Магнитный спектрометр

Магнитный спектрометр — это прибор, по устройству аналогичный масс-спектрометру. Основной частью прибора является электромагнит, который фокусирует а-частицы разных энергий в различных местах. В качестве источников используются очень [c.111]

В опыте угол рассеяния 0 фиксируется, а энергия рассеянного электрона определяется при помощи магнитного спектрометра (по величине магнитного поля, при которой наблюдается максимум упругого рассеяния). Число отсчетов при этой энергии пропорционально эффективному сечению рассеяния на данный угол. [c.657]

Магнитный спектрометр для анализа частиц [c.690]

Широкое Применение получил другой вид магнитного спектрометра, основанный на магнитных секторных полях. Секторное поле — это область пространства, где магнитное поле предполагается плоским и однородным, тогда как вне этой области оно предполагается равным нулю (рис. 164). Естественно, это довольно грубое приближение реально контурными полями пренебречь нельзя. Однако секторное поле можно использовать в качестве модели, если магнитные полюсы достаточно близки друг к другу. [c.595]

МАГНИТНЫЙ СПЕКТРОМЕТР, прибор для измерения импульсов заряж. ч-ц по кривизне их траекторий в магн. поле. Если при этом измеряется скорость ч-цы, то можно определить её массу, т. е. идентифицировать ч-цу (см. Лоренца сила). М. с. используются для исследований бета-распада (см. Бета-спектрометр), яд. реакций и др. явлений, наблюдаемых при малых энергиях ч-ц. Физ. процессы в этом случае характеризуются малым числом рождающихся ч-ц в каждом акте и сравнительно высокой вероятностью. Поэтому соответствующие [c.378]

Рис. 2. Схема широкоапертурного автоматизированного магнитного спектрометра 1 — магнит

V ч-ц по времени пролёта ими заданного расстояния. Измеряется временной интервал между импульсами от двух детекторов частиц (сцинтилляционных, искровых или черенковских счётчиков), ограничивающих т. н. пролётную базу. Для ч-цы с известным импульсом p = mv/yi—v l т — масса ч-цы), к-рый может быть измерен, напр., магнитным спектрометром, измерение v позволяет определить т, т. е. идентифицировать ч-цу. Если же масса ч-цы известна (напр., протон отдачи), С. по в. п. позволяет измерить её импульс. Разрешающая способность по массе Ат/т при заданном разрешении по скорости резко ухудшается с ростом энергии S ч-ц Ат/т [c.710]

Значительно более высокая точность определения масс атомов и молекул достигается при использовании масс-спектрометра. Масс-спектрометр — это прибор, в котором с помощью электрических и магнитных полей происходит разделение пучков заряженных частиц (ионов) в пространстве в зависимости от их массы и заряда. [c.74]

Период обращения ионов в масс-спектрометре ). Принцип действия масс-спектрометра основан на том, что циклотронная частота спирального движения в однородном магнитном поле не зависит от начальной скорости иона. На практике специальное устройство создает короткий импульс ионов и с помощью электронного приспособления измеряется время, в течение которого ионы этого импульса совершают один или большее число оборотов. [c.177]

О начальной энергии а-частицы можно судить по длине пробега, однако этот способ является слишком грубым и не отражает тонкой структуры энергетических спектров а-частиц. Более точные данные об энергии и импульсе а-частиц, испускаемых радиоактивными ядрами, могут быть получены с помощью магнитного альфа-спектрометра, использующего особенности движения заряженной частицы в поперечном магнитном поле. При таком движении происходит пространственное разделение частиц, обладающих различным импульсом (энергией). [c.224]

Точные значения масс атомных ядер (в том числе протона) определяются с помощью масс-спектрометров — приборов, в которых используются фокусирующие свойства электрического и магнитного полей по отношению к движению заряженных частиц. Точное значение массы нейтрона получено из рассмотрения ядер-ных реакций, протекающих с участием нейтронов. [c.99]

