Движение жидкости перед телом

При обтекании тела жидкостью возникают сила лобового сопротивления и подъемная сила, которые являются двумя составляющими результирующей динамической силы, действующей на тело со стороны жидкости. Силой лобового сопротивления (или сопротивлением движению) называют составляющую результирующей силы в направлении относительного движения жидкости перед телом, а подъемной силой — составляющую, перпендикулярную этому направлению. Различные аспекты теории сопротивления движению тел в жидкости уже были рассмотрены в предыдущих главах, где основное внимание уделялось таким задачам, которые могут быть исследованы аналитически. Основная цель этой главы состоит в том, чтобы пополнить приведенные выше сведения о сопротивлении при движении тел в жидкости, в частности, для ряда важных случаев, не поддающихся аналитическому рещению. Читатель получит также некоторое представление об обширной экспериментальной информации по аэродинамическим и гидродинамическим силам, действующим на симметричные и несимметричные тела. Будут рассмотрены некоторые эффекты, связанные с наличием поверхностей раздела и со сжимаемостью, а также нестационарные задачи. [c.391]

Рассмотрим теперь отдельно движения жидкости перед телом и позади тела. Рассмотрим сначала ту область, где kr — os 9) имеет значительную величину, т. е. где kr велико, а О достаточно отличается от нуля в этой области мы можем пренебречь значением показательной функции, в результате чего получим [c.525]

Поместив в жидкость пластину перпендикулярно оси движения потока, можно наблюдать картину ее обтекания, изображенную в плане на рис. 11.1, а. За пластинкой образуются вихри, а поток жидкости вновь смыкается лишь на некотором расстоянии за ней. Непосредственно за пластинкой формируется замкнутая область завихрений с несколько пониженным давлением по сравнению с давлением перед пластинкой. Если в жидкость поместить тело с плавной конфигурацией (рис. 11.1, б), то поток прилегает к по- [c.127]

Рассмотрим установившееся прямолинейное поступательное движение корабля по поверхности жидкости, заполняющей всё нижнее полупространство и покоящейся на большой глубине и на далёких расстояниях перед кораблём. Движение плава щего тела вызывает возмущение свободной поверхности. Возмущённое движение жидкости имеет волновой харак тер, обусловленный свойством весомости. [c.79]

Потенциальная энергия жидкости определяется ее гидростатическим давлением. При движении жидкости, т. е. когда она совершает работу, потенциальная энергия жидкости снижается за счет ее перехода в кинетическую и тепловую энергию. Одновременно потенциальная и кинетическая энергия жидкости передается тому телу, над которым совершается работа. Таким образом, жидкость совершает работу благодаря гидростатическому давлению и скоростному напору. [c.27]

Важное различие между течениями в струях и следах выявляется при применении к ним уравнения потока количества движения. Для струи поток количества движения в любом сечении струи постоянен и равен начальному потоку количества движения от истекающей струи. В случае следа поток количества движения в продольном направлении неодинаков для любых двух сечений, ограничивающих контрольный объем (рис. 16-1,ej и расположенных одно перед, а другое за телом, причем это изменение потока количества движения непосредственно связано с силой лобового сопротивления тела, или с силой воздействия движущейся жидкости на тело. Это обстоятельство обусловлено тем фактом, что для того, чтобы удерживать тело неподвижным в потоке жидко- [c.443]

Источники и стоки играют важную вспомогательную роль при гидродинамических расчетах. Например, если в жидкости движется удлиненное тело в направлении своей продольной оси (рис. 56), то его передний конец вытесняет перед собой жидкость, к заднему же концу, по мере его продвижения вперед, жидкость притекает. Следовательно, около концов тела движение жидкости такое, как если бы около переднего конца был источник, а около заднего конца — сток. В самом деле, потенциал скоростей [c.94]

