Заряд полный

НАБЛЮДАЕМЫХ АЛГЕБРА — множество наблюдаемых физ. системы, наделённое структурой алгебры над полем комплексных чисел. Наблюдаемой иаз. любую физ. величину, значения к-рой можно найти экспериментально. Т. к. всякий эксперимент осуществляется в ограниченной области пространства и в течение конечного промежутка времени, то каждая наблюдаемая локализована в век-рой ограниченной области О пространства-времени М, т. е. её значения можно измерить посредством экспериментов в О. Две наблюдаемые одной системы ваз. совместимыми (несовместимыми) между собой, если они допускают (не допускают) одновременное и независимое измерение. В классич. системах все наблюдаемые совместимы. Для релятивистских квантовых систем, в силу причинности принципа, любые две наблюдаемые совместимы, если они относятся к областям из М, разделённый пространственноподобным интервалом. Наблюдаемая, локализованная в ограниченной области М и подчинённая принципу причинности, наз. л о к а л ьн ой наблюдаемой. Т. о., для релятивистских квантовых систем все наблюдаемые локальны однако ва практике удобно причислять к наблюдаемым также глобальные, суммарные характеристики системы, типа полного заряда, полной энергии-импульса, и т. п., получаемые из локальных [c.235]

Для определения констант Лх и Ла в данной задаче имеем два граничных условия внутренняя поверхность заряда не нагружена и, следовательно, на ней Or 0, а на наружной поверхности заряда полные окружные удлинения топлива равны температурным окружным удлинениям корпуса двигателя, т. е. граничные условия дайной задачи сг, (гз) - 0 ее (г ) а (t i ) = t — U), (14.47) откуда находим [c.380]

В предыдущих параграфах при исследовании спектра электронных элементарных возбуждений кристалла (экситонов) принималось во внимание только кулоновское взаимодействие между зарядами. Полное взаимодействие между зарядами включает также взаимодействие с поперечным электромагнитным полем, обмен квантами которого (фотонами) между заряженными частицами полностью определяет их запаздывающее взаимодействие. [c.349]

Будем рассматривать ионы в щелочных металлах как точечные заряды, локализованные в узлах о. ц. к. решетки Бравэ, а электроны — как постоянный компенсирующий фон отрицательного заряда. Полная электростатическая энергия на один атом для такого распределения может быть рассчитана с помощью методов, аналогичных использовавшимся нами при построении элементарной теории ионных кристаллов. Результат для о. ц. к. решетки имеет [c.40]

Законы линейные феноменологические 337 Заряд полный 212, 213 [c.452]

Рециркуляция применяется как в бензиновых двигателях, так и дизелях. Перепуск ОГ происходит из-за разности давлений в системе выпуска и впуска, регулирования степени рециркуляции — с помощью заслонок и клапанов. На полных нагрузках рециркуляцию применять нецелесообразно, так как значительно возрастают выбросы углеводородов, сажи, расход топлива (до 20%). Более эффективна межцилиндровая рециркуляция отработавших газов, когда ОГ переходят из цилиндра, в котором заканчивается такт выпуска, в цилиндр с тактом впуска. Каналы рециркуляции открываются поршнями в их положении у н.м.т. Высокая скорость перетекания газов способствует также интенсивному завихрению заряда в цилиндрах. [c.45]

Рис. 6.10. Распределение (в процентах) пластических деформаций (собственных) в расчетном узле коллектора в процессе взрывной запрессовки в момент времени т = 0,2то (хо — время полной детонации заряда)

По современным представлениям, скорость обеих электродных реакций определяется переносом зарядов через ионный двойной слой, единый на всей границе амальгама — раствор и не допускающий выделения структур, отвечающих анодным и катодным участкам. В частности, разряд Н+ сопровождается переносом электрона из зоны проводимости сплава, а не от отдельных составляющих его атомов Это не исключает существования участков с частичным или (реже) полным разделением анодного и катодного процессов в случае твердых многофазных материалов. — Примеч. ред. [c.63]

