Центр расширения — сжатия

Одно из зеркал (Mj на рисунке) может поступательно перемещаться в указанном направлении. Изменение h приводит к расширению или сжатию картины колец при увеличении h кольца расходятся от своего центра, как будто бы они там и возникают, а при уменьшении h они сжимаются к центру. [c.132]

Такая комбинация называется линией центров расширения — сжатия. — Прим. перев. [c.212]

Сферические волны могут быть обусловлены наличием точечного центра расширения — сжатия в бесконечном упругом пространстве. Они могут возникнуть также в пространстве со сферической полостью, если на границе полости действует изменяющаяся во времени нагрузка. [c.567]

Здесь // (х, О задаются с помощью формулы (30). Если в начале координат действуют три двойные силы (направленные по осям координат), образуя так называемый центр расширения — сжатия, то поле перемещений выражается формулой [c.656]

Если изменение во времени центра расширения — сжатия описывается функцией Хевисайда, то [c.657]

Заметим, что формулу (54) можно получить непосредственно из системы уравнений (1). Для центра расширения — сжатия получаются уравнения [c.657]

Решено несколько частных случаев, относящихся к сферическим волнам. Это относится к действию центра расширения — сжатия в неограниченной области и к пространству с полостью при различных граничных условиях, характеризующихся сферической симметрией ). [c.786]

Цилиндрические волны могут возникнуть в случае линейного источника тепла или линейного центра расширения — сжатия и в неограниченной термоупругой среде с цилиндрической полостью, на границе которой задан нагрев, давление или деформация, распределенные осесимметричным образом. [c.788]

Линия центров расширения — сжатия 212 Лихтенштейна доказательство теоремы существования решения уравнений эластостатики 160 Лорана теорема 357 Лява волны 687 [c.861]

В 1-5 было рассмотрено приложение первого закона термодинамики к газообразному телу, находящемуся в цилиндре. Возможности перемещения центра тяжести газа по отноше-тю к стенкам цилиндра при расширении и сжатии ограничены, и потому в этом случае газ рассматривают как тело, находящееся в покое и не изменяющее своей кинетической энергии. Между тем в процессах, изучаемых в теплотехнике, рабочее тело часто перемещается с большими скоростями и движение сопровождается изменением его состояния. [c.36]

Сочетание ортогонально направленных сил в системе долото-забой позволяет рассматривать забойный источник как источник типа двойной силы. Если рассматривать простой случай комбинации трех взаимно перпендикулярных двойных сил, то они образуют центр расширения (сжатия). При этом возникает упругое поле двух основных типов волн - продольных и поперечных [9]. [c.200]

При взрыве сосредоточенного заряда в грунте вдали от свободной поверхности действие взрыва также определяется расширением ПД до предельных объемов. Ударная волна в грунте по своим свойствам близка к ударной волне в воде. Действие взрыва в неограниченной металлической среде проявляется в объемах, определяемых величиной давления продуктов детонации, еще производящих заметные пластические деформации в металле. На рис. 5.17 показаны профили давления в воде и песке при взрыве сферического заряда тротила весом 100 кг на различных расстояниях от центра взрыва [36]. В этом диапазоне давлений в грунте распространяются волны сжатия. [c.127]

Как показывают исследования , в сжимаемой среде возможны два типа ячейковых волн. Волны первого типа характерны тем, что они колеблются сравнительно медленно и что основной причиной их возникновения являются перемещения центра тяжести частиц жидкости. Ячейковые волны, возникающие в несжимаемой среде, принадлежат к этому же типу. Волны второго типа колеблются значительно быстрее, и основной причиной их возникновения является последовательное сжатие и расширение частиц жидкости. Линии тока волн второго типа изображены на рис. 300. Если - - 3" [c.500]