В авиационной технике особую важность приобрела задача об отыскании такой формы тела, которая обладает наименьшим сопротивлением при движении в воздухе. Мы знаем, что в жидкости без трения тело любой формы, движущееся равномерно, не встречает никакого сопротивления, так как поток жидкости, обтекающий тело, так же замыкается позади него, как расступается перед ним, и поэтому в жидкости не остается никакого возмущения. Это обстоятельство позволяет сформулировать указанную задачу следующим образом какую форму следует придать телу, чтобы при его движении в реальной жидкости не происходило отрыва потока от его поверхности. Если такая форма найдена, то на основании сказанного можно предполагать, что ее сопротивление практически состоит только из сопротивления трения. Опыты вполне подтверждают это предположение. Все тела, обтекание которых происходит без отрыва потока, имеют более или менее удлиненную форму, спереди закругленную, а сзади — суживающуюся, постепенно переходящую в немного притупленное острие или ребро. Спереди тела, где можно не опасаться отрыва потока, заострение излишне и здесь вполне пригодна форма удлиненного эллипсоида. Примеры тел с очень небольшим сопротивлением изображены на рис. 149 (корпус дирижабля) и на рис. 150 (профиль стойки). (Нос корабля, плавающего на воде, имеет, как известно, совершенно иную форму в своей надводной части он сильно заострен это необходимо для того, чтобы предупредить образование высокой носовой волны.) [c.262]

ЧТО это тело перед началом движения окружено замкнутой жидкой. чинней, не содержащей в себе, однако, самого тела. Тогда, как это видно из фиг. 125, после возникновения движения за краем тела будет следовать поверхность, не лежащая внутри жидкой линии, деформировавшейся вследствие движения тела. Следовательно, к этой поверхности нельзя применить теоремы Томсона. На этой поверхности, где встречаются частицы жидкости, до этого бывшие разделенными, изменение скоростей при переходе с одной стороны этой поверхности на другую может быть или непрерывным, как это имеет место в рассматриваемом примере, или же, [c.169]

Причина парадокса Дюбуа заключается в том, что обращенное движение в эксперименте всегда отличается от обращенного движения, которое рассматривается в теории. В самом деле, обращенное движение в теории можно представить себе как результат прибавления скорости V, равной скорости движения тела, по противоположно ей направленной, ко всем частицам тела и среды. Таким образом, в обращенном движении рассматривается безграничная среда, имеющая во всех точках далеко перед телом одну и ту же скорость V. В эксперименте всегда, как бы ни был он поставлен, поток ограничен. Например, если пластинка, как это было в опытах Дюбуа, помещена в канал с проточной водой, то стенки этого канала и его дно представляют собою границы потока. Они тормозят движение жидкости и этим влияют на характер потока. В частности, скорость движения не постоянна по сечению потока, как это требуется по точному смыслу обращенного явления, а изменяется от максимального значения на некоторой оси до нуля на границах. Изменение скоростей по сечению влечет за собою, как известно из кинематики жидкости, вращение частиц. При больших значениях числа Рейнольдса, это вращение будет неустановившимся, так как поток будет турбулентным. Как увидим в дальнейшем, степень турбулентности потока существенно влияет на характер обтекания тела и на величину его сопротивления. Поэтому, когда тело движется в спокойной среде и, следовательно, вращение частиц на границах среды отсутствует, сопротивление тела, как это и наблюдал Дюбуа, будет иным, нежели в потоке, заполненном вращающимися частицами. Жуковский с помощью созданного им остроумного прибора показал на опыте, что если бы можно было привести в движение вместе с потоком и его границы, то сопротивление в прямом и обращенном движении было бы одинаковым. [c.573]

При этом, согласно указанному выще, в областях жидкости, далеких от тела и лежащих перед телом (по направлению его движения), мы должны пользоваться потенциалом W2, в областях же за телом необходимо пользоваться потенциалом ни. Там, где движение характеризуется потенциалом 2. очевидно, будет [c.227]