Исследование энергетического распределения электронов р-распада производится при помощи магнитных р-спектрометров. устройство которых аналогично устройству масс-спектрометра. [c.141]

На рис. 48 показана схема р-спектрометра, использованного советскими физиками А. И. Алихановым и др. для измерения энергетического спектра позитронов, испускаемых Ra и Th (С + С")-В этом приборе позитроны (или электроны), испускаемые источником И, проходят через отверстие в подвижной диафрагме Д, фокусируются однородным магнитным полем ( перпендикулярным плоскости чертежа) и регистрируются двумя счетчиками l и s, включенными в схему совпадений. [c.141]

В другом методе анализ электронов отдачи производится при помощи магнитного р-спектрометра обычного устройства, в кото- [c.168]

Спектрометрия вторичных частиц осуществляется по отклонению в магн. поле или с помощью понизац., сцинтилляц. и черепковских калориметров. В первом случае в состав К. с. д. вводят магпит с центральным или др. координатными детекторами, что позволяет определить импульс каждой вторичной частицы по кривизне её траектории в магн. поло (см. Магнитный спектрометр). [c.424]

МАГНИТНЫЙ СПЕКТРОМЕТР - прибор для изме-рения импульсов. эаряж. частиц по кривизне их траекторий в магн. поле. Осн. характеристиками М. с. являются его разрешающая способность (т. е. точность измерения импульса частицы) и апертура, определяющая телесный угол, в к-ром производится, регистрация частиц. Простошппе М. с.—одноканальные приборы с небольшой апертурой и фиксированной траекторией частиц в магн. поле. Энергетич. спектр частиц измеряется при последоват. изменениях магн. поля Н. Такие М. с. применяются, как правило, в области малых и средних энергий частиц дли изучения процессов, происходящих со сравнительно высокой вероят-ностью и характеризующихся малым кол-вом вторичных частиц. Если измеряется не только импульс, но и скорость частицы v (напр., ио времени пролета), то можно определить её массу, т. е. идентифицировать частицу (напр., протон, дейтрон, ядро Не). [c.689]

Рис. 1, Схема магнитного спектрометра, используемого в экспериментах ка ускорителях l — магнит 2 — трековые детекторы, регистрирующие траектории (тре1Ш) частиц и иагнитпом поле пропорциональные и дрейфовые камеры, иснровые проволочные камеры) З — годоскопы сцинтилляционных счётчиков 4 — многоканальный черенковский газовый детектор для идентификации вторичных частиц 5 — спектрометр для регистрации электронов и v-квантов в — мюонныЯ детектор (система сцинтилляционных 3 и трековых 2 детекторов, прослоенных Fe) 7 — мишень 8 — детекторы, включённые в схему совпадения, регистрирующую первичные частицы.

Рис, 2. Схема двухплечевого магнитного спектрометра i — мишень S—магниты з—магнитные лин.5ы 4—трековые детекторы 5,8 — сцинтиллнционные детекторы б—газовые черснковские счётчики 7 — ливневые спектрометры для идентификации электронов. [c.689]

Рве. 6. Подземный магнитный спектрометр (МГУ) для изучения мюонов высокой энергии — искровые камеры 2—сцинтилля-ционные детекторы 3—обмотка электромагнита 4 — намагниченное железо — трек мюона. [c.464]

Рнс. 7. Принципиальная схема просвечивающего растрового электронного микроскопа (ПРЭМ) 1—автоэмиссионный катод 2—промежуточный анод 3 — анод 4 — диафрагма осветителя 5—магнитная линза 6—двухъярусная отклоняющая система для развёртки электронного зонда 7 — маг-нитвый объектив 8 — апертурная диафрагма объектива Ч — объект О—отклоняющая система 11 — кольцевой детектор рассеянных электронов 12 — детектор верассеянных электронов (удаляется при работе магнитного спектрометра) [c.577]

