Мезонная теория

Рассмотрим систему, состоящую из двух нуклонов, из протона и нейтрона (дейтрон), и выясним, какие квантовые числа характеризуют ее состояния. В случае взаимодействия двух нуклонов в выражении ядерного потенциала, даваемого мезонной теорией для статического взаимодействия ( 21), будут существенными лишь первые два слагаемых, соответствующие центральным силам , а третье слагаемое, выражающее тензорные силы, в том числе и спин-орбитальное взаимодействие, мало. Ограничиваясь случаем центральных сил (пренебрегая тензорными силами), рассмотрим возможные состояния системы из двух нуклонов. При этом величина спина системы является интегралом движения, и состояние такой системы можно характеризовать спиновым квантовым числом S системы. [c.113]

Мезонные теории ядерных сил [c.162]

Однако этот скалярный вариант теории оказывается не в состоянии объяснить большое число свойств ядерных сил, таких, как спиновую зависимость, обменный характер ядерных сил (силы Майорана и Гейзенберга, 26), т. е. обмен заряженными меЗонами, наличие нецентральных сил. Поэтому потребовалась дальнейшая разработка и дальнейшее усложнение мезонной теории по сравнению с упрош,енным скалярным вариантом. [c.166]

Имеется и другая необходимость усовершенствования простого скалярного варианта мезонной теории. [c.166]

Аналогично может быть построен и псевдоскалярный вариант мезонной- теории. В случае псевдоскалярного поля ф произведение мезонного заряда на потенциал ф не является скаляром и поэтому не может быть принято за энергию взаимодействия, как мы принимали в скалярной теории. Но из псевдоскаляра ф можно образовать скалярную величину следующего вида [c.167]

Таким образом, псевдоскалярная мезонная теория дает 1) объяснение короткодействующего характера ядерных сил, так как эти силы обусловливаются обменом мезонов конечной массы ф 0 [c.168]

Однако следует заметить, что ни классическая, ни квантовая мезонные теории не дают вполне удовлетворительного согласия с экспериментальными данными. Мезонная теория встречается с рядом существенных трудностей (дипольная трудность, неприменимость методов теории возмущения и др.), которые пока не удается преодолеть. [c.169]

Мезонная теория ядерных сил 162-169 Мезонный нонет 383, 384 [c.394]

МЕЗОННАЯ ТЕОРИЯ ЮКАВА [c.548]

Мезонная теория. Фейнмановские диаграммы [c.9]

МЕЗОННАЯ ТЕОРИЯ ЯДЕРНЫХ СИЛ. [c.9]

Как уже говорилось, в мезонных теориях предполагается, что передача взаимодействия осуществляется л-мезоном, т. е. частицей с массой, отличной от нуля (/п= 0). Уравнение для свободно движущейся частицы с тфО записывается в форме [c.13]

В настоящее время построено много различных вариантов мезонных теорий. Однако всем им присуща очень существенная трудность, из-за которой мезонные теории, как правило, не дают количественных результатов. Мы познакомимся с этой трудностью при помощи наглядного метода теоретической физики— так называемых фейнмановских диаграмм. [c.14]

Очень важно отметить, что безразмерная величина f — построенная из по аналогии с постоянной тонкой структуры a = e j% — j S7, оказывается порядка единицы. Ее значение может быть оценено из сравнения с экспериментом (например, с величиной энергии связи нуклона в ядре или с данными по N—Л )-рассеянию. Это означает, что вклад в амплитуду взаимодействия от диаграмм более высокого порядка (который пропорционален Я, р и т. д.) сравним с вкладом от диаграмм низшего порядка. Все диаграммы становятся главными. Все члены ряда имеют одинаковый порядок величины. Ряд расходится. Считать нельзя. Это и есть основная трудность мезонных теорий. Ее происхождение связано с большой интенсивностью ядерного взаимодействия. [c.17]

И все-таки положение с мезонными теориями нельзя считать совсем безнадежным. Можно показать, что при определенных ограничениях, накладываемых на рассматриваемые явления (нерелятивистское описание нуклонов, запрет на рассмотрение очень малых областей взаимодействия, т. е. очень больших импульсов частиц) удается построить полуколичественные мезон-ные теории, позволяющие объяснить ряд особенностей сильного взаимодействия. [c.18]

