Измерения радиационные

Рис. 37.1. Схема радиационного пирометра для измерения радиационной температуры.

При измерениях радиационных тепловых потоков изменения температуры поверхности датчика по сравнению с температурой поверхности стенки приводят к меньшим погрешностям, чем при измерениях конвективных тепловых потоков. Это объясняется тем, что радиационный тепловой поток пропорционален разности четвертых степеней температуры излучающего тела и поверхности датчика, а разность величин Т обычно велика, поэтому изменение температуры датчика слабо влияет на результат измерений. [c.275]

Дополнительные погрешности при измерениях радиационных тепловых потоков могут быть вызваны пренебрежением отличия спектральных характеристик измеряемого теплового излучения и излучения источника, использовавшегося при тарировке датчика. [c.275]

Чтобы исключить конвективную составляющую теплового потока, применяется продувка радиометра нейтральным осушенным газом, например азотом (см. рис. 14.10, а). С другими методами и приборами для измерения радиационных потоков можно ознакомиться в [2, 3]. [c.291]

Хотя нейтроны сами по себе не ионизируют вещество, они вызывают образование вторичных заряженных частиц, которые производят ионизацию. Именно это обстоятельство следует иметь в виду, когда речь идет о значении L л для нейтронов. Для тепловых нейтронов (т. е. нейтронов с энергиями ниже примерно (),1 эВ) Q=l, для быстрых нейтронов Q 10, Суммарные сведения относительно единиц измерения излучений приводятся в табл. 14.4. Как уже указывалось выше, для измерения радиационных эффектов следует использовать единицу системы СИ зиверт. Это — новая единица, и пока она используется не слишком широко (в 1975 г. зиверт еще не попал в число единиц, рекомендованных 15-й Генеральной конференцией по вопросам мер и весов предполагается, что такая рекомендация будет выдана в ближайшее время). Некоторые страны уже перешли на использование новых единиц, хотя при этом иногда возникают определенные проблемы. Так, в Великобритании в ка- [c.341]

Ниже рассматривается вопрос о раздельном измерении радиационного и конвективного тепловосприятий поверхности нагрева в процессе сложного радиационно-конвективного теплообмена. Даны два решения этого вопроса—с помощью метода двух радиометров и радиометрического прибора. [c.437]

Рис. 60. Схема измерения радиационной константы по методу регулярного режима.

Впервые вопрос о влиянии излучения калия на суммарные радиационные потери в канале МГД-генератора рассматривался в [7, 8]. В экспериментальной работе [7] на лабораторной установке проведены измерения радиационных потоков продуктов сгорания с калиевой присадкой. Эти измерения показали, что вклад излучения присадки значителен. В [8] предпринята попытка расчета излучения калия при следующих допущениях а) резонансные линии имеют дисперсную форму, б) полуширины линий определяются главным образом процессами резонансного уширения. Однако из появившейся впоследствии работы [9] можно сделать вывод, что приведенная в [8] интерпретация экспериментальных результатов [7] ошибочна (см. ниже). Поэтому возможность экстраполяции этих результатов в область параметров промышленных МГД-установок сомнительна. [c.225]

В технике измерения радиационного давления часто используют нулевой метод ), т. е. тем или иным способом определяют силу, необходимую для возвращения приемного элемента радиометра в то положение, которое он занимал до включения звука. Наиболее просто это делается в весах, которые после включения звука снова уравновешиваются снятием груза со свободной чашки. В работе [30] в качестве уравновешивающих сил применялись силы взаимодействия тока с магнитным полем. Для этого на подвижном коромысле радиометра была укреплена легкая катушка провода, находящаяся в поле постоянного магнита. По величине постоянного тока, пропускаемого через катушку в соответствующем направлении и необходимого для возвращения радиометра в нулевое положение, определялась радиационная сила. Этот прибор позволял [c.201]

