Потери радиационные

Использование в качестве охладителя инертного газа гелия. Уже при давлении 4—5 МПа гелиевый теплоноситель обеспечивает хорошие условия теплоотвода и позволяет достичь объемной плотности теплового потока на уровне 6—8 кВт/л при сравнительно умеренной потере энергии на прокачку теплоносителя. Гелий как теплоноситель имеет по сравнению с другими газами ряд преимуществ высокую теплоемкость и теплопроводность, термическую и радиационную стойкость, химическую стабильность и инертность к конструкционным материалам, минимальное сечение поглощения нейтронов. [c.3]

Для снижения топливных потерь необходимо избегать возможного радиационного нагрева баков элементами выпускной системы автомобиля и солнечными лучами. Наиболее рациональная конструкция топливных баков — с минимальным отношением площади поверхности испарения к объему бака. Целесообразно применять в баке перегородки, предотвращающие чрезмерное перемешивание топлива, по возможности увеличивать давление в баке, что повышает температуру активного испарения топлива. [c.80]

Значительный эффект дает применение покрытий с заданными радиационными коэффициентами на солнечной тепловой станции, работающей с паровой турбиной [201]. Например, при производительности парового котла 15 т/ч его тепловые потери через обмуровку составят [c.223]

Таким образом, применение покрытий с заданными радиационными свойствами позволяет снизить потери установки на 391,45 кВт. [c.224]

Принцип решения задачи — интегрирование радиационных потерь энергий в отдельном акте взаимодействия (описываемых формулами, приведенными в гл. III) по всему истинному пути электрона в веществе с учетом потерь энергий и кулоновского рассеяния электрона. Это представляет весьма трудную задачу. На рис. 15.3 приведены рассчитанные данные о выходе тормозного излучения для энергии электронов до 30 Мэе и мишеней из золота и алюминия [4]. В этом [c.233]

Полные энергетические потери электрона складываются из ионизационных и радиационных потерь [c.29]

При быстром торможении заряженной частицы в электрическом поле атомного ядра испускается радиационное (или тормозное) излучение. Потери энергии на излучение (—— ) про- [c.233]

В электродинамике доказывается, что заряженная частица, движущаяся с ускорением, обязательно излучает электромагнитные волны. Поэтому заряженная частица излучает при столкновениях с частицами вещества, через которое она проходит. Это излучение называется тормозным. Потери энергии частицы на тормозное излучение называются радиационными. Интенсивность W тормозного излучения (т. е. количество энергии, излучаемой за секунду) для частицы с ускорением в нерелятивистском неквантовом случае определяется соотношением [c.443]

Заменив в этой формуле ускорение на силу, деленную на массу, == FIM, получим, что интенсивность тормозного излучения при кулоновском столкновении частицы с заряженным центром обратно пропорциональна квадрату массы частицы и прямо пропорциональна квадрату заряда рассеивающего центра. Отсюда прежде всего следует, что если радиационные потери и важны, то только для электронов, но не для тяжелых частиц. Например, радиационные потери для протонов в (Мр/т) 3 10 раз меньше, чем для электронов. Далее, если в ионизационные потери основной вклад дают столкновения налетающей частицы с атомными электронами, то радиационные потери, наоборот, обусловлены столкновениями с ядрами. Действительно, излучение при столкновении с ядром в больше, чем при столкновении с электроном, а число электронов лишь Б Z раз больше, чем ядер. [c.444]

Так как согласно (8.35) радиационные потери линейно растут с энергией, то, начиная с какой-то критической энергии они станут преобладающими (конечно, практически только для электронов). Для оценок этой критической энергии полезно приближенное соотношение [c.444]

Из этой формулы следует, что радиационные потери превышают ионизационные при Е >800/Z МэВ. В области энергий, в которой радиационные потери являются основными, соотношение (8.35) можно проинтегрировать и получить, что энергия электронов высокой энергии экспоненциально убывает при прохождении через вещество [c.444]

Радиационные длины для ряда веществ приведены в табл. 8.1. Большая величина радиационных потерь у электронов высоких энергий используется в электронных ускорителях для получения пучков у-лучей (см. гл. IX, 2). [c.444]

