Электрон-электронное рассеяние экспериментальные данные

Методами квантовой электродинамики можно рассчитывать и сечение упругого рассеяния электронов на ядрах и на отдельных нуклонах. Сопоставление этих расчетов с экспериментальными данными дает возможность исследовать электромагнитную структуру ядер (гл. II, 6) и нуклонов ( 7, п. 11). [c.340]

Для полноты скажем несколько слов и о мишенях. Мишенями могут быть только те частицы и ядра, которые достаточно дс)Лго живут и которые могут входить в состав макроскопических тел. Поэтому список доступных мишеней четко ограничен. В него входят все стабильные и достаточно долго (примерно не менее нескольких минут) живущие ядра, а также протон и электрон. Из всех остальных ядер и частиц мишеней делать нельзя Уже, например, о рассеянии нейтрон — нейтрон нет прямых экспериментальных данных, в то время как рассеяние нейтрон — протон и особенно протон — протон исследовано с большой полнотой в широкой области энергий (см. гл. V, 3 —5). Проблема создания методики исследования столкновений нестабильных и нейтральных частиц друг с другом еще ждет своего решения. Небольшое, но важное расширение списка возможных мишеней достигается на встречных пучках (см. 2, п. 13). [c.466]

Для случая электронов, принадлежащих одной и той же зоне, электрон-электронное рассеяние приводит к появлению сопротивления, когда оно осуществляется с помощью и-процессов. В простых металлах идеальное электрическое сопротивление, выводимое из экспериментальных данных, при низких температурах довольно точно описывается законом Р, и нет необходимости учитывать и-процессы. В переходных [c.223]

Таким образом, изложенная выше простая модель поверхности позволяет объяснить эффект аномального рассеяния рентгеновского излучения. Для экспериментального его наблюдения необходимо выполнение условий (2.57)—(2.59). Как показано в работе [10], форма пика аномального рассеяния хорошо описывается выражением (2.51). В то же время вне области ПВО (т. е. при 0 > 0с) теоретический расчет дает завышенные значения интенсивности рассеянного излучения. Для приближения к экспериментальным данным следует, по-видимому, использовать более сложную модель поверхности, предполагающую, например, плавное, а не скачкообразное изменение электронной плотности на границе раздела [2, 16]. [c.69]

Для веществ, в которых рассеяние на акустических фононах является основным механизмом рассеяния, показать, что при температурах, превышающих температуру Дебая, подвижность электронов (а значит, для постоянной плотности носителей, и электропроводность) должна быть пропорциональна Т- в металлах и Т в полупроводниках. Сравнить эти результаты с экспериментальными данными для металлов и примесных полупроводников и объяснить причины обнаруженного расхождения. [c.79]

Проведены электронно-микроскопические исследования наночастиц диоксида циркония и диоксида циркония, стабилизированного окисью иттрия. Был установлен следующий ряд структур, отличающихся областями когерентного рассеяния, составленный нами на основе экспериментальных данных [8] в виде возрастающего ряда 23 -+30 —> 40 46 нм. [c.167]

В работе [9.41] использовалось соотношение, аналогичное (9.8) для вероятности образования быстрого электрона за счет е 2е рассеяния, что позволило с хорошей точностью описать экспериментальные данные, полученные в ряде работ. Соотношение, аналогичное (9.8), использовалось и в работе [9.42] это позволило получить зависимость образования ионов гелия, аналогичную экспериментальным данным работы [9.18]. [c.238]

Обычно при анализе структурных характеристик, полученных прямыми дифракционными методами, сопоставляют экспериментальные данные рассеяния электронов с теоретически-122 [c.122]

Экспериментальные данные показывают, что суммарная интенсивность когерентного и некогерентного рассеяния на одноатомной жидкости, отнесенная к одному атому, при увеличении приближается к интенсивности рассеяния на один атом, характерной для разреженного газа. При больших 5 интенсивность излучения, рассеянного в жидкости, осциллирует с постепенно уменьшающейся амплитудой около значения, соответствующего изолированному атому. На этом явлении был основан один из способов нормировки данных по интенсивности — переход от произвольной системы единиц к классическим электронным единицам, описанным выше. (1Иы вернемся к этому вопросу в 8 и 10, п.3.) Этим фактом можно воспользоваться и иначе. Так как при анализе дифракционной картины с помощью интеграла Фурье непременно приходится иметь дело [c.16]

