Ниобат лития

Идеальные кристаллы характеризуются свойствами однородности и анизотропии. Однородность определяет неизменность свойств при перемещении точки измерения на расстояние, кратное периодам решетки. Анизотропия — зависимость свойств от направлений. Она зависит от группы симметрии. Принимая среду однородной, пренебрегают влиянием дефектов решетки блоков, дислокаций и т. п. В сравнительно сложных соединениях от точки к точке в той или иной степени изменяется стехиометрия (т. е. локальный химический состав кристалла). Например, в кристалле ниобата лития соотношение между оксидами лития и ниобия может изменяться иногда даже от 0,9 до 1,1. От дефектов и состава зависят также свойства кристаллов, но так как эта зависимость сравнительна слабая, приведенные свойства приписываются однородному кристаллу с идеализированным составом. [c.34]

Первый столбец матриц в данной записи описывает воздействие, а первая строка — реакцию. В частности, деформация в кристалле ниобата лития (класс 3), вызванная электрическим полем с компонентами по осям X и Z, записывается так [c.45]

Рис. 7.40. Затухание /.-волны вдоль тригональной оси кристаллов рубина и ниобата лития (9,4 ГГц) [321]

Другой тип интегрально-оптич. М. с. изображён на рис. 6. Модулятор представляет собой два близко расположенных световода на поверхности ниобата лития. [c.181]

Ниобат лития Вдоль оси f Продольная 7330 [c.548]

Заканчивая обсуждение вопроса о расширении спектра генерации современных лазеров, необходимо отметить еще одно перспективное направление, усиленно развиваемое последние годы благодаря успехам в технологии получения нелинейных оптических материалов. Речь идет о возможности эффективного преобразования частот лазеров нелинейно-оптическими методами. Для генерации гармоник в видимой области спектра с наибольшим успехом применяются кристаллы дигидрофосфатов аммония (ADP) и калия (KDP), иодата и ниобата лития и др. [c.184]

Основной метод получения ультразвука — преобразование тем или иным способом электрических колебаний в механические. В диапазоне ультразвука низкой частоты 15... 100 кГц нашли применение излучатели ультразвука, использующие эффект магнитострикции в никеле, в ряде специальных сплавов и в ферритах. Для излучения ультразвука средних и высоких частот (f>100 кГц) используется главным образом явление пьезоэлектричества. Основными материалами для излучателей служат пьезокварц, ниобат лития и др. [c.617]

Одноосные кристаллы используются во многих современных оптических устройствах. В качестве наиболее типичных примеров можно привести кварц, кальцит и ниобат лития. Для этих кристаллов уравнение (4.3.1) эллипсоида показателей преломления принимает простой вид [c.95]

В первых работах Джордмейна и Миллера был применен кристалл LiNbOg (ниобат лития), перестройка частоты осуществлялась путем изменения температуры кристалла . В качестве волны накачки была использовапа та же длниа волны = 5300 А и наблюдалась генерация па длине — 2Х = 10 бОО А. Перестройка частоты осуществилась в диапазоне 6840—23550 А. Коэффициент полезного действия был того же порядка, что у генератора Ахма-нова и Хохлова. Выходная мощность составила сотни киловатт. [c.410]

Некоторые анизотропные кристаллы, облучаемые светом с длиной волны переизлучают свет с большими длинами волн (т. е. с мепыпими частотами). Например, кристалл ниобата лития, освещенный аргоновым лазером (Хо 5000 А), светится зеленым, желтым н красным светом в шггервале длин воли 5500—7500 А ji, кроме того, излучает инфракрасные волны (А,2 = 15 ООО—40 ООО А). Подобное рассеяние света называется параметрическим рассеянием или параметрической люминесценцией. Параметрическая люминесценция прекращается сразу же (через несколько периодов световых колебаний) после выключения источника возбуждения — лазера, поэтому правильнее использовать термин параметрическое рассеяние . [c.410]

Опыт показывает, что распад фотона мощной волны происходит и в отсутствие волн 1,2,1. е. самопроизвольно, спонтанно. Схема эксперимента показана на рис. 41.12. Параллельный пучок лазерного света, например от аргонового лазера ( , = 0,5 мкм), пддает на кристалл ниобата лития. Выходящее из него излучение наблюдается на экране ЕЕ, расположенном в фокальной плоскости линзы Ь, так что окружности радиуса Е в плоскости экрана отвечает угол 6 = ar tg Е11) между осью системы и направлением распространения света, выходящего из кристалла. В отсутствие кристалла на экране видна только одна яркая точка, соответствующая фокусировке лазерного пучка. В присутствии кристалла освещенной оказывается область экрана в виде круга с угловыми размерами порядка 10°, как схематически показано в правой части рис. 41.12. Центр [c.851]

Физический смысл этого явления достаточно прост. Предположим, что на кристалл V ниобата лития падают две плоские волны Я и 5, образующие стоячую волну с распределением интенсивности (х), показанным на рис. 24, а. Благодаря особым свойствам кристалла ниобата лития возникающая под действием этой стоячей волны голографическая решетка в виде распределения показателя преломления (ее максимумы обозначены на рисунке л , Хк Хц) окажется несколько смещенной относительно интерференционного поля. В зависимости от направления оси кристалла С. это смещение будет направлено вниз или вверх. Как видно из рис. 24, а, при сдвиге на четверть периода максимумы интенсивности поля стоячей волны попадают на какие-либо определенные стороны решетки распределения показателя преломления. В результате оказывается, что одна из волн (в данном случае Я) отражается от решетки [юказателя преломления как от более плотной среды и сохраняет ту же фазу, а другая волна (5) — как от менее плотной среды и при отражении изменяет фазу на противоположную. Таким образом, на выходе из кристалла складываются волны, находящиеся в противофазе, вследствие чего интенсивность суммарной волны уменьшится. Интенсивность другой выходящей из кристалла волны увеличится, так [c.67]

