Центр частицы

Любое периодическое расположение центров частиц можно характеризовать параметрами а, и i, определяющими объемную концентрацию и относительное минимальное проходное сечение в [c.108]

Выделим два определенных случая когда центры частиц образуют кубическую (наименее плотную) и тетраэдрическую (наиболее плотную) решетки, полагая, что реальные расположения являются промежуточными между указанными крайними ситуациями. Для кубического и тетраэдрического расположений центров соответственно имеем [c.109]

Рис. 15.12. Кривые радиального распределения заряда внутри протона (а) и нейтрона (б), считая от центра частицы. Ординаты пропорциональны заряду тонкой сферической оболочки радиусом г. Площадь под всей кривой распределения для протона равна эа ряду протона. Площадь, соответствующая всей кривой распределения для нейтрона, равна нулю. Данные получены в опытах по рассеянию электронов высоких энергий.

Рассмотрим в объеме V газ из N одноатомных молекул, взаимодействующих посредством центральных сил, характеризуемых взаимным потенциалом Ф( Ч1—Чг]) =Ф( ). На больших расстояниях атомы притягиваются, а на достаточно малых — отталкиваются, так что график функции Ф(г) имеет вид, изображенный на рис. 45. То расстояние между центрами частиц а, при котором энергия отталкивания начинает резко увеличиваться, можно назвать их диаметром. [c.267]

Рассмотрим в массе движущейся жидкости некоторую элементарную жидкую частицу А, вращающуюся в данный момент времени вокруг оси 1—2 с угловой скоростью со (рис. 47, а). Далее на весьма малом расстоянии от центра частицы А через точку 2 проведем ось вращения 2—3 другой частицы В для того же самого момента времени. Аналогичные построения выполним и для ряда других частиц С, D, и т. д. В результате подобных построений получим некоторую ломаную линию 1—2—3—4—5, которая в пределе, при уменьшении отдельных составляющих ее отрезков до бесконечно малой величины, превращается в кривую, называемую вихревой линией. Как это следует из построения, каждый элементарный отрезок вихревой линии представляет собой мгновенную ось вращения соответствующей жидкой частицы. [c.62]

Силы могут зависеть от спинов по-разному. Во-первых, возможны силы, зависящие только от ориентации спинов относительно друг друга. С такими силами мы уже сталкивались при изучении низкоэнергетического рассеяния нейтрон — протон. Эти силы — центральные, т. е. направлены вдоль прямой, соединяющей Центры частиц. За счет таких сил поляризация возникнуть не может. Другими свойствами обладают тензорные силы, зависящие от ориентации спинов относительно прямой, соединяющей частицы (рис. 5.8). Эти силы уже нецентральны и поэтому могут создавать поляризацию. Кроме тензорных нецентральным характером обладают еще спин-орбитальные силы, интенсивность и направление которых зависят от ориентации спинов относительно орбитального момента относительного движения частиц. Со спин-орбитальными силами мы уже встречались в гл. П1, 4 при анализе оболочечной модели ядра. [c.187]

Рассмотрим в потоке движение элементарно малой жидкой частицы. В момент времени t центр частицы находится в точке, определяемой координатами х, у, г [c.75]

Установим составляющие скорости движения жидкости в объеме, ограниченном размерами жидкой частицы в этот же момент времени 1. Отнесем движение жидкости в объеме частицы к системе координат х у, г, центр которой совпадает с центром частицы (см. рис. 2.9). Мгновенные составляющие скорости жидкости в точке с координатами х, у, г [c.76]

Элементарно малая частица жидкости имеет такие размеры, что частные производные составляющих скорости могут рассматриваться для всех точек внутри частицы как постоянные коэффициенты. В данный момент времени, когда центр частицы определяется координатами X, у, г местные скорости в различных точках частицы определяются координатами х, у, г. [c.77]