Осуществить такой процесс нельзя, поскольку заряд неотделим от вещественного носителя — иона, электрона. Как показано в 7, это приводит к необходимости объединить два последних члена в (17.1), (17.2) с помощью полного электрохимического потенциала х/ (см. (7.8), (7.9)) [c.148]

Особый случай представляет встреча заряженных античастиц, например электрона и позитрона. В этом случае положительный и отрицательный электрические заряды действительно исчезают, но в полном соответствии с законом сохранения электрического заряда, так как алгебраическая сумма зарядов электрона и позитрона равна нулю. [c.131]

Как будет показано далее, равенство (40.9) может не вы полняться, если электрическое поле непотенциальное. В непотенциальных электрических полях работа сил поля при перемещении электрического заряда зависит от траектории движения заряда из одной точки в другую. [c.139]

Электродвижущая сила. Полная работа сил электростатического поля при движении зарядов по замкнутой цепи постоянного тока равна нулю. Следовательно, вся работа электрического тока в замкнутой электрической цепи оказывается совершенной за счет действия сторонних сил, вызывающих разделение зарядов внутри источника и поддерживающих постоянное напряжение на выходе источника тока. Отношение работы совершаемой сторонними силами по перемещению заряда q вдоль цепи, к значению этого заряда называется электродвижущей силой источника (ЭДС) W [c.150]

Вычислим работу силы Лоренца, действующей на электрический заряд q во время полного обхода контура. [c.190]

Масса, заряд и время жизни не исчерпывают измеримых величин, характеризующих свойства элементарных частиц, подобно тому как эти три величины не дают полной характеристики обычных макроскопических объектов. Они, однако, большей частью измеряются раньше других и в большинстве случаев служат единственными отличительными признаками той или иной элементарной частицы. [c.438]

Излучение Вавилова—Черенкова нашло разнообразные применения в экспериментальной ядерной физике и физике элементарных частиц. Несмотря на чрезвычайную слабость свечения, приемники света достаточно чувствительны, чтобы зарегистрировать излучение, порожденное единственной заряженной частицей. Созданы приборы, которые позволяют по излучению Вавилова—Черенкова определять заряд, скорость и направление движения частицы, ее полную энергию. Практически важно применение излучения Вавилова-Черенкова для контроля работы ядерного реактора. [c.764]

Одной 3 важнейших характеристик атомного ядра является его электрический заряд Z, который дает представление о числе протонов в ядре и величине кулоновского потенциала и определяет химические свойства элемента. Однако заряд Z не может дать полного представления об электрических характеристиках ядра, так как с его помощью нельзя ничего узнать о свойствах ядра, зависящих от распределения нуклонов в ядре. Заряд Z [c.94]

Экспериментальное изучение ядерных взаимодействий показало, что во всех без исключения случаях суммарный электрический заряд частиц, вступающих в реакцию, равен суммарному электрическому заряду продуктов реакции. Кроме того, в ядерных реакциях обычного типа (без образования античастиц) сохраняется полное число нуклонов. В табл. 21 приведено несколько ядерных превращений, на примере которых можно проследить за выполнением этих законов сохранения. [c.259]

Кроме закона сохранения полной энергии в ядерных реакциях выполняется еще целый ряд законов сохранения законы сохранения электрического заряда и числа нуклонов (т. е. барионного заряда) , законы сохранения импульса, момента количества движения и четности, а также закон сохранения изотопического спина. Последний закон сохранения является следствием зарядовой независимости (изотопической инвариантности ) ядерных сил все три элементарные, чисто ядерные (т. е. без учета электромагнитного) взаимодействия нуклонов тождественны р — р = п — п = п — р), если нуклоны находятся в одинаковых пространственных и спиновых состояниях. [c.282]