Цикл накопление — измерение—удаление активности может проходить по заданному алгоритму. Установки такого рода позволяют изучать распад нуклидов с временами жизни 0,1 с. Для измерения энергетич. спектров а-час-тиц, электронов и у-квантов, их пространств.-временнь1х распределений и корреляций применяются магнитные спектрометры, полупроводниковые детекторы и сцштил-ляционные детекторы, а также соответствующая ядерная электроника для амплитудного и временного анализа сигналов, поступающих с детекторов, и передачи их в ЭВМ для управления экспериментом и обработки эксперим. данных (см. Анализ данных. Автоматизация эксперимента, Амплитудный анализатор. Амплитудный дискриминатор). [c.657]

Первые эксперименты по упругому рассеянию электронов высокой энергии (188 МэВ) на протонах были выполнены Р. Хофстедтером и его сотрудниками в конце 50-х — начале 60-х годов В этих экспериментах было установлено отличие измеренного углового распределения от ожидаемого для точечной мишени и таким образом измерен формфактор протона. В дальнейшем эксперименты но упругому ер-рассеяпию были осуществлены в диапазоне энергий электронов до 20 ГэВ. Во всех этих экспериментах пучок электронов падал на жидководородную мишень, а углы вылета и импульсы рассеявшихся электронов измеряли магнитными спектрометрами. [c.132]

Группа Тпнга изучала на протонном ускорителе AGS (Брукхейвен) рождение массивных е+е -нар протонами па берил-лиевой мишени, т. е. процесс р + Ве е+е (-Н что угодно). Установка состояла из двух магнитных спектрометров, отдельно для е+ и е . Схема одного из них представлена па рис. 8.2 (вид сбоку). Для идентификации электронов и позитронов использовались газовые черепковские счетчики, а также информация о вре- [c.142]

Исследования были проведены на магнитном спектрометре 8ЬАС-ЬВЬ, содержавшем несколько слоев цилиндрических искровых камер, окружавших место столкновения е+- и е -пучков, ливневые детекторы для идентификации рождаемых электронов и детекторы мюонов. [c.162]

Изучение адсорбционных слоев ФАК на железе методом РФЭС проводилось следующим образом. Образцы железа выдерживали в 1 М НС1 с содержанием 10 моль/л ФАК в течение нескольких часов, промывали дистиллированной водой и высушивали. Электронные спектры снимали на магнитном спектрометре конструкции Института физики металлов УНЦ АН СССР. Положение линий стандартизировали по линии С15 остаточных углеводородов. Были измерены положение и интегральная интенсивность фотоэлектронных линий As Зрз , As ls порошка ФАК, порошка АзгОз, ФАК, адсорбированной на железе из спирта и из раствора в 1 М НС1. [c.50]

Схема распада м ю о п а. Твердо установлено [5], что распад -М. происходит на три частицы электрон и две нейтральные частицы (нейтрино и антинейтрино) .i о + v -j- v. К такому заключению приводит наблюдае.мый па опыте эпергетич. спектр позитронов, возникающих в результате распада остановившихся в вещество положительных М. Па рнс. 1 приведен спектр энергий электропов распада Д(., но.дученный с помощью магнитного спектрометра [6J. Ненрерывность спектра заставляет допустить [c.343]

Начиная с 1952 г. в Станфорде проводились эксперименты по рассеянию коллимированных пучков моноэнергетических электронов (с энергией от 183 МэВ до 1 ГэВ), разгоняемых на линейном ускорителе (рис. 3.4). Пучок электронов отклонялся магнитом (для точного задания начальной энергии) и направлялся в вакуумную камеру рассеяния, в центре которой помещалась изучаемая мишень. Электроны, рассеиваемые ядрами мишени, проходили через тонкое металлическое окно камеры рассеяния и попадали в магнитный спектрометр, где измерялся их импульс. Спектрометр мог поворачиваться вокруг осевой линии, проходящей через центр мишени, так что можно было измерять интенсивность рассеянных электронов в зависимости от угла рассеяния 0 в лаб. системе. На рис. 3.5 приведено угловое распределение рассеянных электронов в случае [c.85]

