Характерный размер тела

Формула (6.27) для аэродинамической силы зависит от квадрата характерного размера тела, в качестве которого можно взять минимальную площадь сечения единицы длины стержня, например для стержня круглого сечения P=l-d, где d — диаметр стержня. Для сечения стержня, пока.чанного на рис. 6.8, можно положить /2=1.Ь, где Ь — поперечный размер сечения стержня. В результате получаем выражение для силы q x [c.238]

Формулу (XIV.2) можно получить также с помощью анализа размерностей, Основными переменными будем считать скорость ti, характерный размер тела I, плотность жидкости р, вязкость жидкости ц и силу сопротивления F. Таким образом, число переменных п = 5. Согласно ПИ-теореме должны существовать 5—3 = 2 безразмерны> комплекса, которые будут иметь следующий вид [c.228]

Для выяснения условий, при соблюдении которых уравнения движения будут одинаковы, или движения подобны, напишем уравнения Стокса (III.41) для случая плоского потока в безразмерном виде. В качестве масштаба длины выберем какой-либо характерный размер тела I (хорда крыла, диаметр или радиус трубы и др.), а в качестве масштабов скоростей, давлений, плотностей, температур и пр. — их характерные значения (на бесконечности, средние по объемным, массовым расходам и пр.). [c.226]

Наибольший линейный размер этой полости мал по сравнению с характерным размером тела и с расстоянием полости от границы. Пусть на поверхности S приложены такие усилия Tt, которые создали бы в теле однородное напряженное [c.271]

Под пористыми материалами понимают твердые тела, содержащие в достаточно большом количестве пустоты, характерный размер которых мал по сравнению с характерным размером тела (или пространства, занятого пористой средой). Пустоты в грунтах подразделяются на поры, трещины и каверны. [c.257]

Итак, важные физические константы газа— вязкость fx и теплопроводность А. —зависят от длины свободного пробега молекул 7,. Следовательно, эта величина будет оказывать влняние и на теплоотдачу. На этот процесс оказывает влияние и характерный размер тела I. Совместное влняние этих величин (1 , I) на теплоотдачу в разреженном газе наилучшим образом оценивается отношением [c.237]

Случай обтекания в условиях очень больших разрежений, когда длина свободного пробега 7, становится значительно больше характерного размера тела I и когда соударения молекул с телом происходят значительно чаще, чем соударения молекул между собой, называют режимом свободно-молекулярного потока. [c.238]

Теплоотдача при режиме свободномолекулярного потока. Такой режим потока наблюдается при очень больших разрежениях, когда длина свободного пробега молекул на один или более порядков превышает характерный размер тела. Теплоотдачу в этих условиях можно определить следующим образом подсчитать энергию (поступательного, вращательного и колебательного движения — см. в гл. 3.) молекул, падающих на тело подсчитать энергию молекул, отраженных от тела разность этих двух энергий и будет искомой величиной. [c.344]

Из (29.35) для случая очень малых чисел Рейнольдса следует, что толщина пограничного слоя б становится соизмеримой с характерным размером тела /, т. е. 6// 1, поэтому (29.34) принимает вид [c.346]

Эта задача рассматривалась в первую очередь как тестовая. Десяти шагам по времени в расчете соответствует Fo==0,3. Здесь имеете в виду число Фурье, определенное по характерному размеру тела, т. е, по полутолщине бруса. Сравнение результатов счета с точным решением дает расхождение между ними менее 1 °С. Такое совпадение следует признать удовлетворительным, учитывая, что сетка содержит лишь четыре шага по пространственным координатам. [c.223]

Современные методы расчета конвективного теплообмена основываются на теории пограничного слоя. Несмотря на свою незначительную по сравнению с характерными размерами тела толщину, пограничный слой играет основную роль в процессах динамического и теплового взаимодействия потока жидкости с поверхностью теплообмена. В непосредственной близости стенки существует вязкий подслой, где теплота передается только теплопроводностью. [c.131]