ЭТОЙ пары в свою очередь порождают по одному тормозному кванту и т. д. В результате энергия первичного электрона распределяется между большим количеством вторичных электронов, позитронов и квантов. Наконец, энергии отдельных электронов и позитронов уменьшаются настолько, что ионизационные потери начинают преобладать над радиационными, после чего ливень прекращается. Заметим, что все компоненты ливня летят практически в том же направлении, что и первичная частица, из-за ультрарелятивистского характера процесса (см. гл. VII, 4). При наличии ливней поток частиц, попадая в вещество, сначала резко усиливается и, только пройдя некоторое расстояние, начинает падать. [c.456]

Важно обратить внимание на прилагательное ионизирующий в определении поглощенной дозы. Оно означает, что при поглощении электронов в веществе надо учитывать только их ионизационные потери и ту часть радиационных потерь, которой соответствует тормозное излучение, поглощенное в самом веществе. При поглощении нейтронов надо учитывать, что ионизация создается не только ядрами отдачи, но и у-излучением, возникающим в результате реакции (п, у) радиационного захвата. Поэтому, в частности, поглощенная доза не будет малой при поглощении в веществе даже тепловых нейтронов, энергия которых ничтожна. [c.648]

Важную роль в механизме радиационного повреждения играет миграция первично поглощенной энергии по макромолекуле. Прямым подтверждением существования такой миграции являются опыты по а-облучению гигантских белковых молекул. В этих молекулах в основном разрываются одни и те же связи независимо от места попадания а-частицы. Радиационное поражение макромолекул проявляется в потере ими биологической активности (ферментативной и т. д.), в образовании разрывов, сшивок, в радиационном окислении и т. д. [c.668]

Начнем анализ потерь работоспособности с рассмотрения котельного агрегата (схема прямоточного котла приведена на рис. 14-33 7 — радиационная поверхность 2 — перегреватель 3 — водяной экономайзер 4 — воздухоподогреватель 5 — сепаратор). [c.445]

Сотрудники фирмы Дженерал Электрик [87, 88] провели многочисленные исследования механических свойств облученной ВеО. Изменения модуля разрыва в зависимости от чистоты, величины зерен, плотности и дозы облучения приведены в табл. 4.4. Они считают, что различия в прочности следует объяснить разницей в ориентации структуры в образцах, а не изменением состава. Более текстурированные образцы обладают меньшим объемным расширением и соответственно меньшим числом разрывов границ зерен, чем беспорядочно ориентированные образцы, и, таким образом, сильнее сопротивляются потере прочности, вызываемой облучением. Изменение внутреннего трения ВеО, облученной при 100° С, дается в табл. 4.5. Внутреннее трение, по-видимому, является очень чувствительным по отношению к радиационным дефектам в ВеО. [c.164]

Потеря чувствительности из-за радиационно-индуцированных изменений стекла [79] [c.343]

При этом по радиационным последствиям определяющими являются аварии, связанные с потерей теплоносителя. Для ВВЭР-440 и ВВЭР-1000 в качестве МПА рассматривается мгновенный поперечный разрыв главного циркуляционного трубопровода в наиболее опасном сечении в сочетании с режимом полного обесточивания АЭС. [c.91]

Как и в случае алкилированных производных, приходится мириться с некоторыми потерями радиационной стойкости ради таких физических свойств, как индекс вязкости и область существования жидкого состояния. Из жидкостей, приведенных в табл. 3.8, только 0 5 (алкилдифенило-вый эфир) обладает приемлемыми физическими свойствами, однако его температура застывания всего —32° С. [c.132]

При измерении высоких температур термометрами сопротивления существенными становятся также радиационные тепловые потери вдоль термометра. Для термометров, имеющих кварцевый кожух, световодный эффект (многократное отражение внутри стенок кожуха) приводит к погрешности до 80 мК при 600 °С [22]. К счастью, тепловые потери за счет внутренних отражений легко ослабить, обработав пескоструйным аппаратом внешнюю поверхность кожуха или зачернив ее, например, аквадагом на длину в несколько сантиметров сразу за чувствительным элементом (см. рис. 5.13). Этот прием теперь используется при изготовлении всех стержневых термометров, включая и термометры в стеклянном кожухе, предназначенные для использования выше точки плавления олова (-230 С). [c.213]

При переходе от поглощенных доз к эквивалентным здесь и далее используется зависимость коэффициента качества от линейных потерь энергии, рекомендованная Международной комиссией по радиационной защите (МКРЗ). [c.267]

