Структура нуклонов

Очень важными являются и другие достижения ядерной физики и физики элементарных частиц экспериментальное открытие многих элементарных частиц и античастиц с их удивительными свойствами, исследование структуры атомных ядер и электромагнитной структуры нуклонов, попытки создания единой теории элементарных частиц, действие законов сохранения в ядерных превращениях, симметрия и асимметрия физических процессов и т. п. [c.3]

Иное положение мы имеем при взаимодействии падающей частицы с ядром. Атомное ядро представляет собой плотно упакованную структуру нуклонов. Вследствие этого налетающая частица (нуклон), приблизившаяся к ядру на расстояние, равное радиусу действия ядерных сил, вступает в сильное взаимодействие с ближайшими нуклонами ядра и быстро передает им свою энергию. Передав свою энергию, сама влетевшая частица оказывается не в состоянии вылететь из ядра. Образуется ядро, отличающееся от исходного тем, что к нему присоединилась еще одна дополнительная частица (нуклон, а-частица или дру ое легкое ядро) и привнесена энергия этой частицей. Возникшее ядро называется составным или промежуточным ядром. Это новое ядро находится в возбужденном состоянии, привнесенная энергия возбуждения распределена между многими нуклонами ядра. Возбужденное составное ядро может освободиться от избытка энергии или путем выбрасывания частицы, или путем испускания у-фотона. [c.274]

Понятие элементарная частица в наши дни является весьма сложным, и ряд экспериментальных фактов приводит к проблеме структуры элементарных частиц (электромагнитная структура нуклонов). [c.337]

Исследование структуры нуклонов [c.366]

Рис. 118. К вопросу структуры нуклона.

Стабильные ядра 98 Стационарного состояния постулат 6 Странность 359 Странные частицы 358 Структура нуклонов 366—369 Схема запаздывающих совпадений 343-344 [c.396]

Третья часть книги посвящена ядерным силам и элементарным частицам. Здесь рассмотрены опыты по нуклон-нуклонным рассеяниям и свойства ядерных сил рассеяние быстрых электронов на ядрах и протоне и структура нуклонов свойства х- и я-мезонов и вопрос об изотопической инвариантности ядерных взаимодействий свойства и систематика странных частиц получение и свойства антинуклонов и других античастиц и свойства нейтрино и антинейтрино цикл вопросов, связанных со свойствами слабого взаимодействия, и, наконец, вопрос о квазичастицах (резонансах). [c.12]

Второй этап исследования элементарных частиц начался в 1938 г., когда был открыт р,-мезон. Этот период исследования насыщен интереснейшими открытиями новых элементарных частиц (я- и /С-мезоны, гипероны, антинуклоны, антигипероны) и резонансов и новых свойств старых частиц (структура нуклона, прямое взаимодействие нейтрино и антинейтрино с веществом, два сорта нейтрино и др.). В связи с особым значением этих вопросов в современной ядерной физике, они будут рассмотрены более подробно ( 76—86). [c.542]

Ввиду того что на свойствах всех перечисленных выше частиц мы достаточно подробно останавливались в разных частях нашего курса, здесь о них больше говорить не будем. Мы вернемся к ним в конце главы, где будет рассказано о структуре нуклонов и проблеме нейтрино — антинейтрино. [c.548]

Общий итог опытов по исследованию структуры нуклонов может быть сформулировав следующим образом. Если электродинамика справедлива на малых расстояниях, то протон нельзя считать точечной частицей. Результаты эксперимента удается согласовать с расчетом только в том случае, если и заряд, и аномальный магнитный момент -протона будут распределены в области со средними квадратичными радиусами. [c.657]

Второй том учебника Экспериментальная ядерная физика посвящен описанию свойств элементарных частиц и взаимодействий, в которых они участвуют (сильных, электромагнитных, слабых). Здесь рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при различных энергиях, ядерные силы, теория дейтона, структура нуклонов, свойства лептонов, мезонов, гиперонов и резонансов, физика античастиц, унитарная симметрия. [c.2]

