Рассеяния угол —

Рассеяния угол — см. Угол рассеяния Расстояние прицельное 133 [c.344]

Так как в этих случаях потенциальная энергия частицы положительна, а кинетическая энергия ее движения не может быть отрицательной, то полная энергия частицы тоже всегда положительна. Это значит, что движение заряженной частицы, как показано в 38, происходит по гиперболической траектории (рис. 94). Точка В соответствует наибольшему сближению частицы с центром О поля. Расстояние р, на котором частица прошла бы мимо центра О, если бы силовое поле отсутствовало, называют прицельным расстоянием. Угол характеризующий отклонение частицы от первоначального направления ее движения, называют углом рассеяния Угол рассеяния совпадает с углом, который образуют между собой асимптоты гиперболической траектории, и зависит, в частности, от прицельного расстояния. [c.125]

При прохождении через вещество частицы (особенно электроны) претерпевают многократное рассеяние. Угол результирующего отклонения, обозначаемый через а, является статистической суммой малых углов отклонения при индивидуальных актах рассеяния. Средний квадрат полного угла отклонения для малых углов отклонения при индивидуальном рассеянии 0, определяется как [c.139]

Хар Хра . ар ) угол рассеяния (угол отклонения молекул в системе координат центра тяжести). Динамика столкновений входит в коэффициенты переноса в конечном счете через интегралы столкновений (2.3.88). Для вычисления приведенных интегралов О необходимо знать х функцию начальной относительной скорости р и прицельного расстояния Ь Гиршфельдер и др., 1961). [c.110]

Угол рассеяния — угол в между векторами V соотношением [c.106]

S — спин атома в единицах /г — структурный фактор для данного отражения, аналогичный структурному фактору для ядерного когерентного рассеяния — угол между вектором намагниченности домена и вектором рассеяния х == А — где ко — волновой вектор падающего нейтрона, а. к — волновой вектор рассеянного нейтрона. Вектор к перпендикулярен к плоскости брэгговского отражения (hkl). Если вектор намагниченности окажется перпендикулярным к нек-рой отражающей плоскости, то магнитное отражение от этой плоскости будет, очевидно, отсутствовать, т. к. для нее == 0. Таким образо.м, в сечение когерентного магнитного рассеяния нейтронов входит фактор, зависящий от ориентации магнитных моментов атомов кристалла но отношению к кристаллографич. плоскостям что и позволяет использовать дифракцию нейтронов для изучения указанной ориентации. [c.62]

Тип прожектора Данные лампы для нормальной работы прожектора Максимальная сила света луча прожектора Световой поток в пределах угла рассеяния Угол рассеяния в пределах до 0,1 максимальной силы света в гра дусах [c.329]

Когда угол отклонения является стационарным как функция угла 7 между лучом, падающим на сферу, и нормалью к ее поверхности, рассеянное излучение должно быть особенно интенсивным. Если солнечный свет рассеивается капельками воды, большими по сравнению с длинами волн видимого света, то возникает радужное рассеяние. Угол рассеяния, при котором угол отклонения стационарен [c.83]

Угол рассеяния — угол, на границе которого сила света составляет 10 % максимальной осевой силы света прожектора. Этот угол у прожекторов составляет 25—35°. [c.132]

При оценке погрешностей фотоэлектрической пирометрии было найдено, что имеются источники погрешностей, связанные со способа.ми взаимодействия оптической системы и источника. Погрешности этой категории исследовать довольно трудно, так как они часто являются результатом сложных комбинаций различных эффектов. Один из наиболее важных эффектов такого рода связан с размером наблюдаемого источника и распределением яркости за пределами геометрически наблюдаемой площади. Для объекта конечного размера, находящегося в плоскости источника, поток излучения, прошедший плоскость диафрагмы, из-за дифракции меньше потока, который должен иметь место в соответствии с геометрической оптикой. Чтобы эти потери свести к нулю, нужно было бы увеличить размер источника так, чтобы в отверстии диафрагмы он стягивал угол 2л стерадиан. Таким образом, если пирометр измеряет по очереди два источника с разными размерами, сравнение будет содержать погрешность, обусловленную дифракцией. Дополнительная погрешность возникает в результате рассеяния на линзах объектива или на зеркале. Она также будет зависеть от размера источника, так как рассеяние пропорционально освещенности элементов объектива. [c.379]

