Расширение свободное

Значения степени расширения свободного вихря в сечении 0-0 (см. рис. 4.7.) в зависимости от величин полной степени расширения газа Р Р, в вихревом течении и от доли холодного потока [c.265]

Главные трудности при проектировании мощных тихоходных турбин возникают из-за больших масс и поперечных размеров ЦНД и конденсаторов. Это значительно усложняет задачу обеспечения жесткости конструкций, удовлетворительного теплового состояния и тепловых расширений, свободных от деформаций под влиянием перемещений тяжелых цилиндров. Возрастает и роль деформаций от атмосферного давления на поверхности частей, находящихся под вакуумом. Не менее сложная задача— достигнуть допустимых деформаций фундамента от нагрузок и тепловых расширений. Отрешения этих задач зависят стабильность центровки и маневренные характеристики турбин. [c.124]

Процесс окисления имеет,кроме того, две характерных особенности. Первая особенность состоит в том, что во всех случаях металл насыщается атмосферным азотом. С определенного момента на микрошлифах наблюдается значительное количество нитридов алюминия в центральной части проволоки, которые отделены от окалины кольцом,-свободным от нитридов (рис. 42). Образование нитридов приводит к обеднению матрицы алюминием. В ходе окисления происходит укрупнение нитридов и расширение свободного от них кольца металла. Вторая особенность состоит в том, что на многих сплавах отдельные дефектные участки появляются с первых часов окисления. Цепочки окислов алюминия, часто совместно с нитридами алюминия, обнаруживаются при анализе, в [c.69]

Причиной неравномерного изменения объема цемента являются местные деформации, вызываемые расширением свободного СаО и периклаза MgO вследствие их гидратации. Неравномерное изменение объема приводит к возникновению трещин. [c.291]

При втором способе, а именно при работе турбины на газах переменного давления р , = уаг), для того чтобы выхлопные импульсы не накладывались друг на друга, выхлопную систему разделяют на несколько отдельных трубопроводов (ветвей) достаточно малого сечения и объема, которые подводят к одной или нескольким турбинам, расположенным в непосредственной близости к соответствующим цилиндрам двигателя. Такая организация выхлопного тракта позволяет использовать в турбине помимо энергии газов постоянного давления Ё-2 часть энергии расширения свободного выхлопа и, кроме того, как это было указано ранее, осуществить эффективную продувку камеры сгорания. Турбины, работающие на газах переменного давления указанным выше способом, условно называют импульсными в связи с их основным назначением эффективно срабатывать энергию волн давлений (импульсов) выхлопных газов, возникающих в разделенных трубопроводах. Снижение к. п. д. турбин, работающих па газах переменного давления, при правильном выборе расчетного режима может быть сравнительно незначительным. [c.91]

Принять в ней участие Когда Европа вышла из средневековья, поднимавшаяся вверх городская буржуазия была его революционным элементом. Признанное положение, которое она завоевала себе внутри средневекового феодального строя, стало уже слишком тесным для ее способности к расширению. Свободное развитие буржуазии стало уже несовместимым с феодальной системой, феодальная система должна была пасть... Однако вместе с расцветом буржуазии шаг за шагом шел гигантский расцвет науки. Возобновились занятия астрономией, механикой, физикой, анатомией, физиологией. Буржуазии для развития ее промышленности нужна была наука, которая исследовала бы свойства физических тел и формы проявления сил природы. До того времени наука была смиренной служанкой церкви и ей не дозволено было выходить за рамки, установленные верой короче, она была чем угодно, только не наукой. Теперь наука восстала против церкви буржуазия нуждалась в науке и приняла участие в этом восстании ). [c.24]

Действие биметаллического термометра основано на измерении разности линейных расширений при нагревании двух сваренных между собой по всей плоскости соприкосновения разнородных металлов, обладающих различными коэффициентами теплового линейного расширения. При нагревании такого биметаллического элемента он изгибается в сторону металла с меньшим коэффициентом линейного расширения. Свободный конец перемещается, изменяя положение на шкале связанной с ним стрелки. При необходимости в конструкцию термометра могут быть добавлены электрические контакты. [c.913]