Современная механика жидкости стала развиваться в начале текущего столетия. В отличие от классической гидродинамики прошлого столетия, она быстро достигла очень крупных успехов в теоретическом объяснении явлений, наблюдаемых при течении жидкостей. Особенно большое развитие получили За последние пятьдесят лет три раздела современной механики жидкости теория пограничного слоя, газовая динамика и теория крыла. Настояш,ая книга посвяш,ена теории пограничного слоя — наиболее старому из перечисленных разделов. Начало этой теории положил в 1904] г. Л. Прандтль, указав тогда путь, сделавший доступным теоретическому исследованию течения жидкостей с очень малой вязкостью, из которых наиболее важными в техническом отношении являются вода и воздух для достижения этого достаточно было учитывать действие вязкости только там, где оно проявляется суш,ественным образом, а именно в тонком пограничном слое вблизи стенки, обтекаемой жидкостью. Этот путь позволил дать теоретическое объяснение многим явлениям, ранее остававшимся совершенно непонятными. Прежде всего, идея Л. Прандтля сделала доступными для теоретического исследования вопросы, связанные с сопротивлением, возникающим при обтекании жидкостью твердых тел. Бурно развивавшаяся авиационная техника очень быстро извлекла из теоретических выводов многое, полезное для себя, и в свою очередь поставила перед новой теорией многочисленные проблемы. В настоящее время для инженера, работающего в области авиации, понятие пограничного слоя стало настолько привычным, что без него он не может больше обойтись. В другие отрасли машиностроения, связанные с проблемами движения жидкостей,— одной из важнейших таких отраслей является турбиностроение — новые идеи внедрялись значительно медленнее, но в настоящее время они усиленным образом используются при конструировании всех гидромашин. [c.11]

Ландау [55] предполагал, что вблизи абсолютного нуля Не II может протекать вдоль стенки без какого бы то ни было трения, если только относительная скорость течения меньше скорости звука с. Чтобы понять это предположение, надо рассмотреть движение некоторого постороннего тела со скоростью у в покоящейся жидкости. Поскольку единственными возможными возбуждениями в жидкости являются фононы, то энергия и импульс могут передаваться жидкости только путем а) возбуждения новых фонОнов и б) рассеяния уже существующих фононов. Предположим, что энергия передается путем возбуждения группы фононов, характеризуемых числами заполнения [c.450]

Первое знакомство с идеей Даламбера, положенной им в основу и следующей книги — Трактата о равновесии и движении жидкостей,... [117] — можно продолжить, обратившись к авторской статье Динамика в Энциклопедии Положим, что нескольким телам передаются какие-то движения, которые у них не могут удержаться вследствие их взаимодействия и которые они вынуждены заменить другими. Известно, что всякое движение можно рассматривать как сложное движение, состоящее из двух движений по выбору. Поэтому мы можем первоначальное движение каждого тела рассматривать как сложное движение, составленное из двух движений, из которых одно мы возьмем такое, какое данное тело воспринимает вследствие действия на него других тел. По если бы каждое тело получило бы это [c.266]

В общей постановке задачи условия в бесконечности формулируются для состояний и скоростей перед телом. Это связано с тем, что при рассмотрении установившихся движений как предела бесконечно долго продолжавшихся неустановившихся движений путь, пройденный телом, в пределе получается бесконечно большим. Поэтому за телом в бесконечности движение жидкости или газа получается вообще возмущенным. С таким положением приходится встречаться в теории крыла конечного размаха, в теории движения корабля и во многих других случаях. [c.416]

Отрыв потока от обтекаемой поверхности встречается во многих отраслях техники, В большинстве случаев отрыв потока явление нежелательное, так как приводит к увеличению сопротивления тел, перемещающихся в среде, уменьшает подъемную силу крыла, увеличивает сопротивление движению газа или жидкости в трубопроводах, ухудшает характеристики диффузорных устройств и др. Наряду с этим есть примеры положительного влияния отрывных течений на характеристики летательных аппаратов. К этим случаям относится установка иглы перед плохообтекаемым телом, перемещающимся в сверхзвуковом потоке. Отрывное течение, вызываемое иглой, приводит к образованию перед телом косых скачков уплотнения вместо прямого, что уменьшает сопротивление тела. [c.378]

Свободнопоршневой двигатель Била — тип двигателя Стирлинга, в котором возвратно-поступательные движения рабочего поршня и вытеснителя в цилиндре происходят вследствие их взаимодействия с упругими силами жидкости (рабочего тела). Механическая связь между рабочим поршнем и вытеснителем отсутствует. Работа поршня непосредственно передается нагрузке. [c.379]

