Полость поверхности

Каждая прямолинейная образующая I поверхности, пересекая ось г в точке I, разделяется этой точкой на два луча, каждый из которых образует свою полость поверхности. Эти полости граничат по линии г (рис. 286). [c.232]

На рис. 287 изображена одна полость поверхности, ограниченная направляющими линиями геликоида — осью i и винтовой линией Ь. [c.233]

Если обеспечить значительное увеличение внутренней поверхности рабочей полости (поверхности нагрева) и медленное движение поршня, то, используя возникшую разность температур между стенками рабочей полости и рабочим телом, можно процесс расширения из адиабатического превратить в процесс, близкий к изотермическому. Так как изотерма при расширении проходит существенно выше адиабаты, то указанное изменение процесса приведет к существенному увеличению полезной работы. [c.197]

Таблица 9.28. Значения и для наклонной трещины, выходящей на внутреннюю поверхность цилиндрической полости (поверхности трещины свободны от действия давления, V = 0.3)

Вычислим плотность энергии внутри замкнутой полости поверхности S (рис. 12). Энергия, излучаемая элементом dS в единицу времени внутрь телесного угла а, определяется формулой [c.87]

Полость спиральная Полость, поверхность которой имеет форму спирали [c.46]

Полость кольцевая Полость, поверхность которой имеет форму поверхности вращения [c.46]

Капиллярные проникновения индикаторных жидкостей в полости поверхностей. Улавливание видимого свечения флуоресцентных химических соединений [c.704]

Если же конус вращения пересекается плоскостью, не проходящей через его вершину, то в пересечении получается одна из следующих четырех кривых 1) эллипс, если секущая плоскость пересекает все образующие одной полости поверхности или, иначе, не параллельна ни одной из образующих конуса (рис. 370, -плоскости Q, [c.243]

При вдавливании сферических штампов радиуса (1 — 6 )К в упругое пространство г К с шаровой полостью поверхность штампов задается уравнением [c.270]

Приведем решение обобщенной динамической задачи термоупругости для бесконечной упругой среды со сферической полостью, поверхность которой в начальный момент времени подвергается тепловому удару с конечной скоростью изменения температуры, т. е. [c.154]

Если плоскость параллельна двум образующим конической поверхности ( на рис. 324) или в частном случае параллельна ее оси, то линией сечения будет гипербола. Эта линия имеет две ветви, лежащие соответственно на двух полостях поверхности. При параллельном перемещении плоскости форма гиперболы меняется когда плоскость пройдет через вершину, гипербола выродится в две пересекающиеся прямые. Возможно построить единственную гиперболу, антипараллельную данной. [c.214]

На рис. 233 показана плоскость П, пересекающая все образующие поверхности (способ построения линий пересечения плоскости и поверхности мы изложим в 25). Линией пересечения является эллипс. Плоскости, параллельные I2, пересекают конус по подобным и подобно расположенным эллипсам. По мере приближения плоскости к вершине эллипсы уменьшаются, после перехода плоскости на другую полость поверхности — увеличиваются. Изменив угол наклона плоскости к оси поверхности, но сохранив условие, что плоскость пересекает все образующие конуса, мы получим эллипсы с иным [c.81]

Полость поверхности 73 Полуплоскость 29 Преобразование 94 [c.262]

Аналитическое определение полости поверхности Ферми в п-ш зоне таково это есть поверхность в -пространстве (если она существует), на которой ) [c.149]

Поскольку функции п(к) периодичны в обратной решетке, полное решение уравнения (8.52) для каждого п представляет поверхность в -пространстве, также обладающую периодичностью обратной решетки. Когда рассматривается полная периодическая структура полости поверхности Ферми, то говорят, что она описана в схеме повторяющихся зон. Часто, однако, бывает более удобным взять лишь часть каждой полости поверхности Ферми таким образом, чтобы каждый физически различный уровень был представлен всего одной точкой на поверхности. Этого можно добиться, представляя каждую полость той частью полной периодической поверхности, которая заключена в одной элементарной ячейке обратной решетки. Подобное представление называют схемой приведенных зон. В качестве элементарной ячейки обычно (но не всегда) выбирают первую зону Бриллюэна. [c.149]

