Свойства ядерных сил

Основные свойства ядерных сил можно объяснить тем, что нуклоны обмениваются между собой частицами, масса которых больше массы электрона примерно в 200 раз. Такие частицы были обнаружены экспериментально в 1947 г. Они получили название пи-мезонов. [c.318]

Сформулируем основные свойства ядерных сил, вытекающие из этих экспериментальных данных. [c.135]

Важнейшим свойством ядерных сил также является зависимость их величины от взаимной ориентации спина и орбитального момента движения каждого нуклона, т. е. спин-орбитальный характер. Спин-орбитальное взаимодействие играет значительную роль в ядрах и составляет примерно 10% от общей энергии взаимодействия. Учет спин-орбитальной связи достаточно правильно передает эмпирическую последовательность энергетических уровней и значения магических чисел (см. 31). [c.136]

В 22 отмечалось, что ядерные силы имеют характер короткодействующих сил и обладают свойством насыщения. Для объяснения этих свойств ядерных сил было сделано предположение о том, что они являются квантовомеханическими обменными силами, т. е. они возникают между двумя частицами благодаря обмену третьей частицей. Такой частицей, выполняющей роль переносчика нук-лонного взаимодействия, является, по-видимому, мезон (я , л -мезоны и, быть может, другие более тяжелые мезоны). Все, я-мезоны следует считать различными зарядовыми состояниями одной л-частицы. Радиус действия ядерных сил, возникающих при таком обмене л-мезонами (как указывалось выше, 10), должен зависеть лишь от массы частиц-переносчиков и мировых констант h и с. Из указанных выше величин можно составить только одну постоянную с размерностью длины — комптоновскую длину волны л-мезона [c.158]

Однако этот скалярный вариант теории оказывается не в состоянии объяснить большое число свойств ядерных сил, таких, как спиновую зависимость, обменный характер ядерных сил (силы Майорана и Гейзенберга, 26), т. е. обмен заряженными меЗонами, наличие нецентральных сил. Поэтому потребовалась дальнейшая разработка и дальнейшее усложнение мезонной теории по сравнению с упрош,енным скалярным вариантом. [c.166]

Третья часть книги посвящена ядерным силам и элементарным частицам. Здесь рассмотрены опыты по нуклон-нуклонным рассеяниям и свойства ядерных сил рассеяние быстрых электронов на ядрах и протоне и структура нуклонов свойства х- и я-мезонов и вопрос об изотопической инвариантности ядерных взаимодействий свойства и систематика странных частиц получение и свойства антинуклонов и других античастиц и свойства нейтрино и антинейтрино цикл вопросов, связанных со свойствами слабого взаимодействия, и, наконец, вопрос о квазичастицах (резонансах). [c.12]

Очень существенные свойства ядерных сил получены в результате анализа углового и энергетического распределения (п — р)- и р — -рассеяний при больших кинетических энергиях (Г > 100 Мэе). В частности, анализ углового распределения рассеянных нейтронов при (п — р)-взаимодействии показал, что наблюдается слишком большое количество протонов, летящих вперед, чтобы его можно было объяснить только при помощи законов сохранения энергии и импульса без дополнительных предположений относительно механизма взаимодействия. Однако результаты опытов можно понять, если предположить, что в процессе взаимодействия нейтрона и протона они могут обменяться зарядами. В этом предположении быстрый нейтрон в момент взаимодействия забирает у протона заряд и продолжает лететь вперед (испытав сравнительно небольшое отклонение в момент взаимодействия) уже в качестве протона. Это так называемое обменное ядерное взаимодействие, которое происходит наряду с обычным ядерным взаимодействием. [c.23]

Это соотношение позволяет сделать два вывода относительно свойств ядерных сил, связывающих нуклоны в ядре. [c.37]

Из рассмотрения различных свойств атомных ядер установлены следуюш,ие свойства ядерных сил [c.100]

Развитие представлений о ядерном взаимодействии между двумя нуклонами происходит одновременно в двух направлениях в различных опытах выясняются все новые и новые свойства ядерных сил подбирается подходящий потенциал взаимодействия, удовлетворяющий этим свойствам. [c.487]

Потенциал вида (70.9) лучше описывает взаимодействие между нейтроном и протоном, чем простой потенциал типа V r). Однако, из-за того что оба потенциала являются центральными, ни тот, ни другой не позволяет объяснить одно из существенных свойств ядерных сил. [c.506]

Л —Л )-ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ПРИ СВЕРХВЫСОКИХ ЭНЕРГИЯХ (Г>103 Мэе). ЗАКЛЮЧИТЕЛЬНЫЕ ЗАМЕЧАНИЯ О СВОЙСТВАХ ЯДЕРНЫХ СИЛ [c.534]

Взаимодействие при Т > 10 Мэе. Свойства ядерных сил 535 [c.535]