Вследствие искривления изотерм возникает градиент температур в поперечном сечении кристалла, направленный от центра к краю. Он может достигать нескольких десятков градусов на 1 см. При охлаждении до комнатной температуры различные части кристалла могут претерпевать в результате этого неодинаковое сжатие. Корка слитка при выпуклом (к расплаву) фронте кристаллизации, охлаждаясь с более высокой температуры, должна сжиматься больше, чем центральная часть слитка. В результате в кристалле возникают термические напряжения растяжения во внешних частях и сжатия в центральных частях кристалла. Величину этих напряжений можно приблизительно оценить как а Е а АТ, где Е — модуль Юнга а — коэффициент линейного расширения (сжатия) ДГ — разность температур между центром и коркой слитка. [c.490]

В действительности свободное расширение элементарных колец исключено и связано совместностью деформации. Поэтому периферийные слои растягивают внутренние, а внутренние слои, препятствуя свободному расширению, сжимают наружные. В результате, в слоях, расположенных к периферии диска, возникают окружные напряжения сжатия, а в слоях у центра диска — окружные напряжения растяжения. Величина напряжения и эпюра распределения напряжений по радиусу зависят от профиля диска и закона изменения температур по радиусу. [c.286]

При падении температуры от центра к краю и при свободном радиальном расширении донышка наибольшее тангенциальное напряжение разрыва подсчитывается по формуле (58), а наибольшее напряжение сжатия по формуле (59) на стр. 435. Суммарное тангенциальное напряжение разрыва от нагревания и давления газа на контуре заделки будет равно [c.448]

Х являются комнонентами поверхностной нагрузки, необходимой для фиксирования поверхности при наличии центра сжатия в начале координат. Таким образом, для того чтобы найти расширение в произвольной точке, необходимо найти перемещение, которое а) удовлетворяет обычным условиям непрерывности и уравнениям равновеспя повсюду, исключая рассматриваемую точку, [c.167]

БИС на искусственно увеличенной площади кристалла, с тем чтобы во время этапа трассировки гарантировать проведение всех соединений. Затем выполняется сжатие рисунка топологии к центру кристалла, этим обеспечивается минимизация площади кристалла. Основные этапы проектирования топологии многоячеечных БИС 1) размещение типовых ячеек на расширенном поле кристалла размером АхВ] 2) эскизная трассировка соединений 3) отображение [c.163]

С течением времени амплитуда ударной волны становится все меньше и меньше, давление на фронте асимптотически приближается к начальному давлению газа — атмосферному. Соответственно уменьшаются сжатие газа во фронте волны и скорость ее распространения, которая асимптотически приближается к скорости звука Со- Закон распространения i 2/5 постепенно переходит в закон Н — Со . Когда давление в центральной области взрывной волны становится близким к атмосферному, расширение газа в этой области прекращается и газ останавливается. Область движения газа выносится вперед, ближе к фронту ударной волны, которая постепенно превращается в сферическую волну типа акустической. За областью сжатия в такой волне следует область разрежения, после чего воздух приходит к своему конечному состоянию. Конечное состояние слоев, далеких от центра, по которым ударная волна прошла, будучи слабой, мало отличается от начального. Распределения давления, скорости и плотности по радиусу в какой-то поздний момент t [c.89]

В моделях, более близких к реальным, релаксация вблизи точечного дефекта не ограничивается лишь атомами из ближайшего окружения имеют место смещения атомов, которые постепенно уменьшаются с удалением от центра расширения или сжатия по трем измерениям. Тогда корреляция функции Паттерсона для кристалла с дефектами распространяется на большие расстояния. Рассеивающая способность при диффузном рассеянии обнаруживает постоянное повсеместное возрастание с увеличением 1и , кроме спада с /, и стремится образовать локальные максимумы вблизи положений узлов обратной решетки. Уменьшение резких пиков при возрастании угла, которое добавляется к спаду /, в первом приближении можно выразить как —р таким образом, оно имеет форму, подобную фактору Дебая—Валлера для теплового движения (см. также гл. 12). Такой результат получается из-за того, что при учете всех атомных смещений пики усредненной решетки (р(г)) размываются, как если бы мы делали свертку с какой-либо функцией, подобной гауссовой. [c.160]

