Взрыв сферический

Рис 5.10. Схема взрыва сферического заряда ВВ в воздухе 5 — ударная волна, ПВ — продукты взрыва, ВР — волна разрежения, КП —контактная поверхность [c.118]

Рис. 5.11. Временная развертка взрыва сферического заряда УВ — ударная волна, УВг — вторичная ударная волна, ПД — продукты детонации, КП — контактная поверхность

На рис. 5.13 показаны последовательные снимки взрыва сферического и цилиндрического зарядов ВВ к й=, где к — высота и й — диаметр цилиндрического заряд а). Хорошо видно влияние формы заряда на поле течения при небольших расстояниях от центра взрыва. На более поздних стадиях развития взрыва цилиндрического заряда картина процесса слабо зависит от начальных данных и похожа на картину, возникающую при взрыве сферического заряда той же массы. [c.121]

Рис. 5ЛЗ. Поле взрыва сферического (а) и цилиндрического (б) зарядов [c.122]

При взрыве сосредоточенного заряда в грунте вдали от свободной поверхности действие взрыва также определяется расширением ПД до предельных объемов. Ударная волна в грунте по своим свойствам близка к ударной волне в воде. Действие взрыва в неограниченной металлической среде проявляется в объемах, определяемых величиной давления продуктов детонации, еще производящих заметные пластические деформации в металле. На рис. 5.17 показаны профили давления в воде и песке при взрыве сферического заряда тротила весом 100 кг на различных расстояниях от центра взрыва [36]. В этом диапазоне давлений в грунте распространяются волны сжатия. [c.127]

Определить давление при взрыве сферической бомбы внутри несжимаемой жидкости в частицах жидкости, непосредственно прилегающих к поверхности бомбы. [c.127]

Нужны были лабораторные методы исследования газодинамических процессов, протекающих при взрыве сферического заряда ВВ, и методы определения параметров ядерного взрыва при полигонных испытаниях. [c.71]

В этом случае, так же как и в задаче о сферическом поршне, образуется расширяющаяся от точки взрыва сферическая ударная волна, отделяющая покоящийся газ от движущегося газа в области внутри ударной волны (рис. 55). Все характеристики движения и состояния можно считать функциями только г и Для определения распределения по радиусу всех характеристик состояния и скорости движения частиц газа необходимо решить задачу об интегрировании следующих нелинейных уравнений с частными производными, записанных в сферической системе координат (см. 3 гл. IV) [c.387]

В сферической оболочке проделаны две расположенные противоположно друг другу дырки, видимые из центра сферы под малыми телесными углами бП, и бЦ. В центре оболочки разрывается на мелкие осколки ядро. Взрыв сферически симметричен. Осколки, попавшие на внутреннюю поверхность оболочки прилипают к ней. Определите скорость сферы после взрыва, если масса ее равна массе ядра, а скорость осколков и. [c.38]

Донн и Шоу имели в распоряжении 208 записей 45 ядерных взрывов, полученных с помощью высокочувствительных микробарографов, установленных на 15 станциях. Используя при анализе данных дисперсионные соотношения для акустико-гравитационных волн в атмосфере, авторы пришли к следующему выводу образовавшаяся на месте взрыва сферическая волна, которая затем из-за слоистого строения атмосферы преобразуется в цилиндрическую волну, состоит из широкого спектра волн давления, частоты которого охватывают диапазоны от слышимого звука до 0,02 Гц. Распространение волн от источника их образования происходит примерно со скоростью звука в воздухе. На расстоянии в тысячу и более километров спектр становится значительно более узким и наибольшая различимая частота составляет всего около 0,03 Гц (т. е. имеет период около 30 с). Для таких инфразвуковых волн удобнее оперировать значениями периодов, чем частот. Эти волны называют также акустико-гравитационными волнами, так как характеристики их распространения определяются как силой тяжести, так и акустическими свойствами атмосферы. [c.356]

При изучении напряженного состояния среды и движения частиц ее в областях необходимо решить 1) задачу о динамическом расширении сферической полости при взрыве 2) задачу о расчете напряжений, скорости частиц и плотности среды в областях возмущений. Решения этих задач строятся на основании следующих физических представлений. Пусть в сферической полости, заполненной газом под давлением ро, в момент времени / = О в результате взрыва образовался некоторый объем другого газа с большим давлением и высокой температурой. На поверхности объема оба газа находятся в свободном соприкосновении, поэтому с течением времени их давления выравняются, при этом [c.86]