Бесконтактные. В механических уплотнениях уплотняющим элементом является твердое тело. Бесконтактные механические уплотнения (группа 1) имеют зазор между уплотняемыми поверхностями, через который неизбежно утекает жидкость. Они применяются для уплотнения подвижных соединений пар вращательного и возвратно-поступательного движения, так как в них мала потеря мощности на трение и нет износа деталей, что определяет высокую надежность и долговечность. После бесконтактного уплотнения должна быть полость для отвода утечек, поэтому они часто используются в качестве первой ступени, предназначенной для понижения давления перед контактным уплотнением второй ступени. Утечки по возможности уменьшают за счет увеличения гидравлического сопротивления. Для вязких рабочих жидкостей применяют щелевые уплотнения кольцевого или торцового типа (группы 1.1 и 1.2 табл. 1). Конструкции уплотнений осуществляют в виде плавающих втулок (рис. 2, а) или плавающих колец (рис. 2, б) с возможно малым зазором между уплотняемыми поверхностями. Плавающая втулка 3 применяется при малом биении и перекосе вала 1 относительно корпуса 2. Втулка может само-устанавливаться по торцу корпуса под действием пружины 4 и давления Рс в полости и совершать вместе с валом радиальные перемещения. Уплотнение с несколькими плавающими кольцами (рис. 2, б) допускает более значительные перекосы вала и более высокие перепады давления. Торцовые щелевые уплотнения [c.11]

Первое из этих условий показывает, что отношение плотностей газа перед ударной волной и непосредственно за ней при гиперзвуковых течениях есть величина постоянная, зависящая лишь от 7. Отношение Р2/Р равно б при 7 = 1.4 и неограниченно возрастает, если 7 1. Если плотность газа во всем слое, заключенном между поверхностью головной части обтекаемого тела и ударной волной, имеет одинаковый порядок величины, то при 7 1 толщина этого слоя стремится к нулю. Это обстоятельство наводит на мысль упростить уравнения движения газа в слое, оценивая порядок величины различных членов, входящих в уравнения, и отбрасывая менее важные из них, аналогично тому, как это делается при выводе уравнений пограничного слоя в вязкой жидкости. [c.28]

G помощью формулы (8-24) на основе непосредственных измерений распределения давления по контуру профиля было подсчитано сопротивление давления для семейства симметричных профилей, показанных на рис. 15-3. Сопротивление трения может быть получено как разность между измеренным полным лобовым сопротивлением и измеренным сопротивлением давления. Отношение сопротивления трения к полному лобовому сопротивлению показано на рис., 15-4. Для вытянутых (тонких) сече-йий профилей сопротивле-1,0 ние трения составляет 70— 80% от полного для круглого цилиндра, однако, оно составляет только около 3% от полного. В последнем случае происходит отрыв пограничного слоя, причем точки отрыва лежат перед диаметральным сечением цилиндра. В результате вся кормовая часть оказывается в зоне пониженного давления в следе, что и приводит к высокому сопротивлению формы. Сопротивление поверхности почти целиком определяется пограничным слоем до точки отрыва. Теория движения идеальной (невязкой) жидкости предсказывает симметричное распределение давления и нулевое значение лобового сопротивления. Различия, имеющие место между случаями обтекания цилиндрического тела идеальной и вязкой жидкостями, иллюстрируются на рис. 15-1 и обсуждаются ниже. [c.402]

Перечисленные условия подобия, включая последнюю систему равенств, являются необходимыми условиями подобия. Трудности стоят на пути выяснения достаточных условий подобия. Эти трудности связаны с тем обстоятельством, что существующие доказательства теоремы единственности решений уравнений Стокса относятся к отдельным классам движений вязких несжимаемых жидкостей. Для этих классов движения теорема об условиях подобия (необходимых и достаточных) двух входящих в них движений, конечно, может считаться полностью доказанной. Большое разнообразие встающих перед практикой задач (наряду с обычными задачами обтекания тел и протекания жидкости сквозь трубы и каналы существуют еще задачи свободной конвекции, распространения струй, образования следов за телами, развития пограничных слоев и мн. др.) не позволяет считать вопрос об установлении достаточных условий подобия движений вязкой несжимаемой жидкости решенным. [c.369]

