Дифференциальная термо

Рис. 6.12. Влияние магнитного поля Н на дифференциальную термо-э. д. с 5 термопар Ап—Ре для разных концентраций железа и температур. 1 — 0,001 %, 0,44 К 2 — 0,011%, 0,40 К 5 — 0,03%, 1,1 4 — 0,03%, 3,43 5 — 0,19%, 0,85 [9].

Указанное определение объемной дифференциальной термо-эдс нуждается в уточнении. Для того чтобы провести экспериментальное измерение эффекта Зеебека, необходимы соединительные провода между образцом и измерительным прибором (рие. 48), которые состоят из другого материала, нежели исследуемый образец. Поэтому измеряется термо-эдс термопары образец — соединительные провода (металл), и полученная из опыта дифференциальная термо-эдс а в [c.140]

Первое слагаемое обусловлено зависимостью контактной разности потенциалов от температуры, второе — это ао, третье — дифференциальная термо-эдс металла (электродов). [c.141]

Термо-эдс в полупроводниках по величине значительно больше (10 — Ю " В/град), чем в металлах (10 В/град). Поэтому величиной термо-эдс металла обычно пренебрегают и считают, что вся измеренная термо-эдс возникает в полупроводнике. Так как уровень Ферми в металле практически не меняется с температурой (электронный газ вырожден), то изменение контактной разности потенциалов с температурой между металлом и полупроводником (слагаемое дМк/дТ в (4.36)) будет определяться завиоимостью Ер = Г(Т) только в полупроводнике. Сказанное поясняет ярко выраженную зависимость дифференциальной термо-эдс полупроводника от величины уровня Ферми. [c.141]

Можно показать, что дифференциальная термо-эдс примесного невырожденного полупроводника определяется формулой [c.141]

Эффект Зеебека. На стыке двух различных проводников, имеющих разность температур йТ, возникает ЭДС = ау2 1Т (<112 = 01—02 — коэффициент термо-ЭДС между данными проводниками о — коэффициент дифференциальной термо-ЭДС данного проводника). Поэтому если из двух различных проводников составить замкнутую цепь и места их контактов поддерживать при различных температурах, то в этой цепи возникает ЭДС >. Величина о считается положительной, если возникающий в проводнике термоток течет от горячего контакта к холодному. [c.22]

Дифференциальная термо-ЭДС пары металлов представляется в виде разности абсолютных значений термо-ЭДС отдельных металлов [c.560]

Абсолютная термо-ЭДС металла при низкой температуре может быть измерена, если составить термопару из металла и сверхпроводника, так как дифференциальная термо-ЭДС в этом случае создается только ее нормальной ветвью. [c.560]

В табл. 24.3 и 24.4 представлены значения термо-ЭДС переходных металлов. В табл. 24.5 приведены дифференциальные термо-ЭДС металлов относительно платины. На рис. 24.1—24.12 приведены температурные зависимости абсолютных термо-ЭДС для ряда металлов. [c.561]

Термо-э. д. с., отнесенную к единичной разности температур, называют дифференциальной термо-э. д. с. [c.73]

Термо-э. д. с., отнесенную к единичной разности температур, называют дифференциальной термо-э. д. с. Обозначим ее через а. В соответствии с формулой Н. Л. Писаренко [c.90]

Для определения термо- э. д. с. включают печку, вмонтированную в медный брусок. При любой температуре образца печка обеспечивает необходимый градиент температуры вдоль образца. Знание этого градиента и разности потенциалов между точками соприкосновения шариков термопар с образцом позволяет определить дифференциальную термо- [c.146]

Это термоэлектродвижущая сила, отнесенная к единице изменения температуры. Она называется дифференциальной термо-э. д. с. [c.93]

Итак, термо-э. д. с. выражается через разность дифференциальных термо-э. д. с. двух металлов. [c.93]

Величина П называется коэффициентом Пельтье. Отметим, что знак эффекта, т. е. будет ли в спае поглощаться или выделяться тепло, зависит от направления тока. Согласно (6.10) знание дифференциальной термо-э. д. с. достаточно для нахождения и этого эф кта. [c.94]

Таким образом, для свободных электронов дифференциальная термо- [c.95]

Для дифференциальной разности температур Т, — 7 = 67 величина Б —бд будет коэффициентом пропорциональности между бф и 67. Поэтому величину е называют абсолютной дифференциальной термоэлектродвижущей силой дифференциальной термо- [c.224]