Теоретическое исследование расширения сферической полости при взрыве проводится при следующих предположениях 1) известная часть [c.87]

Таким образом, на основании изложенного решение задачи о динамическом расширении сферической полости при взрыве строится при следующих предположениях 1) движение имеет сферическую симметрию и проходит в радиальном направлении 2) движение продуктов взрыва после излучения в среду ударной волны, которая уменьшает первоначальную энергию заряда, является равномерным и адиабатическим 3) среда в пластическом состоянии несжимаема, ее движение подчинено соответствующим определяющим уравнениям и условию [c.88]

В парожидкостных системах под влиянием изменения внешнего давления и (или) процессов теплообмена объемы пара и жидкости могут значительно изменяться во времени. Для многих приложений модельной задачей здесь служит расширение (схлопывание) сферической газовой полости в жидкости (подводный взрыв, кавитация). Эти нестационарные задачи успешно решаются с использованием приближения невязкой несжимаемой жидкости. То же приближение оказывается вполне оправданным при анализе динамики паровых пузырьков при кипении. Настоящая глава посвящена нестационарным течениям эффективно невязкой жидкости. [c.231]

О разлете слоев жидкости под действием взрывных волн. Пусть имеется плоский, цилиндрический или сферический заряд взрывчатого веш ества (ВВ) и охватывающий его слой жидкости. Между зарядом ВВ и жидкостью может быть слой инертного газа. После взрыва жидкость придет в движение, раздробится на капли. Требуется найти дальность разлета капель к моменту прекращения движения. Задача детального описания этого процесса сложна. Целесообразнее рассматривать отдельно две стадии и каждую в рамках своих допущений и схематизаций. Первая стадия — деформация и дробление слоя жидкости под действием взрывной волны, в результате чего струи газа прорываются через жидкость, формируя ударную волну впереди жидкости. Вторая стадия — разлет образовавшихся и разогнанных до некоторой скорости капель жидкости, которые взаимодействуют с газовым потоком, инициированным взрывной волной. [c.357]

Как и в предыдущих вариантах, представленных в данном параграфе, в качестве газовой фазы рассматривался воздух с начальными условиями, соответствующими = МПа, То = = 293 К, но, в отличие от предыдущего, в качестве дисперсного вещества рассматривалась вода. Начальное давление на ударной волне во всех приведенных вариантах составляло Р/ = 2 МПа (число Маха ударной волны М/ = 4,17), а начальный размер области, охваченной взрывной волной, составлял х/ = 0,45 м, что соответствует энергии сферического точечного взрыва Ец = = 1,3 10 кг mV или взрыву 260 г гексогена. [c.358]

При взрыве конденсированного заряда конечного размера в воздухе картина имеет более сложный вид. При выходе детонационной волны на поверхность заряда в окружающем воздухе образуется ударная волна, а продукты взрыва будут адиабатически расширяться. Давление в продуктах взрыва будет падать быстрее, чем в ударной волне, так как показатель изэнтропы продуктов взрыва значительно больше, чем Для воздуха. В случае одномерного взрыва после нескольких взаимодействий волн разрежения образуется вторичная ударная волна, распространяющаяся в обратном направлении. При сферическом взрыве (рис. 5.10) такой вторичный ударный разрыв, распространяющийся к центру взрыва,, образуется после возникновения основной волны на хвосте волны разрежения и появляется в момент времени, когда течение становится существенно неодномерным. Впервые возникновение вторичных волн было обнаружено в численных расчетах [46]. Интенсивность вторичной УВ непрерывно возрастает. Распространяясь по продуктам взрыва, вторичная волна выравнивает в них давление. После схлопывания в центре вторичная волна через некоторый промежуток времени догоняет основную ударную волну. В результате их взаимодействия образуются новая ударная волна и контактная поверхность. [c.118]

Возмущения типа симметричного взрыва внутри сферической полости излучают волны или импульсы, которые также обладают сферической симметрией. Перемещения при этом будут чисто радиальными. Перемещения и являются функцией сферической радиальной координаты ) г и времени t. В силу симметрии эти деформации являются безвихревыми, и следовательно, мы будем иметь дело только с одной скоростью распространения i m. (273) или (277)). [c.512]

Вдавливание жесткого штампа 410 Вектор-столбец 553 Вектор-строка 553 Взрыв в полости сферической 513 --- тела 512 [c.572]

