Рассеяние и поглощение

Обобщение принципа изотопической инвариантности на все процессы, связанные с образованием, рассеянием и поглощением странных частиц, и причисление этих процессов к группе сильных взаимодействий означает, что все они протекают с сохранением изотопического спина и его проекции, а также барионного и электрического зарядов. Так как все перечисленные величины, кроме изотопического спина, сохраняются и в электромагнитных взаи-, модействиях, то из уравнения (80.23) следует закон сохранения странности для этик двух взаимодействий. Странность изолированной системы сохраняется в сильных и электромагнитных взаимодействиях. Таким образом, все быстрые процессы с участием странных частиц, будь то процессы их образования или взаимодействия, должны идти при постоянной суммарной странности системы. В частности, из закона сохранения странности вытекают два важных следствия [c.612]

Законом сохранения странности очень удобно пользоваться при описании процессов рождения, рассеяния и поглощения странных частиц. [c.613]

Глава 6 содержит анализ волновых процессов и ударных эффектов в телах из композиционных материалов. Теоретические и экспериментальные исследования в этом направлении привлекают все большее внимание. В главе представлен подробный обзор последних (по май 1973 г.) результатов, представляющих самостоятельный интерес для специалистов в области волновой динамики (анализ особенностей распространения волн в композиционных структурах, дисперсии, рассеяния и поглощения волн, ударных воздействий на композиционные материалы, а также описание экспериментальных результатов). [c.11]

В последующих разделах будут обсуждаться 1) анизотропные волны в композиционных материалах (без учета дисперсии) 2) дисперсия волны 3) рассеяние и поглощение волн 4) ударные волны в композиционных материалах 5) экспериментальные результаты 6) ударные эффекты. [c.268]

Важно отметить, что тепловой эффект вдува возрастает по мере увеличения теплонапряженности внешнего обтекания (перепада энтальпий). При больших энтальпиях торможения /е>30000 кДж/кг вдув по своей эффективности превосходит все другие способы рассеяния и поглощения тепла на разрушающейся поверхности. [c.121]

Действительно, появление значительной пористости, в том числе и внутри пленки расплава, приводит как к резкому снижению молекулярной теплопроводности Xs, так и к уменьшению длины свободного пробега фотонов, связанному с увеличением рассеяния и поглощения излучения в двухфазной среде. Поэтому коэффициент эффективной теп- 269 [c.269]

Рассмотренные методы решения прямой и обратной задач базируются на известных теоретических работах К. С. Шифрина по рассеянию и поглощению света малыми частицами. [c.7]

В приложении помещены также таблицы спектральных коэффициентов рассеяния и поглощения радиации сферическими частицами в широкой области значений оптических констант вещества и параметра дифракции р. Для частиц углерода эти данные приведены с учетом дисперсии комплексного показателя преломления т к). [c.7]

Считая частицы независимыми, можно для получения общих соотношений ограничиться изучением рассеяния и поглощения на единичной частице. Установленные таким образом соотношения дают представление о влиянии основных характеристик мутной среды на ее поглощательную и рассеивающую способности, а также являются основной базой для обобщения и анализа экспериментального материала. [c.12]

Рассмотрим в общих чертах задачу о рассеянии и поглощении теплового излучения на отдельной сферической частице. Поток теплового излучения является, как известно, потоком электромагнитной энергии в определенной области длин волн. Величина его, т. е. количество энергии, протекающее в единицу времени через единицу поверхности, расположенной перпендикулярно направлению потока, определяется, как известно из электродинамики, вектором Умова — Пойнтинга [c.12]

На рис. 1-15 показано, как изменяется число S , характеризующее рассеяние в долях от полного ослабления, в зависимости от га и х при различных постоянных значениях параметра р. Из графика видно, что соотношение между рассеянием и поглощением в рассматриваемой области размеров частиц может изменяться в весьма широких пределах в зависимости от величины [c.37]