Другим видом энергетических потерь заряженной частицы М, пролетающей через вещество, являются потери энергии иа тормозное излучение. Особенно велики эти потери для электронов больших энергий. Электрон, [фолетающий через вещество, испытывает сильное взаимодействие со стороны электрического поля атомных ядер вещества и претерневает отклонение. Так как заряд ядра Ze значительно больше заряда электрона, а масса электрона т очень мала по сравнению с массой ядра (Мдд 1836 т), то электрон испытывает резкое торможение в иоле ядра и при этом теряет значительную часть своей энергии, испуская квант (фотон) электромагнитного излучения. Эти потери энергии вследствие излучения называются радиационными потерями или потерями на тормозное излучение. Примером радиацнонного излучения электронов является рентгеновское излучение (имеющее сплошной спектр), возникающее прн бомбардировке антикатода рентгеновской трубки электронами. [c.28]

Квантовомеханическая теория тормозного излучения электронов разработана Г. Бете и В. Гейтлером. Радиационные потери электронов на единице пути выражаются соотношением [c.28]

На рисунке 2 приводятся кривые ионизационных и радиационных потерь энергии. Энергия электрона, при которой потери па излучение и ионизацию становятся сравнимыми, называется критической --Д4зб. Для каждого вещества ( ,(,, [c.29]

Потери на излучение для частиц с равными зарядами обратно пропорциоцальны квадрату массы частицы. Особенно существенны они для легчайших заряженных частиц — электронов. Примером радиационного излучения электронов является сплошной рентгеновский спектр, возникающий при бомбардировке антикатода рентгеновской трубки быстрыми электронами. [c.233]

Отсюда следует, что в воде (Z = 8) потери на излучение становятся сравнимыми с потерями на ионизацию при Те 100 Мэе. Для свинца это наступает уже при Т 10 Мэе. Энергия, при которой потери на излучение и ионизацию становятся сравнимыми, называется критической. Для электронов с энергией выше критической радиационное излучение становится основным механизмом потерь энергии, причем изменение энергии в зависимости от пройденного расстояния описывается (в среднем) экспоненциальным законом. Расстояние Хо, на котором энергия электрона уменьшается из-за радиационных потерь в г раз, называется радиационной длиной. Для воды и воздуха она равна примерно 36 г1см , для А1 — 24 г1см и для свинца — около 6 г/см . [c.234]

Другой неупругий электромагнитный процесс — тормозное (радиационное) излучение — возникает при быстром торможении заряженной частицы в электрическом поле атомного ядра. Потери энергии на тормозное излучение для частиц с равными зарядами обратно пропорциональны квадрату массы частицы. Поэтому тормозное излучение существенно только для легчайших заряженных частиц — электронов, для которых в первом приближении справедлива формула [c.255]

Последовательный релятивистский квантовый расчет приводит к следующей простой формуле для величины —dEidx) радиационных потерь [c.444]

При прохождении позитронов через вещество в дополнение к ионизационным и радиационным потерям возникают аннигиля-ционные потери за счет двухфотонной анни1иляции позитронов с электронами вещества (см. гл. VH, 5 6) [c.454]

Интересно отметить, что тем самым у-кванты генерируются со ско-)остью процессов, протекающих за счет сильного взаимодействия. Ъявившиеся высокоэнергичные у-кванты порождают при столкновениях с атомными ядрами элекгронно-позитронные пары — е", которые в свою очередь испускают тормозные у-кванты и т. д. Нарастание числа электронов, позитронов и у-квантов будет происходить до тех пор, пока ионизационные потери электронов и позитронов не станут сравнимыми с их радиационными потерями, т. е. до тех пор, пока энергия электронов и позитронов не уменьшится до критической энергии в воздухе, составляющей приблизительно 72 МэВ (см. гл. VHI, 3). [c.644]

По величине выхода можно оценить относительную роль ионизации и возбуждения, если учесть, что на 100 эВ ионизационных потерь в веществе образуется в среднем 3—4 пары ионов (ср. гл. VIII, 6, п. 2). Сравнивая это значение с величиной G, мы видим, что механизмы возбуждения и ионизации в среднем примерно в равной степени важны для осуществления радиационно-химических реакций. [c.661]

