Монохроматические источники света

Монохроматический источник света дает более четкую картину для определения наибольших касательных напряжений, создавая вместо цветных изохром темные интерференционные полосы. В большинстве случаев вместо картины цветных изохром получают картину полос.— Прим. ред. [c.440]

Для определения напряжений по методу полос применяется монохроматический источник света. Практически [c.32]

В современных монохроматических источниках света внешние электрические и магнитные поля сведены к минимуму, поэтому внешний эффект Штарка и эффект Зеемана исчезающе малы и практически во внимание не принимаются. [c.16]

МОНОХРОМАТИЧЕСКИЕ ИСТОЧНИКИ СВЕТА ДЛЯ ИНТЕРФЕРЕНЦИОННЫХ ИЗМЕРЕНИЙ ДЛИНЫ [c.55]

Во всех современных монохроматических источниках света используются различные типы электрического разряда в газах или парах металла при сравнительно низких давлениях (от нескольких сотен до нескольких десятков миллиметров ртутного столба) чаще всего — тлеющий разряд, либо высокочастотный, либо разряд в полом катоде. [c.56]

Наиболее точным способом проверки плоскостности является метод интерференции световых лучей через оптическую пластинку при наличии монохроматического источника света. Плоскостность контактирующих поверхностей, измеренная таким способом, должна находиться в пределах трех световых лучей или 0,0009 жл , 39 [c.611]

Сферическая волна создается, как известно, точечным монохроматическим источником света. Если последний находится в точке с координатами Хо, г/о, 2о, то в любой точке окружающего пространства эйконал волны (с точностью до постоянной) [c.18]

Сильный строго монохроматический источник света освещает поляризованным светом обычную регулируемую щель. После прохождения щели пучок света слегка сводится линзой и проходит через исследуемый прозрачный образец. Образец укреплен на кварцевом пьезокристалле, электроды которого подсоединены к осциллятору переменной частоты. После прохождения через образец и пересечения НИКОЛЯ свет образует увеличенное изображение щели, которое наблюдается в микрометрический окуляр микроскопа с нитью в центре поля. [c.353]

Метод оказывается довольно простым, если применять монохроматический источник света. Один ватт излучения на длине волны 555 нм равен 680 лм и, обратно, 1 лм (555 нм) равен 1,47-10- Вт [6]. Поскольку 1 лк=1 лм-м , находим, что освещенность 1 лк (555 нкм) равна 1,47-10 Вт-м , что соответствует энергетической освещенности 1,47 эрг.см" -с Ч [c.104]

Из сказанного следует, что для восстановления голограммы идеальным является точечный монохроматический источник света. [c.20]

Подобный способ монохроматизации позволяет как гасить те или иные компоненты сверхтонкой структуры спектральной линии, так и сужать линии до ширины меньше допплеровской. При соответствующем выборе параметров (температура поглощающих паров, толщина поглощающего слоя, величина магнитного поля) ширина отфильтрованного излучения может быть получена в пределах 7-10 — 5-10 см- . Использование паров йода в качестве поглощающего вещества позволяет получать достаточно узкую резонансную линию X = 546 нм. весьма распространенную в монохроматических источниках света. [c.77]

Получая порою неудовлетворительные результаты, Габор понимал, чем они были вызваны это и отсутствие мощных монохроматических источников света (вспомним, время экспозиции доходило до нескольких часов) и искажение двух изображений, которые накладывались одно на другое, да и еще целый ряд искажений, на которых здесь нет возможности останавливаться, но которые становятся понятными из рассмотрения последней формулы. Ведь в ней есть еще первый и второй члены. Первый - определяет среднюю прозрачность голограммы, которая получилась бы в случае перекрывания луча от предмета, второй - характеризует дополнительную неравномерную засветку голограммы пучком от предмета. Эта составляющая содержит лишь часть информации о предмете, так как в ней отсутствует фазовый спектр. Все это вносит дополнительные сложности в проведение эксперимента. [c.48]