Установление факта равенства энергии, выделяющейся в процессе р-распада, средней энергии р-частиц, измеренной с помощью магнитного спектрометра (Эллис и Вустер). [c.308]

Регистрация и анализ (ц а -пар производились при помощи двухплечевого магнитного спектрометра с массовым разрешением Am/m = 0,02 (рис. 476). Каждое плечо спектрометра содержит 11 пропорциональных проволочных камер, 7 сцинтилляционных счетчиков, черенковский пороговый газовый счетчик и дрейфовую камеру. Для определения импульса мюонов их траектории отклонялись (в вертикальной плоскости) двумя магнитами с токами до 1500 А. Спектрометр обладает симметрией относительно верха и низа, т. е. каждое плечо может регистрировать как положительные, так и отрицательные мюоны. [c.343]

Арсенал технич. средств совр. Я. с. разнообразен. Он включает в себя магнитные спектрометры для измерения энергий заряженных ч-ц (см. Бета-спектрометр), кристалл-дифракцион-ные спектрометры для измерения энергий у-излучения, различные детекторы частиц, позволяющие регистрировать и измерять энергию частиц и у-квантов но эффектам взаимодействия быстрых ч-ц с атомами в-ва (возбуждение и ионизация атомов). Среди приборов этого типа большое значение приобрели твёрдотельные детекторы (см. Сцинтилляционный счётчик. Полупроводниковый детектор), сочетающие хорошую энергетическую разрешающую способность ( 1—10%) с высокой светосилой (долей эффективно используемого излучения), достигающей в нек-рых приборах величин, близких к 1. [c.910]

Первые стабильные изотопы (Ne и Ne ) были открыты в 1913 г. Дж. Дж. Томсоном с помощью метода парабол, основанного на использовании отклонения ионов этих атомов в электрическом п магнитном полях. Дальнейшие работы Ф. Астона, А. Дж. Дем-стера, К. Бейнбриджа и других привели к созданию совершенных масс-спектрографов и масс-спектрометров. [c.53]

Исследования, проведенные с помощью магнитного альфа-спектрометра, показывают, что альфа-активные ядра испускают, как правило, не одну, а несколько монохроматических групп а-частиц. Например, ядра испускают три группы а-частиц с энергиями 4,180 4,135 и 4,195 Мэе, а ядра Ро испускают а-частицы с энергией 8,780 Мэе и три группы длиннопробежных а-частиц с энергиями 9,492 10,422 10,543 Мэе и т. д. Отдельные группы а-частиц (а-линии) являются весьма строго монохроматическими (правильнее, моноэнергетическими ). Например, для линий 84Po отношение AS/S — 10 . Это указывает на поразительную определенность (четкость) уровней энергии в ядре. Наиболее интенсивная группа (а-линия) обычно связана с переходом из основного состояния материнского ядра в основное состояние дочернего ядра. Такой переход является наиболее вероятным для четно-четных ядер. [c.225]

Для определения массы атома применяются масс-спектрометры. Принцип действия масс-спектрометра, впервые предложенный в 1907 г. Томсоном, заключается в использовании фокусирующих свойств электрических и магнитных полей по отно- [c.29]

Y-Лучи анализировались с помош,ью -спектрометра, схематически изображенного на рис. 244 внизу. Здесь Т — танталовая мишень, на которой происходит превращение -квантов в элек-трон-позитронную пару (е+—е ). Электроны и позитроны отклоняются магнитным полем Я в разные стороны и проходят через [c.576]

Магнитный резонанс 74—75 Масса релятивистская 27 Массовое число 31 Масс-спектрометр Демпстера 29—30 Медленные нейтроны 301 Мезоатом 54, 573 Мезонная теория Юкава 549 Мезонный нонет 683 [c.716]

Однако различные соединения могут иметь одинаковое или очень близкое время удерживания. В таких случаях рекомендуется проведение дополнительной идентификации с помощью инфракрасной спектроскопии, масс-спектрометрии или спектроскопии ядер-ного магнитного резонанса. [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...