Спектр кадмия

Источник света с Кг можно охлаждать до температуры тройной точки азота и даже ниже. При таких условиях ширина линий Кг оказалась значительно меньше, чем линий Hg и d, хотя они и тяжелее Кг. Ртуть хорошо светится лишь при 10- -15° С при более низкой температуре спектр ртути теряет свою яркость и свечение прекращается, упругость паров перестает быть достаточной для возбуждения спектра. Кадмий светится при еш е более высокой температуре. Для кадмиевых источников света упругость d достаточна для возбуждения спектра лишь при 270—290° С. По теоретическим подсчетам наименьшей шириной линий обладает Кг наибольшей — d. Однако ширина линий связана и с методом возбуждения спектра. Наблюдение свечения при низких температурах — это только один из методов уменьшения влияния допплеровского уширения. Для тех веществ, у которых упругость пара чрезвычайно мала при низких температурах, есть и другие методы. При описании конструкций источников света этот вопрос будет подробно освещен. Здесь же можно сделать заключение, что ширина спектральной линии не является решающим фактором при выборе ее в качестве первичной эталонной длины волны. Гораздо важнее вопрос симметрии, а также значение расхождения между теоретически вычисленной для данных условий и экспериментально полученной шириной спектральных линий. [c.47]

Длина волны красной линии спектра кадмия 6438,4696 А длина волпы желтой линии [c.450]

Как видно из рис. 105, в составе спектра нейтронов в замедлителе, кроме тепловых нейтронов, должно быть много нейтронов с большей энергией. Для обнаружения этих нейтронов измерим пропускание для кадмия при помощи детекторов, изготовленных из серебра и родия (рис. 108). [c.301]

С помощью плутоний-бериллиевого источника нейтронов установили, что спектр второго импульса совпадает со спектром -у-лучей от захвата нейтронов кадмием, а сдвиг второго импульса относительно первого равен времени замедления и диффузии тепловых нейтронов до захвата в кадмии. Когда кадмий убирали, эффект исчезал. [c.643]

К ионным лазерам относятся и лазеры на парах металлов. В таких лазерах активной средой служат пары меди,, олова, свинца, цинка, кадмия и селена, причем самыми распространенными являются лазеры, в которых применяют пары кадмия и селена. Пары кадмия дают интенсивную непрерывную генерацию с длинами волн 1 = 441 нм и Я2=325 нм. Пары селена дают генерацию по крайней мере на 19 длинах волн, перекрывающую большую часть видимого спектра. [c.291]

Для увеличения чувствительности контроля используют также усиливающие экраны (металлические и флуоресцентные). Материалом металлических экранов служит фольга тяжелых металлов (свинца, олова, вольфрама), а флуоресцентных — сернистый цинк, сернистый кадмий и др. Физическая сущность действия усиливающих экранов заключается в эмиссии с них вторичных электронов, которая инициируется излучением от источника (для металлических экранов, толщиной 0,0.5...0,5 мм), или эмиссией фотонов видимой части спектра (для флуоресцентных экранов толщиной 0,002. .. 0,2 мм). Усиливающие экраны, помещаемые между пленкой и объектом, служат своеобразным фильтром рассеянного излучения. При этом рассеянное вторичное излучение от тяжелых металлов, подобных свинцу, невелико. [c.155]

Гамма-радиационный метод основан на использовании источ ников кобальта-60, кадмия-109 и цезия-137, имеющих узкий энер гетический спектр. Техника просвечивания гамма-лучами, которая может быть использована для определения изменения плотности материалов, основана на соотношении [4] [c.477]

С помощью своего спектрального интерферометра Майкельсон измерил длины волн спектральных линий, но он вновь предвидел и продемонстрировал в простых случаях его гораздо больший потенциал опять-таки в отношении использования видности полос для получения детальной информации о тонкой структуре спектра. Позже он воспользовался этим способом для эталонирования длины метра в единицах длины волны красной линии кадмия. [c.122]

