Термодинамика потока

В термодинамике потока фундаментальное значение имеет понятие скорости распространения малых возмущений или слабых волн. [c.319]

ГЛАВА 7. ТЕРМОДИНАМИКА ПОТОКА [c.162]

Разнообразные задачи термодинамики потока для систем теплоэнергоснабжения и вентиляции решают, используя уравнения (7.3) и (7.4), которые с учетом представленного выше анализа работы сил трения могут быть записаны и в следующем виде [c.172]

Движущееся по какому-либо каналу рабочее тело образует поток. Этот поток может быть дискретным и сплошным. Термодинамику потоков ограничим следующими условиями [c.41]

В первой части книги налагаются основные законы термодинамики и их приложение к анализу термодинамических процессов и циклов тепловых двигателей и холодильных установок. Рассматриваются свойства пара и влажного воздуха, термодинамика потока п современные методы анализа циклов. [c.2]

В гл. III было приведено уравнение bq = di — vdp первого начала термодинамики для потока и введено понятие удельной энтальпии pv, представляющей собой удельную энергию рабочего тела в потоке, определяющуюся его термодинамическим состоянием. В гл. VII то и другое было использовано для анализа такого процесса изменения состояния рабочего тела в потоке, когда можно пренебречь приращением кинетической энергии. При рассмотрении термодинамики потока больших скоростей, соизмеримых со скоростью звука и превышающих ее, должно быть учтено помимо технической работы приращение кинетической энергии. [c.195]

Термодинамика потока, изучающая закономерности преобразования энергии в открытой системе, движущейся со значительными скоростями, является частью курса технической термодинамики и представляет собой термодинамические основы курса газовой динамики. [c.195]

ВОПРОСЫ ТЕРМОДИНАМИКИ ПОТОКА ВЛАЖНОГО ПАРА [c.196]

Термодинамика потока влажного пара 197 [c.197]

Для определения влияния внешних воздействий на расширяющийся поток используем основные уравнения термодинамики потока применительно к течению с постоянным секундным массовым расходом рабочего агента через любое поперечное сечение потока. Эти уравнения возьмем из термодинамики без их вывода. [c.41]

Для простоты мы пренебрегаем силами трения среды о стенки канала и считаем последние неподвижными (вообще говоря, стенки канала могут перемещаться, например, если канал образован лопатками компрессора или турбины). Вследствие этого работа сИл, действующих со стороны стенок канала, равна нулю. В дальнейшем при изучении термодинамики потока ггы выясним, каким образом учитывается влияние трения и работа перемещения стенок канала (глава V). [c.49]

В дальнейшем мы рассмотрим термодинамику потока, охватывающую в равной мере процессы движения газа и пара. [c.57]

При умеренной скорости движения изменением кинетической энергии можно пренебречь по сравнению с энтальпией. Основное уравнение термодинамики потока ( 27) приобретает вид [c.369]

В 1950 г. Л. А. Вулисом на основе его многолетних исследований была опубликована крупная монография Термодинамика газовых потоков . В предисловии к этой работе, обобщавшей и углублявшей результаты исследований автора, записано ...Значение термодинамики потока особенно возросло в связи с присущей технике наших дней тенденцией к всемерному повышению интенсивности рабочих процессов, т. е. к переходу на большие скорости движения, высокие тепловые напряжения и т. п. Именно этим объясняется непрерывный рост исследований, посвященных различным проблемам газовых течений. С полным удовлетворением следует отметить ведущую роль отечественной науки, опередившей зарубежную науку не только в решении отдельных задач, но и в развитии проблемы в целом. В этой связи заслуживают особого внимания выдающиеся работы большого числа советских ученых, в первую очередь учеников и последователей знаменитых русских ученых—создателей современной аэродинамики проф. Николая Егоровича Жуковского и акад. Сергея Алексеевича Чаплыгина и основанных ими больших научных коллективов. [c.329]

Глава 10. ТЕРМОДИНАМИКА ПОТОКА ГАЗА ИЛИ ПАРА [c.56]

Э. Шмидта, ее можно рекомендовать лишь как учебное пособие. В книге весьма полно рассмотрены вопросы термодинамики потока, термодинамики воздушно-реактивных и ракетных двигателей. Интересно изложение разделов химической термодинамики. [c.2]