Опущен еще один раздел теории, частично связанный с первым. Это многочисленные применения теории к интерпретации известных экспериментальных данных и анализ экспериментальных данных в рамках понятий, рассмотренных в данной книге. Эта книга предназначена не для того, чтобы изучать по ней, скажем, протон-протонное рассеяние или рассеяние электронов на ядрах, а для того, чтобы из нее можно было почерпнуть методы, идеи и принципы, при помощи которых можно анализировать подобные экспериментальные данные. Поэтому реальные физические объекты в книге часто заменяются более простыми, однако я надеюсь, что такие упрощения сделаны в разумных пределах. Само использование уравнения Шредингера для описания поведения частиц уже в известной мере является упрощением. Во всяком случае, такой подход, по-видимому, является наилучшим при изучении теоретической физики. [c.10]

Детальный вид распределения рассеянных электронов содержит гораздо больше информации, чем просто сведения о расположении атомов на поверхностной плоскости, однако извлечение этой информации из экспериментальных данных представляет собой трудную задачу, которая решена еще не полностью. [c.366]

Выражение (11.22) для закона дисперсии фононов можно вывести с помощью многих других приближенных методов. Так, например, определение (11.16) основано по существу на том же допущении, что и выражение (10.87), используемое в приближении когерентных волн (см. 10.8) для электронных состояний в неупорядоченной жидкости. Несомненно, предельный случай длинных волн описывается правильно, но пик функции g Щ при значениях Я порядка типичных расстояний между ближайшими соседями (см. рис. 2.27) должен приводить к появлению максимума частоты сод при уменьшении длины волны до величин указанного порядка. Этот эффект мог бы в принципе наблюдаться в опытах по неупругому рассеянию нейтронов в жидкостях или стеклах ( 4.2). Однако экспериментальные данные для жидкостей [10] лишь в редких случаях удается интерпретировать таким образом. Это указывает на то, что представление смещений с помощью коллективных переменных (11.16) полностью теряет смысл в том случае, когда длина волны становится сравнимой с микроскопическим масштабом, характеризующим расположение атомов в системе. В такой ситуации следовало бы описывать возбуждения с помощью более или менее локализованных возбуждений, не говоря уже о том, что надо было бы учесть и необратимые процессы атомных перемещений, определяющие текучесть жидкостей. [c.522]

На грани XIX и XX столетий физика располагала многочисленными опытными данными (экспериментальное открытие электрона, эффект Зеемана, явление фотоэффекта, испускание электронов нагретыми металлами, явления электризации, радиоактивность атомов и др.), которые убедительно свидетельствовали о том, что атом представляет сложную систему, состоящую из электрически заряженных частиц. В 1903 г. Дж. Дж. Томсоном была предложена статическая модель атома (см. 2). Исследования Резерфорда (1911) по рассеянию а-частиц при их прохождении через газы и металлические фольги показали несостоятельность и ошибочность модели Томсона. [c.77]

Если заряженная частица движется в плотной (конденсированной) среде, то, проходя мимо различных ядер этой среды в пределах р рмакс> она будет рассеиваться каждым из них на некоторый угол 6, среднее значение которого тем больше, чем меньше масса движущейся частицы (при данных z и v частиц). Этот процесс последовательных рассеяний частицы ядрами, мимо которых она движется, называется процессом многократного кулоновского рассеяния. Разумеется, проследить за всеми деталями этого процесса экспериментально невозможно. Однако можно измерить некоторое результирующее отклонение от первоначального направления частицы (угол многократного рассеяния), которое она приобретает, пройдя в среде заданный путь х, т. е. испытав некоторое определенное количество п актов рассеяния. Из предыдущего ясно, что угол многократного рассеяния тем больше, чем меньше (при прочих равных условиях) масса частицы. Так, например, след медленного электрона в фотоэмульсии из-за многократного рассеяния имеет существенно извилистый характер, в то время как след протона такой же скорости практически прямолинеен и для обнаружения эффекта многократного рассеяния нужны специальные очень точные измерения. Сильная зависимость величины угла многократного рассеяния от массы частицы может быть использована для ее определения. Для получения соответствующей формулы рассмотрим процесс многократного рассеяния более детально. [c.229]