Таким образом, получается, что полная энергия Е и масса т = -— электрона в состоянии Е < ШеС оказываются отрицательными следовательно, электрон, находящийся в таком состоянии, должен обладать весьма странными свойствами, например он должен двигаться в сторону, противоположную действующей на него силе. Однако Дираку удалось показать, что вторую серию значений энергии электрона можно интерпретировать естественным образом, если предположить существование положительных электронов. Очевидно, что этому предположению удовлетворяет отношение заряда к массе для электрона с отрицательной энергией, так как [c.545]

Легко себе представить, чем могут отличаться такие следы один от другого. Прежде всего длиной, характеризующей путь, пройденный частицей. Так как очень часто заряженная частица попадает в пластинку, уже пройдя часть своего пути в воздухе (или в какой-либо другой среде), то ее полный путь остается неизвестен. Поэтому обычно путь, пройденный частицей, измеряют в обратном направлении (от места, где частица остановилась) и называют остаточным пробегом (R). Остаточный пробег частицы зависит от ее заряда, массы и энергии Т в данном месте траектории. Измерения, проведенные с протонами разных энергий, дали следуюш,ую зависимость Тр от R p (см. 18) [c.558]

Зная отношение остаточных пробегов (или полного числа зерен) для двух частиц, имеющих одинаковые заряды и скорости, можно найти отношение их масс. При этом очевидно, что значения Ri и R2 могут быть получены пересечением кривых N (R) с прямой, проходящей через начало координат (так как точки этой прямой [c.561]

Второй тип следов, зарегистрированных Пауэллом, изображен на рис. 242. Первичная частица я, как показывает направление сгущения зерен, двигалась в направлении, указанном стрелкой, и остановилась в точке О. Масса этой частицы оказалась равной /--300 те (современное значение 273 /Ие), заряд 2=1. Из места остановки первичной частицы вылетает несколько заряженных частиц, которые оставляют в эмульсии следы, образующие так называемую звезду , состоящую из нескольких лучей . Этот случай может быть интерпретирован как захват я-мезона ядром, приводящий к ядерному расщеплению, которое обнаруживается в эмульсии в виде звезды. Полный энергетический баланс таких случаев, учитывающий кинетическую энергию и энергию связи освобождающихся частиц (включая нейтроны), дает величину около 150 Мэе, т. е. совпадает с энергией покоя остановившегося я-мезона. [c.565]

Анализ, проведенный в предыдущей главе, показал, что экспериментально установленное свойство независимости ядерных сил от заряда нуклона может быть высказано в форме зако на сохранения изотопического спина при ядерном взаимодействии. Характер взаимодействия зависит только от величины полного изотопического спина и не зависит от его проекции (изотопическая инвариантность ядерных сил). [c.607]

В соответствии с этим обобщением для /(-мезонов и гиперонов (в процессе их рождения) предполагается выполнение закона сохранения изотопического спина, причем так же, как в случае нуклонов и л-мезонов, частицы с данным значением полного изотопического спина представляют собой мультиплет тождественных (по ядерным свойствам) частиц с разными зарядами. Однако в отличие от нуклонов и п-мезонов, для которых 2 = [c.608]

Рассмотрим, например, взаимодействие между собой двух нейтронов, двух протонов и нейтрона с протоном н запишем для этих случаев значение полного вектора изотопического спина, его проекции и величины суммарного электрического заряда. [c.55]

Первая область соответствует обычным, нормальным электронам с положительной энергией >0, положительной массой Ше и отрицательным электрическим зарядом —е. Вторая — каким-то необычным электронам с отрицательной полной энергией Е<—И, следовательно, с отрицательной массой —/п,.. Очевидно, что такой необычный электрон должен обладать весьма странными свойствами, например он должен двигаться в сторону, противоположную действующей на него силе. [c.97]

Форм-факторы нейтрона получают аналогичным образом из сравнения результатов рассеяния электронов на протоне и дей-тоне. Так как полный заряд нейтрона равен нулю, то [c.271]