Второй этап изучения элементарных частиц начался одновременно с опытами по исследованию ядерных сил. Как известно, в этих опытах были установлены такие существенные свойства ядерных сил, как малый радиус их действия, большая эффективность, насыщение, обменный характер и др. [c.548]

В 68 указывалось, что возможны два пути построения теории ядерных сил. Первый путь заключается в феноменологическом подборе подходящего потенциала взаимодействия, который удовлетворяет найденным из эксперимента свойствам ядерных сил. Этот метод был достаточно подробно рассмотрен в предыдущей главе. [c.548]

Второй способ теоретического описания ядерного взаимодействия заключается в попытке подобрать подходящий потенциал, удовлетворяющий экспериментально установленным свойствам ядерных сил. Строго говоря, этот способ не безупречен принципиально из-за конечной скорости распространения взаимодействия (с оо). Но для рассмотрения взаимодействий нуклонов при не слишком высоких энергиях (несколько сот мегаэлектронвольт) и свойств ядер его можно использовать. [c.19]

Таким образом, для объяснения уже известных нам свойств ядерных сил нужен очень сложный потенциал, состоящий по крайней мере из трех, а при больших энергиях —из четырех разнородных слагаемых. Более того, при рассмотрении (га—р)-рассеяния при высоких энергиях обнаруживается новое, очень существенное свойство ядерных сил, для объяснения которого число слагаемых в потенциале должно быть удвоено (см. 6,п. 3). [c.48]

ЗАКЛЮЧИТЕЛЬНЫЕ ЗАМЕЧАНИЯ О СВОЙСТВАХ ЯДЕРНЫХ СИЛ [c.85]

Основные свойства ядерных сил получены в результате изучения нуклон-нуклонного рассеяния и простейшей связанной нуклонной системы —дейтона. [c.89]

Второй этап изучения элементарных частиц начался одновременно с опытами- по исследованию ядерных сил. Как известно (см. 5 и 6), в этих опытах были установлены такие существенные свойства ядерных сил, как малый радиус их действия, большая эффективность, насыщение, обменный характер и др. В 1 указывалось, что возможны два пути построения теории ядерных сил. Первый путь заключается в феноменологическом подборе подходящего потенциала взаимодействия, который должен удовлетворять найденным из эксперимента свойствам ядерных сил ( 3—6). Второй — во введении мезонного поля и квантов этого поля, которые должны переносить ядерное взаимодействие. Развитие этого пути привело Юкаву к предсказанию существования в качестве ядерного кванта мезона — частицы с массой 200—ЗОО/Пе (см. 2). [c.107]

В этом параграфе мы подведем итоги изучения ядерных сил. Перечислим свойства ядерных сил и укажем, какие экспериментальные факты свидетельствуют о существовании каждого из этих свойств. [c.199]

В задачу данной книги не входит детальное описание структуры ядерных оболочек и ее связи с характерным проявлением ядерных сил. Мы просто уяснили себе, что последние гораздо сильнее электрических при очень малых расстояниях, а сейчас рассмотрим другое свойство ядерных сил — их насыщение. Этот термин означает, что в любой момент времени определенный нуклон может взаимодействовать лишь с достаточно малым числом других нуклонов, которые являются его непосредственными соседями по ядру. Этим свойством не обладают силы, возникающие между электрическими зарядами или магнитными полюсами или при взаимном гравитационном притяжении. В частности, каждый протон как положительно заряженная частица будет взаимодействовать с каждым протоном, и хотя это взаимодействие ослабевает с увеличением расстояния между протонами, оно не может, однако, исчезнуть полностью. [c.27]

За последние 25 лет развитие наших представлений о структуре ядер, об элементарных частицах, о свойствах ядерных сил происходило весьма быстро. [c.10]

При рассмотрении вопросов строения ядра был приведен ряд опытных данных о свойствах ядерных сил, действующих между протонами и нейтронами. В настоящее время трудности определения всех количественных соотношений пока не преодолены. Источниками наших сведений об особенностях ядерных сил являются экспериментальные исследования, важнейшие из которых будут рассмотрены ниже. [c.66]

Это свойство ядерных сил носит фундаментальный характер и указывает на глубокую симметрию, существующую между двумя частицами протоном и нейтроном. Оно получило название зарядовой независимости (или симметрии) и позволило рассматривать протон и нейтрон как два состояния одной и той же частицы — нуклона. [c.71]

Обменное свойство ядерных сил проявляется в том, что при столкновении нуклоны могут передавать друг другу такие свои характеристики, как заряд, проекции спинов и другие. [c.76]