Данное пособие создано преподавателями кафедры оптики физического факультета МГУ и обобщает многолетний опыт работы специального оптического практикума и лаборатории по специальности. В нем описаны 19 задач в области эмиссионного спектрального анализа, атомной спектроскопии, колебательных спектров (комбинационного рассеяния, ИК-спектроскопии), люминесценции и электронных спектров поглощения, оптических методов диагностики плазмы и оптических квантовых генераторов. Все шесть глав содержат сведения, представляющие краткий обзор основных понятий и теоретических сведений по соответствующему разделу спектроскопии, необходимых студенту для выполнения задач практикума. Каждая задача в свою очередь состоит из теоретической части и описания нескольких упражнений, на выполнение которых требуется от 9 до 36 часов. Конкретная программа работы студента определяется преподавателем. Пособие завершается приложением, где приведены основные табличные данные, используемые при обработке полученных экспериментальных результатов. [c.4]

Более сложен вопрос о величине электрич, (зарядового) формфактора Н. Geo- Из экспериментов по рассеянию на дейтроне можно сделать заключение, что Gga в интервале квадратов переданных импульсов (0—1) (ГэВ/с) . При о вследствие равенства нулю электрич. заряда Н. Оеп 0, однако экспериментально можно определить Эта величина наиб, точно находится из измерений длины рассеяния Н. на электронной оболочке тяжёлых атомов. Оси. часть такого взаимодействия определяется магн. моментом Н. Наиб, точные эксперименты дают длину пе-рассеяния a e —1,378(18)-10" см, что отличается от расчетной, определяемой магн. моментом Н. a g = —1,468-10 см. Разность этих значений даёт среднеквадратичный электрич. радиус Н. (г ) = = 0,088(12) Фили Оеп я )1 я = = —0)02 Ф . Эти цифры нельзя рассматривать как окончательные из-за большого разброса данных разл. экспериментов, превышающих приводимые ошибки. [c.268]

Зондгеймер [129] ирп рассмотрении масштабного эффекта в металлических проводниках отмечает так как вычисленне средней длины свободного пробега (для рассеяния электронов), исходя из основных принципов, в высшей степени сложно и требует многочисленных грубых приближений, необходимо располагать методами, посредством которых можно было бы оценивать I непосредственно по экспериментальным данным . Действительно, очень желательно, чтобы возможно большее число параметров, фигурирующих в теории. металлов, определялось по меньшей мере полуоперационнылш методами [c.203]

Возникает вопрос о том, как учесть влияние 1 раницы. Если рассеяние на поверхности полностью хаотично, то электроны, покидающие поверхность, в среднем не будут нести импульса, параллельного поверхности. Эквивалентное распределение может быть получено в бесконечной среде, если положить Е равным нулю везде за границей. Этот вывод приводит к интегрированию уравнения (17.7) по физическому объему. В случае зеркального отражения от границы картина более сложная. Плоская поверхность может быть рассмотрена методом зеркального изображения. Если среда занимает полупространство. г > О, то можно считать, что Е(—х, у, z) = E x, у, z), и вести интегрирование по всему объему. В модели, рассматривавшейся Рейтером и Зондгеймером, предполагалось, что зеркально рассеивается некоторая часть р электронов, а часть 1 — /> рассеивается диффузно. Экспериментальные данные свидетельствуют о том, что р = 0. [c.706]

Неопределенность расчетной величины электропроводности <т обусловлена неопределенностью величин электронного сродства гидроксильной группы он и диффузионного сечения рассеяния низкоэнергетических электронов нейтральными компонентами плазмы Q ea Qden- На основании экспериментов наиболее обоснованной величиной следует считать Eq-ц = = 2,1 эв. Как известно, расхождения в экспериментальных данных по в значительной степени обусловливаются методикой постановки эксперимента. Существующая неопределенность экспериментального установления величины оценивается в 20—30%. В настоящей работе величины приняты по данным [98] в виде соответствующих аппроксимаций для всех компонент, кроме N0. Для этой компоненты использованы данные [108]. [c.113]