Этот странный результат можно истолковать двумя способами либо нейтрон не имеет распределенного заряда (что противоречит развитому выше представлению о его структуре), либо описанные опыты по какой-то причине не чувствительны к распределенному заряду нейтрона. Во всяком случае, полученные результаты нельзя объяснить в рамках проведенных экспериментов, в связи с чем требуется дополнительное экспериментальное исследование вопроса о структуре нуклона принципиально другим методом. [c.266]

Проследим, почему рассеяние электрон—нуклон (для определен ности) дает информацию об электромагнитной структуре нуклона. Рассеяние электрон—нуклон с высокой (порядка gl l n 10 ) точностью идет за счет механизма однофотонного обмена, диаграмма которого изображена на рис. 7.61. Электрон испускает (поглощает) виртуальный фотон, который поглощается (испускается) нуклоном. Узел электрон—фотон этой диаграммы является элементарным и точно известен из квантовой электродинамики. А нуклон-фотонный узел уже не элементарен (т. е. описывается не числом, а функцией) [c.387]

Решающую роль в изучении структуры нуклонов сыграли эксперименты по рассеянию на них электронов большой энергии, выполненные в кон. 1960-х гг. Оказалось, что дифференц. сечение упругого рассеяния значительно отличается от сечения рассеяния на точечной частице и сильно падает по сравнению с последним при увеличении q (где q—переданный электроном 4-импульс рис. 4). Это [c.542]

Группа американских физиков во главе с Р. Хофштадтером изучает структуру нуклонов путем исследования упругого рассеяния электронов на нуклонах. На рисунке 119 показано распределение электрического заряда в протоне и нейтроне, полученное в Стэнфорде. Протону и нейтрону присущи одни и те же заряженные ме-зониые облака. В протоне этн облака складываются, а в нейтроне погашают друг друга. Это находится в согласии с исследованиями советских физиков. [c.369]

Хофштадтер указывает, что еще рано приводить окончательные и даже в какой-то степени определенные подробности строения мезонных облаков или составляющих их тяжелых мезонов, но несомненно, что в ближайгние годы мы увидим, что окончательные значения структурных параметров нуклона будут выкристаллизованы в рамках новой модели протона и нейтрона, созданной на основе тяжелых мезонов. (При исследовании структуры нуклонов н согласования некоторых деталей в 1961 г. были открыты тяжелые мезоны (рЧ р", (Г, (о , т ). [c.369]

С самого начала излагается современный материал. Так, например, в гл. I говорится о современных методах определения радиуса ядер (рассеяние быстрых электронов, излучение г-ме-зоатомов), дается предварительное понятие о структуре нуклона, вводится понятие четности и рассказывается о законе сохранения четности в сильных и электромагнитных взаимодействиях, в гл. II рассказывается о р-распаде нейтрона и несохранении четности при р-распаде, в гл. IV рассматривается эффект Мёссбауэра и т. д. [c.13]

Пятидесятые годы были ознаменованы бурным развитием новых, весьма совершенных методов регистрации частиц — методов эмульсионной камеры и пузырьковой камеры. С их помощью сначала в составе космических лучей, а затем и в пучках частиц, выведенных из ускорителей, были обнаружены новые нестабильные частицы /С-мезоны с массой 966 Ше и гипероны с массой, превосходящей массу нуклона. Триумфом ядерной физики последних лет было обнаружение антипротона, антинейтрона и других античастиц проведение прямого опыта, доказывающего существование нейтрино изучение структуры нуклонов, обнаружение несохранения четности в слабых взаимодействиях и открытие эффекта Мёссбауэра. [c.24]

В последние годы изучение структуры нуклона сущест-венно продвинулось вперед благодаря опытам Хофштадтера и Вильсона по исследованию рассеяния быстрых электронов на ядрах и протонах. [c.656]

Таким образом, результаты опытов по изучению структуры нуклона удается понять с П0М0Ш,ью сравнительно небольшого усложнения модели нуклона. Скалярную часть заряда физического нуклона надо представлять себе не только сосредоточенной в центре ядра (голый протон в старой модели), но и распределенной в широкой области скалярного облака. Малые размеры керна можно объяснить отдачей при испускании нуклоном виртуальных я-мезонов или существованием вокруг нуклона облака из виртуальных нуклон-антинуклонных пар. В обоих случаях должно наблюдаться размазывание нуклона на область размерами порядка комптоновской длины нуклона йк [c.659]