Уже из первых исследований стало ясно, что между длинами волн Кг и имеется смещение, — следовательно, необходимо было добиться очень высокой чистоты изотопа криптона. И хотя содержание в естественной смеси очень большое, однако методом термодиффузии оказалось значительно легче получить высокий процент обогащения именно для крайнего изотопа Кг . Поэтому вместо предложенного на первой сессии излучения Кг в дальнейшем все исследования были выполнены с Кг . Из трех четных изотопов кадмия, излучение которых было исследовано, выбор пал на — тоже исходя из возможности получения более высокого коэффициента обогащения. Кроме излучений этих трех элементов, были также просмотрены излучения всех четно-четных элементов периодической системы. В частности, излучения РЬ , Хе з , Ne2°, Са , Th . Наилучшими по простоте возбуждения спектров в источниках, количеству и расположению линий в видимой области спектра и по ширине линий были признаны излучения изотопов d, Кг и Hg. [c.46]

При возбуждении свечения в ампуле от генератора (60—75 Мгц, 20 вт) в первый момент в ампуле появляется интенсивный разряд аргона, в котором и разогревается кадмий. Спустя несколько минут после начала свечения пары кадмия достигают достаточной для возбуждения его линии упругости, и яркий спектр пол- [c.63]

Если для таких элементов, как ртуть и кадмий, невозможно создать условия для получения эмиссионного спектра от как бы невозмущенного атома, то следует перейти к исследованиям в поглощении. В эмиссионных источниках влияние температуры, электромагнитного поля и давления излучающих атомов на длины волн ртути и кадмия не поддается учету, в то время как в поглощающей камере электромагнитное поле не является обязательным, а давление и температура могут быть точно измерены. Инвариантность с высокой степенью точности значений длин волн линий поглощения является основным преимуществом при положительном решении задачи измерений с поглощающей камерой. [c.70]

В качестве светового источника часто используют кадмиевый разрядный прибор, в котором активным веществом являются пары кадмия. Спектр такого разряда является линейчатым, причем линии сосредоточены в коротковолновой области видимого диапазона и только одна, самая интенсивная линия, находится вблизи линии, излучаемой гелий-неоновым лазером (рис. 87). [c.124]

Чтобы точно измерить интенсивность замедления д при данной энергии, желательно иметь фольгу, состоящую из ядер, дающих резкое резонансное поглощение в области энергии, о которой идет речь, и не дающих никакого резонансного поглощения в любом другом месте энергетического спектра. В действительности можно найти такие детекторы, которые имеют в основном только один резкий резонанс. Однако даже эти детекторы не дают возможности отделить измерение плотности тепловых нейтронов от измерений потока нейтронов в резонансной области. Защищая, однако, такие детекторы кадмием, можно почти полностью исключить эффект, обусловленный тепловыми нейтронами, путем использования кадмия различной толщины, как было указано в предыдущем разделе. Таким образом, можно получить точное значение резонансной активности фольги. [c.196]

При большой -мощности лазера ( Ю вг/сж ) и оптимальных условиях эксперимента можно ожидать, что половина мощности лазера сможет быть преобразована в третью гармонику [311] ). Первые экспери.менты в вакуумной области спектра были проведены в парах кадмия и аргона [313]. Генерация [c.74]

GaP относится к полупроводникам с непрямыми переходами. Длина волны его электромагнитного излучения зависит от энергетических уровней центров излучательной рекомбинации. Для светодиодов из фосфида галлия, испускающих красное свечение, такие уровни создают путем легирования GaP цинком и кислородом или кадмием и кислородом. Свечение светодиодов из GaP в зеленой области спектра получают при легировании фосфида галлия азотом. Большим преимуществом азота как излучательного центра, является то, что его можно ввести в GaP в большом количестве (до 10 м ) без изменения концентрации свободных носителей заряда. [c.102]

Подбирают фотосопротивления в зависимости от условий облучения, в которых им приходится работать. Наиболее употребительные материалы для фотосопротивлений в видимой части спектра —сернистый кадмий, сернистый таллий, сернистый висмут, а для инфракрасных лучей — сернистый, селенистый и теллуристый свинец. [c.157]

Программа, намеченная Максвеллом, но до настоящего времени еще не полностью претворенная в жизнь, начала осуществляться в 1892—1893 гг., когда Майкельсон и Бенуа впервые определили отношение длины метра к длине волны красной линии в спектре кадмия. XI Генеральная конференция по мерам и весам в 1960 г. приняла определение метра через длину оранжевой линии в спектре криптона [6]. [c.27]