Рассмотрим несколько подробнее, что представляют собой эти величины. В проекции на плоскость координат х у проведем диагональ элементарной частицы под углом 45° к осям координат. В точке О составляющие скорости будут Мж и Иу, и частица движется касательно к скорости и (рис. 2.10 и 2.11). Составляющая скорости, параллельная оси у, относительно точки 0 вдоль оси Ох на расстоянии х от центра частицы будет [c.77]

Если центр очередной частицы попадал на заполненную поверхность г-го слоя, то частица размещалась в (г- -1)-м слое, а если центр частицы оказывался на свободном месте г-го слоя, однако вокруг этого центра незаполненная площадь но величине была меньше 51, то такая частица тоже переносилась на (г-Ь1)-й слой. [c.50]

Напряжение в матрице на расстоянии г от центра частицы сферической формы, выделившейся из твердого раствора и имеющей больший, чем матрица, удельный атомный объем, равно [c.44]

Из формулы (3.5) следует, что при неизменном расстоянии от центра частицы до дислокационного источника напряжение на Бем будет расти по мере роста размера частицы. [c.45]

Рис. 5-10. Характер изменения концентрации ионов А и В на различном расстоянии центра частицы ионита при гелевой кинетике ионного обмена.

Итак, считаем, что сферические частицы порошка расположены в пространстве хаотически и. между ними существуют контакты. Тогда среднее расстояние I между центрами частиц можно определить так же, как и длину свободного пробега между молекулами газа. Считаем, что движется одна частица, а другие неподвижны. Для этого-случая молекулярно-кинетическая теория, применительно к идеальным газам дает соотношение [Л. 15, 61 ] [c.189]

Хорошим экспериментальным подтверждением поверхностной релаксации в наночастицах являются результаты работ [194, 243], где изучали параметр решетки отдельных частиц А1, выращенных эпитаксиально на подложке из монокристаллического MgO. Сжатие решетки удалось разделить на сжатие объема решетки при уменьшении размера наночастиц А1 и на поверхностную релаксацию — уменьшение периода решетки при переходе от центра частицы к поверхности. К сожалению, авторы [243] не учитывали взаимодействие эпитаксиальных частиц с подложкой, что могло сказаться на интерпретации результатов. [c.78]

Предположительно зарождение аморфной фазы происходит на поверхности раздела интерметаллид—матрица, так как именно здесь возникает градиент свободной энергии вследствие повышенной концентрации дефектов на границе. Это приводит к выравниванию свободной энергии интерметаллидной фазы и аморфного сплава от периферии к центру частиц. На конечной стадии процесса предполагается полная аморфизация материала. Расчеты [509] энтальпий и свободной энергии систем Со—Сг, Ni—Сг, Fe—Сг основывались на неравенстве Гиббса—Богомолова и потенциале взаимодействия заряженных несжимаемых сфер Юкавы. Расчетные данные удовлетворительно согласовались с экспериментальными, но такой подход не лишен спорных моментов и не объясняет, почему при МЛ металлических порошков происходит аморфизация. При рассмотрении же последовательности возникновения новых фаз, определяемой энергией Гиббса или изобарно-изотермическим потенциалом, становится ясно, что структуры, наиболее предпочтительные в термодинамическом отношении, будут и наиболее устойчивыми. [c.314]

Квазистационарное распределение температуры около нагретой до температуры Тз > Tsi сферической частицы, помещенной в жидкость, в сферической системе координат с началом в центре частицы описывается соотношениями, которые получаются в результате интегрирования стационарного уравнения теплопроводности. Приняв, что придем к формулам [c.726]