Мезонная теория ядериых сил. Представление о сильном взаимодействии вошло в науку о строении атомного ядра в 1934 г. сразу же после того, как советским ученым Д. Д. Иваненко и В. Гейзенбергом была предложена протонно-нейтронная модель ядра. Оно явилось естественным ответом на вопрос что удерживает частицы ядра вместе Между протонами ядра действует кулоновское отталкивание, во много раз превышающее силы гравитационного притяжения. Тем не менее ядра атомов являются устойчивыми системами, а это означает, что между ядерными частицами должны действовать новые силы не известной пока природы. Они во много раз больше электростатических и удерживают вместе как одноименно заряженные протоны, так и нейтроны. Эти силы были названы ядерными, а взаимодействие между нуклонами в ядре — сильным. Заметим, что если названия гравитационного и электромагнитного взаимодействий связаны с их механизмом, то название сильное взаимодействие всего лишь качественное. О нем известно не много. Поскольку это взаимодействие существует между частицами, входящими в состав атомного ядра, оно является короткодействующим. Его радиус действия сравним с размерами ядра, т. е. примерно равен 10 см. Раскрытие механизма сильного взаимодействия, природы ядерных сил пот1)ебовало от теоретиков и экспериментаторов разработки принцигаально новых представлений о структуре нуклонов. [c.184]

Методами, описанными в п. 5, именно на этом пути в сечении п — я был обнаружен резонанс, соответствующий р-мезону. Ширина этого резонанса составляет 155 МэВ, т, е. очень велика. Наличие р-мезона сказывается на многих явлениях и, в частности, как мы увидим в следующ,ем пункте, суш,ественно влияет на структуру нуклона. Другой метод получения информации о пион-пионном взаимодействии состоит в изучении реакции [c.386]

Для оиреде.ления собств. магн. моментов адронов, наир, нуклонов, кроме учёта вкладов эл.-магн. взаимодействия необходимо учитывать гораздо большие по величине (и, следовательно, более важпые) вклады сильного взаимодействия частиц, определяющих структуру нуклонов. Именно вследствие сложной структуры нуклонов значения собств. маги, моментов протона и нейтрона значительно отличаются от ядериого М. [c.639]

Описание электрослабого взаимодействия с участием Н. при более высоких энергиях гораздо сложнее из-за необходимости учитывать структуру нуклонов. Напр., х -захват, [л р —> nvJ , описывается по крайней мере удвоенным числом констант. Н. испытывает также элек-трослабое взаимодействие с др. адронами без участия лептонов. К таким процессам относятся следующие. [c.269]

Значение ускорителей заря , частиц определяется следующими обстоятельствами. Чем больше энергия (импульс) частицы, тем меньше, согласно принципу неопре-делённости, размеры объектов или их деталей, к-рые можно различить при столкновениях частицы с объектом. К 1995 эти мин, размеры составляют 10 см. Изучая рассеяние электронов высокой энергии на протонах и нейтронах, удалось обнаружить элементы внутр. структуры нуклонов — распределение электрич, заряда и магн. момента внутри этих частиц (т. н. формфакторы). Рассеяние элекпронов сверхвысоких энергий на нуклонах указывает на существование внутри нуклонов неск. отд. образований сверхмалых размеров, названных партонами. Впоследствии эти образования были отождествлены с кварками. [c.319]

После открытия кварковой структуры нуклонов это когерентное образование было интерпретировано как миого-кварковое состояние. Гипотеза о Ф. позволила трактовать кумулятивные процессы как процессы, происходящие за счёт взаимодействия налетающей частицы с Ф. ядра. [c.326]

Смотреть страницы где упоминается термин Структура нуклонов : [c.369] [c.369] [c.653] [c.713] [c.263] [c.263] [c.265] [c.267] [c.269] [c.271] [c.273] [c.275] [c.277] [c.331] [c.182] [c.188] [c.465] [c.483] [c.499] [c.267] [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...