Следует отметить, что потери на излучение достаточно велики, и лишь при температуре Т=3,2 10 К и выше для реакции (7.1) и при Г= 4-10 К и выше для реакции (7.2) энергетический выход превышает радиационные потери за ечет тормозного излучения. Эту температуру принято называть пороговой. В реальных условиях температура должна быть, конечно, больше пороговой. Если принять для реакции (7.2) рабочую температуру Т= 10 К, то из выражения (7.4) с учетом уравнений (7.5) —(7.7) можно получить условие осущеетвления этой реакции в виде неравенства [c.281]

На рис. 2 видно, что величина оптической связи между фотокатодом и входным экраном в этих усилителях не одинакова. В то время как внутри радиационного ЭОП каждый рентгеновский квант с энергией 50 кэБ порождает около 150 электронов, усилитель с внещним входным экраном дает только 1—5 электронов. В результате в указанном звене последнего усилителя происходит частичная потеря информации и увеличение шума. С эксплуатационной точки зрения усилители с внешним сцинтиллятором имеют недостатки они тяжелы и громоздки и поэтому использование этих усилителен ограничено областями, где требуется большое поле на--блюдеиия или регистрируется высоко- [c.361]

Радиационная эрозия первой стенки реактора происходит по механизму ионного и атомного распыления и блистеринга (образование в приповерхностном слое газонаполненных микрополостей). Большинство исследований по эрозии проведены для металлов. Для оксидных, в частности силикатных, материалов, служащих основой многих типов покрытий, и для собственно покрытий имеются лишь единичные работы. Эрозия стенки снижает ее ресурс, а главное — загрязняет водородную плазму тяжелыми примесями, увеличивающими излучательные потери. Поэтому одним из главных требований к защитным покрытиям первой стенки является их минимизация по параметру SZ (3 — коэффициент распыления, Е — атомный номер распыляемого элемента). [c.195]

Электрические свойства Майлара устойчивы до поглощенных доз порядка 10 эрг/г. Во время облучения диэлектрическая постоянная и диэлектрические потери испытывают значительные изменения, но они восстанавливаются после прекращения облучения [14]. Свойства образца толщиной 0,05 мм восстанавливаются примерно через 12 дней после облучения. Свойства Майлара (кроме диэлектрической постоянной и диэлектрических потерь) зависят от мощности дозы. Радиационные эффекты в Майларе обычно меньше при большей илощности дозы что указывает на значительную роль кислорода. [c.101]

Стеклянные и стекло-эмалевые конденсаторы применяют в схемах блокировки, связи, настройки и т. д., за исключением тех случаев, когда температурный коэффициент и диэлектрические потери на звуковых и радиочастотах являются критическими [28]. Эти конденсаторы показали самое высокое сопротивление по отношению к радиационным нарушениям. В опытах, которые проводили при интегральном потоке быстрых нейтронов 2,5-10 нейтрон1см и дозе у-облучения 6,1 эрг/г, емкость изменилась не более чем на 2%, а сопротивление изоляции снизилось на 2—3 порядка. [c.363]

Биологическое действие ионизирующего излучения пропорционально не только поглощенной энергии, но и потере энергии для каждого вида излучения. Поэтому для сравнения биологических эффектов различного вида излучения должна учитываться его относительная биологическая эффективность. Для оценки радиационной опасности при хроническом облучении всего тела определяют эквивалентную дозу, полученную человеком Дэкв > которая учитывает относительную биологическую эффективность отдельных видов ионизирующего излучения с помощью коэффициентов качества КК (табл. 43). Эквивалентная доза определяется как сумма произведений значений поглощенной дозы отдельных видов излучения на [c.191]

Радиационное разрушение. Слои ионообменных смол в ядерных установках подвержены действию двух возможных источников радиации. Ими являются короткоживущие изотопы I6N и и долгоживующие изотопы осколков деления и наведенной активности в воде, которая ответвляется на ионооб-менник. Доза от азотной активности может быть ограничена при проектировании необходимым временем распада в ионообменном контуре. Доза от долгоживущей активности составляет существенную часть от общей при работе ионообменника. В работе [31] опубликованы результаты лабораторного и промышленного исследования радиационного разрушения сильнокислотных катионитов и сильноосновных анионитов. Пороговая доза для радиационного разрушения составляет ЫО рад. Потеря полезной обменной емкости в смешанном слое смол происходит в результате потери функциональных групп за счет радиационного разрушения и истощения емкости вследствие по- [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...