В работе [82] был измерен контур линии 1 . Измерения велись в условиях эксперимента, описанного в работе [81]. Техника эксперимента была значительно выше 1) электронная плотность определялась по рассеянию лазерного излучения, 2) применялась система дифференциальной откачки, 3) удалось избавиться от рассеянного видимого света, 4) использовался очень чистый аргон. Несмотря на улучшение техники эксперимента, по-прежиему не было согласия теории с экспериментом, что указывало на неточность теории или на неприменимость теории в условиях эксперимента. Было высказано предположение, что наличие незначительных отклонений от больцмановского равновесия может значительно искажать контур и этим объясняется несоответствие эксперимента с теорией [86]. Теория Грима не позволяет объяснить наблюдаемую асимметрию линии Ь . На основании экспериментальных данных были созданы 1ювые теории, уточняющие теорию Грима [87]. Так, например, были внесены поправки к контуру в крыльях линии [88]. В работах [89—93] также указывается на наличие [c.367]

Получение изображения объекта расчетным путем на основании дифракционных данных можно истолковать следующим образом. Образование изображения в оптике (например, в оптическом или электронном микроскопе) можно разделить на два этапа. Первый состоит в рассеянии падающих волн объектом, т. е. этот этап точно такой же, как и при рассеянии рентгеновых лучей — разложение Фурье. На втором этапе, в котором рассеянные пучки с помощью линз сводятся в изображение объекта, происходит синтез Фурье. Поскольку линз для рентгеновых лучей не существует, второй этап — образование изображения — осуществляется уже с помощью вычислений. Поэтому с полным основанием можно сказать, что синтез Фурье по экспериментальным данным есть не что иное, как математический рентгеновский микроскоп , дающий увеличенное приблизительно в 100 млн. раз изображение атомной структуры. [c.24]

Арутюняном с сотрудниками была предпринята попытка сравнения своих экспериментальных результатов [66.11, 67.11, 72.31], полученных на электронном ускорителе ФИАН, с теорией (с учетом и без учета многократного рассеяния). Однако в указанной работе [72.31] приведены ошибочные численные результаты расчета [69Л2] по формуле Тер-Микаеляна [69.1, с. 368], учиты-ваюш.ей многократное рассеяние (по этому поводу см. [77.7]). Превышения экспериментальных данных (в некоторых случаях в десятки раз) над теорией на самом деле объясняются причинами аппаратурного характера (см. [73.35, [c.246]

Рентгеновские методы являются одними из основных в изучении тонкой структуры деформированных материалов, так как дают достаточно подробные дополнительные данные к прямым методам исследования, использующим, например, электронную и оптическую микроскопию. Преимущество этих методов в том, что материалы и изделия можно исследовать без разрушения и непосредственного контакта, не останавливая производства, а это обеспечивает создание системы неразрушающего контроля дефектной структуры кристаллических твердых тел, находящихся в рабочем состоянии. Для использования интерпретации экспериментальных результатов требуются детальные выражения, описывающие зависимость особенностей распределения интенсивности на дифрактограммах от параметров дислокационной структуры. Часть этих данных содержится в весьма обширной литературе по кинематическому приближению статистической теории рассеяния рентгеновских лучей деформированными кристаллами [3—58]. В настоящей главе в ряде случаев с необходимой подробностью приведены функциональные зависимости и численные значения коэффициентов, определяющих связь экспериментальных данных с параметрами дефектной структуры кристалла. Кроме того, приведены новые результаты по теории рассеяния рентгеновских лучей сильно искаженными приповерхностными слоями и предсказаны рентгенодифракционные эффекты в кристаллах, которые содержат структуры, характерные для развитой пластической деформации материала. [c.226]

Кроме того, в сборник включены статьи методологического плана. Описан ряд новых методик для исследований физических свойств металлов и сплавов, приведены результаты исследований погрешностей экспериментальных данных и программа расчета теоретической зависпмости интенсивности рассеяния электронов от угла рассеяния. [c.3]

Системы с эвтектикой. Сплавы кадми й—о л о в о [3]. В системе кадмий —олово исследовано электронографически пять сплавов с содержанием кадмия от 15 до 60 ат.%. Сплавы с большим содержанием кадмия не удалось исследовать, так как при температуре эксперимента 230° кадмий испаряется и состав сплава сильно изменяется во время нагрева. На примере этой системы рассмотрим подробно анализ экспериментальных данных. В табл. 1 указаны положения дифракционных максимумов на кривых интенсивности рассеяния электронов. [c.63]

