой целью он настроил волнопродуктор так, чтобы создавать группу волн, близко следующую выражению (64) при Л=1 для 1л 1<л /х и удовлетворяющую соотношению о(. ) = 0 при л >я/х. Таким образом, изменение амплитуды состояло из одной дольки синусоиды вторая его производная (но не первая) была разрывна при х= п/к. [c.73]

Воспользуемся вторым из упомянутых положений. В задаче о распространении волны роль основной моды играет волна с волновым числом к, определяющимся капиллярной постоянной жидкости. Можно попробовать взять в качестве начального отклонения синусоиду = a os(i ), как это сделано в [8]. Но тогда построенное решение не будет продолжением простейшей теории волн конечной амплитуды на поверхности невязкой тяжелой жидкости (второе приближение для волн Стокса). Действительно, согласно [9], ( 250), для произвольного волнового числа к в приближении гравитационных волн по поверхности невязкой жидкости могут свободно распространяться волны с профилем специального вида, который с ошибкой порядка (a .f описывается соотношением [c.185]

Попытка радикального решения этой проблемы была предпринята в университете г. Беркли (США, Калифорния), где в 1961 г. был создан специальный комитет из ученых, поставивших своей целью создание учебника нового типа. Первые два тома этого учебника (механика, электричество и магнетизм) вышли в 1965 г., сейчас закончено издание трех остальных томов (волны, квантовая и статистическая физика). Три небольшие книги содержат описание тридцати шести работ Берклеевской физической лаборатории, идейно связанных с новым общим курсом. Создатели Берклеевского курса стремились изложить в учебнике классическую физику, органически связав ее с основными идеями специальной теории относительности, квантовой физики и статистики, — и именно в этом-то и заключены основные достоинства учебника. [c.6]

Для ознакомления с проблемой распространения волн в анизотропной среде мы отсылаем читателя к специальной литературе ). В частности, распространение упругих волн в материалах, армированных нерастяжимыми волокнами, в рамках теории эффективных модулей, детально исследовал Вейтсмен [77]. [c.362]

Создание мощных источников радиоволн во всех диапазонах, а также появление квантовых генераторов, в частности лазеров, позволили достичь напряжённостей электрич. поля в Э. в., существенно изменяющих свойства сред, в к-рых происходит их распространение. Это привело к развитию нелинейвой теории Э. в. При распространении Э. в. в нелинейной среде (е и ц зависят от Е а Н) её форма изменяется. Если дисперсия мала, то по мере распространения Э. в. они обогащаются высшими гармониками и их форма постепенно искажается (см. Нелинейная оптика). Напр., после прохождения синусоидальной Э. в, характерного пути (величина к-рого определяется степенью нелинейности средь[) может сформироваться ударная волна, характеризующаяся резкими изменениями ЕлН (разрывами) с их последующим плавным возвращением к первонач. величинам. Большинство нелинейных сред, в к-рых Э. в. распространяются без сильного поглощения, обладает значит, дисперсией, препятствующей образованию ударных Э. в. Поэтому образование ударных волн возможно лишь в диапазоне X от неск. см до длинных волн. При наличии дисперсии в нелинейной среде возникающие высшие гармоники распространяются с разл. скоростью и существ. искажения формы исходной волны не происходит. Образование интенсивных гармоник и взаимодействие их с исходной волной может иметь место лишь при специально подобранных законах дисперсии. [c.543]

Уже в 1827 г., в год торжества волновой теории света, французский физик Ж. Бабине предложил определить единицу длины длиной волны света натрия, соответствующей желтой линии, выделяемой спектроскопом . Ж. Бабине мог говорить только о свете натрия, так как в это время натриевое пламя было почти единственным источником монохроматического света. Реальная же возможность такого использования длины световой волны появилась лишь после 1887 г., когда американский физик Майкельсон разработал первые методы применения явления интерференции световых волн для измерения длины. Классическая работа Майкельсона, выполненная им в Международном бюро мер и весов з 1892—1893 гг., явилась первым сравнением метра с длиной световой волны. В этой работе в качестве источника света Майкельсо-ном была использована специально сконструированная им для этой цели лампа, излучающая спектр кадмия, длина волны крас- [c.6]