Прежде всего в ядерных реакциях имеет место закон сохранения электрического заряда. Полный электрический заряд (точнее, Q Ne —Ne ) ядра А и частицы а всегда равняется полному заряду продуктов реакции В -г Ь, ни в одной из наблюдавшихся реакций не отмечено нарушения этого положения. В процессе реакции возможно превращение протона в нейтрон (или наоборот), но при этом обязательно возникает позитрон или положительный мезон или же исчезает электрон. Образование электронно-иозитронных пар также подтверждает высказанное правило. При записи ядерных реакций формально это выражается в том, что суммы нижних индексов, выражаюш,их порядковый номер — заряд ядра и частицы,— в правой и левой частях уравнения ядерной реакции должны быть равны (см. реакции VH.2 и УП.З). [c.265]

Другим адсорбционноактивным веществом, нашедшим практическое применение как вспомогательное средство при коагуляции, является активированная кремниевая кислота. Она способствует улучшению процессов хлопьеобразования и осветления воды, а в некоторых случаях углубляет эффект очистки воды от коллоидных примесей. Последнее обстоятельство объясняется, по-видимому, тем, что при введении активированной кремниевой кислоты, коллоидные частицы которой несут отрицательный заряд, полнее удаляются положительно заряженные коллоиды, присутствующие в данной исходной воде, вследствие взаимной коагуляции их с коллоидной кремнекислотой. По литературным данным при загрязнении воды преимущественно положительно заряженными коллоидными частицами можно получить хороший эффект очистки с помощью одной кремниевой кислоты. [c.49]

Введение в струю униполярных ионов осуществлялось обдувом ко-эонирующей иглы 2, на которую подавался потенциал от высоковольтного выпрямителя 4. При = 6.5 кВ электрический ток выноса J в струе составлял 2.5 мкА. Для компенсации тока J использовался активный компенсатор 6, на коронирующую иглу которого подавался потенциал (pk от отдельного выпрямителя 8. В короне компенсатора создавались ионы противоположного по отношению к основному источнику знака, которые втягивались в струю полем объемного заряда. Полная компенсация тока J происходила при ipk 1.2 кВ. Существенно, что в компенсаторе отсутствовал дополнительный проток воздуха, и поэтому газодинамические характеристики струи при работе компенсатора не изменялись. Положительные и отрицательные ионы в эксперименте обладали приблизительно одинаковой массой и эавным (по модулю) зарядом. Вольтметрами 5 и 9 и амперметром 7 эегистрировались ip , ipk J соответственно. Для устранения влияния пульсаций в коронном источнике на пульсационное поле в области ж > О устанавливались экраны 3. [c.618]

Близким, хотя и несколько отличным типом наблюдаемой является наблюдаемая беспорядка Вегнера — т Хоофта. Она может быть введена в абелевых моделях как наблюдаемая, дуальная к петле Вильсона [5]. По этой причине в случае d — A она связана с потенциалом взаимодействия между монополями и антимонополями таким же образом, как петля Вильсона связана с потенциалом взаимодействия между зарядами. Полное определение при d — A таково. [c.28]

Магниторезистивный эффект — увеличение сопротивления металлического образца, помещаемого в магнитное поле,— описывается довольно сложной теорией. Магниторезистивный эффект будет наблюдаться в том случае [1], когда поверхность Ферми несферична, и особенно когда она содержит вклады электронов и дырок или электронов из двух зон. Если существуют два типа носителей, имеющие различный заряд, массу или время релаксации, то магнитное поле будет влиять на них по-разному. Соответственно будет изменяться и полная проводимость, представляющая собой векторную сумму двух компонентов. Этот механизм приводит к появлению поперечного магниторезисторного эффекта, который примерно пропорционален квадрату напряженности магнитного поля Я, а в сильных полях приходит к насыщению. Особый случай представляет металл, у которого различные типы носителей имеют одинаковое время релаксации. Тогда изменение сопротивления Ар под действием магнитного поля можно записать в виде [c.250]