Поскольку каждая зона является элементарной ячейкой, существует простой алгоритм построения полостей поверхности Ферми в схеме повторяющихся зон 1). Этот алгоритм заключается в следующем. [c.171]

Однако если полости поверхности Ферми состоят из очень малых кусочков (окружающих заполненные или незаполненные уровни и называемых электронными или дырочными карманами ), то слабый периодический потенциал может стать причиной их исчезновения. Кроме того, если поверхность Ферми для свободных электронов имеет очень узкие сечения, то слабый периодический потенциал может вызвать разрыв поверхности. [c.172]

Мы уже сталкивались с одной такой величиной — постоянной Холла в сильных полях, которая (в нескомпенсированных металлах в отсутствие открытых орбит при заданном направлении поля) полностью определяется объемом -пространства, заключенным внутри дырочной и электронной полостей поверхности Ферми. [c.264]

Полость, поверхность которой имеет форму спирали [c.63]

Полость, поверхность которой имеет фому поверхности вращения [c.63]

Знак радиуса выбирается по ориентации рабочей полости поверхности. [c.59]

Поверхности, содержащие все тины точек, называют поверхностями двоякой кривизны. Например, поверхность тора ольца) Ф содержит все типы точек (рис. 167) точки окружностей I, I, по которым плоскости 2, 2 касаются Ф, — параболические точки М — на внешней части поверхности Ф между плоскостями Е, Е —эллиптические точки на внутренней полости поверхности кольца между плоскостями 2, 2 — гиперболические. [c.134]

О. 3. на границе раздела анизотропных сред [6]. О. з. на границе раздела кристаллич. сред носит сложный характер. Скорости с, и ср отражённых и преломлённых волн в этом случае сами являются ф-циями углов отражения 0 и преломления 6 (см. Кристаллоакустика) поэтому даже определение углов 0,. и 9( по заданному углу падения 0 сталкивается с серьёзными матем. трудностями. Если известны сечения поверхностей волновых векторов плоскостью падения, то используется графич. метод определения углов 0 и 0 концы волновых векторов и к( лежат на перпендикуляре NN, проведённом к границе раздела через конец волнового вектора к падающей волны, в точках, где этот перпендикуляр пересекает разл. полости поверхностей волновых векторов (рис. 3). Кол-во отражённых (или преломлённых) волн, реально распространяющихся от границы раздела в глубь соответствующей среды, оиределяет-ся тем, со сколькими полостями пересекается перпендикуляр NN, Если пересечение с к.-л. полостью отсутст- [c.506]

Типы открытых трвекторив, возникающих при зеркальном o-i ражевиа электрона (п границы металл — вЗкуум а в — электрон остаётся на одной в той же полости поверхности Ферми в — электрон поочерёдна перепрыгивает с электронной полости на пнрочнук). f [c.677]

Чепмен [12] рассмотрел многочисленные аспекты теории переноса в газе, в котором имеются взвешенные частицы. В случае газов при достаточно низком давлении, или с достаточно малыми частицами, или при малых размерах сосуда длина среднего свободного пробега I может быть большой по сравнению с тем или иным микроскопическим размером d. При этих условиях безразмерное число Кнудсена Кп = Hd велико, межмолекулярпые Столкновения редки и перенос в газе будет зависеть от увеличения числа столкновений молекул с граничными поверхностями. При теоретическом анализе различают зеркальное упругое отражение, например от стенки с абсолютно гладкой жесткой или упругой поверхностью, и диффузное упругое отражение, например от стенки с негладкой упругой поверхностью. Кроме того, столкновения со стенками могут быть неупругими молекула может войти в некоторую полость поверхности и затем выйти оттуда с энергией, отличной от энергии на входе. Эта разница может иметь случайный характер, а может быть и систематической, как это имеет место в случае, когда стенка или слой, с которым взаимодействуют молекулы, горячее или холоднее газа [12]. Такие рассуждения приводят к понятию коэффициента аккомодации. [c.68]

На принципиальный ход дальнейщего развития метода не влияет выбор формы ограничивающей полость поверхности, поскольку она в конечном счете смещается в бесконечность. Однако при практическом вычислении для той или иной конкретной проблемы подходящая форма полости может обладать определенными преимуществами. [c.129]

