Лептоны

Электрон Мюон Тау-лептон т е+ т + 1 207 34.02 -1 -1 —1 Стабилен 2,2-10- 1,46-10- [c.334]

Многие элементарные частицы вращаются вокруг собственной оси подобно Земле, с той, однако, разницей, что для элементарных частиц это движение описывается квантовой механикой. Мы здесь ограничимся самой краткой формулировкой проистекающего отсюда результата все лептоны и долгоживущие барионы, по-видимому, имеют один и тот же собственный момент импульса тогда как долгоживущие мезоны не имеют его вовсе. [c.439]

В среднем (во времени) заряд элементарной частицы распределен по всей частице. Во всяком деликатном опыте, который сам по себе не разрывает частицу, измеримыми являются только средние значения величины, поскольку измерения не могут быть мгновенными. (Здесь опять именно квантовая механика ограничивает нащи возможности описания строения элементарной частицы.) Экспериментальные данные по распределению заряда для протона, нейтрона и электрона доставляют веское доказательство точечного характера заряда электрона, по крайней мере с точностью до 10- см, тогда как протон и нейтрон проявляют себя как более сложные структуры с зарядом, распределенным внутри сферы радиусом около 10 з см. У лептонов магнитный момент (определение которого будет дано в т. И) возрастает обратно пропорционально массе, за исключением v- и v-частиц, у которых нет измеримых собственных магнитных моментов. В принципе можно измерять не только напряженность магнитного поля, но и получать точное распределение образующих это поле токов. Одним из крупнейших достижений релятивистской квантовой теории является успешное предсказание величины напряженности (впоследствии измеренной) собственного магнитного поля электрона—предсказание, сделанное с точностью до 0,001%, т. е. с ошибкой, меньшей погрешности современных измерений. [c.439]

Слабое взаимодействие обусловливает силы, действующие между легкими частицами (лептонами электронами, нейтрино и мюонами) и между лептонами и более тяжелыми частицами. Слабое взаимодействие, проявляющееся при бета-распаде радиоактивных ядер, имеет очень малую дальность. Слабое взаимодействие не способно создавать устойчивые состояния вещества в том смысле, в каком сила тяготения поддерживает существование Солнечной системы. [c.440]

Существуют мюоны с положительным и отрицательным электрическим зарядом [X и р . В главе IX будет показано, что р-мезоны относятся к классу лептонов (легких частиц), а не мезонов, и эти частицы теперь называют мюонами или р-частицами. [c.74]

II группа — мезоны, частицы по значению своей массы занимающие среднее положение между лептонами и барионами. В данную группу входят я-мезоны (я ", я°, я ), /С-мезоны (К , К , К°, К°)- Все эти частицы обладают целым (нулевым) спином, т. е. являются бозонами. [c.345]

Закон сохранения лептонного заряда. Лептонный заряд выступает как величина, характеризующая сохранение лептонов. Известно, что при -распаде одновременно с электроном рождается и антинейтрино ( 41). [c.354]

Слабый характер взаимодействия х-мезонов с веществом сближает их свойства со свойствами электронов (позитронов) и нейтрино (антинейтрино). В настоящее время считается, что все упомянутые частицы входят в один и тот же класс элементарных частиц — лептонов , которые имеют ряд общих свойств (подробнее см. 83). [c.556]

Раньше и я-мезоны вместе называли легкими мезонами и обозначали L-мезоны в отличие от тяжелых К-мезонов. В настоящее время принято -относить х-мезоны (мюоны) к классу лептонов, в который входят также электроны (позитроны) нейтрино (антинейтрино). я-Мезоны (пионы) и К-ш-зоны (каоны) вместе составляют класс мезонов (см. таблицу в начале книги). [c.593]

В очень редких случаях (около 0,1%) наблюдается также лептонная схема распада Л°-частицы [c.602]

Закон сохранения лептонного заряда [c.639]

Оказывается, если сопоставить между собой все известные лептонные процессы, а также процессы лептонного типа, не встречающиеся в природе (например, распад с испусканием одного лептона или двойной р-распад без участия нейтрино), то можно установить новый закон сохранения — закон сохранения лептонного заряда. Все лептонные процессы происходят таким образом, что сохраняется суммарная величина лептонного заряда, который равен -f 1 для всех лептонов (е , и v), —1 для анти- [c.640]

Приведем несколько примеров. Разрешены законом сохранения лептонного заряда и действительно встречаются в природе следующие процессы [c.640]

Теория продольно поляризованных нейтрино и спиральность лептонов. Закон сохранения комбинированной четности [c.644]

В новой теории Ландау в слабых взаимодействиях должна сохраняться комбинированная четность (СР= 1), а следовательно, согласно СРГ-теореме, и временная (Т = 1). Таким образом, экспериментальным подтверждением сохранения комбинированной четности является сохранение временной четности. В настоящее время уже получены экспериментальные данные, согласующиеся с сохранением временной, а следовательно, и комбинированной четности в слабых взаимодействиях с участием лептонов (например, в р-распаде нейтрона) . Эти результаты подтверждают правильность теории продольных нейтрино. [c.647]

Если считать, что при (я — fi)- и ( х — е)-распадах образуются те же нейтрино и антинейтрино, что и лри 3-распаде , то легко предсказать спиральность , т. е. направление продольной поляризации для всех лептонов. Действительно, в соответствии с законом сохранения лептонного заряда (л+ — j i+)-pa -пад записывается следующим образом [c.648]

Заметим еще раз, что понятие спиральности имеет абсолютный характер только для нейтрино и антинейтрино. Приведенные значения спиральности для лептонов с массой, отличной от нуля, указывают направление продольной поляризации применительно к конкретным схемам их образования (л — 1л)-распаду и р-распаду ядер. Нетрудно видеть, например, что спиральность электрона, образующегося при редко встречающемся [c.649]