Формула (11.3.4) определяет полярно-симметрпчпое поле перемещений, уже рассмотренное в 8.14, т. е. соответствующее центру сжатия. Таким образом, центр расширения пли центр сжатия может рассматриваться как результат наложения трех двойных сил без моментов. Более детальное обсуждение этой задачи содержится в названном параграфе и мы к нему возвращаться не будем. [c.364]

Межузельные атомы и вакансии являются в кристалле центрами локального упругого расширения или сжатия кристаллической решетки (рис. 12). Напряжения и реформации вокруг такого центра убывают обратно про-торционально третьей степени расстояния от него. Залетные смещения атомов создаются на расстоянии од-юго —двух атомных диаметров. Быстрое затухание 1Т0МНЫХ смещений при удалении от центра точечного 1ефекта свидетельствует о том, что поля напряжений . десь близкодействующие. [c.27]

Центр расширения — сжатия создает поле перемещений, харак теризующееся центральной симметрией, так как выражение в скобках не изменяется при повороте системы координат. Переходя к сферической системе координат, выразим радиальное перемещение Ur формулой [c.657]

Эту особенность можно назвать центром сжатия, а в случае отрицательного значення Р — центром расширения. Соответствующаиточка должна лежать в полости внутри тела если эта полость сферическая и центр ее находится в особой точке, то, как легко убедиться, напряжения на поверхности полости приводятся к нор- [c.197]

Влияние температуры. Период колебаний маятника в часах должен оставаться неизменным. Так как все тела расширяются или сжимаются в зависимости от температуры, то, очевидно, что расстояние от центра тяжести маятника до оси и момент инерции относительно этой оси непрерывно изменяются. Однако длина приведенного маятника зависит не просто от этих элементов, а от их отношения. Если нам удастся сконструировать такой маятник, что при расширении или сжатии отдельных его частей это отношение не будет меняться, то период колебаний независимо от температуры останется неизменным. Различные способы создания таких устройств описаны в пособиях по конструированию часов. Здесь мы приведем для иллюстрации только одну простую, часто используемую конструкцию. Она была изобретена в 1715 г. Георгом Грэхемом (Graham G.—Phil. Trans., 1728, v. 34). [c.85]

Для завершения картины отметим эффект пироэлектричества — эффект появления электрических зарядов на поверхности диэлектриков (среди которых многие кристаллические) при однородном нагреве или охлаждении. Появление поверхностных зарядов свидетельствует о внутренней поляризации, вызванной деформацией теплового расширения или сжатия. Так как условием этого эффекта является отсутствие центра симметрии, то многие пироэлектрики — одновременно пьезоэлектрики или сегнетоэлектрики или и то и другое. Оговорка об однородности нагрева или охлаждения существенна, так как в случае, скажем, неоднородного охлаждения может возникнуть ложный пироэффект, который в действительности есть не что иное, как пьезоэффект (такое происходит в пьезокварце). Многие диэлектрики— пироэлектрики к ним относятся соль Рошеля, титанат бария ВаТ10з и ниобат лития LiNbOз. [c.37]

Рассматривая неустойчивость потоков в вихревой трубе, авторы работ [95, 96] предлагают модель, в которой агентами энергопереноса являются КВС, причем при анализе для удобства авторы оперируют с тороидальной формой. Согласно предлагаемой модели, КВС в результате взаимодействия друг с другом и с основным потоком перемещаются к центру или к периферии. В первом случае они расширяются, теряют устойчивость, замедляют вращение и передают механическую энергию ядру, обеспечивая тем самым его квазитвердую закрутку, во втором случае, увеличиваясь по радиусу, сжимаются и диссипируют вследствие работы сил вязкости. Процессы увеличения или уменьшения размера вихрей относятся к процессам деформационного характера. В этом смысле рассматриваемая деформация симметрична. При несимметричной деформации одна часть тора претерпевает сжатие, а диаметрально противоположная — расширение. Если учесть, что в вихревом тороиде низкоэнергетические массы газа располагаются по его оси [67], то должно происходить их смещение вдоль криволинейной оси тороида в центр вихревой трубы с последующим их перемещением в приосевую зону вынужденного вихря, и уходом разогретой оболочки на периферию. [c.125]