Эффект параметрического рассеяния света имеет две основные особенности, резко отличающие его от других видов рассеяния. Во-первых, спектр рассеянного света при параметрическом рассеянии занимает почти сплошной интервал от радиочастот до частоты падающего света (накачки) соц и, во-вторых, свет с данной частотой oj излучается веществом по образующим конуса (рис. 18.11). Обычно этот конус имеет угол при вершине порядка нескольких градусов. Он зависит от дисперсии показателя преломления п (со) согласно следующему уравнению [c.410]

Угол рассеяния и его связь Асимптоты гипербол, по которым мо-с прицельным расстоянием двигаться различные электроны, [c.159]

Из этой формулы следует, что чем больше /г, тем меньше угол рассеяния q), определяющий асимптоту. [c.160]

Относительно просто решается рассматриваемая задача методом двухэтапного расчета. На первом этапе рассчитывается плотность тока у-квантов на внешней поверхности объемного источника. При этом не принимается во внимание наличие защиты и соответственно обусловленное ею обратное рассеяние у-квантов. На втором этапе рассчитывается мощность удельного энерговыделения в защите от плоского источника у-квантов, расположенного на границе защиты. Отнесенная к единице площади мощность источника принимается равной рассчитанной на первом этапе плотности тока у-квантов из источника. Предполагается, что у-кванты испускаются источником сферически симметрично в угол 2 л. [c.116]

Упругое рассеяние электронов будет несущественным, пока средний угол их рассеяния много меньше среднего угла испускания квантов [c.234]

Следует, однако, обратить внимание на одно принципиальное обстоятельство. Векторная диаграмма импульсов, в основе которой лежат законы сохранения импульса и энергии, давая нам полную картину всех возможных случаев разлета частиц после столкновения — результат сам по себе весьма существенный, — совершенно не говорит о том, какой из этих возможных случаев реализуется конкретно. Для установления этого необходимо обратиться к более детальному рассмотрению процесса столкновения с помощью уравнений движения. При этом выясняется, например, что угол рассеяния di налетающей частицы зависит от характера взаимодействия сталкивающихся частиц и от так называемого прицельного п ар а м етр а , неоднозначность же решения в случае т >т2 объясняется тем, что один и тот же угол рассеяния i9 i может реализоваться при двух значениях прицельного параметра, причем независимо от закона взаимодействия частиц. [c.120]

Ф 7.4. Симметричное упругое рассеяние. Релятивистский протон с кинетической энергией Т испытал упругое столкновение с покоившимся протоном, в результате чего оба протона разлетелись симметрично относительно первоначального направления движения. Найти угол между направлениями разлета протонов после столкновения. [c.232]

Рассеяние фотона на электроне. Фоток с энергией е испытал рассеяние на покоившемся свободном электроне. Найти энергию е рассеянного фотона, если угол между направлениями движения рассеянного и налетающего фотонов равен д. [c.232]

Условимся называть однократным рассеянием отклонение частицы на значительный угол при встрече с отдельным атомом. Отклонение частицы в результате многократных малых отклонений будем называть сложным рассеянием . [c.442]

Выполненными в [128] измерениями пропускания инфракрасных дисперсных фильтров (также относящихся к концентрированным дисперсным системам) не установлены отклонения от закона Бугера для этих систем. Измерения интенсивности рассеянного концентрированной системой света, порожденного узким падающим пучком, показали, что для некоторых направлений рассеяния (угол рассеяния порядка нескольких градусов) наблюдаются отклонения от закона Бугера [159]. По-видимому, в результате рассе 1ния происходит пространственное перераспределение энергии, которое становится заметным при рассеянии узких пучков. В то же время для полусферического рассеянного излучения в концентрированных дисперсных средах не происходит нарушения закона Бугера. [c.140]

В рамках этой модели ОП нуклона содержит также спин-орбитальный член Vs (r)al (о — Паули матрицы, — операторы орбитального угл. момента). Потенциал, действующий на нуклон, зависит от ориентации его спина s относительно плоскости рассеяния (угол б). В результате спин-орбитального взаимодействия неполяризов. пучок в процессе рассеяния становится частично поляризованным (рис. 1). [c.434]

Классическая теория рассеяния. Согласно законам классич. нерелятивистской механики, задачу расшяния двух частиц массами тп1 и можно свести путём перехода к системе центра инерции (с. ц. и.) сталкивающихся частиц к задаче рассеяния одной частицы с приведённой массой р = П1 т2/(т1 + т,) на неподвижном силовом центре. Траектория частицы, проходящей через силовое поле (с центром О), искривляется — происходит рассеяние. Угол 0 между начальным (Рдач) конеч-вым (Ркон) импульсами рассеиваемой частицы наз. углом рассеяния. Угол рассеяния зависит от взаимодействия. между частицами и от прицельного параметра р — расстояния, на к-ром частица пролетала бы от силового центра, если бы взаимодействие отсутствовало (рис. 1). [c.271]