Если удар частицы о стенку запускает в действие внешнюю информационную систему, то с помощью полученной информации можно получать работу за счет теплового движения. А если этого не делать, то воспринятая информация просто "забывается" в необратимом процессе возрастания энтропии. Чтобы получить максимум работы, нужно использовать максимальные возможности для восприятия информации и последующего возрастания энтропии частицы в процессе расширения свободного объема. [c.102]

Ниже рассмотрена структура потока вблизи выемок для двух режимов течения -с открытой и закрытой отрывными зонами. Шлирен-фотография обтекания выреза при 0 = 4 (М = 2.84) показана на фиг. 4, а. Пограничный слой отрывается в угловой точке и приближается к дну выреза, одновременно во внешнем невязком потоке возникает течение расширения. Свободный вязкий слой при подходе к задней кромке оттесняется во внешний поток, и возникает слабый скачок уплотнения. Открытый вырез виден и на фиг. 4, б о = 10). Здесь, по сравнению с у = 4, наблюдается большее утолщение свободного вязкого слоя над вырезом, а также скачок уплотнения перед задней кромкой. [c.128]

Н. М. Жаворонковым была предложена несколько иная модель течения. Он исходил из предположения, что гидравлическое сопротивление шаровой укладки из частиц любой формы, в том числе и шаровой, зависит не только от потерь энергии на расширение и сжатие параллельных струек, но и от геометрии свободных зон между частицами. Характеристикой канала в этом случае будет эквивалентный диаметр da, определяемый как объемной пористостью т, так и величиной а , равной отношению поверхности элементов к объему насадки [38]. Тогда [c.41]

Этот процесс можно представить себе как процесс в закрытой системе, если считать системой то количество газа, которое остается в сосуде при конечных давлении и температуре. Во время процесса это количество газа может быть рассмотрено как отделенное свободно двигающимся поршнем от остальной массы воздуха. В этом случае давление понижается очень медленно, так что процесс можно рассматривать как изотермическое обратимое расширение идеального газа. [c.46]

Самопроизвольное расширение газа можно исследовать количественно путем рассмотрения изолированного сосуда, разделенного на две части Л и Б с помощью свободно двигающегося поршня, первоначально закрепленного подвижным штифтом р определенном положении. [c.192]

Так как при входе в аппарат создается свободная струя с углом одностороннего расширения около 10° (см. ниже), целесообразно применять переменную по сечению длину лопаток (рис. 1.45,. а) при этом длина -й лопатки (считая от начального сечения струи) может быть определена по формуле [c.48]

Особенностью свободной затопленной струи при турбулентном режиме течения является ее турбулентное перемешивание с окружающей неподвижной средой. По мере продвижения вперед струя увлекает за собой все большую массу неподвижной среды, которая тормозит течение на границе струи. В результате подторможенные частицы струи вместе с увлеченными ими частицами окружающей среды (присоединенной массой) образуют турбулентный пограничный слой, толщина которого по мере удаления от начального сечения непрерывно возрастает. При этом происходит непрерывное сужение центрального ядра струи (ядра постоянных скоростей) до полного ее исчезновения, а пограничный слой распространяется на все сечение струи. Таким образом, размывание струи сопровождается не только ее расширением, но и уменьшением скорости по оси (рис. 1.46). [c.49]

При равномерном нагреве материала происходит его свободное расширение без возникновения напряжений. Если же осуществляется неравномерный нагрев тела, то связи нагретых участков с ненагретыми препятствуют свободному расширению тела. Вследствие этого в теле возникают температурные собственные [c.406]

Точно так же понятие о массе тела является результатом абстракции и расширения представления о количестве вещества, заключающегося в теле . В повседневной жизни о количестве вещества судят по весу тела. Но вес тела, как известно, меняется в зависимости от широты места и высоты над уровнем моря, а количество вещества в теле от этих факторов зависеть не может, так как оно должно зависеть только от свойств самого тела поэтому вес нельзя принять в качестве меры количества вещества. С другой стороны, известно, что отношение веса тела к ускорению его свободного падения в безвоздушном пространстве (вблизи поверхности Земли) есть величина постоянная для данного тела и не зависит от места наблюдения, т. е. если вес тела обозначим через Р, а ускорение свободного падения обозначим g, то для данного тела [c.169]