Жидкости, газы и твердые тела при строгом решении задачи о колебательных движениях в сплошных средах также необходимо считать сжимаемыми. При таких движениях в телах, имеющих достаточно большую протяженность, возникают своеобразные явления, называемые волнами, которые передают возникающие деформации и давления от места их возникновения во все стороны с конечной скоростью (скоростью звука). Каждая среда в зависимости от величины ее сжимаемости и плотности характеризуется определенной скоростью звука. [c.5]

Рассмотрим сначала некоторое действительное движение твердого тела с момента до момента под действием произвольных сил, приложенных к этому телу, в конечной массе жидкости, заключенной в неподвижном сосуде произвольной формы. Вообразим, что движение перед моментом произошло из положения равновесия с помощью сил, действующих на твердое тело (безразлично, непрерывных или импульсивных), и после момента опять таким же образом прекращено при помощи сил, действующих на тело. Так как количество движения системы, как в начале, так и в конце [c.201]

Обычно стационарные гидродинамические характеристики тел, свободно движущихся в жидкости, можно удовлетворительно исследовать в универсальных гидродинамических трубах или в трубах со свободной поверхностью. Напротив, нестационарные присоединенные каверны, образующиеся за телами, пересекающими поверхность раздела жидкости и газообразной атмосферы, имеют особые нестационарные характеристики, рассматриваемые в гл. 12. В процессе образования такие каверны заполнены газом. Они могут оставаться заполненными газом в течение всего времени существования или превращаются в паровые каверны перед тем, как исчезнуть, в зависимости от изменения скорости с глубиной на последних стадиях подводного движения. Более того, траектория тела зависит от соотношения гидродинамических сил и ориентации тела в различные моменты времени. При самом прямом методе исследования этой задачи тело выстреливают в газообразной атмосфере над поверхностью раздела с соответствующей скоростью, углом наклона траектории и ориентацией и наблюдают за его движением и поведением каверны. Для исследования на уменьшенных моделях может потребоваться также моделирование атмосферного давления с помощью газов, отличающихся от воздуха (разд. 12.4). Такие эксперименты проводятся в баллистической камере с регулируемой атмосферой. [c.587]

Приводом называют совокупность устройств, предназначенных для приведения в движение механизмов и машин. Различают электрический, механический, пневматический, гидравлический и другие приводы. В электрическом приводе двил<ение передается и преобразуется посредством электричества в механическом — посредством твердых тел в пневматическом — сжатым воздухом, а в гидравлическом — жидкостью под давлением. [c.105]

При обтекании твердого тела потоком жидкости или при движении твердого тела в покоящейся жидкости возникают гидравлические сопротивления. Эти сопротивления проявляются в непосредственной близости от самого тела и определяются действием сил вязкости и сил, оп-ределяемьгх разностью давления перед обтекаемым телом и за ним. Соотношение между силами трения и давления может быть различным, в зависимости от формы твердого тела, направления движения потока, обтекающего тело, и ряда других факторов. [c.227]

Теплопроводность обусловлена столкновением частиц (в твердом, жидком и газообразном теле), причем частицы, движущиеся быстрее, передают свое движение соседним частицам . Теплообмен конвекцией происходит при движении жидкости или газа у поверхности тела. Теплообмен излучением происходит между поверхностями тел на расстоянии через лучепрозрачную среду, к которой в обычных случаях можно отнести воздух. [c.7]