В данной книге значительно более полно, чем в отечественных курсах технической термодинамики, изложены вопросы термодинамики потока. Так, например, параграфы 86, 87 гл. 13 содержат анализ работы сопла Лаваля в нерасчетном режиме, прямого и косых скачков уплотнения, которые в отечественной литературе обычно рассматриваются в курсах газодинамики. Тем не менее, учитывая, что струйные машины и двигатели находят в настоящее время все большее применение в энергетике и технике, такое расширение пределов технической термодинамики представляется оправданным. [c.3]

Если снять ограничение о постоянной плотности, то термодинамическое уравнение состояния примет вид соотношения между плотностью, давлением и температурой. Появление температурной переменной требует, чтобы одновременно решалось и уравнение баланса энергии (первый закон термодинамики), которое в свою очередь вводит две новые переменные — тепловой поток и внутреннюю энергию. Закон Фурье (связывающий тепловой поток с распределением температуры) и энергетическое уравнение состояния замыкают систему уравнений, приведенную в табл. 1-2. [c.14]

В разд. 1-1 было показано, что первый закон термодинамики (т. е. уравнение баланса энергии) является одним из основных уравнений, необходимых для того, чтобы иметь возможность решить — по крайней мере в принципе — любую проблему механики жидкости. Оно рассматривается наряду с уравнениями баланса массы и импульса. Одновременно с этим необходимо совместно рассматривать три уравнения состояния одно — для полного напряжения (которое можно разложить на давление и девиаторную часть напряжения), другое — для теплового потока (которое не обязательно выражается в виде простой формы закона Фурье) и третье — для внутренней энергии (см. табл. 1-2). [c.149]

Если между различными точками в системе существуют разности температур, давлений и других параметров, то она является неравновесной. В такой системе под действием градиентов параметров возникают потоки теплоты, вещества и другие, стремящиеся вернуть ее в состояние равновесия. Опыт показывает, что изолированная система с течением времени всегда приходит в состояние равновесия и никогда самопроизвольно выйти из него не может. В классической термодинамике рассматриваются только равновесные системы. [c.8]

Если в потоке мысленно выделить замкнутый объем рабочего тела и наблюдать за изменением его параметров в процессе перемещения, то для описания его поведения будут пригодны все полученные выше термодинамические соотношения и, в частности, первый закон термодинамики в обычной записи q = = Ди + /. [c.44]

В соответствии с уравнением (5.3) первого закона термодинамики, количество теплоты, отдаваемой потоком газов в теплообменнике, равно разности энтальпий газов до и после теплообменника (изменением скоростного напора можно пренебречь, а техническая работа не совершается). Поэтому основой тепловых расчетов топливоиспользующих устройств является энтальпия продуктов сгорания, которую принято рассчитывать на единицу количества топлива, из которого получились эти продукты , т, е. [c.128]

Первый закон термодинамики в применении к потоку движущегося газа [c.197]

Работа проталкивания. Дальнейшее развитие уравнения первого закона термодинамики для потока [c.198]

И. Пригожин и И. Стенгерс [4] выделили три последовательных этапа в развитии термодинамики, связанные с областями, отвечающих равновесным, слаборавновесным и неравновесным процессам. В равновесной области производство энтропии, потоки I и силы X равны нулю. В слабо равновесной области (линейная термодинамика) потоки (I) линейно зависят от сил (X), а в сильнонеравновесной области эта зависимость сложная. Кроме того, все необратимые процессы сопровождаются производством энтропии. [c.17]

Рассмотрены первый и второй законы термодинамики с детальным обоснованием понятия энтропии и элементами эксергетнческого анализа, свойства реальных рабочих тел, термодинамика потока, влажный воздух, а также холодильные установки и тепловые насосы. Изложены вопросы теплопроводности, конвективного теплообмена и излучения. Рассмотрены элементы теории пограничного слоя, современные методы расчета теплообменных аппаратов. [c.2]

Чтобы оттенить фундаментальные положения термодинамики, имеющие наиболее широкое применение в самых различных областях науки и техники, признано целесообразным в основной части курса рассмотреть первое начало термодинамики применительно главным образом к закрытой системе, а для открытой системы (потока) — только в таких условиях, когда изменением кинетической энергии видимого движения рабочего тела можно пренебречь, что допустимо, в частности, при рассмотрении преобразования энергии в турбине или в компрессоре в целом. В полной же мере первое начало термодинамики для потока упругой жидкости излагать далее, непосредственно перед рассмотрением закономерностей истечения, в XIV главе Термодинамика потока —в сочетании с другими вопросами потока. Энтропия, удельная энтропия и диаграмма Ts вводятся на рассмотрение раньше термодинамических процессов, что позволяет изучать последние одновременно в двух системах координат pv и Ts. Математически удельная энтропия вводится как функция состояния с помощью интег-рирующёго множителя для элемента теплоты, а физически — как параметр состояния, изменение которого в равновесных процессах служит признаком теплообмена, определяет значение и знак теплоты. [c.3]