Ученые стали искать устройства, которые смогли бы заменить роторный гироскоп. Вспомнили об эксперименте Альберта Майкельсона, выполненном в конце прошлого века. А. Майкельсон задумал обнаружить влияние вращения на скорость распространения света. Для этого он использовал суточное вращение Земли. Ввиду малого значения угловой скорости Земли (15 угловых градусов в час) ему пришлось сделать прибор большого размера. Схема этого прибора показана на рис. 23. На нем показана система зеркал, образующая большой контур и малый контур. В левой части контура размещается источник света Л, от которого свет через щель Щ направляется на полупрозрачное зеркало 3]. Световой поток разделяется на два, один идет в обход малого и большого контуров по часовой стрелке, другой — против. Затем они встречаются на элементе П, которым может быть матовое стекло. Предположим теперь, что Майкельсон имел монохроматический источник света. Тогда [c.59]

МОНОХРОМАТИЧЕСКИЕ ИСТОЧНИКИ СВЕТА [c.327]

В работе [42] показано, что ширину спектральной линии источника можно найти путем частотного анализа избыточного фотонного шума монохроматического источника света. Если монохроматический источник излучает в полном частотном интервале Av (т. е. с шириной линии Av), то в интервале частот от О до Av будут частоты биений, обусловленные взаимодействием волн. Теория избыточного шума фотонов была применена для измерения ширины линии гелий-неоновых лазеров с низкими шумами. [c.401]

Повторный контроль плоскостности необходимо осуществлять после выдержки кольца пары трения из оцениваемого материала в течение 24 ч на воздухе. Контроль вьшолняют с помощью интерференционных пластин типа ПИ и монохроматического источника света. [c.319]

Подлинную революцию в молекулярной спектроскопии совершили оптические квантовые генераторы когерентного излучения — лазеры, впервые созданные в 1960 г. В результате существенно расширились возможности техники спектроскопии (были разработаны разного типа высокоинтенсивные когерентные монохроматические источники света в широком диапазоне длин волн, работающие в импульсном и непрерывном режиме, лазеры, перестраиваемые по длинам волн, и т. д.) качественно изменились многие методики классической спектроскопии (спонтанное комбинационное рассеяние света, флуоресценция, резонансное комбинационное рассеяние света, спектры возбуждения и т. д.) и, самое главное, были созданы принципиально новые методы исследования вещества (обращенное комбинационное рассеяние, когерентное активное комбинационное рассеяние света, внутри-резонаторное поглощение и т. д.). Сейчас еще трудно предсказать все возможности дальнейшего развития лазеров. Ясно одно, что чувствительность, разрешающая способность, временное разрешение и т, д, изменились всего за полтора десятилетия настолько, что многое, казавшееся ранее фантастичным, как, например, регистрация одиночных атомов в газовой фазе, уже реализовано. У лазерной спектроскопии молекул многое впереди. Одной из сдерживающих причин практической реализации ее идей является сложность их внедрения в серийное производство. [c.10]

Бурное развитие лазерной техники последних лет позволило использовать различные типы лазеров в качестве идеальных монохроматических источников света большой интенсивности. Одновременно совершенствовалась и техника регистрации спектров. Поэто.му приборы для изучения КР-спектров претерпели большие изменения. В частности, регистрация спектров ведется не на спектрографах, а на двойных монохроматорах с фотоумножителем [c.146]

Возможность измерения дисперсионных кривых связана с возможностью использования монохроматических источников света различных длин волн. Обычно в качестве таких источников используются газосветные источники, снектр которых состоит из небольшого числа спектральных линий. [c.469]

При слабом искусственном освещении глаз с трудом различает цвета и наибольшая видимость достигается увеличением контраста. Этому способствует применение монохроматических источников света, которые уменьшают и даже устраняют хроматическую аберрацию. [c.222]

Рассмотрим в качестве примера прозрачную бактерию А и предположим, что лампа 1 является монохроматическим источником света. Бактерия дифрагирует падающий свет в конус, угол при вершине которого тем больше, чем меньше размер бактерии. На рис. 1.16 заштрихованная область показывает ту часть дифрагированного света, которая попадает в микроскоп. [c.26]

Рассмотрим образование интерференционной картины при помощи зеркал Френеля (рис. III. 1). Лучи 1 и 2, выходящие под некоторым углом р из точечного монохроматического источника света L, падают на плоские зеркала и Sg и, отразившись от них, приходят под углом W в точку р. [c.118]