Однако более детальное изучение экспериментов по нуклон-нуклонному рассеянию показывает, что хотя силы взаимодействия и в самом деле имеют обменный характер, смесь обычного потенциала с обменным такова, что не может полностью объяснить насыщение. Обнаруживается и другое свойство ядерных сил. Оказывается, что если на больших расстояниях между нуклонами действуют преимущественно силы притяжения, то при тесном сближении нуклонов (на расстоянии порядка 0,5 см) возникает резкое отталкивание. Это можно объяснить наличием у нуклонов отталкивающихся друг от друга сердцевин. [c.77]

Ядерные силы не зависят от электрических зарядов взаимодей-ствуюш их частиц, т.е. силы взаимодействия между (р,р), (гг, гг) или п,р) одинаковы. Это свойство ядерных сил носит название зарядовой независимости (симметрии). Согласно этому свойству протон и нейтрон можно рассматривать как два состояния одной и той же частицы — нуклона. [c.496]

Простейшей формой ядерного взаимодействия является рассеяние нуклона на нуклоне, а простейшей связанной системой, простейшим ядром, является дейтон, состоящий из двух нуклонов. Поэтому построение теории ядерных сил начинается с исследования особенностей рассеяния нуклонов и свойств дейтона и попытки описать их с помощью подходящего потенциала. Выбор потенциала определяется следующими условиями. Сначала делаются наиболее общие предположения, которым заведомо (во всяком случае в первом приближении) удовлетворяет ядерное взаимодействие. Затем на потенциал накладываются дополнительные ограничения, которые приводят его в соответствие с известными свойствами ядерных сил, такими, как ко-роткодействие, насыщение, спиновая зависимость и пр. [c.487]

Глава XIII посвящена нуклон-нуклонным взаимодействиям и свойствам ядерных сил. [c.537]

Сходство я - и я°-мезонов не случайно. я-Мезоны являются-ядерными квантами, испускаемыми или поглощаемыми нуклонами в процессе ядерного взаимодействия. Поэтому совершенно естественно, что свойства ядерных сил должны накладывать отпечаток не только на нуклоны, но и на я-мезоны. В частности, это относится к свойству зарядовой независимости ядерных сил. Выше было отмечено, что, согласно этому свойству, ядерное взаимодействие двух любых нуклонов [п + р, р + р, п + п), находящихся в одинаковых пространственных и спиновых состояниях, одинаково, и при рассмотрении ядерных взаимодействий протон можно заменять на нейтрон и наоборот. Формально это свойство ядерных сил описывается введением новой характеристики-вектора изотопического спина Т, величина которого (V2) характеризует оба типа нуклонов. В этой схеме протон отличается от нейтрона знаком проекции вектора изотопического-спина для протона она равна -I-V2, для нейтрона — /2. Таким [c.584]

Второй том посвящен физике элементарных частиц и их взаимодействиям. В книге рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при низких и высоких энергиях и свойства ядерных сил, изложена теория дейтона и элементы мезонной теории рассмотрены опыты по упругому и неупругому рассеянию электронов на ядрах и нуклонах и обсуждается проблема нуклон-ных форм-факторов подробно изложена физика лептонов, я-мезонов и странных частиц рассмотрена физика антинуклонов и других античастиц, а также антиядер изложены систематика частиц и резонансов на основе унитарной симметрии н цикл вопросов, связанных со свойствами слабых взаимодействий. [c.6]

Эти ограничения обосновываются сопоставлением с экспериментально установленными свойствами ядерных сил. Например, из того, что нуклоны в ядре (т. е. при невысоких энергиях взаимодействия) не сближаются до расстояний меньших, чем см, можно предполагать малость вклада многомезон-ного обмена (который характеризуется меньшим радиусом взаимодействия, чем одномезонный). [c.18]

Качественный ход зависимости В от Л (ее медленный рост, начиная е А = 25—30 максимум н дальнейшее уменьшение при А > 50) становится понятным, если учесть такое свойство ядерных сил, как их насыщение. Благодаря этому явлению каждый отдельный нуклон может притягивать к себе лишь те нуклоны, которые на содятся в непосредственной близости от него в данный момент времени. Это не касается их нуклоны расположены 8 видно, что в ядрах с [c.39]

На раннем этапе развития ядерной физики большую роль для понимания свойств ядерных сил сыграли осн. характеристики дейтрона. Дейтрон является связанным триплетным состоянием нр с энергией связи —2,224 МэВ. Синглетное состояние нр имеет положит, энергию связи 64 кэВ и является резонансом. Др. резонансов и связанных состояний в области низких энергий в пр-системе нет. Эти, два параметра позволяют определить потенциал нуклон-нуклонного взаимодействия и радиус ядерных сил. Наличие у дейтрона квад-рупольного электрич. момента Q — 2,859-10" см приводит к выводу о существовании тензорных ядерных сил. [c.268]

Ядерные силы нецентральны. Это свойство ядерных сил вытекает из наличия квадрупольного момента у дейтона и из неаддитивности магнитных моментов (например, у дейтона). [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...