Измерение радиационного давления затрудняется рядом явлений. В звуковом поле на показания радиометра могут влиять конвективные потоки от источника звука (особенно в вертикальном звуковом поле), силы поверхностного натяжения жидкости, пузырьки, осаждающиеся на приемном элементе радиометра, и ряд других причин. Но особенно сильное влияние на показания радиометра оказывает акустическое течение (см. гл. 6) ). Для уменьшения этого влияния использовалось несколько методов, эффективность которых, по-видимому, все-таки недостаточна. [c.202]

Отметим также полезные результаты этой работы для экспериментального измерения радиационного давления из зависимости радиационного давления в направ лении распространения вол- [c.204]

В ряде работ [27, 47, 38, 26, 34, 48, 3] по результатам исследования акустического течения определены коэффициенты поглощения звука в жидкостях. Как видно из (6.58) и (6.60), для определения коэффициента поглощения методом акустического течения необходимо независимо измерить интенсивность (ши плотность звуковой энергии) и скорость потока. Выше мы говорили, что радиационное давление оказывает существенные помехи при определении скорости потока по его динамическому давлению. Естественно и обратное динамическое давление потока вносит ошибки в измерение радиационного давления механическими методами (см. гл. 5, 3). При измерении коэффициента поглощения этим методом разделение динамического давления потока и радиационного давления несколько усложняется тем, что должны быть созданы условия, соответствующие теории Эккарта. [c.243]

Метод, основанный на измерении радиационного давления.. . 36Т [c.328]

Радиометрический метод основан на измерении радиационного давления в поле ультразвуковых волн [3,4]. Радиационное же давление однозначно связано с интенсивностью волн. Этот метод прост, не требует сложных радиотехнических устройств и вполне надежен. В тех слз чаях, когда требуется оценить, например, кавитационную эффективность ультразвукового поля, он может оказаться незаменимым [5, 6]. Если радиометр имеет малые размеры, то с его помощью можно изучать форму поля. [c.330]

Это иллюстрируется рис. 40, где сферическая волна 2 падает на плоский радиометр 1. В таком случае при измерении радиационного давления в формулу(7) следует вводить поправочный множитель, равный соз т/2. При удалении от излучателя фронт волны становится все более плоским и [c.356]

ДТ инстр.— инструментальная погрешность измерения радиационной температуры, вычисленная выше. [c.346]

Результаты измерений (радиационного контроля) должны быть вписаны отправителем в соответствующие знаки транспортной категории, которые наносятся на наружную поверхность упаковки (см. прил. 5 в цветной вкладке, ярлыки № 12а, 126). [c.22]

Радиационные пирометры применяют для измерения радиационной температуры от 50 до 3000° С. [c.305]

В области сотен килогерц и нескольких мегагерц коэффициенты поглощения можно определить путем измерения радиационного давления или с помощью непрерывных интерферометров с плоской волной. Последний метод связан с некоторыми трудностями, которые [c.155]

Аппаратура КР состоит из трех блоков, предназначенных соответственно для измерения радиационных излучений в жестких производственных условиях. Каждый из блоков весит не более 1,5 кг. [c.626]

Методы, основанные на измерении радиационного давления и акустических потоков [c.337]

Радиационные пирометры, называемые также пирометрами полного излучения, это приборы для измерения температуры тел по плотности потока интегрального излучения. Они используются для измерения температуры от 300 до 3800 К. Эти приборы имеют меньщую чувствительность, чем яркостные и цветовые, но измерения радиационными методами часто удается осуществить технически проще. [c.191]

Если расчет q выполняется по формуле (14.2), то в некоторых случаях место установки термопары не играет такой большой роли, как при использовании формулы (14.1). При измерении конвективных тепловых потоков такой случай имеет место, когда температура среды Г/ является линейной функцией времени, а при измерении радиационного теплового потока — когда его величина неизменна во времени. В обоих случаях, начиная с некоторого момента времени т=Тв, наступает регулярный режим второго рода, характеризуемый постоянством градиента температуры во времени для всех точек тела (при т>Тн dTfdT= onst), причем чем меньше размеры твердого тела, тем меньше Тн и тем скорее наступает этот режим. [c.273]