Распределение динамических напряжений. Динамические напряжения на контуре отверстия были вычислены непосредственно по порядкам полос с помощью уравнения (8.3), так как радиальное напряжение на контуре отверстия равно нулю. На фиг. 12.27—12.31 приведены типичные эпюры распределения динамических напряжений около отверстия. В центре отверстия на каждой фигуре показаны динамические напряжения в тот же момент времени в симметрично расположенной точке на стороне пластины без отверстия. Изменение порядка изохром в симметричной точке без отверстия в зависимости от времени показано на фиг. 12.25. Как видно из этого графика, фронт волны напряжений достигает симметричной точки без отверстия примерно через 600 мксек после взрыва заряда на контуре пластины. Это в основном фронт волны расширения. Фронт волны сдвига достигнет симметричной точки только через 1250 мксек после взрыва заряда, так как скорость распространения волны сдвига в уретановом каучуке составляет всего 52% скорости распространения волны расширения. Поэтому приведенные на фиг. 12.27 и 12.28 эпюры напряжений обусловлены действием волны расширения. На контуре отверстия возникают напряжения сжатия, которые достигают наибольшей величины в момент прохождения пика волны напряжений, т. е. через 1125 мпсек после взрыва заряда. Напряжения растяжения, возникающие на ближайшем к месту приложения нагрузки краю контура отверстия, в течение этого промежутка времени сравнительно незначительны. На противоположной стороне контура растягивающих напряжений в это время не возникает. Эпюры напряжений, приведенные на фиг. 12.29 и 12.30, есть результат действия двух волн — волны расширения и волны сдвига. На протяжении этого промежутка времени напряжения сжатия уменьшаются, а напряжения растяжения растут. Как видно на фиг. 12.30, наибольшие растягивающие напряжения на ближайшей к месту приложения нагрузки стороне контура отверстия достигают такой же величины, что и сжимающие напряжения. За тот же промежуток времени на противоположной стороне контура отверстия возникают растягивающие напряжения. [c.392]

Нагрев изделия в процессе отпуска до 650—750° в зависимости от марки стали приводит к снятию сварочных напряжений за счет прохождения процесса релаксации. Однако в процессе охлаждения после отпуска в разнородных соединениях, в отличие от однородных, вновь возникают остаточные напряжения, но уже вызванные не неравномерностью нагрева при сварке, а разностью коэффициентов линейного расширения контактируемых материалов. Так, при охлаждении аустенитная составляющая стремится получить большее укорочение, чем перлитная, за счет того, что коэффициенты линейного расширения аустенита на 20—40% больше, чем перлита. Наличие в сварном соединении жесткой связи между ними препятствует свободной деформации отдельных составляющих и вызывает появление в сварных соединениях L новых остаточных напряжений. Вслед- в,кГ1мм г ствие этого в аустенитных ободе и шве возникают напряжения растял<ения, а в перлитном центре — напряжения сжатия, причем в зоне сплавления наблюдается скачок величины напряжений с переменой их знака. [c.49]

После образования гелиевого ядра, сжатия центральных областей и расширения оболочки скорость ядерных реакций в центре звезды возрастает настолько, что х становится порядка х, . При этом осн. отклонения от теплового р41вновссия происходят в массивной оболочке вокруг гелиевого ядра. Гидродинамич. время остаётся минимальным, и гидростатич. равновесие звезды не нарушается. [c.489]

К сожалению, подобные вычисления не применимы для плоской задачи, а потому точное сравнение экспериментальных результатов 7.07 с теорией не может быть проведено без новых исследований. Можно впрочем предвидеть, что характерные черты распределения напряжений будут напоминать разобранные нами два случая. Это предположение вполне подтверждается фиг. 7.072, где показано значительное увеличение напряжений у краев и понижение их в центре фигура эта относится к случаю сжатия квадратной пластинки из целлюлоида между латунными прокладками, что практически исключает возможность естественного поперечного расширения торцов. Продольное напряжение в центре доходит приблизительно до 0,61 Q, а у краев до 1,08 Q такая величина Q наблюдается на таком близком расстоянии от краев, какое дает возможность точного измерения. С другой стороны, на фиг. 7.073 показано распределение напряжений при дополнительном растяжении торцов в этом случае наибол1шее напряжение будет в центре. [c.504]