Изучаемая нестационарная открытая система первоначально не находится в равновесии со своим термостатом ее эволюция направлена в сторону достижения частичного равновесия системы с термостатом. С учетом того, что эволюцией системы управляют потенциалы (термодинамические силы), характеризующие состояние системы, Г.П. Гладышев [2] использовал для анализа открытых систем удельную величину функции Гиббса, отнесенную к единице объема или массы. Напомним, что в соответствии с функцией Гиббса движущей силой процесса для закрытых систем при постоянных температуре и давлении является стремление системы к минимуму свободной энергии (максимуму энтропии), если в системе не совершается никакая работа кроме работы расширения [17]. Гиббс предвидел широкие возможности термодинамики для решения различных задач, сделав следующие предсказания ...Несмотря на то, что статистическая механика исторически обязана возникновением исследованиям в области термодинамики, она, очевидно, в высокой мере заслуживает независимого развития как вследствие элегантности и простоты ее принципов, так и потому, что она приводит к новым результатам и проливает новый свет на старые истины в областях, совершенно чуждых термодинамике . [c.21]

Наконец, остановимся на тепловом расширении кристаллов. В изотропных телах тепловое расширение происходит одинаково по всем направлениям, так что тензор деформации при свободном тепловом расширении имеет вид (см. 6) [c.57]

Элементы многих конструкций работают в условиях неравномерного нестационарного нагрева, при котором изменяются физико-механические свойства материалов и возникают градиенты температуры, сопровождающиеся неодинаковым тепловым расширением частей элементов. Неравномерное тепловое расширение, в общем случае не происходит свободно в сплошном теле, оно вызывает температурные напряжения, знание величин и характер действия которых необходимо для всестороннего анализа прочности тела. [c.90]

Далее, ar—ag = Aa можно рассматривать как скорость расширения свободного объема в области Tg, которая может изменяться в широких пределах. Бойер [3] показал, что Да связана с Tg простым соотношением [c.249]

Фазовое старение сплава ВАД23 до получения максимальной прочности вызывает однородный распад твердого раствора с образованием пластинчатых выделений 6 и Т диаметром 600—900 A (рис. 101). По большинству границ имеются выделения в виде пунктиров. У границ образуется зона, обедненная легирующими компонентами и потому свободная от выделений. Повышение температуры старения от 160 до 200° С, а также наложение дополнительных длительных нагревов приводит к укрупнению частиц, уменьшению их числа в единице объема и расширению свободной зоны. Это облегчает релаксацию напряжений и несколько повышает пластичность при снижении прочности. [c.214]

Перемещение поршня во время этого такта происходит за счет давления газов, которое сильно возрастает [до 2,5—4,5 Мн1м (до 25—45 ama)] из-за резкого повышения температуры продуктов сгорания (до 2500—2700° К) вследствие сгорания смеси. Одновременно с расширением газов над поршнем в кривошипной камере (под поршнем) происходит сжатие смеси, поступившей в эту камеру во время предыдущего хода. Однако сжатие смеси в кривошипной камере начнется лишь после того, когда поршень своей нижней частью закроет окна 1. Несколько позже, т. е. когда поршень своей верхней частью откроет окна 2 (положение, показанное штрихом на рис. 3.4, б), начнется свободный выхлоп, а затем после открытия окон 4 — продувка. Таким образом, во время первого такта — рабочий ход — в цилиндре происходит сгорание, расширение, свободный выпуск и продувка. Одновременно в кривошипной камере происходит предварительное сжатие. Энергия расширяющихся газов за первый такт накапливается маховиком 7 и ее оказывается достаточно для проведения следующего такта и преодоления внешней нагрузки. [c.25]