Причины, обусловливающие волновые движения жидкости, также могут быть разного типа. Укажем главнейшие из таких причин. Гравитационные волны происходят под действием силы тяжести например, если каким-либо образом поверхность жидкости будет выведена из горизонтального положения, то сила тяжести будет стремиться вернуть эту поверхность в ее равновесное положение и заставит каждую частицу колебаться. Мелкие волны, так называемая рябь, происходят под действием капиллярных сил поверхностного натяжения жидкости. Приливные волны происходят под действием притяжения жидкости к Солнцу и Луне. На волновые движения оказывают влияние также силы трения как внутренние, так и внешние. Далее, волны могут образовываться вследствие движения твердого тела в жидкости таким образом, например, возникают корабельные волны. Наконец, в сжимаемых жидкостях, например в воздухе, могут иметь место упругие волны, состоящие в попеременном расширении и сжатии каждой частицы жидкости. Главное отличие упругих поли от предыдущих типов волн состоит в том, что упругие олтл имеют место во всей массе жидкости, в то время как все нрсдидунще типы волн развиваются, главным образом, на поверхности жидкости и лишь отсюда передаются внутрь жидкости. [c.401]

Если нагревать твердое тело с одного конца, атомы этого тела в месте нагрева начинают колебаться более энергично свою увеличившуюся анергию они передают соседним атомам так осуществляется распространение тепла в теле, называемое теплопроводностью. Этот способ распространения тепла возможен и в жидкостях — капельных и упругих (газах), если нагревать их сверху. При таком нагреве энергия будет раснространяться вследствие увеличения колебательного движения атомов и молекул жидкости. Движения же отдельных струек жидкости (конечных масс жидкости) не будет происходить. Если же жидкость нагревать снизу, плотность ее в месте нагрева вследствие повышения температуры станет убывать, и нагретые струйки жидкости будут подниматься вверх, а на их место начнут поступать сверху более холодные струйки. Так возникает движение теплых и холодных струек, при котором происходит их перемешивание, а следовательно, и перенос тепла это движение жидкости и проис- [c.44]

Вспоминая замечание, сделанное в начале настоящей главы, что при достаточно высоких давлениях любой материал течет как жидкость, можем распространить только что полученные результаты о пробивании слоя жидкости струей на высокоскоростное взаимодействие твердых тел, и при достаточных скоростях на пробивание снарядом даже самой крепкой и дорогой брони. Оказывается, плотность, а вовсе не прочность брони при достаточной скорости снаряда станет определять ее стойкость, а глубина пробоины просто определяется только длиной струи. В соответствии с этим самые совершенные современные противотанковые средства- так называемые кумулятивные заряды - созданы в соответствии с изложенными принципами. При их разработке есть две основных проблемы как получить нужную для реализации гидродинамического бронепробивания скорость и как сформировать достаточно длинную струю из плотного материала. Успешное решение этих задач было найдено опять же в гидродинамике. Оказалось, что движению жидкости присуща интересная особенность, состоящая в том, что в определенных условиях заметная доля энергии большой массы жидкости может быть передана небольшой части ее, что приводит к концентрации энергии в малом объеме и увеличению скорости жидкости в нем в несколько раз. Это удивительное явление получило название кумуляции энергии. Два течения жидкости, приводящих к кумуляции энергии, рассматриваются в следующем разделе. [c.140]

Ампера передается на тело. Например, если боковые стенки кольцевого сосуда, наполненного проводягцей жидкостью, являются электродами, к которым подведен ток, а дно представляет собой изолятор, установленный на полюсе прямого магнита, то ток течет по радиусам, а вектор магнитной напряженности параллелен стенкам. В этом случае жидкость в сосуде приходит в круговое движение (сила действует в одном и том же направлении на положительные и отрицательные заряды, так как они движутся в противоположных направлениях). [c.190]

Чтобы оттенить фундаментальные положения термодинамики, имеющие наиболее широкое применение в самых различных областях науки и техники, признано целесообразным в основной части курса рассмотреть первое начало термодинамики применительно главным образом к закрытой системе, а для открытой системы (потока) — только в таких условиях, когда изменением кинетической энергии видимого движения рабочего тела можно пренебречь, что допустимо, в частности, при рассмотрении преобразования энергии в турбине или в компрессоре в целом. В полной же мере первое начало термодинамики для потока упругой жидкости излагать далее, непосредственно перед рассмотрением закономерностей истечения, в XIV главе Термодинамика потока —в сочетании с другими вопросами потока. Энтропия, удельная энтропия и диаграмма Ts вводятся на рассмотрение раньше термодинамических процессов, что позволяет изучать последние одновременно в двух системах координат pv и Ts. Математически удельная энтропия вводится как функция состояния с помощью интег-рирующёго множителя для элемента теплоты, а физически — как параметр состояния, изменение которого в равновесных процессах служит признаком теплообмена, определяет значение и знак теплоты. [c.3]