Фурье) Ро = яг/5 температуру 0 = = (Т - Тж)/(Т - Г. ) и координаты -х/5, у/5 и 2/5 ( — температура тела в начальный момент времени 5 — характерный размер тела). Поскольку [c.85]

Г - ТД,. х, г, /, а, X, а, - ГД, (2.57) где Г=Г(.х, Г) — неизвестная функция / — некоторый характерный размер тела. [c.96]

Характерный размер тела 101 Холодильная установка 73, 321 ----паровая компрессорная 74 [c.426]

Скольжение газа вдоль стенок объясняется большой длиной свободного пробега по сравнению с характерными размерами тела. В отличие от плотного газа молекулы разреженного могут не иметь соударений с другими молекулами или число соударений будет сводиться к минимуму. Вследствие этого молекулы газа, подлетающие из потока к стенке, имеют тангенциальные составляющие скорости, в среднем не равные нулю. Однако молекулы, исходящие от стенки, могут разлетаться в разные стороны беспорядочно касательная составляющая их скорости в среднем будет равна нулю. Поэтому среднее значение касательной скорости всех молекул у стенки (и подлетающих, и улетающих) не равно нулю и наблюдается кажущееся скольжение газа вдоль [c.258]

Соответственно сделанным допущениям предположим, что композит представляет собой однородный анизотропный материал, содержащий совокупность случайно распределенных микротрещин 1, С2, . ., С . Размер трещины, как показано на рис. 2, а, мал по сравнению с характерным размером тела В. Анализ механики сплошной среды показывает, что под действием произвольных нагрузок Рг напряжения в области геометрических сингулярностей С , С2, СI неограниченны. Предположим далее, что [c.209]

В этой ветви рассматривается идеализированная среда, которая имеет следующие свойства однородность, сплошность, изотропность, упругость, линейность зависимости между напряжениями и деформациями (физическая линейность). Кроме того, имеется в виду, что тело (здесь подразумевается материал, форма и размеры тела) обладает достаточно большой жесткостью, вследствие которой перемещения малы по сравнению с характерными размерами тела, а повороты малы по сравнению с единицей. Последнее обстоятельство позволяет довольствоваться линейным приближением зависимостей между перемещениями и деформациями (геометрическая линейность). [c.609]

Итак, соотношение толщин динамического, теплового и диффузионного пограничных слоев и характерного размера тела полностью определяется четырьмя безразмерными критериями — числами Рейнольдса, Прандтля, Шмидта (или Льюиса). Эти критерии, наряду с числом Маха, определяющим газодинамическую картину течения, называются также параметрами подобия. При одинаковых значениях соответствующих критериев в двух различных вариантах обтекания явления окажутся подобными. [c.39]

В зависимости от соотношения между характерным размером тела L и длиной волны колебаний (например, колебаний скорости) колеблющиеся потоки можно подразделить на две группы [c.10]

I — характерные размеры тела [c.26]

Малые числа Струхаля соответствуют низкочастотным колебаниям. При Sh < 1 влияние нестационарных членов в уравнении движения мало по сравнению с конвективными. Поскольку А соТ = = S характеризует смещение частиц среды в волне, то условия Sh < 1 соответствуют условию s// o >1 (т. е. смещение частиц среды в волне намного больше, чем характерный размер тела). Рассмотрим ряд экспериментальных исследований по тепло- и массообмену на поверхности цилиндра в условиях колеблющихся потоков при наличии осредненной по времени ламинарной вынужденной конвекции. В этом случае, поскольку стационарное значение критерия Нуссельта зависит от чисел Re и Рг, эффективность процесса теплоотдачи удобно определять относительным коэффициентом теплоотдачи [c.120]

Параметр — величина, сохраняющая постоянное значение лишь в условиях данной задачи, в других же случаях могущая иметь различные значения. В число таких параметров непременно входят характерные размеры тела, его коэффициент температуропроводности и значения температур в начальный момент времени и на границах тела. При задании граничных условий третьего рода параметрами искомой функции являются также коэффициент теплоотдачи и коэффициент теплопроводности. Наконец, если процесс имеет периодический характер, то параметром решения должно служить еще некоторое характерное время, например длительность одного периода. [c.45]