При дальнейшем нагреве до температуры Т, они достигают предела текучести (точка А на рис. 58,6), вызывая в процессе повышения температуры до Т уже пластическую деформацию сжатия стержня (линия А-Б). Появляется текучесть металла и <1 + М будет больше, чем d + М в предыдущем случае. Если прекратить нагрев, то при охлаждении напряжения сжатия снижаются (прямая 2), а после их снижения до нуля начнется сокращение длины стержня до точки В (рис. 58,6). Диаметр стержня в том месте, где происходил местный нагрев, увеличится, а длина сократится на величину (А///о) Т2, отмеченную на оси деформаций. К концу полного охлаждения стержень получит остаточную деформацию А/д, которая определяется по формуле А/о = а/оАТ, т.е. остаточное укорочение пропорционально термическому линейному коэффициенту о, длине стержня 0 и температуре нагрева АТ. Остаточных напряжений в металле стержня нет, тгис как он после нагрева со стесненным расширением свободно охлаждался. [c.78]

Опыты показывают, что свободная турбулентность имеет двоякую структуру. Основная часть пульсаций имеет сравнительно малый масштаб и высокие частоты от нескольких килогерц до 200 Гц и содержат основную часть турбулентной энергии. На эту структуру налагается система больших вихрей с частотой пульсаций порядка 20.... 30 Гц. Расширение свободных турбулентных струй определяется движением этих вихрей, для которых справедлива зависимость (17.6). Большие вихри искривляют границы пограничного слоя с ядром постоянной скорости и с окружающей средой и осуществляют захват нетурбулентной жидкости. Эта модель предполагает наличие сравнительно резкой границы между турбулентной и нетурбулентной жидкостью, что подтверждается опытом. В тонком слое, в месте соприкосновения турбулентной и нетурбулентной жидкостей, должна проявляться вязкость, так как передача завихренности может происходить только за счет сил сдвига. Этот тонкий слой называется ламинарным надслоем, по аналогии с ламинарным подслоем в турбулентном пограничном слое на твердой поверхности. Очевидно, что в области границ струйного пограничного слоя течение имеет перемежающийся характер, так как через данную точку пространства хаотически во времени проходят моли жидкости различной степени турбулентности. На рис. 17.1 сопоставляются поле скорости и коэффициент перемежаемости у (см. п. 6.1) в сечении основного участка струи. Вблизи оси струи коэффициент перемежаемости равен единице, а в области границы он резко падает до нуля. Характерно, что ширина струи, определенная по пульсациям скорости, т. е. по у, всегда превышает ширину, определенную по осредненной скорости. График распределения степени турбулентности ги = ы Ыт по сечению основного участка струи показывает неравномерность этого распределения. Максимум интен- сивности примерно соответствует максимуму йи (1у. [c.333]

Для теоретического расчета сопротивления при течении теплоносителя через ячейку шаровых элементов можно использовать теорию турбулентных свободных струй, разработанную Г. Н. Абрамовичем [30]. При этом необходимо сделать одно существенное допущение, что форма поперечного сечения струи в просвете ячейки не оказывает заметного влияния на потери энергии при расширении струйки. В этом случае потери энергии могут быть определены по зависимостям для осесимметричной круглой струи с диаметром устья струи, равным ёгадр в просвете шаровой ячейки. [c.53]

Целью исследований является установление зависимости порозности слоя от скорости потока. Для этого, казалось бы, целесообразно использовать уравнение, например (2.2), течения в неподвижном слое с той же пороз-ностью и с тем же эквивалентным диаметром частиц, что и в-случае псевдоожиженного слоя. Однако такая попытка ошибочна даже для случая однородного псевдоожижения [12]. Так как теоретически решение задачи отыскания m=/(u) связано со значительными принципиальными Трудностями, Горошко, Розенбаум и Тодес [16], рассматривая соотношения для предела устойчивости слоя беспорядочно засыпанных округлых частиц с 0,4 и свободного витания отдельной шарообразной частицы как предельные случаи, подобрали простую интерполяционную формулу для расширения псевдоожиженного слоя [c.50]