Уже в 1827 г., в год торжества волновой теории света, французский физик Ж. Бабине предложил определить единицу длины длиной волны света натрия, соответствующей желтой линии, выделяемой спектроскопом . Ж. Бабине мог говорить только о свете натрия, так как в это время натриевое пламя было почти единственным источником монохроматического света. Реальная же возможность такого использования длины световой волны появилась лишь после 1887 г., когда американский физик Майкельсон разработал первые методы применения явления интерференции световых волн для измерения длины. Классическая работа Майкельсона, выполненная им в Международном бюро мер и весов з 1892—1893 гг., явилась первым сравнением метра с длиной световой волны. В этой работе в качестве источника света Майкельсо-ном была использована специально сконструированная им для этой цели лампа, излучающая спектр кадмия, длина волны крас- [c.6]

Кадмиевые лампы типа Озира испускают яркий спектр кадмия лишь при токе 1,8—2 а. При этих условиях линии кадмия настолько широки, что даже в красной линии видимость интерференции прекращается значительно раньше, чем это установлено теоретически. Одной из основных причин расширения линии в этих лампах является слишком большая плотность тока разряда. Уменьшить плотность тока можно, если увеличить габариты лампы, однако это привело бы к неудобствам при установке лампы на интерферометр. [c.60]

В лампах, выпускаемых заводом Эталон , уменьшение плотности тока достигается введением дополнительной подогревной обмотки на внутреннем баллоне. Обмотка позволяет поддерживать необходимую для возбуждения спектра кадмия температуру внутри баллона при токе, проходящем через разряд, порядка 0,1—0,3 а. Как видно из приведенной схемы, лампы с накаленным катодом не требуют сложных агрегатов для их возбуждения, чрезвычайно 60 [c.60]

Кроме Zn—Hg амальгамовой лампы, осуществлена d—Hg амальгамовая лампа с приблизительно таким же содержанием d в ртути, как и цинка, и работавшая примерно в том же режиме. 255]. Для возбуждения рассеяния использовалась известная красная линия спектра кадмия X 6438 А, выбранная в свое время Майкельсоном [256] в качестве эталона длины ). Эта линия — самая узкая из линий, представленных на рис. III, интенсивность линий ее сверхтонкой структуры так мала, что практически не выявляется за время экспозиции рассеянного света, поэтому мы использовали этот источник света при изучении тонкой структуры [c.192]

ЛИНИИ X 4358 А спектра ртутив лампах низкого давления [251] с помощью нейтрального болометра показало, что когда через обе лампы пропускается разрядный ток в 5 а, линия спектра кадмия 6438 А приблизительно в два раза интенсивней линии 4358 А спектра ртути. При разрядном токе в 10 а обе эти линии обнаруживают одинаковую интенсивность. Интенсивность линии Я 6438 А в лампе рис. 38 приблизительно на порядок выше, чем в амальгамовой лампе. [c.194]

Разрешающая способность прибора Даннинга, т. е. точность выделения из пучка нейтронов данной скорости, очевидно, будет тем лучше, чем больше расстояние между дисками (6), чем больше скорость вращения (п) и чем уже щели (d p). Ясно, что ограничение накладывала интенсивность первичного пучка нейтронов, которая в те годы не могла быть высокой [в работе использовался (Rn +Не)-источник]. Поэтому разрешающая способность прибора Даннинга была небольшой. Кроме того, область его применения ограничена энергией Тп < 0,3 эв, так как для нейтронов с более высокой энергией кадмий практически прозрачен. Тем не менее с помощью прибора Даннинга был впервые измерен спектр тепловых нейтронов. [c.331]

Электролюминофоры. Люминофоры, в которых люминесценция возникает под воздействием прилагаемого электрического поля, называют электролюминофорами. Электролюминофор заключен между непрозрачным и прозрачным электродами, которые наносят на пластинку из стекла, слюды и т. п. Обычно используют либо композицию — смесь поликристаллического мелкодисперсного люминофора со связывающим диэлектриком (смолой), либо поликристаллические пленки люминофоров, получаемые осаждением газотранспортным методом или вакуумным напылением. Излучение электролюминесцентных источников света имеет высокую монохроматичность, малую инерционность и большую крутизну характеристики яркости высвечивания от напряжения. Основными составами являются соединения типа А — активированные различными примесями, в основном соединения цинка и кадмия ZnS, ZnSe, (Zn d)S и др. В качестве активирующих примесей используются Мп, А1, Ag, Си и др. Высвечивание сернистого цинка с разнообразными активаторами соответствует той или иной полосе спектра. [c.205]