Внутри области возмущённого движения воздуха на довольно значительных расстояниях от центра взрыва атомной бомбы температура воздуха очень высокая, поэтому эта область представляется на фотографиях в виде светлого пятна. В верхней части пятна граница имеет сферическую форму, резко очерчена и совпадает с ударной волной. С увеличением времени ударная волна ослабляется, температура за её фронтом уменьшается, и поэтому волна перестаёт быть видимой. На основании фотографий в работе Тейлора указана зависимость между радиусом расширяющейся сферической ударной волны для значений от 11 до 185 м и соответствующими моментами времени t от момента возникновения взрыва в интервале от 0,1-10" сек. до 62-10" сек. [c.197]

Ультрадисперсные Fe порошки. В работе [101] порошок Fe получали методом электрического взрыва проволоки в вакууме [103]. Он представлял собой ультрадисперсные сферические [c.47]

Оболочка высокого дав-ления (рис. 6.1, а) предназначена. для полной внутренней локализации радиоактивных элементов газов, жидкостей или обломков деталей в случае взрыва реактора (имеется, в виду не атомный взрыв, а взрыв эквивалентной паровой или химической установки). Оболочка рассчитана на взрыв, сопровождающийся разбросом радиоактивных элементов. Давление при этом может достигнуть 10—15 атм. Обычно это сфера или цилиндр с эллипсоидными или, сферическими крышками. В настоящее время оболочка этого типа получила [c.87]

Большая часть радиоактивности, образованной подземным ядерным взрывом, будет локализована в стекловидном материале застывшего расплава на подошве первоначальной сферической полости испарения—сжатия. Вероятность заражения поверхностных и подземных вод из этих труднорастворимых скоплений радиоактивных изотопов очень низка. [c.97]

Энергия взрыва мгновенно испаряет компоненты заряда и примыкающую к нему породу, образуя сферическую полость, заполненную раскаленными газами (газовый пузырь). [c.105]

Ядерный заряд, установленный в глубокой скважине в крепких, плотных породах, после взрыва образует крупный эллипсоид, заполненный дробленым сланцем. Объем, пустот в эллипсоиде равен объему первоначальной сферической полости испарения — сжатия пород. К этой емкости добавляется еще около 25% за счет объема трещин, окружающих эллипсоид. По расчетам в таком хранилище на 1 кт мощности заряда может быть создано до 3000 пустот. [c.158]

На рис. 5.11 показаны полученные с помощью метода сеток временные развертки процесса разлета продуктов взрыва сферического заряда флегматизированного гексогена (pi = = 1,63 г/смз, 0=8200 м/с). [c.118]

В середине пятидесятых годов во ВНИИЭФ уже были получены термоядерные нейтроны при фокусировке образующейся от взрыва сферического заряда ВВ сходящейся ударной волны в твердом веществе, содержащем дейтерий и тритий. В шестидесятые годы были пол ены нейтроны из ДТ-газа, сжимаемого тяжелой оболочкой. Однако эти достижения также, как и получение в настоящее время термоядерных нейтронов в лазерных термоядерных мишенях, были далеки от решения проблемы зажигания термоядерного горючего путем его сжатия химическим ВВ. Дело в том, что при получении нейтронов в указанных экспериментах количество термоядерных реакций относительно мало, и выделившаяся энергия в реакциях на много порядков меньше внутренней энергии, внесенной при сжатии в вещество, рождающее эти нейтроны. Поэтому термоядерные реакции практически не влияли в этих экспериментах на температ фу вещества. [c.245]

Жестко-пластическая схема пригодна, если пластическая работа значительно (скажем, на порядок) превышает упругую энергию. Это условие вытекает из решений некоторых упруго-пластических динамических задач. Разумеется, строгая оценка пластической работы и упругой энергии по исходным данным задачи практически недоступна. Однако особенности рассматриваемой задачи обычно позволяют судить о возможности пренебрежения упругой деформацией. Наприйер, если необходимо определить значительные пластические изменения формы в результате удара, упругие деформации можно, как правило, исключить из рассмотрения. Примером другого типа может служить задача о сильном взрыве (сферическом) в упругопластической среде хотя пластическая работа здесь может значительно превосходить упругую энергию, упругими деформациями [c.379]

Применяют также механические упрочнения чеканкой, ротационно-ударное шариками, гидродробеструйное, ультразвуковое через сферический инструмент или шарик, взрывом бризантных веществ. [c.33]

Рассмотрим распространение сферической ударной волны большой МОЩНОСТИ, возникшей в результате сильного взрыва, т. е, мгновенного выделения в некотором небольшом объеме большого количества энергин (которую обозначим посредством ) газ, в котором волна распространяется, будем считать но-литронным ). [c.558]