Реально наблюдаемые при комнатных температурах в металлах дифференциальные термо-э. д. с. имеют порядок 1 мкВ/К, т. е. в 100 раз меньше. Это та же самая ошибка в 100 раз, которая дважды фигурировала в проведенном Друде выводе закона Видемана — Франца однако теперь она не компенсируется, что явно указывает на неадекватность классической статистической механики при описании электронного газа в металлах. [c.40]

Термо-э. д. с. Как мы видели, теория Друде приводит к слишком большому значению дифференциальной термо-э. д. с. Это значение также можно уточнить, воспользовавшись статистикой Ферми — Дирака. Подставляя удельную теплоемкость из (2.81) в выражение (1.59), получаем [c.66]

Дифференциальная термо-э. д. с. металла Q определяется как коэффициент пропорциональности между разностью температур и вкладом металла в показание вольтметра [c.258]

В силу тождества (13.51) коэффициент Пельтье связан с дифференциальной термо-э. д. с. (13.61) простым соотношением [c.260]

Подобные явления были окружены атмосферой тайны, пока значительно позднее не была создана зонная теория. В рамках зонной теории они нашли простое объяснение. Например, фотопроводимость (увеличение проводимости вещества под действием света) есть следствие того факта, что при малой ширине щели между зонами видимый свет может вызвать переход электронов через щель в зону проводимости, в результате чего эти электроны и оставшиеся после них дырки могут переносить ток. В качестве другого примера рассмотрим дифференциальную термо-э. д. с., которая в полупроводнике примерно в 100 раз больше, чем в металле. Такое различие объясняется тем, что в полупроводнике концентрация носителей тока столь мала, что они, как мы увидим ниже, хорошо описываются статистикой Максвелла — Больцмана. Ранние теории металлов, существовавшие до того, как Зоммерфельд использовал статистику Ферми— Дирака, завышали термо-э. д. с. именно в 100 раз (см. т. 1, стр. 40). [c.186]

Таблица 6.4. Дифференциальная абсолютная термо-э. д. с. свинца

Принцип измерения теплового потока этим методом заключается в том, что разность температуры в центре и на краю фольги А7 прямо пропорциональна тепловому потоку, воспринятому константановой фольгой. Для измерения ДТ к центру константановой фольги припаивают тонкий медный провод 3. Таким образом получается дифференциальная термопара, составленная из медного провода 3, константановой фольги 1 и медного блока 2, горячий и холодный спаи которой образованы соответственно в центре и на периферии фольги. Сигнал этой термопары (термо-ЭДС) е пропорционален АГ и, следовательно, значению измеряемого теплового потока с плотностью q. Для случая постоянной плотности теплового потока по поверхности фольги эта связь установлена аналитическим путем [c.279]

На рис. 6.11 показано, как ведут себя сплавы, дифференциальная термо-э.д.с. которых не падает до столь малых величин. В этих сплавах присутствует эффект Кондо, проявляющийся при рассеянии электронов проводимости магнитными моментами примеси, такой, как железо или кобальт (см. гл. 5, разд. 5.6). В интервале температур от 1 до 300 К можно получить довольно больщие отрицательные термо-э.д.с. Положительным электродом для такой термопары часто служит сплав с низкой теплопроводностью и малой термо-э.д.с., например N1—Сг, или Ад—0,3 % Ап. В настоящее время считается, что наилучшей примесью для получения хорошей стабильности отрицательного электрода термопары является железо. Сплавы с кобальтом, как оказалось, претерпевают при комнатной температуре структурные превращения, вызывающие изменения термо-э.д.с. Содержание железа обычно выбирают в пределах от 0,02 до [c.293]

Поэтому при известном механизме раосеания совместное измерение эффекта Холла и дифференциальной термо-эдс позволяет оценить величину эффективной массы электрона. Кроме того, меняя степень легирования образца, можно проверить, является ли соответствующая зона (свободная >—для образца л-типа, валентная — для р-типа) параболической. Напоминаем, что в качестве грубого критерия вырождения электронного газа принимается совпадение уровня Ферми с дном зоны проводимости (с потолком валентной зоны для полупроводника р-типа), т. е. критическая концентрация электронов, соответствующая началу вырождения, определяется из равенства [c.142]

Эффект Зеебека на стыке двух различных проводников, имеющих разность температур dT, возникает э. д. с. i = 0Li2dT (ai2 = oti —Я2 — коэффициент термо-э. д. с. между данными проводниками а — коэффициент дифференциальной термо-э. д. с. данного проводника). Поэтому если из двух различных проводников составить замкнутую цепь и места их контактов поддерживать [c.271]