На рис. 2 приведены фототермоионизац. спектры чистых образцов Ge и Si. Линии в спектрах относятся к техноло-гически неконтролируемым остаточным кол-вам примесей и примесных комплексов, В образце Ge (рис. 2, а) суммарная концентрация акцепторов jVa = 6-10 см , доноров Л д = 9 10 см -, темп-ра образца Г=6,5 К, разрешение 0,03 см . В образце Si (рис. 2,6) Л л=10 м 10 см , Т= 1 К, разрешение 0,25 см . Кроме анализа чистоты Ge и Si Ф. с, используется также для исследования локализованных состояний и анализа примесей в арсениде галлия, фосфиде индия, теллуриде кадмия, ПП алмазе и др. Чистые полупроводники AjB, содержат больше остаточных примесей, чем Ge и Si. Для устранения эффектов, связанных с перекрытием состояний близко расположенных атомов примеси, приводящих к сильному уширению и даже исчезновению линий в спектрах, исследуемые образцы помещают в маги, гголе, к-рое сжимает основное и возбуждённое состояния, увеличивает энергии связи электронов и снимает перекрытие состояний. [c.362]

В первую группу входят натриевые лампы, бактерицидные, ртутные лампы тлеющего разряда в кварцевых трубках, кадмиевые и цинковые лампы, таллиевые, цезиевые, рубидиевые и калиевые лампы, спектральные лампы и лампы специального назначения (высокочастотные беээлектродные и др.). Лампы низкого давления с парами различных металлов являются источниками линейчатого (резонансного) излучения в различных участках спектра и поэтому не пригодны для общего освещения. В этих лампах применяются металлы, которые имеют достаточную упругость паров для поддержания разряда в лампе при ее рабочей температуре. К таким металлам - )тносятся -р1у.ть .4 -атрий, л ез1 % р.у6вд -,- калий, цинк, кадмий, таллий и др. (рис. 1-4,а, б). [c.17]

Переход от крупнокристаллических полупроводников к наноструктурам сопровождается увеличением щирины запрещенной зоны нижний разрещенный уровень энергии в зоне проводимости повышается, а верхний энергетический уровень в валентной зоне понижается. Так, если для обычного крупнозернистого селе-нида кадмия ширина запрещенной зоны составляет 1,8 эВ, то для наночастиц размером 3,0 —3,5 и 1,0—1,2 нм эта характеристика увеличивается соответственно до 2,3 и 3,0 эВ, что приводит к модификации оптических и других свойств. На рис. 3.2 показаны спектры поглощения нанокристаллов СбЗе и зависимость энергии максимума полосы поглощения от радиуса нанокристалла. Видно, что полоса поглощения с уменьщением размера кристалла смещается в область больщих энергий, следуя зависимости Е /К, вытекающей из теоретических оценок. Уменьщение размера кристаллитов также приводит к сдвигу спектров люминесценции в ко- [c.48]

Детально изучены оптические и люминесцентные характеристики полупроводниковых наночастиц. На рис. 3.2 были показаны спектры поглощения наночастиц селенида кадмия и зависимость энергии максимума полосы поглощения от радиуса наночастиц. Оптические свойства нанополупроводников характеризуются и так называемым голубым сдвигом при уменьшении размеров кристаллитов, а также появлением люминесценции. Интенсивная лю- [c.72]

В отличие от звездного интерферометра спектральный интерферометр основан на явлении интерференции при делении амплитуд (разд. 1.4). Основы его конструкции разработаны Майкельсоном в 1881 г. в связи с экспериментом по проверке возможности движения Земли относительно эфира. С этой целью он совместно с И. В. Морли (исторический опыт Майкельсона-Морли) намеревался создать прибор большого размера. Но основные схемные решения были использованы для измерения спектральных длин волн (позднее для эталонирования метра в единицах длины волны красной линии кадмия) и изучения тонкой структуры спектра. Именно эти спектроскопические приложения сохраняют свое значение и даже становятся все более важными в наши дни. [c.130]