Практика использования приборов для измерения радиационных потоков тепла показывает, что погрешности измерения существенно зависят от количества и качества продувочного газа (могут иметь место конденсация водяных паров и загрязнение внутренних полостей радиометра) и надежности градуировки прибора. Погрешность определения конв как разности ц и рад суще- [c.291]

Поскольку прежде всего интерес представляют биологические эффекты, вызываемые различными излучениями и связанные с поглощением энергии в живой тканн, может показаться достаточным использовать для измерения радиационных эффектов такие общепринятые единицы, как джоули или джоули на килограмм. В действительности, однако, действие излучений на вещество представляет собой несколько более сложный процесс, чем простая передача энергии от одного вещества другому, в связи с чем возникает необходимость применения специальных единиц. В 1975 г. 15-я Генеральная конференция по вопросам мер и весов рекомендовала применять для измерения излучений и радиационных эффектов систему единиц СИ. Поскольку, однако, в течение многих лет во всем мире широко использовалась специальная систе.ма единиц, рекомендации Генеральной конференции предусматривают 10-летний (до 1985 г.) переходный период, в течение которого допускается применение прежней системы единиц. Поэтому в настоящей монографии приводятся определения как новых, так и старых единиц радиационных измерений, хотя при изложении материала, насколько это возможно, используются единицы СИ. В то же время данные, заимствованные из литературных источников, выражаются в тех единицах, которые были использованы авторами оригинальных публикаций. [c.339]

Довольно оригинальный метод раздельного измерения радиационного я конвективного потоков для исследования теплооб.мена в мартеновских печах был предложен В. С. Кочо [Л. 303], получивший впоследствии название метода двух радиометров. Применительно к лабораторным исследованиям радиационно-конвективного теплообмена этот метод был разработан и использован автором [Л. 272]. Метод двух радиометров ирименялся также при исследованиях сложного теплообмена в моделях камер сгорания паровых котлов и газовых турбин [Л. 197, 299, 304—307]. Экспериментальная проверка основных допущений, лежащих в основе этого метода, содержится в (Л, 305, 306]. [c.438]

Пирометрические преобразователи полного излучения (ППТ) входят в агрегатный комплекс пирометров излучения АПИР-С, их можно использовать для измерения радиационных температур поверхностей в диапазоне 30—2500 °С. ППТ состоит из первичного пирометрического преобразователя и вторичного измерительного преобразователя ПВ-0. В первичном преобразователе происходит непосредственное преобразование энергии теплового излучения в электрический сигнал низкого уровня, который в ПВ-0 усиливается и преобразуется в унифицированный выходной сигнал. Здесь же могут осуществляться линеаризация характеристики, запоминание максимального значения и индикация. Имеется возможность автоматического учета значения коэффициента излучения в интервале от 0,1 до 1,0. [c.339]

В настоящее время также серийно выпускаются новые радиационные пирометры типа ВПР-40 с погрешностью измерения 20° С температуры до 2000° С [9], типа РПК-101, измеряющего температуру в диапазоне от 1100 до 1800° С с инструментальной погрешностью 8° С [12]. Пирометр типа ПИРС-019, выпускаемый заводом Львовприбор , предназначен для измерения радиационной температуры поверхности нагретых тел в диапазоне от 20 до 300° С. Класс точности прибора 1,5 (при 100—300° С), инерционность не более 2 с. [c.439]

В [27] для разделения радиационного давления звука и динамического давления потока использовалось то обстоятельство, что время установления стационарного звукового поля существенно меньше, чем время установления стационарного акустического течения. Включение звука приводит сразу же к отклонению радиометра за счет радиационного давления (правда, только в том случае, когда инерционность радиометра мала) и затем к постепенному увеличению отклонения за счет динамического давления потока. Этот метод вызвал ряд возражений [38]. Имея в виду различную зависимость динамического и радиационного давлений от параметров жид1 ости и звукового поля, можно все-таки думать, что в некоторых случаях этот метод может быть успешно применен для измерения радиационного давления, а следовательно, и скорости потока с достаточной точностью. [c.236]