При построении конкретных вариантов мезонных теорий учитываются известные свойства нуклонов и я-мезонов. По-види-мому, наибольшего успеха достигла так называемая псевдоскалярная теория (л-мезон имеет нулевой спин и отрицательную внутреннюю четность, т. е. описывается псевдоскаляром, см. 13, п. 4) с аксиальной связью (в изотопическом пространстве л-ме-зон описывается аксиальным вектором изоспина Т=1, см. 13, п. 9). [c.18]

Масштабный закон 276 Мезонная теория 9, 13, 18 Мезонное облако 10, 13, 17 Мезонный заряд 13 Многократное кулоновское рассеяние 131 Монте-Карло метод 211 Мю ( х)-мезоатом 116, 117 Мю ( х)-мезоны (см. мюоны) Мюонные нейтрино и антинейтрино 252, 113 [c.334]

Из мезонной теории (см. ниже 8) следует, что должны существовать тройные ядерные силы, радиус действия которых примерно вдвое меньше радиуса действия обычных парных сил. Напомним, что тройными называются силы между тремя телами, обращающиеся в нуль при удалении на бесконечность хотя бы одного тела. Интенсивность (и даже знак) тройных сил неизвестна. [c.200]

Значительно более глубокой и содержательной является мезонная теория ядерных сил (Г. Юкава, 1935). Если феноменологический подход можно сравнивать с открытием закона Кулона, то историческим образом для мезонной теории ядерных сил может служить система уравнений Максвелла, из которой можно получить не только закон взаимодействия двух зарядов, но и излучение радиоволн, интерференцию света, действие электрического тока на магниты. Точно так же к мезонной теории относится не только получение закона взаимодействия двух нуклонов, но и такие вопросы, как рождение пи-мезонов, или, как их теперь чаще называют, пионов при нуклонных столкновениях, а также законы взаимодействия пионов с нуклонами и друг с другом. [c.201]

Механизм нуклон-нуклонного взаимодействия в мезонной теории мы рассмотрим в гл. VII, 5. Здесь же отметим только, что приводимая в старых учебниках схема, согласно которой это взаимодействие осуществляется путем переброса так называемых виртуальных (см. гл. VII, 5) мезонов, является не только не единственным, [c.201]

Появление мезонной теории позволило сделать большое число предсказаний фундаментального характера. Так, задолго до экспериментального открытия пионов были предсказаны а) существование пионов б) их масса с точностью 10% в) спин и четность пионов [c.202]

При энергиях выше 1 ГэВ утрачивают смысл как феноменологические гамильтонианы, так и мезонная теория. Взаимодействие нуклонов в этой области энергий подчиняется более глубоким законам физики элементарных частиц. [c.202]

Переход от глобальной Ц, с, к локальной калибровочной группе SVO) с коэф, преобразований, зависящими от точки пространства-времени, привёл к формулировке квантовой хромодинамики (КХД)—калибровочно-инвариантной (см. Калибровочная инвариантность) теории взаимодействия цветных кварков и глюонов, заменившей собою прежнюю мезонную теорию сильных взаимодействий адронов. [c.421]

Изложенный вариант мезонной теории (со скалярной связью) для бесспиновых незаряженных мезонов приводит к короткодействующим силам, что является несомненнымдостоинством этой теории. [c.165]

Разработаны также векторный и псевдовскторный варианты мезонной теории ядерных сил, на которых мы не будем здесь останавливаться. [c.169]

Магнитный резонанс 74—75 Масса релятивистская 27 Массовое число 31 Масс-спектрометр Демпстера 29—30 Медленные нейтроны 301 Мезоатом 54, 573 Мезонная теория Юкава 549 Мезонный нонет 683 [c.716]

Второй том посвящен физике элементарных частиц и их взаимодействиям. В книге рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при низких и высоких энергиях и свойства ядерных сил, изложена теория дейтона и элементы мезонной теории рассмотрены опыты по упругому и неупругому рассеянию электронов на ядрах и нуклонах и обсуждается проблема нуклон-ных форм-факторов подробно изложена физика лептонов, я-мезонов и странных частиц рассмотрена физика антинуклонов и других античастиц, а также антиядер изложены систематика частиц и резонансов на основе унитарной симметрии н цикл вопросов, связанных со свойствами слабых взаимодействий. [c.6]