В соплах в процессе расширения происходит превращение потенциальной энергии сжатого газа в кинетическую энергию реактивной стрз и. За счет реакции быстрого истечения массы газа из сопел возникает усилие, ко-тороё дает управляющий момент относительно центра масс КА. Для создания небольших по величине управляющих моментов сопла газореактивной системы желательно установить на максимальном расстоянии от центра масс аппарата (рис. 3.1). Основной не достаток таких систем заключается в расходовании рабочего тела, запасы которого в полете невосполнимы. [c.60]

Плоское гной агрегат /-центров будет окружен силовым полем, подобным полю, связанному со смещением граней. При этом будет ynie TBOBaxb область максимального сжатия в плоскости, лежащей непосредственно вне периферии агрегата, и область максимального расширения, воздействующая на атомы соседних плоскостей непосредственно внутри периферии агрегата. Предполагается. что по достижении плоскостным агрегатом критических размеров, при которых это силовое поле достигает максимума, потенциальная энергия системы может быть понижена путем диффузии междуузельных ионов серебра в междуузлия, расположенные в области расширения, или диффузии вакантных галоидных узлов в область сжатия [30]. В обоих случаях агрегат приобретает эффективный положительный заряд. Предполагается, что этот положительно заряженный агрегат будет устойчив при комнатной температуре. Междуузельный ион серебра обладает большей подвижностью, чем вакантный галоидный узел, и поэтому он должен быть захвачен как только агрегат достигнет критического размера. Однако энергия диссоциации такой системы будет значительно ниже, чем у агрегата, состоящего только из F-центров поэтому менее подвижный вакантный галоидный узел должен в конце концов приблизиться и прикрепиться к периферии агрегата, а междуузельный ион серебра покинет агрегат. Таким образом, описанные дополнительные процессы, протекающие в присутствии междуузельных ионов серебра, не вызывают какого-либо существенного изменения предложенной ранее модели устойчивого скрытого изображения. Возможно, однако, что промежуточная фаза представляет собой неустойчивое скрытое изображение. [c.124]

Пример 4.6. Две горизонтальные трубы — одна диаметром 1 =0,075 м и другая диаметром 2 = 0,1 м — соединены фланцами, между которыми поставлена тонкая пластинка с отверстием диаметром =0,05 м, центр которого совпадает с осью трубы. Ртутный и-образный манометр присоединен с помощью наполненных водой трубок на таком расстоянии выше я ниже отверстия, где течение можно считать выровяенным. Отсчет по манометру Я = 0,349 м рт. ст. при расходе воды С=0,014 м с- Считая, что потер,и напора происходят только при расширении струи ниже отверстия, определить коэффициент сжатия струн в отверстии. [c.86]

Воздушная камера отличается тем, что при сжатии в нее перетекает воздух, чем создается интенсивное движение воздуха, способствующее смесеобразованию, которое осуществляется в основном в полости цилиндра, где установлена форсунка. Частично топливо попадает и непосредственно в воздушную камеру. При расширении воздух поступает из воздушной камеры в цилиндр, что способствует продолжающемуся перемешиванию смеси и более интенсивному горению. Воздушные камеры сначала помещались в поршне (фиг. 214). Образовывались они специальным стаканом, вставленным в поршень. Камера сгорания а соединяется с полостью цилиндра с каналом й в специальной вставке из жароупорной стали. Соединительный канал помещен во вставке приблизительно в центре по отношению к цилиндру. Форсунка помещена в головке так, что при положении поршня в в. м. т. сопло форсунки оказывается против соединительного канала. Так же, как и в вихревых камерах, при движении поршня кв.м. т. воздух из полости цилиндра вытесняется в камеру а через соединительный канал й. Благодаря сравнительно небольшим размерам поперечного сечения канала скорость перетекания воздуха обьгчно бывает довольно больпюй. При перетекании воздуха из цилиндра в кшеру в ней [c.175]

