Динамическое приближение

Давление на распространяющийся с такой скоростью ФУВ, оцененное по ударной адиабате ПММА /20/ или по универсальной Рис. 1.23. Зависимость начальной кривой состояния твердого тела скорости распространения /21/, составляет (2.5-3.5) 10 Па. ударной волны D и скорости Аналитическое соотношение для расширения канала V, от давления на ФУВ в гидро-периода разрядного тока динамическом приближении [c.57]

При динамическом нагружении наблюдалось значительное увеличение модуля Юнга Е и относительно-небольшое изменение коэффициента Пуассона v. Это означает, что в процессе динамического нагружения пластин с трещинами коэффициент уменьшается, так как Ej) всегда увеличивается (здесь и ниже индекс "D внизу или вверху обозначает, что величина понимается в динамическом приближении, индекс 5 — в статическом). Поэтому статическая величина д выше, чем соответствующая динамическая величина, т. е. [c.103]

В соответствии с динамическим приближением поведение трещины будет определяться динамическим коэффициентом интенсивности напряжений который зависит от длины [c.25]

F. Определение сил, действующих на различные звенья механизма прп его движении, может быть сделано в том случае, если известны законы движения всех звеньев механизма и известны внешние силы, приложенные к механизму. Поэтому общую задачу динамического расчета и проектирования новых механизмов и машин конструктор обычно расчленяет на две части. Сначала он задается приближенным законом движения входного звена механизма и внешними силами, на него действующими, определяет все необходимые расчетные усилия и по ним подбирает необходимые размеры, массы и моменты инерции звеньев. Это — первая часть задачи. После этого конструктор приступает к решению второй части задачи, а именно, к исследованию вопроса об истинном движении спроектированного механизма, к которому приложены различные действующие на него силы. Определив истинный закон движения механизма, конструктор вносит в ранее проведенный расчет все необходимые исправления и добавления. [c.205]

Динамическую неуравновешенность можно обнаружить лишь при вращении детали ввиду возникновения пары сил Р (рис. 307,в), действующих на расстоянии е и создающих на опорах силы, направленные в разные стороны. На рис. 307,в видно, что с приближением расстояния I к нулю динамическая неуравновешенность умень- [c.508]

Условие развития микротрещины, ориентированной перпендикулярно действию напряжений а и Ор, в первом приближении (без учета динамических эффектов) можно сформулировать с помощью энергетического критерия [c.92]

Для упорных подшипников Хт = 0 Найти предварительный размер по приближенному значению динамической деляемой выражением [c.110]

Если высота падения Л значительно больше статической деформации Д/ ,, то для определения динамического коэффициента получим следующую приближенную формулу [c.291]

Решение. Динамические коэффициенты вычисляем по приближенным формулам, считая, что Л велико по сравнению с [c.295]

Пока задача динамического синтеза не завершена, точное текущее значение ам еще не известно. Но вследствие малости коэффициента неравномерности справедливо приближенное равенство [c.171]

Такие решения с применением систем уравнений Лагранжа второго рода являются приближенными не только из-за численных методов решения дифференциальных уравнений, но и потому, что трение в кинематических парах здесь можно оценить лишь весьма приближенно, а упругость звеньев и зазоры в кинематических парах не учитываются вообще. Поэтому при разработке опытных образцов ПР применяют экспериментальные методы динамического исследования ПР, позволяющие с помощью соответствующих датчиков и аппаратуры записать осциллограммы перемещений, скоростей и ускорений звеньев и опытным путем учесть как неточности теоретического расчета, так и влияние ранее неучтенных факторов. [c.338]

В случае симметричного твердого тела (гироскопа), угловая скорость вращения которого вокруг оси симметрии значительно больше угловой скорости вращения вокруг других осей, можно при приближенном решении задач применять теорему Резаля. С помощью элементарной теории гироскопов возможно определение угловых скоростей вращения либо дополнительных динамических давлений на связи. [c.543]

Рассмотрим теперь точку и = О, и = 0. В этой точке уравнения (5.65) теряют смысл, так как значения и я v не определены, а следовательно, не имеют смысла и правые части этих уравнений. Так как исходные уравнения движения динамической системы удовлетворяются решениями А = О, Ь = О, или, что то же, м = О, о = О, то целесообразно доопределить правые части системы (5.65) таким образом, чтобы точка W = О, 0 = 0 была состоянием равновесия. Однако следует иметь в виду, что в окрестности точки ы = О, и = О становится сомнительной возможность использования уравнений (5.65) для приближенного анализа системы (5.60), так как для колебаний с достаточно малой амплитудой момент М (<Р), удовлетворяющий условию - < 1, [c.164]