П.лотность заряда определялась по току насыщения, измеряемому при помощи массивного двойного зонда (способного выдержать воздействие потока твердых частиц и их отложение на его поверхности) с охлаяедаемыми водой медными электродами диаметром 19 мм и зазором 3 мм (разность потенциалов около 3 в). Ток 0,001—1,0 ма был измерен микроамперметром Кейтли. Зонд установлен таким образом, чтобы его рабочие поверхности были пара.члельны направлению струи. Эта мера позволяет уменьшить до минимума накопление твердых частиц на поверхности зонда. Перемещения зонда преобразовывались во временную зависимость для струи при помощи измерений скорости струи насадком полного давления и температуры газа термоэлектрическим зондом. Эти зонды перемещались вдоль оси струи. Температура твердых частиц измерялась пирометром. [c.458]

Закон сохранения энергии утверждает, что для системы частиц, взаимодействие между которыми неявно ) зависит от времени, полная энергия системы постоянна (рис. 5.6—5.9). Этот результат мы считаем достоверно установленным экспериментальным фагктом. Если выражаться точнее, то этот закон говорит нам Q Том, что существует некоторая скалярная функция [такая, как функция Mv J2- -Mgx в (13)] положения и скорости частиц, которая не изменяется со временем при условии, что в течение рассматриваемого промежутка времени внешнее взаимодействие явно не изменяется. Например, элементарный заряде не должен изменяться со временем. Помимо функции энергии существуют также и другие функции, которые сохраняют постоянное значение в условиях, о которых только что было сказано. (Другие такие функции мы рассмотрим в гл. 6, в которой речь пойдет о сохранении импульса и момента импульса.) Энергия представляет собой скалярную величину, сохраняющую постоянное значение при движении. Когда мы говорим о внешнем взаимодействии, то имеем в виду, что в течение рассматриваемого [c.153]

Рассмотрим, например, взаимодействие между собой двух нейтронов, двух протонов и нейтрона с протоном и запишем для этих случаев значение полного вектора изотопического спина, его проекции и величины суммарного электрического заряда. Будем руководствоваться обычными правилами сложения квантовых векторов с учетом величин их проекций. Согласно этим правилам, при сложении двух квантовомеха.ничеоких векторов, каждый из которых равен V2, возможны два значения суммы О и 1. Однако если проекция суммарного вектора равна 1, то из двух значений для суммарного вектора остается возможным только одно, а именно 1. В соответствии с этим (р-р)- и (п — /г)-взаимодействия описываются суммарным изотопическим спином Т = 1 (табл. 38). [c.514]

Из-за большой погрешности результатов в области максимально доступных q было сделано предположение (оказавшееся ошибочным), что кривые F(q) при больших q выходят на плато. Такое поведение кривых естественно было интерпретировать как своеобразное возрождение точечности нуклона вблизи от его центра. Так появилась очень популярная в свое время модель нуклона с центральным положительно заряженным ядром (керном) радиусом 0,2 ми и двумя облаками распределенных зарядов векторным с радиусом - 0,8 ферма и скалярным с радиусом 1,5 ферма (рис. 167). Керн и скалярное облако отвечают за заряд, равный +0,5 в, а векторное облако—за заряд 0,5 е (плюс для протона, минус для нейтрона). Модель дает правильные значения средних квадратичных радиусов, полных зарядов и аномальных магнитных моментов ну клонов и обладает изотопической инвариантностью. Заключение о наличии в нуклоне керна удачно согласуется с установленным из других данных отталкивательным характером ядерных сил на очень малых расстояниях. Тем не менее эта модель оказалась неверной. [c.273]

Второе слагаемое характерно для спектра изотропного осциллятора. Поскольку размеры атома —5,3-10 см, то при п = 500 радиус атома достигает сотой доли миллиметра. Последние эксперименты с магнитными атомами обнаружили новые интересные явления [47]. Однако в настоящее время теоретическое описание поведения атомов в магнитных полях остается далеко не полным. Основная причг.на в том, что из-за различия симметрий взаимодействия зарядов между собой и с магнитным полем переменные не разделяются. [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...