Сопоставляя это выражение с первым, лгожно видеть, что система двух волн, выходящих из пластинки и включения, эквивалентна другой систе1ме двух волн, из которых одна выходит из всех точек пластинки, заполняя всю площадь препарата, а другая ограничена контуром включения, поскольку вне включений 6=0. Лучи первой волны собираются в фокальной плоскости объектива, давая изображение точки. Лучи второй системы будут испытывать дифракционное рассеяние. Угол рассеяния будет тем больше, чем меньше размеры включения. Апертура объектива должна соответствовать углу рассеяния. [c.484]

Vп - Угол рассеяния — угол в между векторами и определяется соотношением tg( /2) = а/(ту Ь), у = приведенным в задаче 3.2.11, а = Стт Ь — прицельный параметр. Аппарат после облета получает приращение скорости Avaп = — [c.160]

ПРИРОДУ колебаний атомов решетки. Можно считать, что При данной низкой температуре возоуждаются только те моды, для которых кйз кТ, и что число мод, возбуждаемых на данной частоте, пропорционально Из этого следует, что Факторами, которые дают вклад в температурную зависимость удельного сопротивления при низких температурах, являются число фононов, на которых может происходить рассеяние, вероятность рассеяния и угол рассеяния. Совместное действие этих факторов приводит к тому, что удельное сопротивление оказывается пропорциональным Р, однако рассуждения, приводящие к этому выводу, слишком сложны, чтобы излагать их здесь [1, 3]. [c.194]

При низких температурах в переходных металлах проявляется эффект элек-трон-электронного рассеяния, приводящий к появлению квадратичного члена в зависимости удельного сопротивления от температуры. Этот тип электронного рассеяния на большой угол (см. [3], с. 250) может возникать в случае, когда поверхность Ферми несферическая или имеются вклады более чем из одной энергетической зоны. Для большинства переходных металлов этот квадратичный член становится определяющим ниже 10 К. Для ферромагнитных металлов возникает еще одна причина появления еще одного квадратичного члена, обусловленного рассеянием электронов проводимости на магнитных спиновых волнах. Кроме того, для всех ферромагнитных металлов наблюдаются аномалии зависимости удельного сопротивления от температуры вблизи точки Кюри. [c.195]

Если изменить р, сохранив величину скорости V o, то изменится и угол к (рис. III. 10). В связи с этим частицы, летящие с одинаковой скоростью Ооэ в трубке радиуса р,<р<р2, в результате инфинитного движения в поле оказываются в конусе с углом Это явление называется рассеянием [c.93]

Пусть на такую молекулу, поляризуемость котолой отлична от нуля, только вдоль АВ (рис. 13.5) падает линейно-поляризованный свет, причем так, что электрический вектор падающего света, колеблющийся вдоль оси Z, составляет некоторый угол -ф с осью молекулы АВ. Положим, что АВ расположена в плоскости XZ. Из-за полной анизотропии молекулы возбуждение диполя под действием светового поля возможно только вдоль АВ, другими словами, вынужденное колебание будет вызываться вектором — составляющей вектора Ё вдоль АВ. Ввиду того что составляет отличный от 90" угол с направлениями ОХ и 0Z, вдоль оси (под углом 90° к первоначальному направлению падения света) распространяются световые волны с колебаниями электрического вектора как вдоль оси Z, так и вдоль оси X, т. е. происходит деполяризация рассеяшюго под углом 90° света. Линейная поляризация рассеянного света имела бы место, если бы рассеянный свет был обусловлен только колебанием электрического вектора вдоль оси 2, т. е. Ф О, Е- у. = 0. Поэтому в качестве количественной характеристики степени деполяризации удобно пользоваться отношением интенсивности рассеянного света /(. с колебанием электрического вектора вдоль оси X к интенсивности рассеянного света с колебанием электрического вектора [c.316]

Смотреть страницы где упоминается термин Рассеяния угол — : [c.314] [c.347] [c.231] [c.672] [c.259] [c.96] [c.141] [c.106] [c.73] [c.56] [c.619] [c.238] [c.238] [c.246] [c.280] [c.164] [c.307] [c.133] [c.89] [c.310] [c.187] [c.441]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...