ВВЕДЕНИЕ ЭЛЕКТРОННАЯ ПЛОТНОСТЬ АТОМНАЯ ПЛОТНОСТЬ МОЛЕКУЛЯРНАЯ ПЛОТНОСТЬ ПРЯМАЯ КОРРЕЛЯЦИОННАЯ ФУНКЦИЯ КООРДИНАЦИОННОЕ ЧИСЛО Л1ШЕЙН0Е ПРИБЛИЖЕНИЕ В РАЗЛОЖЕНИЯХ ПО СТЕПЕНЯМ ПЛОТНОСТИ РАДИАЛЬНОЙ ФУНКЦИИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ, ПРЯМОЙ КОРРЕЛЯЦИОННОЙ ФУНКЦИИ И ИНТЕНСИВНОСТИ РАССЕЯНИЯ НОРМИРОВКА ДАННЫХ И ОШИБКИ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ МЕТОДЫ АНАЛИЗ ДАННЫХ ОБСУЖДЕНИЕ НЕКОТОРЫХ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ [c.9]

Методы обработки данных, используемые различными авторами, рассмотрены в книге Рэнделла [74]. В настоящее время чаще всего применяют метод Уоррена и Гингрича [88]. Филипович [23, 24] предложил более общий подход, в котором тонкие математические вопросы рассматриваются весьма изящным образом. Филипович строго связал дифракционные формулы с радиальной атомной плотностью и радиальной электронной плотностью. Он установил соотношение между этими двумя функциями и количественно рассмотрел дифракционную ошибку , связанную с заменой бесконечных пределов интегрирования конечными при фурье-преобразовании интенсивности рассеянного излучения. Филипович предложил также выражения, описывающие эффект неправильной нормировки экспериментальных данных. К дифракционной ошибке как к частному случаю применим метод работы [90], в которой при отсутствии полного набора экспериментальных данных предлагается использовать функции интенсивности с определенным весом. [c.10]

Электромагнитная структура пуклопоп. Основные определепия и с о о т гг о ш е -н и я. Теоретич. основой анализа экспериментальных данных по упругому рассеянию электронов на нук.ио-пах (М) в терминах форм-факторов является ф-ла Розен блюта [c.463]

Интерпретация экспериментальных данных на основе ф-лы (1) из-за отсутствия нейтронных мишеней возможна только для процесса рассеяния электронов па протонах. Информацию о поведении форм-факторов нейтрона при больших передаваемых импульсах получают гл. обр. из данных по неупругому рассеянию электронов на дейтронах е -Ь с1 —- е + р н. Принципиальная трудность, с к-рой сталкивается теория рассеяния электронов на дейтронах, — отсутствие решения релятивистской проблемы двух нуклонов. При изучении Э. с. нейтрона в области больших передаваемых импульсов неплохое приблишепие можпо получить, пренебрегая интерференцией амплитуд рассеяния электрона на нейтроне и протоне. Это приближение тем лучше, чем больше передаваемый импульс (т. к. амплитуда интерференционного члена уменьшается вследствие уменьшения фурье-образа дейтронной волновой ф-ции). Интегральное эффективное сечение неупругого рассеяния электронов дейтронами приближенно может быть записано в виде [c.464]

Рассеяние на примесях снижает подвижность это иллюстрирует рис. П. 13, на котором приведены экспериментальные данные для подвижности электронов в Ag l. [c.398]

Выполненная авторами работа нацелена на определение значений удельного электрического сопротивления, характерных для чистых металлов. Разработанная методика отбора и обработки опорных экспериментальных данных включала в себя изучение корреляции параметров аналитического описания политерм сопротивления с количеством примесей. Это позволило определить идеальное (т. е. связанное с электрон-фононным и электрон-электронным рассеянием в металлах) электрическое сопротивление. [c.3]

