Теория волн конечной амплитуды

ВОДИМЫХ ПОЧТИ ВПЛОТЬ ДО разрушающего образец уровня, скорость нарастающей волны была скорее такой же, как у упругого стержня, Со=К /р, а не той, которая ожидалась согласно касательному модулю определяющей кривой напряжение — деформация по теории волн конечной амплитуды. [c.235]

Экспериментально полученная параболическая функция отклика (см. формулу (4.54)) не позволяет обнаружить наличие или отсутствие малой линейной упругой области. Экспериментально доказано проведенными мною опытами по анализу волн конечной амплитуды наличие для ряда изученных материалов следующего факта вне зависимости от значения динамического предела упругости волна нагружения конечной амплитуды, если напряжения во фронте превосходят предел упругости, распространяется так, как будто никакой начальной линейной области не существовало. На основании параболической функции, описывающей зависимости напряжений от деформаций, могут быть получены следующие соотношения для скоростей волн Ср и скорости частицы в зависимости от конечной деформации, выраженные через интегралы теории волн конечной амплитуды [c.273]

Итак, центральный вопрос теории волн конечной амплитуды — вопрос о существовании неаналитических решений. Значение этого вопроса далеко выходит за пределы теории волн и даже гидродинамики. Это — [c.61]

В настоящее время уже имеется несколько монографий [6—8], включающих в себя обзор работ [25—46], посвященных так называемому второму приближению теории волн конечной амплитуды. Остановимся на этом вопросе подробнее. [c.8]

В основе исследований разнообразных физических явлений, относящихся к нелинейной акустике, которые были проведены в предыдущих главах, лежит единый методический подход, характерный для нелинейной акустики вообще. Во всех случаях мы имеем дело с так называемым вторым приближением теории волн конечной амплитуды. Об эффективности этого приближения свидетельствует в первую очередь хорошее совпадение теоретических и экспериментальных результатов исследований. [c.177]

Существенные результаты получил Леонид Николаевич по теории волн конечной амплитуды путем разработанного им метода совместного применения переменных Эйлера и Лагранжа (1953, 1954, 1955 гг.). Он впервые указал алгоритм, позволяющий решать в любом приближении задачу о динамике трехмерных установившихся волн конечной амплитуды, и внес важное усовершенствование в известный второй метод Стокса, показав, что определение волн возможно путем решения бесконечной системы кубических уравнений ( Об одном методе определения волн конечной амплитуды , 1952 г.). Им рассмотрены задачи Коши — Пуассона для волн конечной амплитуды (1960, 1961 гг.) и образование волн конечной амплитуды источником жидкости (1965 г.). [c.12]

ТЕОРИЯ ВОЛН КОНЕЧНОЙ АМПЛИТУДЫ [c.607]

ГЛ. V. ТЕОРИЯ ВОЛН КОНЕЧНОЙ АМПЛИТУДЫ [c.612]

Изложенная в 4 и 5 теория волн конечной амплитуды на поверхности жидкости конечной глубины должна содержать в себе [c.647]

Вторым важным экспериментом, предназначенным для рассмотрения теории пластических волн до того, как оказалось возможным экспериментально построить профили волн, был опыт, выполненный Хопманом (Норртапп [1947, 1]) в 1947 г. Насколько мне известно, его опыт был первым и единственным, в котором эксперимент Данна использовался для получения информации, связанной с предсказанием по достоверной теории волн конечной амплитуды. Движущаяся вниз по направляющим ударной машины гильотинного типа длиной 80 футов, падающая масса, к которой прикреплялся образец с дополнительным грузом на противоположном конце, ударялась о наковальню, в которой было отверстие достаточной величины для того, чтобы через него мог упасть образец с дополнительным грузом. Между ударником и грузом в последовательном соединении с образцом находился стержень, снабженный датчиком сопротивления, который обеспечивал, по ставшей уже стандартной процедуре, получение кривой усилие — время. В дополнение к этому синхронное искровое записывающее устройство, генерируя сигналы и передавая их на восковую бумагу, прикрепленную к вращающемуся диску, записывало кривую перемещение — время для падающего ударника. [c.221]

Для проволоки из отожженной меди длиной 100 дюймов и 0,071 дюйма в диаметре, которую изучал Дюве, взаимодействие волн нагрузки на закрепленном конце затрудняло интерпретацию результатов при ударах большей чем 1,5—2 мс продолжительности i). На рис. 4.128 показаны распределения остаточной деформации, измеренной после удара по наблюдениям за изменениями положений отметок на проволоке, первоначально (до деформаций) находившихся на расстоянии одного дюйма друг от друга. Также показана ударная скорость в фут/с, которая вызвала наблюдаемую деформацию. В каждом случае наблюдаемый пологий участок согласовывался с ожидаемым на основе теории волн конечной амплитуды это поведение не зависело от частного вида функции напряжение — деформация ), как было отмечено выше. Для теории оказалось несущественным, была ли угаданная квазистатическая функция напряжение — деформация удачной. [c.222]