Ввиду того что атомы на поверхности наночастиц имеют соседей только с одной стороны, их равновесие нарушается и происходит структурная релаксация, которая приводит к смешению межатомного расстояния в слое толщиной 2...3 нм. Поэтому поверхностные слои частиц оказываются растянутыми, а внутренние — сжатыми. В наночастицах реализуются условия, при которых межатомное расстояние закономерно изменяется при переходе от центра частицы к ее поверхности. Ультрадисперсные частицы имеют существенно искаженную кристаллическую решетку, что влияет на энергию активации большинства процессов, в которых они участвуют, меняя их привычный ход и последовательность. Ультрадисперсные системы состоят из фрагментов, размеры которых (в трех или двух измерениях) сравнимы с длиной свободного пробега каких-либо коллективных возбуждений либо с характерной корреляционной длиной того или иного явления [Г . Под это определение, согласно [2], подпадают нанопорошки, аэрозоли, тонкие пленки, кристаллические усы и высокопористые материалы. Важнейшей их особенностью является развитая поверхность, вблизи которой находится значительная доля атомов (молекул). Малые кристаллические или аморфные частицы, из которых состоят нанопорошки, занимают промежуточную позицию между кластерами и однородными материалами. Для частиц та- [c.254]

Для вполне строгого рассмотрения вопроса необходимо иметь решение уравнений медленного течения для случая одиночной частицы при произвольном распределении скорости, заданном на ее поверхности. Однако если частицы достаточно далеко удалены друг от друга, то хорошее приближение можно получить, используя следующие предположения а) поле, порождаемое некоторой частицей, будет таким же, как и поле, обусловленное точечной силой, приложенной в центре частицы б) силу сопротивления, действующую на заданную частицу со стороны отражен- [c.274]

Определим время, необходимое для возникновения температурного равновесия между газом и частицей xt Время прогрева частицы, т. е. время выравнивания тем пературы поверхности и центра частицы, Тц будет пре небрежимо мало, если выдерживается условие (5-27) Тогда изменением температуры в массе частицы прене брегаем и лишь учтем ее изменение во времени. Соглас но уравнению теплового баланса для частицы [c.193]

Изотермы упорядоченной и однородной фаз различаются на 10%. Поэтому переход между ними возможен. Для того чтобы провести линию сосуществования двух фаз, необходимо использовать термодинамическое рассмотрение. При сосуществовании двух фаз их химические потенциалы должны быть равны, а так--же должны быть равны давления. Для однородной фазы известно абсолютное значение энтропии, а значит, и химического потенциала, а также выражение для давления с. высокой точностью 1%. Для периодической же структуры энтропия определяется путем интегрирования с. точностью до аддитивной постоянной. Для ее определения рассматривается система, в которой не может происходить фазовый переход. Предполагается, что центр частицы не может выходить за пределы элементарной ячейки объемом п=1//Л при всех плотностях. При этом частицы при достаточно больщих V будут сталкиваться как с соседними частицами, так и со стенками ячейки. При больших плотностях частица в основном будет сталкиваться с соседними частицами, а при малых — в основном со стенками ячейки. Наличие стенок будет препятствовать разрушению упорядоченной структуры при малых плотностях. Для малых плотностей можно точно рассчитать термодинамические свойства искусственной ячеечной системы, а также однородной системы. При высоких плотностях введение ячеек не играет роли, так как оно не дает дополнительного вклада в коллективную энтропию. В настоящее время считается неправомерной существовавшая ранее точка зрения, чго коллективная энтропия появляется при плавлении. Экстраполяция упорядоченной структуры через область метастабильности в область малой плотности позволила определить абсолютное зна- чение энтропии во всем диапазоне плотностей. [c.201]

Выведите уравнения следующих видов движения тица описывает окружность, постоянной оси и с центром частиц, расположенных в [c.42]

Любое периодическое расположеме центров частиц можно характеризовать параметрами Иг и i,, определяющими объемную концентрацию и относительно минимальное проходное сечение в монодисперсной смеси с рассматриваемым расположением центров, но со сферическими частицами максимально возможно- [c.74]

Девидж и Грин отметили, что примерно 95% энергии деформации, связанной с частицей и)окружающей ее матрицей, находится в пределах сферического объема радиусом О от центра частицы. Таким образом, частицы могут рассматриваться как изолированные друг от друга только в том случае, если расстояние между частицами больше 20 или объемная доля меньше 0,20. [c.38]

Для определения прочности дисперсно-отвержденных материалов и покрытий (необходимо рассчитать раюстоя-иие между центрами частиц [c.47]

Рис. 5-9. Характер изменения концентрации ионов при пленочной кинетике ионного обмена. а — концентрация нонов А н В в пленке на различном расстоянии от поверхности ионита для различного времени б—концентрация ионов в ионите на различном расстоянии от центра частицы ионита для различного времени в — изменение концентрации ионов в ионите с течением времени.