Работы Майкельсона, Фабри, Перо, Бенуа и других ученых, посвященные изучению спектров различных элементов и послужившие началом развития новой отрасли науки — спектроскопии, позволили установить и принять в 1905 г. на Международном конгрессе по изучению Солнца, что длины световых волн следует определять путем сравнения их с одной длиной волны, принятой за эталонную и сравненную предварительно с длиной прототипа метра. Эталонная длина волны получила название новой единицы — ангстрема. Конгресс по изучению Солнца принял в качестве эталонной длину волны красной линии кадмия, сравненную Майкельсоном с прототипом метра. После повторного, уточненного, сравнения, проведенного в 1905—1906 гг. Бенуа, Фабри и Перо, ангстрем был определен как - - длин волн красной линии кадмия, где знамена- [c.7]

Чем уже частотный участок спектра, выбранный для освещения интерферометра, тем при большей разности хода прекращается интерференция. Если можно было бы получить когерентный источник, излучающий идеально монохроматический свет, то интерференцию наблюдали бы при неограниченной разности хода. Реально же существующие источники света излучают, как уже упоминалось, расщиренные сложные спектральные линии. Поэтому для каждой спектральной линии в зависимости от ее строения и ширины существует своя предельная разность хода, при которой еще видна интерференция. Эта разность хода и называется пределом когерентности для данной спектральной линии. Так, для красной линии естественного кадмия предел когерентности наступает при разности хода 300 мм. Для специальных условий возбуждения предел когерентности, например, линий криптона достигает 600-Н 780 мм. [c.22]

Ток, проходяш ий через газ, достигает в лампах с кадмием фирмы Осрам 1,8—2 а при напряжении 220 в. Сначала светится аргон, в разряде которого разогревается кадмий. Через несколько минут упругость паров кадмия достигает достаточного для возбуждения спектра значения и появляются яркие линии кадмия, а линии аргона постепенно ослабевают. [c.60]

Заключение о важной роли транспортных процессов в кинетике СР сплавов не является, тем не менее, общепринятым.- Остановимся на экспериментальны исследованиях, результаты которых свидетельствуют, казалось бы, об отсутствий диффузионной зоны В сплавах, подвергнутых селективному растворению. К примеру, при изучений поверхностного слоя сплавов систем Mg— d (Il-f-51 ат.% Mg [52]) и Mn—Си (25 и 50 ат.% Мп [56]) методом рентгеновского микроанализа в их спектре не обнаружены линии, отвечающие составам, промежуточным между исходным и чистым электроположительным компонентом. Зафиксированы лишь, интенсивные линии меди и кадмия. Аналогичным образом на электронных дифрактограммах а-латуни после травления в 2%-ном NH4 I зарегистрированы только рефлексы чистой меди [53]. [c.44]

Для исследования фотоматериалов и работ на хромированной желатине представляют интерес гелий-кадмиевые лазеры, принцип работы которых подобен гелий-неоновому лазеру. Конструкция их отличается тем, что трубка имеет резервуар для изотопа кадмия. Гелий-кадмиевые лазеры генерируют в синей области спектра (0,441 мкм), мощность излучения до 50 мВт, длина когерентности до 10 см. Отечественной промышленностью выпускается гелий-кад-миевый лазер ЛГ-31 с указанными параметрами. [c.49]

В первом кристалле KDP образуется вторая гармоника излучения лазера. Во втором кристалле вторая гармоника смешивается с основным излучением, т. е. возбуждается излучение с суммарной частотой 3 oi = 2 oi + oi. Затем в парах кадмия, обладающего высоким коэффициентом нелинейности, генерируется третья гармоника от излучения с длиной волны 0,3547 мкм (т. е. девятая гармоника исходного лазерного излучения). Условие фазового синхронизма Ak = 3ki — йд = 0 может быть выполнено добавлением к парам кадмия, обладающим в этой области спектра аномальной дисперсией, аргона, обладающего здесь нормальной дисперсией. Регистрация излучения с длиной волны 0,1182 мкм производится спектрометром, оптические элементы которого изготовлены из фторида лития (хорошо пропускающего ультрафиолетовое излучение ). [c.285]

