Электрон-электронное рассеяние число Лоренца

Совокупность электронов проводимости и взаимодействие электрон— электрон. В настоящее время в рассматриваемой области остались две нерешенные проблемы необходимо, во-первых, разработать более точную теорию рассеяния электронов в металлах и, во-вторых, выяснить воиросы, связанные с установлением теплового равновесия. Эти задачи нельзя рассматривать как совершенно независимые, так как обе они требуют для своего решения точного понимания особенностей поведения совокупности электронов проводимости в металле. Когда Лоренц впервые использовал методы статистики ( уравнение Больцмана ) в теории переноса электронов в металлах, он предполагал, что по сравнению с взаимодействием электронов с атомами столкновениями электрон—электрон можно пренебречь. Он писал ...мы полагаем, что преобладают соударения с атомами металла надо считать, что число таких столкновений настолько превосходит число соударений электронов друг с другом, что последними вполне можно пренебречь . [c.215]

Первый член представляет тепловое сопротивление, обусловленное рассеянием электронов на колебаниях решетки коэффициент а пропорционален 0 . Второй член обусловлен рассеянием на примесях есть остаточное электрическое соиротивлеине металла и L,—число Лоренца, равное 2,44.10 вт ом/град . [c.663]

Херринг [97] показал, что при определенных предположениях число Лоренца, связывающее электрическое сопротивление и электронное тепловое сопротивление, обусловленные злектрон-электронным рассеянием, будет несколько меньше стандартного значения Lo, и получил величину 1,58-10 . Значение Уайта и Тейнша составляет 2/3 этой величины. [c.225]

Уолдорф и др. предложили совершенно другое объяснение одинаковой температурной зависимости р и WT для галлия при низких температурах. Они исходили из того, что ферми-поверхность галлия может иметь такую большую кривизну, что рассеяние на малые углы, которое преобладает при низких температурах, может на самом деле сильно изменять скорости электронов. В таком случае в обычном выражении для электрического сопротивления становится ненужным зависящий от угла множитель, который отражает уменьшение эффективности рассеяния на фононах с малыми энергиями. Число Лоренца в таком [c.225]

При малых концентрациях электронов и дырок применима статистика Больцмана. Производя соответствующее усреднение времен релаксации по такому распределению, получаем, что число Лоренца Б при переносе тепловой энергии равно (Ав/е) [ (5/2) + р], где величина р определяет зависимость времени релаксации от энергии т = хоЕр. При рассеянии электронов на акустических фононах р = —1/2, так что ЕР = 2 кв1е) (см., например, работу Блатта [35]). В этом предельном случае классической статистики теплопроводность можно находить по электропроводности с помощью числа Лоренца независимо от того, переносится заряд электронами или дырками. [c.257]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...