Для указанных на рис, 1-15 значений /г и х уже при р>3 соотношение между рассеянием и поглощением примерно стабилизируется и перестает зависеть от параметра р. Коэффициент рассеяния в этой области составляет в среднем 50—60% от коэффициента полного ослабления к. [c.38]

Основное различие в физической сущности процессов рассеяния и поглощения на малых и больших частицах связано с различиями в характере возбуждаемых в них колебаний под воздействием внешнего электромагнитного поля падающей волны. Если для малых частиц можно считать, что колебания во всех точках частицы находятся в одной фазе, то для больших частиц необходимо учитывать разность фаз колебаний между отдельными точками частицы. Исходя из изложенного, поле, создаваемое малой частицей как вторичным излучателем, можно рассматривать как поле диполя, в то время как поле, создаваемое большой частицей, является полем более высокого порядка. [c.40]

Как видно из приведенных данных, максимумы рассеяния и поглощения достигаются при существенно различных значениях показателя поглощения % и наиболее четко проявляются для Р = 1. [c.45]

Соотношение между рассеянием и поглощением на частицах существенно изменяется в зависимости от величины X и р. В табл. 1-1 приведены численные значения критерия S для частиц с комплексным показателем преломления пг = 1 — г/. [c.47]

Зная эти основные характеристики полидисперсной системы, можно, воспользовавшись формулами (1-10) и (1-11), относящимися к единичной частице, определить эффективные значения спектральных коэффициентов рассеяния и поглощения в интересующей нас области спектра длин волн. [c.55]

Пользуясь приведенными соотношениями, несложно определить эффективную величину спектральных коэффициентов ослабления полидисперсной системы, эквивалентной по монохроматическому рассеянию и поглощению условной монодисперсной системе. [c.64]

Как следует из приведенных в первой главе результатов теоретического расчета коэффициентов рассеяния и поглощения, критерий Шустера S заметно возрастает с увеличением параметра дифракции р, особенно в области длин волн излучения Х, соизмеримых с размером частиц d. Однако уже при Р 20 величина S для каждого заданного т стабилизируется и перестает зависеть от р. В этой области значений р, характерной для золовых и угольных частиц в котельных топках, можно считать, что критерий S целиком определяется величиной комплексного показателя преломления т. [c.86]

Приведенные кривые спектральных коэффициентов ослабления описывают радиационные свойства частиц углерода в пламенах жидких и твердых топлив, по которым могут быть определены их излучательная, рассеивающая и поглощательная способности. Для перехода от приведенных спектральных величин к интегральным достаточно произвести графическое или численное интегрирование полученных зависимостей по длине волны А и параметру р. При этом для определения локальных эффективных сечений рассеяния и поглощения необходимо знать также фракционный состав частиц углерода в рассматриваемой зоне пламени на заданном расстоянии от горелки. [c.115]

Здесь мы ограничимся лишь рассмотрением физических основ таких оптических методов, которые базируются на законах рассеяния и поглощения лучистой энергии взвешенными частицами. [c.212]

В зависимости от области, в которой проводятся измерения, следует использовать те оптические эффекты, которые несут в данной области наиболее полную и четко выраженную информацию о размерах частиц. В соответствии со специфическим характером явлений рассеяния и поглощения лучистой энергии на частицах разных размеров, описываемых кривыми рис. 1-1—1-6, можно при решении обратной задачи ограничиться рассмотрением лишь трех основных областей изменения размеров частиц. В видимой части спектра эти области [c.213]

Малые частицы (р<С1, т конечно]. Здесь наиболее полную информацию о размерах частиц (10 —10 см) несут данные о спектральных коэффициентах ослабления лучей рассеянием и поглощением. В соответствии с формулами (1-21) и (1-22) можно записать эффективные сечения полного ослабления и рассеяния в виде [c.214]