В настоящее время созданы параметрические генераторы, работающие как в импульсном, так и в непрерывном режиме. В качестве источников накачки служат ОКГ на стекле, рубине, аргоне при этом используются их излучения как на первой, так и на второй гармониках. В качестве кристаллов применяются ниобат лития, титанат бария, натрий и др. На ниобате лития при использовании в качестве источника ОКГ на алюмонттриевом гранате созданы параметрические генераторы с плавной перестройкой частоты в диапазоне 1,98—2,33 мкм. При накачке второй гармоникой от ОКГ на гранате оказалось возможным осуществить перестройку в пределах от 0,55 до 3,65 мкм. Коэффициент полезного действия этих генераторов rj = WJW — мощность накачка, а — мощность возбужденных колебаний) достигает нескольких процентов. [c.78]

Пироэлектрические приемники по сравнению с другими тепловыми приемниками обладают малой инерционностью при малой массе приемного элемента и увеличенной интенсивности теплоотвода можно понизить их инерционность до 10 с. Принцип действия пироэлектрических измерителей основан на появлении электрического сигнала при изменении температуры сегнетоэлектри-ческого материала. Пироэлектрический эффект проявляется в кристаллах титаната бария, сульфата лития, ниобата лития и др. [c.98]

В случае Тзап>т/> п групповая расстройка играет принципиальную роль процесс нелинейного взаи.мо-действия волн становится нестационарным и менее эффективным либо вовсе прекращается (см. Нестационарные нелинейные оптические явления). ] л.я кристаллов дигид-рофосфата калия KDP) и ниобата лития (LiNbOa) в случае нелинейного взаимодействия обыкновенно осн. волны (Я=1,06 мкм) и необыкновенной волны второй гармоники зиачение групповой расстройки 2 соответственно равно 5,2-10 1 и 1,0-10 с/см для кристаллов KDP при вырожденном взаимодействии иа -Я=0,53 мкм vi, 51 = 2,5с/см. Т. о., при преобразо- 54S [c.545]

ИЛИ ниобата лития. Ширина полос (электродов) встречно-штыревых преобразователей и интервалов между ними павна /4 длины волны излучаемых (принимаемых) АВ. Пз лестны также УЛЗ на ПАВ. в к-рых материалом для встречно-штыревых ирообра- [c.595]

В ГЛЗ со звукопроводами иа пьезоэлектрика (аапр., из кристаллнч. кварца или ниобата лития) преобразование осуществляется также и путём непосредств. взаимо-депствня электрич. поля эл.-маги. резонатора с нри-Аоверхностным слоем звукопровода, закреплённого в этом резонаторе (рис. 3, б). Такие ГЛЗ работают на частотах до 3—4 ГГц и обеспечивают задержки до 10— 15 мкс при Д///о 0,01—0,02 и Z> до 70—100 дБ максимально допустимая импульсная мощность на входе здесь достигает 1 кВт. [c.595]

ПАВ в ниобате лития. Кроме того, благодаря зависимости частоты М. в. от внеш. магв, поля, устройства на М. в. допускают электронное управление амплитудно-частотной характеристикой (АЧХ) микроволновых сигналов, а также превосходят устройства на ПАВ менее жёсткими требованиями к размерам возбуждающих и принимающих устройств. [c.8]

Пьезоэлектрич. кристаллы распространены в природе в виде естеств. минералов (кварц, турмалин, цинковая обманка и др.), большинство практически важных П. м. синтезируют (сегнетова соль, ниобат лития, пьезокерамика, пьезополимеры). [c.189]

Кристаллы ниобата лития, танталата лития, германа-та свинца применяются в УЗ-технике в области СВЧ-днапазона (вплоть до ГГц) и в акустоэлектронике благодаря чрезвычайно малому затуханию в них акустич. волн, как объёмных и сдвиговых, так и поверхностных. [c.191]

Для широко используемых в нелинейной оптике кристаллов дигидрофосфата калия (KDP) и ниобата лития (LiNbOs) в случае возбуждения необыкновенной волны В Г обыкновенной основной волной (A-i= = 1,06 мкм) расстройка равна соответственно 5,2 10 и [c.115]

Нелинейные взаимодействия в условиях черепковского синхронизма наблюдались в специальной геометрии удвоителя частоты на кристалле ниобата лития Джордмейном и соавторами [27], а при генерации миллиметровых волн за счет смешения излучения двух СОг лазеров — Багдасаряном и соавторами [28]. Принципиальная возможность излучения Вавилова — Черенкова волнами любой природы отмечалась Гинзбургом [29] Аскарьян [30] рассмотрел возможность черепковского излучения сгустком нелинейной поляризации. [c.131]

По совокупности параметров наиболее эффективными являются такие фотоупругие анизотропные материалы, как ниобат лития, двуокись теллура (иарателлурид), молиблат свинца. Они обеспечивают высокую эффективность модуляции света, около 50%, и малое время включения-выключения оптического отклика, порядка 10-е 10-5 с. [c.116]

Диэлектрики Основные свойства и применения в электронике (1989) -- [ c.135 , c.152 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.670 , c.674 , c.675 ]

Прикладная нелинейная оптика (1976) -- [ c.96 , c.101 , c.111 , c.195 ]

Волоконные оптические линии связи (1988) -- [ c.77 , c.150 ]

Пьезоэлектрические резонаторы на объемных и поверхностных акустических волнах (1990) -- [ c.195 , c.447 , c.463 , c.467 , c.500 , c.504 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...