Если это предположение справедливо, то понятие лептонного заряда теряет общность, и процессы (83.11) должны быть записаны в другой форме [c.650]

Таким образом, при Ф v,j, (ve 9 Vp.) закон сохранения леп-тонного заряда делит класс лептонов на две группы, в одну из [c.651]

Все обычные частицы имеют единичный или нулевой заряд, спины всех обычных частиц (за исключением -кванта, а также Q -гиперона, спин которого еще не измерен) равны либо нулю, либо V2 ряд общих свойств обнаруживают все странные частицы, все лептоны. Некоторыми общими свойствами обладают все барионы, все мезоны. [c.662]

Частицы с массой мюонов и более легкие ( х, е, v) называются лептонами (легкими частицами) частицы с промежу- [c.438]

В зависиг 1ости от величины собственной массы lUf, все известные элементарные частицы можно подразделить на три основные группы лептоны, мезоны и барионы. [c.345]

I группа — легкие частицы, или лептоны, собственная масса которых меньше массы я-кезона. В эту группу входят частицы v ,, е" , ]1 , [j. Все частицы этой группы обладают спином S == V2, т. е. являются фермионами. [c.345]

Ранее изложенные два закона не запрещают процесса, в котором бы 2р 2п + 2е , но он не наблюдается. Не наблюдается также и аналогичный процесс -> лГ + 2е Факт неуничтожаемости лептонных частиц и вьфажается законом сохранения лептонного заряда. В действительности имеются два сорта лептонных зарядов I и по два сорта нейтрино и антинейтрино v и v v , — электронные и V, V — мюонные. Электронный лептонный заряд + 1 приписывается для ё , v , заряд = — 1 приписывается е , и заряд = О остальным частицам, в том числе и р+, v , Мюон-ный лептонный заряд + 1 приписывается v , а заряд 1= — — для и заряд / = О — остальным частицам. [c.354]

Для изолированной системы алгебраическая сумма лептонных зарядов остается неизменной. Это и есть выражение закона сохранения лептониого заряда для и соответственно для заряда. [c.355]

Частицам, не участвуюш,им в сильных взаимодействиях (фотон, лептоны), условились приписывать значение странности S 0. [c.359]

С помощью введенных квантовых чисел Т, S удается установить правила отбора возможных странных частиц и процессов, протекающих с ншии. Для сильных взаимодействий, как отмечалось выше ( 67), имеет место ДТ = О и Д5 = 0. Для электромагнитных взаимодействий имеем несохранение полного изотопического спина, но сохранение его проекции, т. е. АТ, = О и Д5 == 0. Для слабых взаимодействий (без участия лептонов) не сохраняется проекция Т. и странность S (АТ. V2, Д5 1). [c.366]

В более поздних работах (1960) С. Саката с сотрудниками предлагают включить в единую систему также и лептоны. В качестве исходных берутся три лептона v, е , — и некоторый вид материи В". Природа этой материи — поля — в работе не раскрывается. Три основных исходных бариона представляются как комбинации указанных лептонов с полем В" -. [c.386]

Однако каждая из групп имеет свои особенности. При классификации слабых процессов нелептонного типа большую роль играет странность. Слабые процессы лептонного типа классифицируются при помощи понятия лептонного заряда. [c.640]

Процессы, запрещенные законом сохранения лептонного заряда, в природе не встречаются. Это безнейтринный двойной 3-ра-спад 2п -f 2р + 2е (0 0 + 2), захват антинейтрино нейтроном [c.641]

Таким образом, всякая элементарная частица характеризуется тремя зарядами барионным, электрическим и лептонным, а также странностью. Первые два заряда сохраняются во всех процессах, третий — в лептонных (в остальных процессах он, вообще говоря, тоже сохраняется, так как для всех частиц-нелепто-нов равен нулю), странность — в сильных и электромагнитных. При операции зарядового сопряжения меняются все тр заряда и странность . [c.641]

Опыт показал (Гарвин, Ледерман), что позитроны д+-распа-да летят против движения а+-мезона отсюда следует, что позитрон р,+-распада должен иметь положительную спиральность . Специально поставленный (Шоппер) по независимому определе нию спиральности электронов из х-распада подтвердил это заключение. Таким образом, можно считать установленным следующие хара ктеристики лептонов (табл. 40). [c.649]

Частица Заряд е Масса Спин % Магнитный момент М D Лептонный заряд Спиральность и спираль- НОСТЬл [c.649]

Слабое взаимодействие характеризуется очень малой константой связи plh 10 ), ничтожно малыми сечениями взаимодействия (- 10 2 см ) и очень большими периодами полураспада (не менее 10 ° сек). Различают слабые процессы с участием лептонов, которые классифицируются с помощью лептонного заряда, и слабые процессы, идущие с изменением странности и классифицирующиеся с помощью этого понятия. При этом оказывается, что константа слабого взаимодействия одинакова не только для всех видов лептонных процессов, но в первом приближении совпадает также и с константой взаи- [c.663]

Перечисленные частицы образуют три класса нуклоны N (протон и нейтро н) являются представителями класса барионов, характеризующегося барионным числом В = +1 электрон, позитрон, нейтрино и антинейтрино входят в класс лептонов, представители которого характеризуются лепто нным зарядом Ч-1 [c.699]

Первыми (1938 г.) были открыты в составе космических лучей мюоны ( 1+ и pL ) — самые тяжатые 207 flig) представители класса лептонов. Мюоны являются ядерно пассивными нестабильными частицами, которые за время t Ю" сек слабым образом распадаются на более легкие лептоны [c.699]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...