В первом случае при монохроматическом источнике света малых размеров контраст полос /С = 1, но для измерений может быть использована лишь треть поля прибора (диаметра объектива Оа). Во втором случае для изучения неоднородности можно использовать почти половину поля прибора, но контраст в силу неравенства амплитуд будет меньше единицы. В третьем случае получается трехлучевая интерференция, сложная в расшифровке и поэтому редко применяемая. [c.165]

Для оценки временных сварочных напряжений используют методы оптического моделирования. Образцы изготавливают из оптически активного материала (поликарбонат или эпоксидная смола) и нагревают. В процессе нагрева регистрируют (визуально или фотокиносъемкой) характерные картины светлых и темных полос, возникающих на поверхности пластины при облучении монохроматическим источником света. По этим картинам [c.419]

При монохроматическом источнике света изоклины трудно отделить от полос, поэтому для получения изоклин необходимо прилгенять белый источник света. В плоском полярископе с белыд источником света изоклины получаются в виде темной полосы на фоне цветной картины. [c.44]

Принципиально оптические методы сводятся к трем видам измерений а) измерение прозрачности б) измерение степени поляризации рассеянного света в) измерение индикатриссы рассеяния. К частицам различных размеров применимы различные методы исследования дисперсности. Все измерения желательно выполнять с монохроматическим источником света. [c.401]

Для того чтобы ответить на этот вопрос, необходимо прежде всего коротко остановиться на природе световых волн и их излучения, рассмотреть, как и с помощью каких приборов их можно измерить и передать значение (размер) длин волн искусственным мерам. При изложении этих вопросов станет ясным, что любая длина световой волны не может с необходимой точностью определить единицу длины, что при излучении света реальными источниками длйны волн не являются постоянными, и их значения должны воспроизводиться в определенных условиях с помощью источников света специальной конструкции. Для того чтобы дать по мере сил ясное представление о реальном переходе на новое определение метра, необходимо осветить не только теоретическую сторону этого вопроса, но и коснуться практической стороны измерений длины в длинах световых волн, дать описание монохроматических источников света, применяемых при интерференционных измерениях, рассказать о методах и основных приборах, предназначенных для измерения длин волн и длины. Всем этим вопросам и посвящена настоящая работа. [c.7]

Допплера, эффект давления, элементарный эффект Штарка, эффект самопоглощения и т. п.). Трудно даже представить себе излучение спектра монохроматическим источником света таким, чтобы уровни излучающих атомов не были бы возмущены и чтобы эти атомы находились в состоянии покоя относительно наблюдателя. Эти условия выполнимы лищь для идеального, неосуществимого, источника света, в котором давление светящегося газа, температура разряда и, наконец, плотность тока, проходящего через разряд, равны нулю. Таким образом, перед метрологами встала задача найти числовую разницу между действительно воспроизводимой длиной волны и идеальной, чтобы, внеся соответствующую поправку, получить значение естественной константы. Необходимо было удостовериться, что линия не обладает сверхтонкой структурой, подробно изучить зависимость уширения линии от реальных условий возбуждения спектра (так как по величине уширения можно судить о степени добавочного возмущения) и выяснить смещение максимума контура линии в зависимости от давления светящегося газа в источнике, плотности тока и температуры разряда. [c.46]

ГМЯ —точечный монохроматический источник света — лииза коллиматора /—фокусное расстояние коллиматорной лннзы Л — линза преобразующая ЯМС — пространственный модулятор света. [c.205]

ГМЯ — точечный монохроматический источник света Л —ляша коллиматора ППЗ — полупрозрачное зеркало 3 — отражающее зеркало — преобразующая линза — восстанавливающая линза Ф — фотопластинка ВБО— верхняя боковая область импульсного отклика ГЛФ ЯБО--нижняя боковая область импульсного отклика ГПФ ЦО — центральная область. [c.232]