Ллойд Гамильтон Доннелл — известный в США и у нас в стране специалист по теории оболочек. Он завершил в 1930 г. в Мичиганском университете докторскую диссертацию, посвященную распространению продольных, волн и удару, под руководством С. П. Тимошенко. В 1933 г. он решил задачу об устойчивости тонкой упругой круговой цилиндрической оболочки крнечной длины при кручении ее концевыми парами. Эта работа связала имя Л. Г. Доннелла с уравнениями линейной теории пологих оболочек. Л. Г. Доннелл записал для нелинейной теории пологих оболочек уравнение совместности деформации, являющееся обобщением известного уравнения Максвелла. Специальная форма дифференциальных уравнений устойчивости круговых цилиндрических оболочек в перемещениях носит название уравнений Доннелла, а уравнения устойчивости пологих оболочек общего вида именуются ныне как уравнения Доннелла — Муштари. Работы Л. Г. Доннелла по оценке влияния несовершенств формы срединной поверхности оболочек на критическую нагрузку в рамках нелинейной теории не прошли незамеченными для специалистов. [c.5]

Одномерные теории Тэйлора и фон Кармана для волн нагружения в твердом теле представляют собой специальный случай классической теории конечных упругих деформаций. Только при разгрузке с сопутствующими остаточными деформациями появляется необходимость в учете пластических деформаций как таковых. Обозначив Через о однозначную функцию деформаций е, через д — лагранжеву координату вдоль оси образца, через t — время и через р — плотность массы и имея в виду, что duldt=v представляет собой скорость частицы, а — деформацию, выраженную через перемеще- [c.218]

Интересно отметить, что в электродинамике при решении задач с движущимися границами пользуются формулами преобразования электрического Е и магнитного Н полей согласно специальной теории относительности [1.5,1.15,1.19], вследствие чего граничные условия получаются всегда в форме (1.11). Действительно, вводя для плоских электрических волн односкалярное описание [1.5 [c.24]

Настоящая книга является первой попыткой систематического изложения физических основ работы нового класса приборов нелинейной оптики — преобразователей инфракрасного излучения — в видимом диапазоне. Для удобства читателей, не имеющих специальной подготовки в области нелинейной оптики, монография включает главу (первую) с изложением основных понятий этого раздела физики, необходимых для восприятия предмета. Во второй главе даны общие принципы расчета нелинейно-оптических преобразователей и показано, что с точки зрения формирования изображений каждый преобразователь эквивалентен некоторой линейной оптической системе с эффективными параметрами, зависящими от конфигурации и фазового фронта накачки, ее амплитуды, типа использованного синхронизма. В третьей и четвертой рассмотрены две основные схемы нелинейно-оптических преобразователей — схемы критического векторного и касательного (некритичного) синхронизма. Обсуждаются достоинства и недостатки каждой из них и возможные варианты оптимизации параметров. В последней главе анализируются разные практические аспекты работы преобразователей (спектральные и шумовые характеристики), приведены экспериментальные данные, иллюстрирующие степень соответствия параметров реальных преобразователей основным теоретическим представлениям. Приложения 1 и 3 несут самостоятельную информацию, поскольку в первом приведен новый метод в классической теории аберраций на основе интегрального принципа Гюйгенса — Френеля, а в третьем — расчетные данные по углам разных типов синхронизма. Часть информации дана в компактной форме — показаны эквипотенциальные поверхности угол синхронизма как функция длин волн накачки и инфракрасного излучения. Материал третьего приложения основан на расчетах Г. М. Барыкинского. [c.3]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...