Выберем теперь некоторый характерный размер тела L за масштаб и в кратных ему числах будем выражать координаты X, у, Z, так что x = xjL, y -=y L, z = zjL. [c.47]

С целью демонстрации познавательных возможностей анализа в безразмерных переменных рассмотрим в заключение случай когда Bi << 1 и происходит апериодический процесс, скажем нагревания. Внутреннее тепловыделение отсутствует. Задачу поставим следующим образом. Тело, находившееся при темпера туре 0, внезапно вносится в среду с поддерживаемой на постоян ном уровне температурой Коэффициент а, как и характерный размер тела, задан. Требуется найти сочетание параметров, опре деляющее собой ход изменения температуры тела = ср — t Масштабом для , очевидно, будет служить = Поскольку [c.54]

X, — некоторый характерный размер тела, например половина толщины плоской стенки (в случае цилиндра или в случае шара — его радиус). Очевидно, отношение критериев [c.33]

При вынужденном движении газа число Кнудсена можно выразить через числа Маха и Рейнольдса. Получим эту связь в предположении, что I — характерный размер тела. [c.394]

В этом рассуждении не все строго. Если тело имеет конечные размеры, то в оценке (9.5.1) фигурирует, кроме длины, еще и некоторый характерный размер тела. Вообще говоря не очевидно, что при безграничном увеличении размера тела при фиксировапной длине трещины разность U — U стремится к конечному пределу. [c.287]

Как было показано в гл. VII (т. 1), при обтекании тел поступательным потоком беразмерные характеристики поля скоростей в идеальной несжимаемой жидкости определяются системой безразмерных параметров xld, y/d, zld, а, Р, где d — характерный размер тела, а, Р — углы, задающие ориентацию тела относительно скорости набегающего потока. Безразмерное отношение vjv не зависит от скорости, плотности и давления в набегающем потоке и получается постоянным при фиксированных безразмерных координатах xld, yid, z/d, а, р. Максимальное значение Отах/ оо соответствует вообще одной вполне определенной точке на поверхности тела. При учете сжимаемости в случае адиабатических движений совершенного газа получается [c.33]

Из соотношения (3-99) следует, что скорость нагревания тела в стадии регулярного теплового режима dtldx пропорциональна разности температур среды и средней по объему тела, причем коэффициент пропорциональности т определяется не только характерными размерами тела, физическими свойствами и условиями теплообмена на поверхности, но [c.106]

Разлол(им потенциал по степеням обратного радиуса. Пусть R— характерный размер тела. Будем вести разложение по степеням R/r. Для выкладок положим /ц = Л1 = / = 1, индекс суммирования i опустим и обозначим Сг = г/г [c.82]

Задавая характерные размеры тела I и вводя в число определяющих параметрбв температуру и время, приводим к группе тепловых определяющих параметров q, Т, t, I, а, X. [c.183]

В выражении (366) Gr и Рг — критерии Грасгофа и Прандтля, определяющие теплоотдачу при стационарной свободной конвекции критерий Кеди = — число Рейнольдса, определяемое по относительной скорости колебаний поверхности нагрева (I — характерный размер тела) критерий Re , = --колебательное число Рейнольдса, определяющее безразмерную частоту колебаний критерий J = --вибрационное ускорение, возникающее при колебаниях — амплитуда колебаний поверхности нагрева). [c.166]

Следовательно, если распределения температуры в двух телах подобны между собой, то для них величина ах/Р должна иметь одинаковое значение. Поэтому при заданном начально м распределении температуры последующие распределения зависят от трех величин времени т, коэффициента температуропроводности и характерного размера тела /. Важно отметить, что существенное значение имеет не каждая величина о, т и /, а их сочетание в виде ах/1 . Это сочетание является обобщенной переменной, или критерием подобия, называемым критерием Фурье (Fourier). По своему физическому смыслу критерий Фурье является обобщенным временем, т. е. относится к критериям гомохрон-ности. [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...