Для аналитического исследования методами равновесной термодинамики потоков влажного пара используются следующие упрощающие предпосылки а) состояние вещества изменяется квазистатически, т. е. поток находится все время в термодинамическом равновесии б) размеры тел в трехмерном пространстве предполагаются достаточно значительными, в связи с чем исключается влияние поверхностных явлений в) действительное распределение параметров потока заменяется одномерным. [c.9]

Таким образом, термодинамическому учению о тепловом двигателе необходимо предпослать изучение свор1Ств рабочих тел в различных условиях их использования. Мы начнем с термодинамики газов, затем перейдем к термодинамике паров, и наконец, рассмотрим термодинамику потока. [c.58]

Наконец, элементы среды в своем движении переносят присущую им энергию, которая (как мы установили при изучении термодинамики потока — 27) из1у1еряется энтальпией торможения г о, т. е. суммой энтальпии I и кинетической энергии Еслн [c.332]

В 1961 г. Вайсман защитил докторскую диссертацию (обобщившую и углубившую его более ранние исследования) на тему Основы термодинамики потока влажного пара . В первой части диссертации автор останавливается на следующих вопросах теплоемкости влажного пара (формула изохорной теплоемкости, скачок изохорных теплоемкостей в переходных состояниях, влияние термических парамегров на изохорную теплоемкость влажного пара) зависимость между калорическими функциями и термическими параметрами влажного пара (внутренняя энергия, энтропия, энтальпия) влияние поверхностных явлений на структуру калорических функций о соответственных состояниях парожидкостных смесей. [c.328]

Вторая группа уравнений представляет запись определенных физических законов, описывающих поведение конкретных материалов. Вид этих уравнений зависит от класса рассматриваемых материалов значения параметров, появляющихся в уравнениях, зависят от конкретного материала. Имеются в основном четыре уравнения этой группы. В недавнем весьма общем подходе Коле-мана [1—3]рассматриваются уравнения, в точности определяющие следующие четыре зависимые переменные внутреннюю энергию, энтропию, напряжение и тепловой поток. Этот подход будет обсуждаться в гл. 4. На данном этапе мы предпочитаем значительно менее строгий подход, в котором используются понятия, взятые из классической термодинамики. При таком упрощенном подходе по-прежнему используютсячетыреуравнения, описывающие поведение рассматриваемых материалов термодинамическое уравнение состояния, которое представляет собой соотношение между плотностью, давлением и температурой реологическое уравнение состояния, связывающее внутренние напряжения с кинематическими переменными уравнение для теплового потока, связывающее тепловой поток с распределением температуры уравнение, связывающее внутреннюю энергию с существенными независимы- [c.11]

Выше было указано, что к замкнутому объему рабочего тела, выделенному в потоке, применимо выражение первого закона термодинамики для закрытой системы, т. е. 6 = б внет + 6(/тр = /1 vdp, откуда 6qmeш = dll — vdp — бl f. [c.44]

С другой стороны, для объема рабочего тела, движущегося в потоке без трения, применимо выражение первого закона термодинамики для закрытой системы 6qsiKm = dh — vdp. [c.45]

Согласно уравнению первого закона термодинамики для потока (5.3) в случае, когда 2 = l и <7аиеш = <7о (поскольку процессы равновесны), i7 = /io —/ii+ [c.54]

Изменение энергии выделенного элементарного объема ЛУп возникает ib связи с притоком тепла и работой внешних сил (массовых и поверхностных). Причем это изменение проявится в увеличении кинетической энергии среднего и пульсационного движения и в изменении внутренней энергии элемента. Учитывая, что для дисперсных потоков теплоносителей характерны в основном умеренные скорости течения, пренебрегаем изменением давления и кинетической энергии компонетов. Полагая также, что внутренние источники или стоки энергий отсутствуют, в соответствии с первым законом термодинамики для изобарных процессов получим, что количество переданного элементу ДУц за время Лт тепла AQa равно изменению энтальпии его компонентов [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...