Таким образом, основное отличие многомерных динамических систем от двумерных состоит в появлении у них нового типа установившихся движений, движений очень сложных, неустойчивых по Ляпунову и имеющих стохастический характер. Можно, не вдаваясь в тонкую структуру этих движений, говорить об их возникновении, переходе друг в друга и в другие более простые установившиеся движения так же, как об этом говорилось ранее. При этом их области притяжения трансформируются непрерывно при мягких переходах и скачком при жестких. Сложным установившимся движениям можно дать при достаточно грубом подходе приближенные стохастические описания в виде некоторых марковских процессов. [c.377]

Если та = /, то уравнения (1.126) совпадают с динамическими уравнениями Эйлера для динамически симметричного абсолютно твердого тела, т.е. в линейном приближении внутреннее движение не изменяет движения системы, рассматриваемой как единое абсолютно твердое тело. [c.55]

Согласно приближенным кулоновым законам трения коэффициенты трения скольжения не зависят ни от давления, ни от величины трущихся поверхностей, ни от скорости. Они зависят от физической природы трущихся тел, от шлифовки поверхностей, от расположения волокон и, конечно, от смазки. Числовые значения статического и динамического коэффициента трения имеются в любом техническом справочнике. [c.93]

Во-вторых, даже если принять какой-то приближенный и упрощенный закон ядерного взаимодействия, то и в этом случае квантовомеханическая задача о ядре весьма громоздка, число ее независимых переменных равно числу степеней свободы (ЗЛ, не учитывая спиновой переменной). Здесь возникают значительно большие трудности по сравнению с теми, с которыми мы встречаемся при решении задачи об атоме. В атоме имеется динамический центр — ядро, взаимодействие электронов с которым играет основную определяющую роль. Взаимодействие электронов друг с другом может быть сведено к эффекту экранирования действия заряда ядра. Электроны атома движутся в сферически симметричном поле ядра, которое удается представить некоторым скалярным потенциалом V (г), являющимся функцией только расстояния г от ядра. Сферическая симметрия поля ядра и сравнительно простой вид потенциала V (г) существенно облегчает решение квантовомеханической задачи (например, решение уравнения Шредингера) об атоме, основанное на оболочечной модели атома. В атомном же ядре, учитывая совокупность известных фактов, нет выделенного центрального тела, так как все нуклоны, входящие в ядро, равноправны. [c.170]

Чувствительность к стимуляции посредством такового воздействия в значительной степени обусловлена вязкими свойствами материала. Приближенное аналитическое решение задачи о напряженном состоянии дозволило выделить динамические, пластические, вязкие компоненты напряжений. [c.67]

Рассматривается машина с шатун 10-кривошипным приводом. Определяются движение машины и динамические усилия в звеньях. Силы (моменты) нагрузки и сопротивления заданы. Вращающий момент (движущая сила) определяется до счета на ЭВМ приближенно из уравнения энергетического баланса для требуемого периодического движения машины. [c.88]

Расчеты динамического дифракционного профиля, его полуширины, коэффициента отражения в максимуме совершенного кристалла выполнены в динамическом приближении, а интегрального отражения — также в кинематическом приближении для непо-ляризованного излучения в работах [15, 21, 29, 31, 32, 34, 39, 42]. Как и следовало ожидать из предварительных оценок, оба предела близки между собой либо совпадают. На точность расчетов решающее влияние оказывает погрешность определения коэффициента ослабления, весьма значительная в мягкой области спектра. [c.309]

Эти же параметры в динамическом приближении для ММС на основе свинцовых солей жирных кислот в области длин волн 1—12 нм сравниваются на рис. 8.5, а—в [1 — лаурат 2 — ми-ристат 3 — стеарат 4 — бегенат 5 — лигноцерат). Их характерной чертой является повышение интегрального отражения в 3—6 раз, коэффициента отражения до 10—20 % и уменьшение полуширины при прохождении скачка поглощения углерода ( . - 4,37 нм), что связано с увеличением отношения дей- [c.310]

В основном результаты измерений свидетельствуют, что в рассматриваемом спектральном диапазоне отражающие свойства совершенных кристаллов с ненарушенным поверхностным слоем соответствуют расчетам в динамическом приближении (исключение составляет бифталат аммония). [c.312]

A I, Кц, - коэффициенты интенсивности напряжений нормального отрыва, поперечного и продольного сдвига соответственно Kf., Kif. - вяэкость раэрушения (критический коэффициент интенсивности напряжений) в статическом приближении К ) - вязкость разрушения в динамическом приближении / -длина (полудлина) трещины V — скорость распространения трещины j = /i, Ji — J-интеграл G — скорость освобождения энергии G — критическая скорость освобождения энергии Т — кинетическая энергия и — полная энергия деформации W — плотность энергии деформации 27 — удельная поверхностная энергия раэрушеция Г - граница тела [c.9]

