Глубокое неупругое рассеяние электронов

Глубокое неупругое рассеяние электронов 277 [c.333]

По совр, представлениям, партоны есть не что иное, как кварки и глюоны. В применении к Э. в. адронов кварковая модель даёт хорошо согласующиеся с экспериментом предсказания не только для магн. моментов частиц, но и для вероятностей радиац. распадов адронов, для сечений упругого и глубоко неупругого рассеяния электронов. При Э. в. фотон взаимодействует с входящими в состав адронов кварками. При этом в жёстких процессах получившие в результате взаимодействия большую энергию кварки и испускаемые ими глюоны образуют струи адронные. [c.542]

Поэтому в пределе i со инвариантный заряд fx - 0, и при переходе к УФ-пределу трудностей не возникает. Этот феномен самовыключения взаимодействия на малых расстояниях (асимптотич. свобода) позволил естественно объяснить в калибровочной теории сильного взаимодействия — квантовой хромодинамике (КХД) партоп-ную структуру адропов (см. Партопы), проявившуюся к тому времени в опытах. по глубоко неупругому рассеянию электронов на нуклонах (см. Глубоко неупругие процессы). [c.306]

Рис. 4. Зависимость отношения Д = о(е -1-р- е +адро-ны)/а м от квадрата переданного электроном 4-им-нульса ( 1 для угла рассеяния электронов 0= 10 и для различных значений полной энергии IV адронов конечного состояния в системе центра масс (а м — дифференциальное сечение рассеяния электронов на ТОЧЕЧНОЙ частице). Ослабление зависимости R от при увеличении W указы- вает на постепенный переход к точечноподобному характеру глубоко неупругого рассеяния электронов на протоне. Штрихпунктирная кривая демонстрирует кардинально иное поведение R для упругого рассеяния электронов на протоне, в котором последний выступает как целое.

Рис. 170. ждается сходством в поведении сечения неупругого рассеяния электронов на протонах и нейтронах, а также аномально большим сечением (е+—е )-аннигиляции при высоких энергиях (встречные пучки). Этот процесс является как бы обратным глубокому яеупругому рассеянию. [c.278]

Обмен 2-бозоном между электронным Н. т. п адронным током обусловливает слабое вз-ствие эл-на с нуклоном. Такое вз-ствие приводит к нарушению сохранения чётности в ат. переходах, в глубоко неупругом рассеянии продольно поляризов. эл-нов на неполяризов. нуклонах и др. Ожидаемые эффекты чрезвычайно малы вследствие того, что между эл-нами и нуклонами имеется намного более интенсивное, чем слабое, эл.-магн. вз-ствие, сохраняющее чётность. В 1978 такие эффекты несохранения чётности были наблюдены. [c.448]

А. р. может проявиться при изучении ф-ций Грина квантовой теории поля в глубоко евклидовой области, т. е. при больших пространственнонодобных импульсах. Примером физ. процесса, при к-ром наблюдалась приближённая масштабная инвариантность, может служить глубоко неупругий процесс рассеяния электрона на протоне. В этом случае моменты структурной функции протона изменяются в зависимости от квадрата переданного 4-имиульса согласно ф-ле (4). [c.89]

В физике элементарных частиц нарушенная М.и. обнаружена в поведении структурных функций, описывающих эксперименты по глубоко неупругим процессам рассеяния лептонов на адронах при высокой энергии. Для глубоко неупругого электрои-протонного рассеяния е р -н- е X (где X обозначает совокупность адронов в конечном состоянии) при произвольных значениях энергии налетающего электрона следует ожидать зависимости структурных ф-ций по отдельности от двух имеюпщхся в задаче кинематич. переменных [c.61]

Из-за отсутствия у нейтронов электрич. заряда они глубоко проникают внутрь большинства материалов, что позволяет рассматривать их как достаточно прозрачные среды для распространения нейтронных волн. Большая часть нейтронно-оптич. явлений имеет аналогию с оптич. явлениями, несмотря на различную природу полей нейтронного и светового излучений. Световые волны описываются ур-ниями Максвелла, а нейтронная волна (нейтронная волновая ф-ция) подчиняется ур-нию Шрёдингера. Распространение волн в среде, согласно Гюйгенса принципу, связано с их рассеянием и доследующей интерференцией вторичных волн. В случае нейтронов рассеяние обусловлено гл. обр. их короткодействующим сильным взаимодействием с атомными ядрами, в случае световых волн — дальнодейст-вующим электромагнитным взаимодействием с электронами атомных оболочек. Наличие у нейтрона магн. момента приводит к взаимодействию с магн. моментами атомов, на чем основано т. н. магнитное рассеяние нейтронов, не имеющее аналогии в оптике. Неупругое рассеяние нейтронов можно сопоставить с комбинационным рассеянием света. В отличие от векторной световой волны, нейтронная волна является спинором. Поэтому все поляризац. явления в Н. о., связанные с наличием у нейтрона спина, существенно отличаются от оптических, хотя и здесь есть аналогии напр., поляризации нейтронов можно (в нек-ром приближении) сопоставить круговую поляризацию света. В Н. о. в нек-рых случаях имеет место двойное лучепреломление и дихроизм (см. ниже). [c.273]

Напр., глубоко неупругий процесс р ссапшш электрона па протоне выглядит в модели П. след, образом. Электрон с 4-импульсом I упруго рассеивается на П. с 4-им-пульсом хр и приобретает 4-импульс I (рис. 1 у — виртуальный фотон). Далее рассеянный П. и пассивный остаток протона превращаются в две адронные струи, одна из к-рых летит в направлении виртуального фотона, а другая — в направлении первичного протона. Т. к. соударение упругое, то массы начального и конечного П. равны, т. е. д - - хр) = х р , где q Г I — переданный партону 4-импульс. Отсюда следует, что рассеивающийся электрон взаимодействует только с П., несущим долю х импульса, равную X = Q /2 pg), где Если fa/p x) — число таких [c.548]

Эксперим. измерения С. рассеяния дают сведения о структуре сталкивающихся частиц. Так, измерения угл. зависимости С. упругого рассеяния о -частиц атомами позволили открыть атомное ядро, а С. упругого рассеяния электронов нуклонами определить радиусы нуклонов и распределение в них электрич. заряда и магн. момента (т. н. эл.-магн, формфактори]. Изучение С. глубоко неупругих процессов рассеяния леп-тонов на нуклонах обнаружило составляющие их точечные частицы достаточно малых размеров — пар-тоны. [c.488]

Гипотеза о Ф. используется также для объяснения несво-димости структурной функции ядра к структурным ф-ци-ям составляющих его нуклонов в глубоко неупругих процессах, а также для объяснения поведения формфактора ядра в упругом и квазиупругом рассеянии электронов на ядрах. [c.326]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...