Решение задачи о характеристиках свободной струи, несущей твердые или капельно-жидкие примеси, с учетом описанной модели явления приведено в работе [5]. Сравнение расчета этих характеристик с экспериментальными данными [87] показало вполне удовлетворительную их сходимость. Согласно расчетам [5] запыленная струя становится уже и дально-бойнее не только тогда, когда в ней содержатся тяжелые примеси, но и тогда, когда чистая газовая струя распространяется в запыленном газовом потоке. Выше было отмечено, что если примесь не имеет начальной скорости (папрн.мер, когда газовая струя вытекает в спутный лоток газа большей плотности), то затухание скорости происходит быстре(, чем в незапы-ленном потоке, т. е. интенсивность расширения такой струи увеличивается с увеличением плотности спутного потока. Это кажущееся противоречие [5] объясняется тем, что в случае распространения газовой струи в запыленном потоке на степень расширения струи влияют два фактора с одной стороны, большая плотность окружающей среды, с увеличением которой степень расширения струи увеличивается, а с другой стороны, подавление турбулентности частицами, попадающими из внешнего потока в струю, которое с ростом концентрации частиц в потоке растет и, следовательно, уменьшает степень расширения струи. Согласно расчету, второй фактор оказывает более сильное влияние на степень расширения струи, чем плотность окружающей среды. [c.317]

Порядок разборки следующий. С вала снимают крыльчатку, отвертывают болты крепления корпуса заднего уплотнения и движением влево извлекают вал вместе с подшипниками Задний подшипник выходит из корпуса вместе с гильзой и корпусом севавнтового уплотнения. Уплотнение переднего подшипника остается в корпусе насоса. При извлечения вала передний подшипник свободно проходит через расширенное посадочное отверстие заднего подшипника. [c.93]

Пусть болт 1 и втулка 2 (рис. 232) изготовлены из материалов с коэффициентами линейного расширения и 2 и их температуры равны соответственно ti и ti- При нагреве от исходной температуры То болт и втулка в свободном состоянии удлинились бы на величины и / ijAii, где ATj = Tl — То АТг = Т — о — длина соединения. В стянутой системе образуется температурный натяг [c.360]

Существует характерная степень расширения в вихревой трубе (или относительная доля охлажденного потока) (рис. 4.11), при которой кинетическая энергия вынужденного вихря становится больше исходной. На режимах вращения вынужденного вихря отстает от закона вращения твердого тела — со = onst. Избыточная кинетическая энергия свободного вихря расходуется на трение о стенки (работа внешних поверхностных сил) и на работу внутренних поверхностных сил. При турбулентном течении пульсационное движение непрерывно извлекает энергию из ос-редненного движения. Эта чдсть энергии обеспечивает работу переноса турбулентных молей в поле радиального фадиента статического давления [121, 122]. Если допустить, что под действием турбулентности перемещаются среднестатистические турбулентные моли с массой dm, совершающие элементарные циклы парокомпрессионных холодильных машин, то можно найти работу, затраченную на их реализацию. Объем турбулентного моля и путь его перемещения невелики по сравнению с контрольным объемом П, поэтому изменение температуры при изобарных процессах теплообмена моля с окружающими его частицами незначительно. Это позволяет, не внося существенной погрешности, заменить цикл Брайтона циклом Карно. Тогда работа по охлаждению выделенного контрольного объема П равна сумме элементарных работ турбулентных молей [c.206]

Крайко А.Н., Шеломовский В,В. О свободном расширения двумерных струй идеального газа. - Прикл. мех. и математика, 1980, 44>выл.2 [c.43]

Представим себе металлический стержень со свободной длиной I, жестко закрепленный с одной стороны (рис.-21, а). Если его нагреть, то такой стержейь удлинится на некоторую величину = =а.1Т, где а — температурный коэффициент расширения, / — длина стержня, Т — температура нагрева. Если теперь охладить стержень до начальной температуры, то удлинение исчезнет и стержень вновь будет иметь начальную.длину /. Поскольку ничто не мешало удлинению и укорочению стержня, то в нем вё возникнет никаких ни временных, ни остаточных напряжений. [c.33]

Нагрев и охлаждение металлов вызывают изменение линейных размеров тела и его объема. Эта зависимость выражается через функцию свободных объемных изменений а, вызванных термическим воздействием и структурными или фазовыми превращениями. Часто эту величину а называют коэффициентом линейного расширения. Значения коэффициентов а в условиях сварки следует определять дилатометрическим измерением. При этом на образце воспроизводят сварочный термический цикл и измеряют свободную температурную деформацию ёсв на незакрепленном образце. Текущее значение коэффициента а представляют как тангенс угла наклона касательной к дилатометрической кривой дг в/дТ. В тех случаях, когда полученная зависимость Вс Т) значительно отклоняется от прямолинейного закона, в расчет можно вводить среднее значение коэффициента ср = tg0 p, определяемое углом наклона прямой линии (рис. 11.6, кривая /). Если мгновенные значения а = дгс /дТ на стадиях нагрева и охлаждения существенно изменяются при изменении температуры, то целесообразно вводить в расчеты сварочных деформаций и напряжений переменные значения а, задавая функции а = а(Т) как для стадии нагрева, так и для стадии охлаждения. 4В [c.413]