Основная количественная характеристика, определяемая при теоретическом рассмотрении дифракции на объемной решетке (5.1),—это максимальная интенсивность продифрагировавшего пучка, т. е. фактически дифракционная эффективность решетки т]. Очень важно также знать условия брэгговской дифракции, при которой достигается этот максимум,и провести анализ влияния отклонения параметров считывающего светового пучка (его угла падения и длины волны) от их брэгговских значений (5.2) на интенсивность дифракции, т. е. анализ селективных свойств объемной голограммы. При рассмотрении этих и аналогичных проблем в настоящее время широко используются два основных подхода, а именно описание процесса дифракции в кинематическом и динамическом приближениях. [c.77]

Такой подход [5.1, 5.3, 5.10—5.12] позволяет описывать толстые решетки с дифракционной эффективностью, приближающейся к единице, на которых может наблюдаться практически полное преобразование считывающего светового пучка в восстановленный. Анализ процессов дифракции в динамическом приближении может проводиться различными способами, из которых метод связанных волн получил наиболее широкое распространение. Этот метод основан на анализе системы связанных линейных дифференциальных уравнений для амплитуд считывающей и продифрагировавшей световых волн. Как правило, в рассмотрение включаются лишь две указанные брэгговские) световые волны, и в большинстве случаев это дает результаты, с хорошей точностью согласующиеся с экспериментальными данными. [c.79]

Проанализируем ту же самую голографическую ориентацию ку-бического ФРК с нерасщепленной поверхностью волновых векторов. Как указывалось в разделе 5.1, для изотропной решетки (5.1) ди-фракционные процессы в такой среде в динамическом приближении могут анализироваться с помощью двух собственных типов дифракции Я-типа (обе волны R и S линейно поляризованы в плоскоста падения) и -типа (волны поляризованы перпендикулярно плоскости падения). Естественно предположить, что подобная пара ортогонально-поляризованных собственных типов дифракции существует также и в рассматриваемом случае, но из-за анизотропии решетки [c.95]

Кубический кристалл MgO ориентирован так, что дает отражение 220 при условии, что падающий пучок почти параллелен пространственной диагонали куба. Найти форму и размеры группы пятен с тонкой структурой вокруг обычного положения дифракционного пятна на основе двухволнового динамического приближения, положив сро=13,5 В, (р22о =5,0 В. Как форма группы пятен будет меняться с отклонением от условия Брэгга (см. [751) [c.213]

Диффузное рассеяние, обязанное дефектам, и изменение интенсивностей четких брэгговских отражений из-за псевдотемператур-ных эффектов были описаны в других главах. Здесь же мы рассмотрим только интенсивности брэгговских отражений в связи с кинематическим и динамическим приближениями. [c.354]

Когда нет подходящ,его аналитического метода интегрирования л-волновых динамических интенсивностей по ориентациям и тол-ш,ине, по-видимому, единственное, что остается, —это очень трудоемкая процедура вычисления интенсивностей для достаточно узкого распределения ряда ориентаций. Такую попытку предприняли Тернер и Каули [376] они провели п-волновые вычисления интенсивностей дужек на дифракционных картинах от тонких кристаллов ВЮС1 и от вещества AgTlSe2, структурный анализ которого был выполнен Имамовым и Пинскером [230]. Экспериментальные измерения были проанализированы на основе двухволнового динамического приближения, и из этого был сделан вывод, что интенсивности описываются чисто кинематически. Однако указанные л-волновые динамические вычисления показали, что, по-видимому, имеет место динамическое изменение интенсивностей, достаточное для того, чтобы привести к значительным ошибкам в деталях определяемой структуры. [c.366]

Для анализа влияния коэффициента динамической и геометрической формы / на теплообмен в газовзвеси в первом приближении примем, что поправочный коэффициент К будет при прочих равных условиях одинаков для частицы и для эквивалентного щара, являющихся плохо обтекаемыми телами. Тогда, полагая миделевы сечения одинаковыми, в соответствии с (5-1") приближенно найдем [c.150]

При конструировании опор желательно тогда, хотя бы приближенно заранее знать необходимые размерь подшипника. Их можно найти, используя методику определени i динамической грузоподъемности по приближенному значению эквивалент[юй нагрузки. Согласно этой методике [c.109]

Дальнейнше усложнения диффузионной теории смесей (учет многотемнературных эффектов, дополнительных внутренних степеней свободы) фактически не меняют существа диффузионного приближения, связанного с пренебрежением динамическими и инерционными эффектами относительного движения компонент и применением законов диффузии для определения этого относительного движения. [c.23]