Мезонные теории ядерных сил строятся по аналогии с квантовой электродинамикой. Как известно, в квантовой электродинамике электромагнитное поле рассматривается совместно со связанными с ним частицами — фотонами. Оно как бы состоит из фотонов, которые являются его квантами. Энергия поля равна сумме энергии квантов. Фотоны возникают (исчезают) при испускании (поглощении) электромагнитного излучения (например,. света). Источником фотонов является электрический заряд. Взаимодействие двух зарядов сводится к испусканик> фотона одним зарядом и поглощению его другим. При такой постановке вопроса становится возможным рассмотрение новых, явлений, относящихся к классу взаимодействий излучающих систем с собственным полем излучения. Этим путем удается,, например, объяснить аномальный магнитный момент электрона и мюона (см. 10, п. 3 И, п. 6), лэмбовский сдвиг уровней в тонкой структуре атома водорода и ряд других тонких эффектов. [c.9]

Открытие Jt-мезонов стимулировало развитие конкретных вариантов мезонных теорий, учитывающих свойства нуклонов и Jt-мезонов. Мы не имеем возможности останавливаться на них в этой книге и ограничимся лишь грубыми, полукачественными представлениями о мезонной теории, которые можно получить из аналогии с квантовой электродинамикой. [c.12]

Так как, согласно мезонной теории (см. 2), величина массы ядерного кванта обратно пропорциональна радиусу взаимодействия, то далекие периферические соударения естественно интерпре- тировать в механизме обмена одним я-мезоном. Фейнмановская диаграмма для реакций i(19.5) и [c.284]

Как известно, из-за большой величины константы сильного взаимодействия (/ 5 1) количественные расчеты сильных процессов методом теории возмущений в общем случае невозможны. Однако в случае периферических соударений (которые происходят при малой передаче импульса) удается получить ряд результатов, согласующихся с экспериментом, при помощи не-релятивисткой мезонной теории с константой Р—0,08. Относительная малость этой константы позволяет пользоваться низшими приближениями теории возмущений. [c.284]

Мезонная теория ядериых сил. Представление о сильном взаимодействии вошло в науку о строении атомного ядра в 1934 г. сразу же после того, как советским ученым Д. Д. Иваненко и В. Гейзенбергом была предложена протонно-нейтронная модель ядра. Оно явилось естественным ответом на вопрос что удерживает частицы ядра вместе Между протонами ядра действует кулоновское отталкивание, во много раз превышающее силы гравитационного притяжения. Тем не менее ядра атомов являются устойчивыми системами, а это означает, что между ядерными частицами должны действовать новые силы не известной пока природы. Они во много раз больше электростатических и удерживают вместе как одноименно заряженные протоны, так и нейтроны. Эти силы были названы ядерными, а взаимодействие между нуклонами в ядре — сильным. Заметим, что если названия гравитационного и электромагнитного взаимодействий связаны с их механизмом, то название сильное взаимодействие всего лишь качественное. О нем известно не много. Поскольку это взаимодействие существует между частицами, входящими в состав атомного ядра, оно является короткодействующим. Его радиус действия сравним с размерами ядра, т. е. примерно равен 10 см. Раскрытие механизма сильного взаимодействия, природы ядерных сил пот1)ебовало от теоретиков и экспериментаторов разработки принцигаально новых представлений о структуре нуклонов. [c.184]

Т.О., в целом С. м. качественно правильно передаёт гл. черты будущей мезонной теории, к-рая должна получаться из первооснов КХД, и в силу своей относит, простоты может служить основой для апробации методов, предлагаемых для проведения расчётов в низкоэнергетич, области КХД. [c.544]

В П4.1 помеш ены сведения о стабильных атомных ядрах и ядерных силах. Рассматриваются вопросы энергетического расш епления ядра, описываются некоторые ядерные модели, спин ядра и его магнитный момент. Приводится статистика коллектива частиц и понятие четности волновой функции. Обсуждаются основные особенности ядерных сил и мезонной теории этих сил. [c.486]

Для объяснения перечисленных выше свойств была создана мезонная теория ядерных сил. В соответствии с этой теорией (X. Юкава, 1935 г.) ядерные силы возникают из-за обмена тг-мезона-ми, частицами с массой порядка 300 Ше. Впервые гипотезу о том, что обменные силы между нуклонами вызваны передачей заряженных частиц, выдвинул И.Е. Тамм. Развивая идеи Тамма, Юкава предло- [c.496]

Исследуется вопрос об однозначности квантовой теории поля с обрезающим фактором и устанавливается, что даже конечные (перенормированные) выражения зависят от вида обрезающего фактора. Приведены примеры, в которых перенормированная функция Грина бозона не имеет полюса при конечных импульсах, а критический импульс в перенормировке заряда может быть сделан сколь угодно большим. В этой связи рассматриваются трудности с обращением заряда в нуль и с наличием полюса у функции Г рина, а также вопрос об области применимости мезонной теории. [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...