Фотоэлектронные спектры валентных электронов родия, палладия, серебра и иридия, платины, золота (см. рис. 28) показывают постепенное расщепление формирующейся d-оболочки по мере заполнения 2е-состояния, На рис. 29 показано расщепление глубокой остовной й -оболочки элементов от палладия до ксенона на два пика меньшего для eg (й )-состояния и большего для t2g (d )- o-стояния. На это расщепление заметно не влияет внешнее кристаллическое поле, поскольку палладий, серебро и индий имеют ГЦК структуру К = 12), кадмий — плотную гексагональную К = 12),. олово — искаженную ОЦК (/С = 4 -(- 2), сурьма — простую гексагональную (/С = 3), теллур — ромбическую (К = 2), но совер шенно разное окружение атомов в их решетках не изменяет характер двугорбого d-пика. Глубокое расщепление 5d -oбoлoчки на (d )- [c.58]

Следует отметить, что в последнее время некоторыми авторами 1233, 234] для объяснения люминесценции типичных фосфоров предложена схема, которая совершенно аналогична схеме (рис. 58), впервые предложенной автором для интерпретации явлений люминесценции чистых щелочно-галоидных кристаллов. Так, Ламбе и Клик [233] в отличие от общепринятой точки зрения, согласно которой в типичных фосфорах (активированные сернистые соединения цинка и кадмия) люминесценция возникает в результате рекомбинации свободных электронов с ионизованными центрами свечения, полагают, что акт излучения происходит в результате рекомбинации свободной положительной дырки с локализованным электроном. При этом предполагается, что электронные уровни захвата обусловлены активирующей примесью, а дырочные уровни захвата присущи основанию фосфора. Именно поэтому спектр свечения определяется активирующей примесью. По модели Ламбе и Клика механизм явления в целом сводится к следующему. В результате возбуждения в валентной зоне возникают свободные положительные дырки, а в верхней зоне — электроны проводимости. Последние захватываются локальными уровнями, обусловленными активатором, а положительные дырки локализуются на дырочных уровнях захвата. По мере освобождения положительных дырок они рекомбинируют с локализованными электронами с испусканием света. Ламбе и Клик приводят ряд экспериментальных данных, подтверждающих эту схему. [c.142]

Тонкие пленки многих окислов металлов обладают свойствами полупроводников. Для получения стекла с электропроводящей поверхностью успешно применяются окислы олова, индия, титана, кадмия, сурьмы, свинца и других металлов, а также различные комбинации этих окислов с небольшими добавками окислов меди, цинка, кобальта и др. Так, например, прозрачные окиснооловянные пленки, предназначенные для электронагревательных приборов из стекла, содержат обычно от 1 до 10% ЗЬзОд. Толщина пленок на стекле может колебаться от нескольких ангстрем до нескольких микрон, а их электросопротивление (при одинаковой площади) — от нескольких до сотен тысяч ом. Такие пленки вполне прозрачны для лучей видимой части спектра. Они могут поглощать от 1 до 20% и отражать 10— 12% светового потока. [c.210]

При изучении спектров излучения элементов исходят из вычисленных волновых чисел и составляют схему спектральных термов. Для получения монохроматического света применяют источники,. в которых свечение вызывает электрический ток, проходящий через газ или пар. Отдельные спектральные линии излучения источника выделяют при помощи светофильтров пли монохроматоров. При и мер и 1ях длины с помощью световых воли при.ченяют лампы, заполпеииые 1п1ертны п) газами (криптоном, гелием, неоном), и лампы с ртутью и кадмием. [c.47]

Измерение спектров поглощения но методу спектров сравнения, согласно вышеприведенным двухлучевым схемам (рис. 306), отличается высокой точностью потому, что колебания в интенсивности источника света здесь исключаются, поскольку они сказываются одинаково на интенсивности обоих сравниваемых спектров. Даже такие малостабильные источники, как конденсированная искра высокого напряжения или активизированная дуга переменного тока, дают вполне удовлетворительные результаты. Соответствующим подбором электродов (латунь, алюминий, цинк, кадмий, содержащие железо, и т. д.) можно получить очень богатый линиями спектр в короткой ультрафиолетовой области спектра вплоть до области поглощения атмосферой 1840 А. [c.395]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...