В 14.2 отмечалось, что в радиационной части перегревателя возможен местный перегрев металла из-за удара факела в трубы, разрихтовки и выпучивания в сторону топки отдельных труб. Максимумы локальных тепловых потоков распространяются на ограниченную поверхность и не дают существенного подогрева пара, вызывая местный перегрев металла. Поэтому наряду с измерением температуры среды поверхностными термопарами в необогреваемой части труб основным методом исследований радиационного перегревателя является прямое измерение температуры обогреваемой стенки трубы или определение ее расчетом по измеренным радиационными термозондами (см, гл. 8) полям тепловых потоков от факела. [c.255]

На результат измерения радиационной температуры оказы- вает влияние промежуточная среда между прибором и излучателем, в зависимости от состава которой происходит большее или меньшее поглощение проходящего через нее излучения нагретого тела. Так как часть излучения поглощается средой, то температура, полученная в результате измерения, будет меньще радиационной температуры, получаемой при условии, что поглощением в среде можно пренебречь. Если известна вели-чина коэфициента поглощения среды К, то температура Тр может быть вычислена из формулы [c.323]

Все перечисленные факторы, выключая действие поглощения окружающей среды, разобр анное ранее, влияют на результат измерения радиационной температуры. При переходе от ради-ацион ной температуры к истинной к упомянутым погрешностям прибавляется погрешность, вызываемая нет0чн10стью определения коэфициента черноты излучения тела. [c.345]

Методы измерения П. з. разнообразны и зависят от вещества, в к-ром П. 3. измеряется, диапазона частот и величины коэфф. П. з. Во всех методах измерения важно выделить истинное поглощение и отделить его от других явлений, приводящих к уменьшению амплитуды звука, таких, как сферич. расхождение, дифракционные эффекты, рассеяние (см. Затухание звука), а также потери на склейках и пр. Основные группы методов измерения П. з. методы, основанные на измерении радиационного давления звука или же непосредственном измерении амплитуды звуковой волны в зависимости от расстояния (часто используется в жидкостях), метод УЗ-вого интерферометра (используется в газах при измерении на высоких частотах), метод реверберации (используется на низких частотах), оптич. метод, калориметрич. метод и импульсный метод. Из всех перечисленных методов импульсный является наиболее точным и универсальным. Он позволяет измерять поглощение с точностью до нескольких процентов. [c.263]

Приёмники ультразвука. Наиболее распространёнными П. у. являются электроакустические преобразователи. К ним относятся в первую очередь пьезоэлектрические преобразователи, магнитострикционные преобразователи, полупроводниковые и пьезополупроводниковые преобразователи, электростатические приёмники и электродинамические приёмники. Приёмники этого типа преобразуют акустич. сигнал в электрический крайне малая инерционность позволяет воспроизводить временную форму сигнала и, следовательно, получать сведения о его фазе, частоте и спектре. В зависимости от конструкции приёмного элемента, а также от функциональных особенностей применяемой с приёмником электронной схемы электроакустические преобразователи могут служить приёмниками звукового давления, колебательной скорости, ускорения, смещения. Термические приёмники используются в основном для измерения интенсивности звука они имеют значительную инерционность. Благодаря большой инерционности усреднённые по времени показания дают приёмники механич. типа — Рэлея диск и радиометр. Первый служит для измерения амплитуды колебательной скорости, второй — для измерения радиационного давления, т. е. плотности звуковой энергии и интенсивности звука. Звуковое давление и интенсивность звука могут измеряться также различными оптич. методами (напр., по дифракции света на ультразвуке), основанными на изменении показателя преломления среды под действием акустич. колебаний, возникновении двойного лучепреломления и других оптич. эффектов в звуковом поле. [c.269]

Измерение радиационного давления. Звуковые волны, падающие на отражающую (или поглощающую) поверхность, оказывают на нее давление, пропорциональное плотности энергии в пучке. Плотность энергии пропорциональна квадрату амилитуды. Непосредственное измерение радиационного давления с помощью чувствительных весов позволяет определить коэффициент затухания А, используя соотношение [c.337]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...