Было предложено несколько остроумных способов решения этой задачи. Советские физики А.Ф. Иоффе и Я. И. Френкель предложили сперва переохлаждать шар (из каменной соли) до температуры, значительно более низкой, чем температура окружающей атмосферы, а затем нагревать его в воздухе до комнатной температуры ). Более высокая температура на поверхности вызывает расширение в материале шара. Термические напряжения в нем сводятся к сжимающим напряжениям в окружном направлении в его внешних частях, из условия же равновесия следует, что центральная часть шара должна быть растянута. Таким образом, в центре шара создается состояние равномерного всестороннего растяжения. Нетрудно найти термоупругие напряжения в шаре в период процесса теплообмена. Эти напряжения определяются центрально симметричным распределением температуры (задача, рассмотренная в классической теории теплопроводности для сферы). Я. И. Френкель определил максимальные значения термических растягивающих напряжений в центре шара и установил, что в каменной соли, переохлажденной в жидком воздухе, они должны достигнуть высоких значений, которые никогда не наблюдались при испытаниях этого материала на простое растяжение или изгиб (шары из каменной соли при повторном нагреве не дают трещин). Найденные таким путем очень высокие значения сопротивления трехосному растяжению во внутренней точке тела для такого слабого материала, как каменная соль, следует считать сомнительными. Внешние части шара из каменной соли, находящиеся в основном под действиел двухосного сжатия, должны получить пластические деформации, так как этот материал обладает низким пределом текучести. Поскольку высокие значения растягивающих напряжений были вычислены на основании теории упругости, влияние пластической деформации внешних слоев шара, приводящее к уменьшению сжимающих напряжений во внешней оболочке, не было учтено, вследствие чего величина растягивающих напряжений в центральной части оказалась значительно завышенной. [c.201]

Можно было бы ожидать, что упругому уменьшению объема с давлением на больших глубинах внутри Земли будет препятствовать объемное расширение благодаря росту температуры 9, одиако, согласно Адамсу, экспериментальных сведений о влиянии температуры известно крайне мало. Опираясь на теоретические соображения и используя сведения о скоростях иа и Уе продольных и поперечных волн вместе с гипотетическим распределением плотности р, Гутенберг ) построил кривую, выражающую изменение модуля объемного сжатия К с глубиной внутри Земли (рис. 17.18). Согласно этой кривой, модуль К возрастает с /С=1,2 10 на глубине г=50 км до чрезвычайно высокого значения /<= 1,56 10 дин/см =, Ъ 10 бар10 кг(см в центре ядра Земли (по предположению жидг<ого), т. е. в 13 раз превышает значение К на умеренных глубинах ). [c.768]

Сильно зазубренные точки на поверхности, повидимому,, особенно чувствительны даже после достаточно продолжительного действия воздуха, чтобы сделать коррозию на гладкой части маловероятной. Простые расчеты на основании удельных весов металлов и их окисей показывают, что, когда тяжелый металл окисляется с поверхности, окисная пленка должна была бы при отсутствии сжатия занимать больший объем, чем образовавший ее металл. Таким образом окисление металла in situ должно дать пленку с боковым сжатие м. Атомы будут в неестественной близости друг к другу в направлении, параллельном поверхности. Это боковое сжатие иллюстрируется сморщиванием или расширением пленок в момент снятия их на окисленном цинке величина бокового сжатия установлена Финчем и Кворелом , которые применяли элек-тронно-диффракционный метод. Такое боковое сжатие должно сделать оболочку менее проницаемой. Но сжатие параллельно поверхности компенсируется расширением в направлении, перпендикулярном к поверхности. В месте изгиба местное окисление металла будет действовать на атомы в радиальном от центра направлении, так что они раздвинутся по более длинному фронту, и боковое давление будет в таких точках, меньше, чем на плоской поверхности. Таким образом защитный характер пленки будет слабее на зазубренных местах и [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...