Стали типа 15Х5М относятся к числу термически стабильных. Однако при длительном воздействии высокой температуры в сварных разнородных соединениях могут образовываться переходные прослойки, обусловленные диффузионно м перераспределением в них диффузионно-подвижных Э1 с,ментов. Исследования, проведенные Н.М. Королевым во ВНИИнефтемаше, показали, что интенсификацию диффузионных процессов вызывают циклические термические напряжения, обусловленные различием температурных коэффици-ешов линейного расширения аустенитного шва и основного металла. Помимо термических напряжений действуют также напряжения, возникающие вследствие наличия закаленных участков в околошовных зонах. Мартенситная пересыщенная структура закалки всегда обладает более высокой свободной энергией, чем равновесные фазы с таким же номинальным составом, т.е. околошовные зоны термического влияния закаливающейся стали характеризуются более структурнонапряженным состоянием. Как известно, напряженное состояние металла значительно влияет на скорость диффузионных процессов и их коррозионную стойкость. [c.155]

Будем считать недеформированным состояние тела при отсутствии внешних сил при некоторой заданной температуре Тц. Если тело находится при температуре Т, отличной от То, то даже при отсутствии внешних сил оно будет, вообш,е говоря, деформировано в связи G наличием теплового расширения. Поэтому в разложение свободной энергии F (Т) будут входить не только квадратичные, но и линейные по тензору деформации члены. Из компонент тензора второго ранга Ui можно составить всего только одну линейную скалярную величину — сумму иц его диагональных компонент. Далее мы будем предполагать, что сопровождающее деформацию изменение Т — Г, температуры мало. Тогда можно считать, что коэффициент при иц в разложении F (который должен обращаться в нуль при Т Тд) просто пропорционален разности Т— То. Таким образом, получим для свободной энергии следующую формулу (заменяющую (4,3)) [c.28]

Первый член здесь представляет собой дополнительные напряжения, связанные с изменением температуры тела. При свободном тепловом расширении тела (при отсутствии внешних сил) внутренние напряжения должны отсутствовать. Приравнивая нулю, найдем, что гь имеет вид onst б,причем [c.28]

Электроны описываются с помощью расширенной зонной схемы, так что волновой вектор к не обязательно лежит в первой зоне Бриллюэна. Обозначения волнового вектора отдельных состояний выбирается преимущественно таким образом, чтобы приближения относительно матричного элемента, уноминавшиеся выше, были бы ] ак можно более справедливыми. Это значит, что электрон в состоянии к рассматривается как свободный электрон с тем же волновым вектором. Как и обычно, чтобы получить дискретную систему-значений для к, вводятся периодические граничные условия. Мы будем пренебрегать спин-орбитальным взаимодействием и, где необходимо, обозначать спин индексом s, который может принимать значения iV2- [c.758]

Используя описанную модель процессов эжекции и тепломассообмена в многокомпонентном свободно истекающем струйном течении, рассчитываются расходы жидкой и газовой фаз, их компонентные составы и термогазодинамические параметры, а также находятся из распределения в струе. В качестве примера на рис. 4.13-4.17 представлены рассчитанные профили скоростей жидкой и газовой фазы, плотности газожидкостной смеси и ее температуры в струйном течении, состоящем из жидкостного потенциального ядра, истекающего со скоростью 35 м/с в неподвижный газ, и жидкостно-газового пограничного слоя. Задавались угол сужения потенциального ядра Р = 22,62°, угол расширения пограничного слоя а = 33,4°, радиус струи на выходе из поля составляет 20 мм, температура жидкостного потенциального ядра 290 К (17°С), температура окружающего струю газа 283 К (10°С). [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...