ЗАКОН [Гей-Люссака объемы вступающих в реакцию газов относятся друг к другу и к объемам образующихся газообразных продуктов реакции как небольшие целые числа Генри масса газа, растворяющегося при постоянной температуре в данном объеме жидкости, прямо пропорциональна парциальному давлению газа Гука механическое напряжение при упругой деформации тела пропорционально относительной деформации Дальтона (кратных отношений если два элемента образуют друг с другом несколько химических соединений, то весовые количества одного из элементов, приходящиеся в этих соединениях на одно и то же количество другого, относятся между собой как небольшие целые числа общее давление газовой смеси равно сумме парциальных давлений, т. е. сумме давлений газовых компонентов ) Гульденберга и Вааге при постоянной температуре скорость химической реакции пропорциональна произведению концентраций реагирующих веществ, причем каждая концентрация входит в произведение в степени, равной коэффициенту, стоящему перед формулой данного вещества в уравнении реакции Дебая теплоемкость кристалла при низких температурах пропорциональна третьей степени абсолютной температуры его движения точки положение материальной точки в пространстве при действии на нее внешних сил определяется зависимостью расстояния точки [c.232]

Гидравлическая и пневматическая системы автоматизации машин основаны на применении гидро- и пневмомеханизмов, в которых энергия от основного двигателя машины к рабочим органам передается посредством включенного в систему рабочего тела (жидкости, газа). Механическая энергия двигателя преобразуется с помощью насоса в потенциальную или кинетическую энергию рабочего тела. Насос соединяется трубопроводом с вторичным преобразователем энергии — гидро-или пневмодвигателем, который совершает обратное преобразование энергии рабочего тела в механическую энергию ведомых звеньев (поршня — штока, плунжера, лопасти —вала), которые и приводят в движение рабочие органы машины. Автоматическое управление преобразователями энергии, т. е. периодическое включение и выключение их, производится специальными механизмами управления (клапанами, золотниками и др.), потребляющими незначительное количество энергии. [c.15]

Передачи, преобразующие механическую энергию двигателя, разделяются на механические, гидравлические, электрические и пневматические в зависимости от вида тела, участвующего в преобразовании энергии. Так, в механических передачах, движение передается и преобразуется посредством взаимодействия твердых тел. В гидравлических передачах (гидропередачах) рабочим телом, передающим энергию, является жидкость. [c.94]

Однако будет совсем по-другому, если мы только что рассмотренное течение около дирижабля отнесем к системе координат, покоящейся от-носитепьно невозмутенной жидкости. Тогда это течение будет неустановившимся, и линии тока, траектории и линии отмеченных частиц будут иметь соверщенно различные формы. Фиг. 45 показывает отдельные линии. Тело при своем движении вытесняет частицы жилкости и при этом так, что частицы, находящиеся перед серединой тела, все время выталкиваются вперед, частицы же, несколько удаленные от середины тела, отклоняются вперед и одновременно в сторону. При этом спектр линий тока увлекается телом. [c.71]

Залругленное спереди тело, изображенное на фиг. 76, выталкивает при своем движении частицы жидкости во все стороны и при этом так, как будто бы внутри тела существовал источник, все время двигающийся вперед со скоростью тела. Это —движение неустановившееся. Рассмотрим соответствующее установившееся движение, т. е. заставим жидкость течь против тела, покоящегося вместе с системой отсчета. Для этого первое течение сложим с параллелышм течением Ф---алг, направленным в сторону, противоположную движению тела. Тогда получим уже известный нам спектр линий тока, изображенный теперь еще раз на фиг. 77. Течение перед [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...