В некоторых случаях, когда инерционные эффекты относительного движения фаз несущественны, для описания гетерогенных смесей можно использовать и диффузионное (одножидкостное) приближение. В качестве примера укажем достаточно концентрированные суспензии или эмульсии. Если размеры включений достаточно малы, а истинные плотности материала фаз достаточно близки между собой, то скорости относительного движения Wi (а соответственно и динамические, и инерционные эффекты этого движения), как правило, малы по сравнению со среднемассовой ско- [c.25]

Пег — обозначение степени точности 4...8 go (Исг —2) — приближенное выражение влияния действующей ошибки шагов зацепления (корня квадратного из действующей ошибки) б/, и Ир — коэффициенты-пропорциональности, учитывающие влияние косозубости, модификацию головки, приработку, специфику влияния динамических нагрузок на прочность, увеличенные против данных в приложении к ГОСТ 21354— 87 [c.179]

Получив решения (9.16), замечаем, что уравнение (9.11), являющееся развернутой формой уравнения (9.14), содержит только одну неизвестную функцию (рм(/), которую и определим из этого уравнения. Как видно, оно явля( тся нелинейным дифференциальным уравнением с переменными коэффициентами. Используем для его решения распространенный в нелинейной механике метод последовательных приближений. Применительно к динамическим задачам теории механизмов и машин этот метод был впервые разработан и эффективно применен М. 3, Коловским. [c.261]

В уравнения (9.11) и (9.12) следует подставлять значения динамической вязкости масла (Xj и fi,, которые соответствуют средним температурам смазочного слоя соответственно при SmmF и SmaxF-определения значений средних температур проводят тепловой расчет [131, который целесообразно выполнять на ЭВМ, используя метод последовательных приближений. Рекомендуется упрощенный метод выбора посадок для подшипников скольжения по относительному зазору I]), определяемому по эмпирической формуле [131 [c.215]

Таким образом, с помощью замены динамического вектора управления Y(/) дискретным аналогом в виде конечного набора векторов Yo, Yn,... и разностных схем типа (3.56) динамические задачи оптимизации всегда можно приближенно эквивалентировать статическими задачами. Поэтому их форма является основной для задач оптимизации, решаемых при машинном проектировании ЭМП. [c.78]

Для радиально-упорных подшипников осевую нагрузку определяют с учетом осевых составляющих 5, возникающих от радиальных нагрузок из-за угла р. Принимают для щарикоподщипников 5 = еД для конического роликоподшипников 5 = 0,83еД. Осевые нагрузки в этом случае будут зависеть от расположения подшип-ков на валу. Например, для одного из подшипников на рис. 27.16 имеем 51= 1 для другого подшипника 52 = е2 2- Полная осевая сила в нравом подшипнике будет Л-1-51—52. Эту силу и нужно принимать за осевую в формуле (27.13). Так как параметр е зависит от отношения Л/Со, а величину Л определяют с учетом составляющей от радиальной нагрузки, зависящей от е, то приходится сначала приближенно определить е без учета влияния радиальной нагрузки и также приближенно определить коэффициент У. Затем уточняют все величины и окончательно определяют эквивалентную динамическую нагрузку. [c.327]

Перемещения, а также напряжения, возникающие в упругой системе при ударной нагрузке, могут быть приближенно определены через соответствующие перемещения и напряжения при статическом приложении данной.нагрузки путем умножения их на динамический коэффициент йдин. Динамический коэффициент определяется экспериментально. В простейших случаях он может бйть определен аналитически. [c.268]

Выбрав марку масла, например индустриальное 45 с кинематической вяз-, костью при 50 С Vso = 45 сСт, находят динамическую вязкость при той же температуре по формуле (16) или по рис. 23 iija = 0,004 кгс-с/м. Истинную вязкость при рабочей температуре определяют на основе теплового баланса, однако величины, входящие в уравнение (10). тоже зависят от температуры. Подобные задачи решают методом последовательных приближений. [c.444]

Функции ф( )(е) характеризуют изменение по координате е амплитудных значений перемещений точек осевой линии стержня для каждой из чаетот стержня. Производные функций ф< >(е) характеризуют изменение амплитудных значений угла наклона касательной к осевой линии стержня ( зо ( )). изгибающего момента (ДМ о , (е)) и перерезывающей силы (Д(31, о е)) для каждой из частот 7,о/. Полученные собственные функции для наиболее простого уравнения поперечных колебаний стержня постоянного сечения (7.66) могут быть эффективно использованы при приближенных решениях более сложных уравнений поперечных колебаний стержней с переменным сечением, нагруженных сосредоточенными динамическими силами, стержней, находящихся в потоке воздуха или жидкости, и т. д. [c.182]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...