Осенью 1948 г. я задумал эксперимент ), который, как казалось в то время, позволит провести непосредственную экспериментальную проверку применимости квазистатической функции состояния, если нелинейная волновая теория действительно применима. Идея была чрезвычайно простой. Теория волн конечной амплитуды утверждала, что постоянные волновые скорости при заданной большой деформации определялись касательным модулем неизвестной кривой напряжение — деформация. Предварительно квазистатически напрягая длинный образец до желаемой деформации, вводя при этом продольные нарастающие волны нагружения, мы должны бы по результатам измерения волновой скорости находить искомые значения касательного модуля опытным путем. Так как могли быть [c.233]

Как указано выше, по одному лишь профилю скорости частицы можно проверить только постоянство скорости волны при использовании теории волн конечной амплитуды. Без одновременного измерения деформации второе условие теории, а именно, что скорость частицы является функцией деформации, установлено быть не может, не говоря уже о том, что не может быть найден и вид этой функции. В данном случае, однако, для отожженного алюминия мною были ранее получены и профиль скорости частиц, и профиль волны конечной деформации, и потому новые данные можно было обсудить в терминах нелинейной теории. Малверн и Эфрон не сравнивали свои результаты с моими измерениями и отметили только, что действительно, как было обнаружено мной еще в 1956 г., скорость волны в отожженном алюминии постоянна. Таког сравнение я провел в 1965 г. (Bell [1965, 1]). Темные кружки на рис. 4.161 отражают предсказанные значения скорости волны при разных скоростях частицы, полученные, исходя из моих предыдущ,их измерений смещений, проводившихся с помощью дифракционных решеток и оптической техники. Эти значения согласуются с получаемыми для отожженного алюминия при комнатной температуре согласно параболической функции отклика (4.25). [c.254]

В 1959 Г. Я сконструировал ударную аппаратуру, которая включала печь как для ударяющего образца, так и для первоначально неподвижного ударяемого образца, что позволяло измерять конечные динамические деформации и углы поворота нормали к поверхности с помощью дифракционной решетки через кварцевые окна при всех температурах окружающей среды вплоть до температур, отстоящих на несколько градусов от точки плавления. Детали этого исследования, которое значительно расширяло проблематику ударных испытаний с помощью дифракционной техники, были описаны в публикации 1962 г. (Bell [1962, 4]). Результаты высокотемпературных испытаний образцов из полностью отожженного алюминия позволили обнаружить, что при каждом из заданных уровней температуры вплоть до температуры, отстоящей на несколько градусов от точки плавления, применима теория волн конечных амплитуд, сфор- [c.260]

Теория волнового движе1шя тяжелой жидкости, волнового сопротивления, а также теория движения тела вблизи свободной поверхности жидкости достигли своего подлинного расцвета в работах русских ученых послереволюционного периода. Ряд фундаментальных исследований по классической теории волн, по волнам в жидкости конечной глубины, по теории волн конечной амплитуды и другим вопросам принадлежит акад. Н. Е. Кочину и акад. А. И. Некрасову. Теория волнового сопротивления получила развитие в исследованиях Л. Н. Сретенского. Движение твердого тела вблизи свободной поверхности, в частности, движение подводного крыла, составило предмет изысканий М. В. Келдыша, Н. Е. Кочина, л 1. А. Лаврентьева и др. Л. И. Седов первый строго поставил и разрешил задачу о глиссировании тела по поверхности тяжелой жидкости. Всемирную известность получили ставшие уже классическими исследования выдающегося советского механика и кораблестроителя акад. А. Н. Крылова — основоположника теории качки корабля на волнении. [c.34]

Теория волнового движения тяжелой жидкости, волнового сопротивления, а также теория движения тела вблизи свободной поверхности жидкости были далеко продвинуты в работах русских ученых послереволюционного периода. Теорию волн конечной амплитуды одновременно с итальянским механиком Т. Леви-Чивита создали Н. Е. Кочин и А. И. Некрасов. Теория волнового сопротивления получила развитие в исследованиях Н. Е. Кочина и Л. Н. Сретенского, а за рубежом — Ха-велока. Движение твердого тела вблизи свободной поверхности, в частности движение подводного крыла, составило предмет изысканий М. В. Келдыша, Н. Е. Кочина, М. А. Лаврентьева и др. Л. И. Седов )ешил задачу о глиссировании тела по поверхности тяжелой жидкости. Зсемирную известность получили исследования советского механика и кораблестроителя А. Н, Крылова по теории качки корабля на волнении значительное углубление и развитие этой теории принадлежат М. Д. Хаскинду. [c.34]

Теория волн на поверхности тяжелой жидкости и многие проблемы электродинамики и других областей физики развиты в рамках линеаризованных постановок задач. В рамках ма-тематетески трудной теории волн конечной амплитуды на поверхности тяжелой жидкости, когда граничные условия нели- нейны и должны удовлетворяться на искомой свободной поверхности, рассмотрено небольшое число задач. [c.350]

Смотреть страницы где упоминается термин Теория волн конечной амплитуды : [c.195] [c.214] [c.226] [c.14] [c.608] [c.610] [c.614] [c.616] [c.618] [c.620] [c.626] [c.628] [c.630] [c.632] [c.634] [c.636] [c.638] [c.640] [c.644] [c.646] [c.648] [c.652] [c.654] [c.660] [c.664] [c.666] [c.668]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...