Главное требование, предъявляемое к полученной таким образом коллоидной взвеси, сводится к тому, чтобы эта взвесь удовлетворяла тем условиям, при которых справедливы приведенные выше формулы, описывающие рассеяние и поглощение света в дисперсных мутных средах. Основным здесь является отсутствие коллективных эффектов и однократность рассеяния. [c.234]

Наиболее полное и глубокое исследование явлений рассеяния и поглощения на взвешенных частицах применительно к широкому кругу задач было выполнено К. С. Шифриным [Л. 73]. [c.148]

Приведенные соотношения между рассеянием и поглощением относятся к единичной частице и могут быть непосредственно использованы лишь применительно к мутным средам, содержащим небольшое количество частиц в единице объема, или к малым толщинам слоя. [c.161]

Показатель вынужденного испускания /—величина, обратная расстоянию, на котором поток излучения, образующего параллельный пучок в веп1естве с A7V<0 без рассеяния и поглощения, усиливается в 10 раз (dim/=L S [/]=-1м ). [c.194]

Натуральный показатель вынужденного испускания / — величина, обратная расстоянию, на котором поток излучения, образующего параллельньн" пучок в веществе с AN<6 без рассеяния и поглощения, усиливается в е раз (е — основание натуральных логарифмов) (dim/ = L S [/ ] = 1м ). [c.194]

Полный результат взаимодействия может быть представлен как сумма эффектов упругого рассеяния и неупругих взаимодействий либо как сумма упругого и не-уиругого эффектов рассеяния и эффекта поглощения нейтронов. Неупругое взаимодействие включает в себя неупругое рассеяние и поглощение нейтронов. [c.1101]

При прохождении 7-лучей через среду происходит их рассеяние и поглощение в результате взаимодействия с элементарными частицами вещества (электронами, нуклопамн, мезонами и т. д.). Вследствие этого энергия лучей уменьшается. [c.96]

Наряду с результатами экспериментальных исследований в книге приведены также данные теоретических расчетов спектральных коэффициентов ослабления лучей твердыми частицами в зависимости от параметра дифракции р и комплексного показателя преломления т в характерных для котельных установок областях спектра теплового излучения дисперсной системы и распределений частиц по размерам. Они позволяют сделать ряд общих выводов, касающихся влияния электромагнитных свойств вещества на рассеивающую и поглощательную способности частиц, а также могут быть использованы для расчетов радиационного поля в различных дисперсных системах. Для удобства и наглядности многие из данных по спектральным коэффициентам ослабления лучей твердыми частицами представлены в виде графиков. Из них отчетливо виден экстремальный характер зависимости ксэффици-ентов рассеяния и поглощения от параметра дифракции р. Видны области, в которых справедливы асимптотические решения для предельно малых и больших частиц, а также изменения в зависимости от р и п соотношения между рассеянием и поглощением. [c.6]

По напряженностям электрического и магнитного полей в падающей Епад, Нпад и дифрагированной Е, Н волнах несложно определить эффективные сечения ослабления, связанные с рассеянием и поглощением электромагнитной энергии на частице. [c.13]

Как видно из изложенного, задача сводится к определению составляющих электромагнитного поля, образующегося в результате взаимодействия между полем падающей волны и полем, создаваемым частицей как вторичным излучателем под действием падающей волны. Эта задача для разного рода частиц решалась Ми [Л. 58], Риди [Л. 61] и рядом других исследователей. Наиболее полное исследование рассеяния и поглощения на взвешенных частицах применительно к широкому кругу задач было выполнено в последние годы К. С. Шифриным [Л. 40]. [c.14]

Как видно из приведенных графиков, изменение отражательной и поглощательной способностей металлов в зависимости от х идентично по своему характеру изменению коэффициентов рассеяния и поглощения частиц красс(х) и ПОГЛ (х), особенно при р 50. [c.47]

В табл. 3 приведены эффективные сечения быстрых и тепловых нейтронов для химических элементов, входяш их в состав тугоплавких окислов металлов [45] сгполн полное сечение рассеяния и поглош,ения Стр и ffn — сечения рассеяния и поглощения [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...