Величину (Ve, QioT) называют дифференциальной термо-ЭДС Ef, общая термоэлектродвижущая сила выражается через разность дифференциальных термо-ЭДС обоих металлов. [c.174]

При очень низких температурах (вблизи Т 0) некоторые из металлов переходят в сверхпроводящее состояние, т. е. о обращается в бесконечность. Предположим, что температура второго спая Tj ниже температуры перехода обоих контактирующих металлов в сверхпроводящее состояние, а температура первого спая Г, стремится к температуре сверхпроводящего перехода того из металлов, у которого эта температура наинизшая. Так как Я и 7q имеют конечное значение, член (otfT) у спая с температурой Tj при достижении температуры сверхпроводящего перехода также должен быть конечен. Однако о при температурах ниже перехода в сверхпроводящее состояние бесконечно. Поэтому член aefT будет конечен только в том случае, когда 87 равно нулю. Таким образом, при переходе металла в сверхпроводящее состояние дифференциальная термо-ЭДС обращается в нуль. Эти результаты подтверждаются экспериментально и представляют собой термодинамическое истолкование описанного экспериментального факта. Из условия (oef Т) Ф сю при о = оо можно заключить, что, если о возрастает по мере приближения к температуре сверхпроводящего перехода как (Г — ТсУ , то Еу убывает как Т — Тс)", причем 2п > п. [c.175]

Вывод спая N дифференциальной термо- термоизоляционное ядро пары в среду по схеме рис. 53 практически < -миа шческап оболочка. [c.191]

Исследование взаимодействия Fe с Zr начато еще в 1928 г. Х , однако окончательно диаграмма состояния системы Fe—Zr не построена до сих пор. Различные исследователи [1—22] сообщают об образовании промежуточных фаз, число, стехиометрия и кристаллическая структура которых не всегда совпадают. Для исследования, как правило, были использованы материалы высокой чистоты — иодидный цирконий, электролитическое или армко железо спланм выплавляли в дуговой печи в атмосфере аргона, в индукционной печи во взвешенном состоянии в атмосфере гелия, в электроннолучевой печи в вакууме. Исследования проводили методами конического, рентгеновского фазового, дифференциального терм нм сякого анализов, а также измерением твердости, магнитного аналн.за, Мессбауэровской спектроскопии и др. [c.586]

Физической основой измерения температуры с помощью термопар является открытый в 1822 г. Зеебеком эффект взаимодействия тепловых и электрических процессов в металлических материалах. Если соединить два металлических проводника / и 2 в один замкнутый токовый контур и дать между обоими местами соединения некоторую разность температур АГ, то возникает некоторое относительное гермонапряжение Е. 2 (термоэлектродвижущая сила — т. э. д. с.), которое определяется разницей температур и относительной дифференциальной термо- электродвижущей силой ei 2 Т) [c.237]

Согласно (8.22), характерный масгптабсе в полупроводниках значительно больгпе (на несколько порядков), чем в металлах, так как (8.21) содержит малый фактор/сТ//х (в металлах). Типичные величины дифференциальной термо-э.д.с. а в металлах — мкВ/К (микровольты на градус), а в полупроводниках - мВ/К (милливольты на градус). [c.53]

О — излучаюш.ий сосуд 1, Q2 — дифференциальный воздушный термо.метр. [c.686]

Оригинально реализован метод вспомогательной стенки в ДТП, разработанных в Институте технической теплофизики АН УССР. Датчик представляет собой своеобразную сплющенную дифференциальную термопару, промежуточный термоэлектрод которой служит вспомогательной стенкой (рис. 14.3). При передаче через датчик измеряемого теплового потока с плотностью q на гранях промежуточного термоэлектрода возникает разность температуры, пропорциональная тепловому потоку. Эта разность температуры вызывает соответствующую термо-ЭДС е, которая токосъемными проводами 4 подается на измерительный прибор. По значению е [c.277]

Поскольку в этой установке тепломеры располагались на вращающейся детали (скорость вращения до 500 об/мин), показания датчиков дублировались. Для этого возле каждого датчика в диск зачеканено по две термопары на обеих поверхностях диска, что позволяло измерять температурный перепад на гранях диска, пропорциональный локальному тепловому потоку. Чтобы повысить точность измерения, на одну пару колец токосъемника термопары были включены дифференциально по однопроводной схеме, с использованием в качестве промежуточного. термоэлектрода материала стенки диска. Градуировка этого устройства показала, что в достаточно широком диапазоне сохраняется линейная связь между тепловым потоком и термо-э. д. с. [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...