Аналогично строятся горизонтали поверхности равнодлинного откоса и в том случае, когда направляющей этой поверхности является кривая линия (рис. 433). На чертеже изображены два отсека поверхности равнодлинного откоса Л(/7)(/7)С и В(11)(17)0, переходящие в сопрягающие их конические поверхности. Они принадлежат, как и в предыдущих чертежах, одной полости поверхности вторая полость направлена вверх относительно кривой (11)(17) (на чертеже не показана). [c.292]

Если рассечь коническую поверхность плоскостью I, параллельной П, то фигурой сечения будет эллипс, подобный эллипсу ВЕСО. Напомним, что коническая поверхность имеет дае полости если провести плоскость, параллельную плоскостям П и I, но пересекающую другую полость поверхности, то мы вновь получим эллипс, подобный построенным. [c.115]

Кавитация (сау11аз — пустота) — нарушение сплошности внутри текущей жидкости, т. е. образование полостей, пузырей. При замыкании этих полостей поверхность, контактирующая с жидкостью, подвергается гидравлическим ударам, под воздействчем которых и происходит разрушение металла. [c.139]

В случае, когда рассеиватель цредставляет собой полость, поверхность которой свободна от нацряаен1й, граничное условие имеет ввд [c.70]

Представление поверхности Фсрмп в схеме повторяющихся зон является нанбо.тее общим. Насладившись зрелищем какой-либо полости поверхности Ферми во всем ее периодическом великолепии, вы можете затем выбрать такую элементарную ячейку, в которой наиболее отчетливо проявляется топологическая структура всей поверхности (часто, но не всегда, это первая зона Бриллюэна). [c.171]

Взять в ту часть поверхности сферы свободных электронов, которав лежит внутри ге-й зоны Бриллюэна, и подвергнуть ее трансляциям на все векторы обратной решетки. Получаюш,аяся поверхность представляет собой полость поверхности Ферми в схеме повторяющихся зон 1). (Построенную таким образом поверхность принято относить к ге-й энергетической зоне.) [c.172]

При валентности 1 вся поверхность Ферми расположена внутри первой зоны и поэтому в низшем порядке остается сферической поверхность Ферми при валентности 4 изображена на фиг. 9.9.) Показаны все полости поверхности Ферми. Выбранные элементарные ячейки имеют форму и ориентацию первой зоны Бриллюэна. Однако ячейка действительно является первой зоной Бриллюэна (т. е. ее центр находится в точке К = 0> только для поверхностей во второй зоне. На изображениях поверхностей в первой и третьей зонах точка К = О расположена в центре одной из горизонтальных граней, а на изображении поверхности в четвертой зоне она лежит в центре шестиугольной грани вверху справа (или же на параллельной ей противоположной грани, невидной на схеме). Шесть крошечных электронных карманов , составляющих поверхность в четвертой зоне при валентности 3, лежат в углах правильного щестиугольника, получаемого путем смещения этой шестиугольной грани в направлении [111] на длину, равную половине расстояния до противоположной грани. (Соответствующие построения для о. ц. к. металлов можно также найти в работе [4].) [c.172]

Таким образом, с учетом вихревых полей поверхность волновых векторов должна содержать пять полостей. У двух полостей, соответствующих электромагнитным ветвям, характерный размер в /с-пространстве порядка (о е/с . В квазистатическом приближении с ОО, и обе эти полости стягиваются в точку к = 0. При к =0 можно положить к, = кп, и, сократив на / рассматривать получившееся уравнение как уравнение для определения k in). Это кубическое уравнение относительно к определяет три значения к для каждого направления п, причем, по доказанному в 3, все значения /с (п) = > О, так как все три собственных значения положительны. Эти три ветви f fi) и определяют три полости поверхности волновых векторов. В тех направлениях к (или п), для которых собственные значения различны, все три полости заключены одна внутри другой. Общие точки двух полостей могут лежать только в тех направлениях, которые являются акустическими осями кристалла. Для таких направлений два собственных значения совпадают, следовательно, совпадают и два значения Обычно в кристаллах скорость квазипродольной волны больше, чем квазипоперечных, поэтому соприкасаются только полости квазипоперечных волн. [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...