Схема опыта Юнга, впервые доказавшего возможность интерференции световых волн, была весьма проста (рис. 9). Монохроматический источник света 5 освещал непрозрачный экран N, в котором имелись два отверстия 5i и 5г, игравшие роль вторичных источников. Источник Si, действуя в отдельности, создавал на белом экране Р равномерно светящийся круг L]. Аналогично источник Sq создавал круг L2. Однако, когда оба источника светили одновременно, возникало поразительное явление область, где круги L] и Lq перекрывались, пересекалась системой темных полос, т. е. свет гасил свет. Это удивительное явление нетрудно объяснить, если вспомнить о том, что свет распространяется при помощи волн. 01казывается, что в темных местах экрана расстояния до ИСТ0ЧНИК01В Si и S2 таковы, что свет от этих источников всегда приходит в противофазе, т. е. гребень волны источника 5i совпадает со впадиной волны источника S2 и наоборот. Естественно, что два равных и взаимно противоположных отклонения нейтрализуют друг друга и свет в этих местах всегда отсутствует. В светлые места экрана волны источников 5i и S2 всегда приходят в одной и той же фазе, т. е. гребень волны источника 5] всегда совпадает с гребнем волны источника S2. В результате колебания светового поля Б таких точках усиливаются. [c.24]

Предположим, что имеется монохроматический источник света с длиной волны 488 нм и с плотностью мощности на выходе 3 мкВт-см 2-с" Из выражения (10) находим, что время экспозиции [c.115]

История развития голографии прошла три этапа. Начало первого относится к 1948 г., когда Деннис Габор, венгр по национальности, работая в английской фирме над усовершенствованием электронного микроскопа, открыл принципы голографии - двустадийной записи и воспроизведения изображения, для чего требовался монохроматический источник света, в качестве которого использовали ртутную дугу высокого давления. Ее излучение не отличалось высокой когерентностью, и поэтому восстановленное изображение было низкого качества. В научной статье Д.Габор четко изложил принципы голографии. [c.3]

Причнна размывания полос интерференцин. При интерференции от строго монохроматического источника света никакого размывания полос пр1 увеличении разности хода 1е должно быть. Причина размывания связана с конечным временем и дли- [c.152]

В интерферометре Маха—Цевдера (см. рис. 108) длина пута света в ячейке Q равна 1-20,А см. Из ячейки воздух практически полностью откачан. В центре интерференционной картины наблюдается темное пятно. Длина волны Монохроматического источника света равна >.= 5Ю нм. В ячейку через кран медленно впускается воздух. В результате В объеме внутри ячейки дaвлeниe [c.204]

Диск диаметром 0,5 см, имеющий неровности порядка 10 мкм, расположен на рас-.СТОЯ1ШИ 1 м от точечного монохроматического источника света, излучающего на длине волны 0,5 мкм. Точечный источник находится на перпендикуляре к плоскости диска, проходящей через его центр. Считая, что пятно Пуассона видно лишь до тех пор. [c.234]

Точечный монохроматический источник света (X = 0,5 мкм) расположен на расстоянии 0,5 м от плоского экрана с круглвш отверстием диаметром 0,5 мм на перпендикуляре к плоскости экрана, проходящей через центр отверстия. На каком расстоянии от отверстия на Перпендикуляре расположена точка, имеющая максимум освещенности [c.234]

На рис. 111.21 показана оптическая схема интерферометра для контроля выпуклых сфер. Монохроматический источник света 1 с помощью конденсора 2 освещает диафрагму 3 (входной зрачок интерферометра Ь). Объектив 5, иоказанный только своей 144 [c.144]

По первой схеме построен опытный образец интерферометра ИКП-1. В качестве монохроматического источника света 1 в нем используются натриевая ДПаС-18 или ртутная ДРС-50 лампы. [c.148]

Основные результаты, найден- ные выше, можно также получить на следующем простом примере. Пусть 51 и — близко расположенные точечные монохроматические источники света (рис. П4). Для увеличения ин тенсивности интерференционных по лос вместо них можно взять два ко ротких линейных источника, напри- мер две узкие ярко освещенные щели. Плоскость экрана Э предполагается параллельной плоскости, в которой лежат линейные источники 1 и Пусть СО — перпендикуляр к этой плоскости, проходящий через середину между источниками 1 и Д — длина этого пер пендикуляра, с1 — расстояние между источниками 1 и 5а. Предполагается, что не только расстояние й, но также длины источников и линейные размеры экрана малы по сравнению с расстоянием О. Тогда интерференционные полосы на экране будут прямолинейны и перпендикулярны к линии, соединяющей источники и Начало координат поместим в точке О на экране, ось X направим" параллельно линии источников 515а. Если х — абсцисса точки наблюдения А, то [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...