В сферической полости производится взрыв, в результате которого на ее поверхности возникают давление и высокая температура Тпол частицы среды, расположенные на поверхности, получают скорость Удод, полость расширяется. По среде распространяются возмущения в виде волн напряжений, образуются области возмущений, в которых среда находится в напряженно-деформированном состоянии, частицы ее оказываются в движении. [c.86]

В 1941 г. Херринг при решении задачи о подводном взрыве исследовал случай произвольного изменения давления внутри каверны и ввел поправку первого приближения на ее сжимаемость. Он принял известное из акустики допущение, что скорости жидкости всегда малы по сравнению со скоростью звука. В 1952 г. Триллинг принял условие, что потенциал скорости приближенно удовлетворяет акустическому уравнению расходящихся сферических волн, и получил на основе акустического приближения более общее уравнение движения стенки газового пузырька. [c.12]

Структура потока газа за ударной волной на небольших расстояниях от центра взрыва видна на рис. 5.14, где показаны две последовательные интерферограммы падения взрывной ударной волны на сферическую поверхность, находящуюся на расстоянии 20 о от центра сферического заряда. Ударная волна уже отошла от границы продуктов детонации на заметное расстояние и имеет гладкую сферическую ( )орму. Б области между ударной волной и границей ПД наблюдается большой Градиент плотности. Хорошо заметен скачок плотности на вторичной ударной волне (УВг). В области продуктов детонации поток сильно турбулизован. Граница -ПД — воздух не является гладкой. На снимках видно регулярное (рис. 5.14, а) и махов-ское отражения ударной волны (рис. 5.14,6). В области ПД отраженная ударная волна имеет негладкую форму, и на отдельных участках плотность на фронте не терпит разрыва. В области, где в потоке перед отраженной ударной волной пульсации отсутствуют, фронт волны имеет гладкую форму. Таким образом, отраженные ударные волны можно использовать как зонд для исследования структуры потока. Рис. 5.15 соответствует более позднему моменту (расстояние от центра взрыва равно 357 о). [c.121]

В воде за фронтом волны образуются очень большие градиенты давления, плотности и скорости. Несмотря на большие начальные давления за фронтом ударной волны в воде, порядка 150—200 кбар по сравнению с воздухом 1000 бар, действие взрыва заряда ВВ проявляется на расстояниях, определяемых предельным расширением ПД, так как давление в воде быстро падает и уже на расстоянии 10от центра сферического заряда составляет 1/100 начального давления. Скорость распространения ударной волны также очень быстро падает до скорости звука. [c.126]

Ниже мы излагаем иостанонку -точное теоретическое й численное решение. чадач о сильном взрыве как для сферических, так и для цилиндрических и плоских волн, вигрвые опубликованное нами в ДАН, т. XLII, № 1, 1946 и в журнале Прикладная математика и механика, т. X, выи. 2, 1946. [c.193]

Полученная выше формула в случае сферической симметрии хорошо подтверждается опубликованными опытными данными — фотографиями взрыва атомной бомбы в Нью-Мексико в 1945 г. [c.197]

Во второй фазе (гидродинамических воздействий), длящейся до нескольких сотен миллисекунд, мощный сферический ударный фронт движется радиально от центра заряда, испаряя, расплавляя, дробя, смещая и растрескивая окружающую породу. Большая часть энергии ударной взрывной волны поглощается породой в зоне взрыва в форме тепловой и механической энергии, в результате чего окружающая порода нагревается и разрушается. Незначительная доля общей энергии взрыва в пределах от нескольких десятых до нескольких процентов проявляется в форме упругой или сейсмический волны. Вслед за ударной взрывной волной относительно медленно идет расширение первоначального газового пузыря, сопровождающееся адиабатическим снижением температуры и давления, а также дальнейшим расплавле- [c.105]

Экспериментальные взрывы в соляном куполе (эксперимент Сэлмон ) и соляном пласте (эксперимент Гном ) дали совершенно иной конечный эффект разрушения пород устойчивую сферическую полость, не подвергшуюся обрушению налегаюш,их пород в первом случае, и бесформенную полость с незначительным обрушением породы с кровли (рис. 39). [c.108]

Зависимость развития сферической полости (во времени) и изменение давления в ней от радиуса приведены на рис. 40 по данным экспериментов Хардхэт и Шоул . Экспериментальные взрывы показали, что [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...