Поле в резонаторе выполняет одновременно неск. ф-ций модулирует влетающий со стороны катода пучок электронов по скорости (не затрачивая на это энергии), тормозит осн. массу частиц сгруппированного пучка, возвращающегося от отражателя отбирая энергию пучка), возбуждает с помощью петли связи волну в передающей линии (отводя ВЧ-мощиость в нагрузку). Для выполнения фазовых соотношений, обеспечивающих генерацию, время пребывания центр, частиц сгустков Б дрейфовом пространстве должно составлять = /4 Т+рТ, где р=0, 1, 2,. . ., а Т — период колебаний. Это достигается подбором потенциала отражателя, разного для каждого р. Условие генерации при данном р выполняется в нек-ром интервале напряжений щ, а каждому щ соответствует своя частота генерации. Возможность такой электронной перестройки частоты, не требующей затраты энергии (электроны не попадают на отражатель), нашла применение на практике. [c.383]

В большинстве реальных М. с. эту общую задачу удаётся свести к более простым случаям, определяемым соотношением с длиной волны след, четырёх линейных величин d — расстояния между элементами (молекулами, микровключениями) внутри частицы, а — размера частицы, I — ср. расстояния между центрами частиц в М. с., Я — размера М. с. Конкретная задача и метод её решения определяются ве.тичинами четырёх безразмерных параметров — dlX, — ajX, = [c.222]

ПОТЕНЦИАЛЬНОЕ РАССЕЯНИЕ частиц— рас-сениие частиц, в процессе к-рого не возникает промежуточной стадии образовании компаунд-системы (рассеивающий центр - - частица) с последующим её распадом. В отличие от резонансного рассеяния характеризуется плавной зависимостью его сечения от энергии частиц. См. Рассеяние микрочастиц, Рассеяние нейтронов, [c.93]

Здесь Рг (со80) — полином Лежандра, 5 — комплексные ф-ции энергии, зависящие от характера взаимодействия я являющиеся элементами 5-матрицы (в представлении, в к-ром диагональны энергия, угл. момент и его проекция). Если число падающих на центр частиц с орбитальным моментом I равно числу идущих от центра частиц с тем же моментом (упругое рассеяние), то 5г = 1. В общем случае 5 1. Эти условия — следствие условия унитарности 5-матрицы. Если возможно только упругое рассеяние, то 5/ = = ехр(21б ) и рассеяние в состоянии с данным характеризуется только одним вещественным параметром б — фазой рассеяния. Если б = 0 при нек-ром I, то рассеяние в состояние с ортитальным моментом I отсутствует. [c.271]

Фазовые колебанна. Как уже отмечалось, в резонансных У, пучок ускоряемых частиц самопроизвольно разделяется на сгустки. Центр, частицы сгустков очередной раз подходят к ускоряющему зазору (в циклич. У.) или к очередному ускоряющему зазору (в линейных У.) в те моменты времени, когда фаза ускоряющего ВЧ-напряжения имеет нужное значение. Такие частицы наз. равновесными. Др. части- [c.250]

Физически спадающая к центру частицы осциллирующая поверхностная релаксация связана с фриделевскими осцилляциями плотности вырожденного электронного газа. Осцилляции Фри-деля вызываются любыми дефектами, нарушающими трансляционную симметрию кристалла в данном случае таким двумерным дефектом является поверхность. Фриделевские осцилляции передаются решетке через электрон-фононное взаимодействие и приводят к изменению межплоскостных расстояний. Согласно [270], в модели свободных электронов амплитуда фриделевских осцилляций убывает по мере удаления от поверхности. Необходимо заметить, что в зависимости от параметров решетки и размера кристалла поверхностная релаксация может не только уменьшать, но и увеличивать его объем. [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...