В гл. 6 и 7 речь пойдет о магнитном взаимодействии и магнитном пробое соответственно — двух эффектах, не затронутых теорией, изложенной в гл. 2. Эти эффекты не только представляют интерес сами по себе, но в определенных случаях их влияние важно правильно учесть при истолковании экспериментальных данных, особенно данных по амплитуде. Гл. 8 посвящена температуре Дингла. В ней показано, какую информацию можно получить о временах электронной релаксации в образцах из разбавленных сплавов, где преобладает рассеяние на примесях, и о полях напряжений в чистых образцах, где размытие фазы является основной причиной уменьшения амплитуды. В последней гл. 9 рассматриваются методы измерения абсолютной фазы и получения значений g-фaктopa из подходящих измерений абсолютного значения амплитуды и числа высших гармоник. [c.45]

Др. фактор усиления связан с изменением комбинац. поляризуемости молекулы и взаимодействующих с ней электронов металла. Это взаимодействие имеет, по-видимому, хим. природу. Величина химического усиления зависит от характера связи, к-рую образует адсорбир. молекула с металлом. Существуют две гипотезы хим. усиления, к-рые во мн. случаях согласуются с эксперим. данными. Первая из них основывается на экспериментально обнаруженном для нек-рых молекул (бензол, этилен) сходстве соотношения линий в спектрах Г. к. р. и спектрах характеристич. (неупругих) потерь энергии при рассеянии медленных электронов на изолир. молекулах, в процессе к-рого электрон захватывается на пек-рое время молекулой и образуется промежуточное состояние —отрицательный молекулярный ион. Сделано предположение, что при адсорбции молекулы возникает комплекс, где имеются возбуждённые электронные состояния, частота перехода в к-рые из осн. состояния соответствует частоте видимого диапазона эл.-магн. излучения, т. е. создаются условия резонанса. Возбуждённые состояния в этом случае обусловлены переносом электрона из молекулы в металл или обратно. [c.459]

Из-за несжимаемости ядерного вещества измеиепия плотности при колебаниях формы сосредоточены в осковном па поверхности ядра. Равновесную плотность р(г) экспериментально можно определить по сечению упругого рассеяния электронов или протонов ядром. Сечение неупругого рассеяния с потерей частицей энергии, равной энергии фоноеа Д< —даёт вероятность возбуждения в ядре данной моды. Измерение угл. распределения неупруго рассеянных частиц позволяет определить амплитуду бр/.(г) (рис. 3). [c.408]

Рис. 4.0— Кривые рентгеновского малоуглового рассеяния бантериофа-гом Т7 в растворе (г — экспериментальная кривая г — рассеяние восстановленной структурой) б — восстановленная по данным малоуглового рассеяния структура Т7 рассчитанная в аксиально-симметричном приближении карта электронной плотности сечение, содержащее ось вращения г). Сплошные изолинии соответствуют электронной плотности о, 38е А (гядратиро-

Di. часть эл.-.магн. взаимодействия нуклонов составляет кулоновское отталкивание между протонами. На больших расстояниях оно определяется только зарядами протонов. СВ приводит к тому, что электрич. заряд протона не является точечным, а распределён на расстояниях < 1 Фм (среднеквадратичный радиус протона равен яаО,8 Фм см. Размер элементарной частицы). Электрич. взаимодействие на малых расстояниях зависит и от распределения заряда внутри протона. Это распределение совр. теория СВ не может надёжно рассчитать, но оно достаточно хорошо известно из эксперим. данных по рассеянию электронов на протонах. Нейтроны в целом электронейтраль-ны, но из-за СВ распределение заряда внутри нейтрона также существует, что приводит к электрич. взаимодействию между двумя нейтронами и между нейтроном и протоном. Магн. взаимодействие между нейтронами такого же порядка, что и между протонами, из-за большой величины аномального магнитного момента, обусловленного СВ, Менее ясна ситуация со слабым взаимодействием нуклонов. Хотя гамильтониан слабого взаимодействия известен хорошо, СВ приводит к перенормировке соответствующих констант взаимодействия (аналог аномального магн. момента) и возникновению формфакторов. Как и в случае эл.-магн. взаимодействия, эффекты слабого взаимодействия не могут быть достоверно рассчитаны, но в этом случае они не известны и экспериментально. Имеющиеся данные о величине эффектов несохранения чётности в 2-нуклонной системе позволяют установить интенсивность этого взаимодействия, но не его структуру. Существует неск, альтернативных моделей слабого взаимодействия нуклонов, к-рые одинаково хорошо описывают 2-нуклонные эксперименты, но приводят к разл. следствиям для атомных ядер. [c.671]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...