Продольная поляризация электроно

В самом деле, предположим для простоты, что при 5 -распа-де какого-нибудь ядра электрон и антинейтрино вылетают вдоль одного и того же направления (с параллельными или антипа-раллельными импульсами) и что в процессе р -распада спин ядра изменяется на Д/= 1. Тогда из закона сохранения момента количества движения следует, что антинейтрино, электрон и дочернее ядро должны иметь одинаково направленные спины, а из продольной поляризации антинейтрино — продольная поляризация электрона и поляризация дочернего ядра в направлении вылета электрона. [c.647]

Существует много способов обнаружения продольной поляризации электронов р-распада и поляризации дочерних ядер в направлении испускания электронов. [c.647]

Продольная поляризация электронов р-распада может быть определена, например, измерением азимутальной асимметрии при рассеянии электронов на большие углы измерением круговой поляризации тормозного излучения в направлении спина движущегося электрона изучением аннигиляции позитронов на электронах с известным направлением спина (в ферромагнетиках). [c.648]

Существуют и другие, более непосредственные способы экспериментальной проверки правильности этой теории. Они основаны на наблюдении явлений, характер протекания которых определяется спиральностью нейтрино. К числу таких явлений относится, например, продольная поляризация электронов и дочерних ядер, образующихся при -распаде. [c.248]

Продольную поляризацию электронов можно преобразовать в поперечную, пропустив пучок электронов через электрическое поле, которое поворачивает импульс электрона, не меняя направление его спина (в релятивистском случае спин также поворачивается, но иначе, чем импульс). [c.249]

Детектор Мотта используется для калибровки др. поляризац. детекторов. Типичная схема эксперимента с детектором Мотта представлена на рис 3. Если измеряется поляризация электронов с малой энергией, они предварительно ускоряются до энергии 9 100 кэВ с помощью ускорителя 1 и после рассеяния под углом I) = -(-120° на золотой фольге 2 регистрируются детекторами 5 и I. Детектор Мотта использовался при исследовании несохранения чётности при бета-распаде ядер, к-рая приводит к возникновению продольной поляризации электронов (вдоль их импульса). Т. к. детектор измеряет только поперечную поляризацию электронов, использовались дополнит, электрич. или магн. поля, обеспечивающие относит, разворот векторов импульса и спина электронов. [c.215]

Заметим еще раз, что понятие спиральности имеет абсолютный характер только для нейтрино и антинейтрино. Приведенные значения спиральности для лептонов с массой, отличной от нуля, указывают направление продольной поляризации применительно к конкретным схемам их образования (л — 1л)-распаду и р-распаду ядер. Нетрудно видеть, например, что спиральность электрона, образующегося при редко встречающемся [c.649]

Продольная поляризация позитронов определяется при изучении особенностей процессов аннигиляции (например, зависимости сечения аннигиляции от взаимной ориентации спинов позитрона и электро- Д на). Анализ всех опытов приводит к заключению, что электроны и позитроны Р-распада имеют продольную поляризацию Р, знак и величина которой определяются формулой [c.249]

Согласно (V — А) теории, электроны (позитроны) от распадов М, должны обладать продольной поляризацией Р + = —Ре = 1 (к — скорость е" (е+) . [c.233]

ПОЛЯРИЗАЦИЯ ЭЛЕКТРОНОВ — наличие преимущественной ориентации спинов электронов в данном состоянии. Это свойство системы электронов до нек-рой степени аналогично поляризации света. Направление среднего спина в пучке определяет направление поляризации. П. э. наз. продольной, если ее направление совпадает с направлением импульса электрона, и поперечной, если направление поляризации перпендикулярно направлению импульса. Электроны считаются полностью поляризованными, если среднее значение проекции спина на направление поляризации равно 1/2 (в единицах й). Т. к. имеются [c.150]

Рассмотрим взаимодействие возбужденного атома водорода с электронами проводимости металла. Допустим, что возбужденный атом водорода со скоростью пролетает параллельно плоской поверхности металла на расстоянии о от этой плоскости. Пусть й есть дипольный момент для Р- 8-перехода при продольной поляризации 2Р-атома. Энергия взаимодействия атома с электроном номера у. [c.255]

Возникновение продольной поляризации у электронов в процессе -распада очевидно из следующего простого рассуждения. Рассмотрим случай -распада °Со, изучение которого привело Ву с сотрудниками к обнаружению нарушения закона сохранения пространственной четности в слабых взаимодействиях. Как известно (см. 18), в этом -переходе спин исходного ядра (/со = 5) уменьшается на единицу (/N . = 4]. [c.156]

Знак спиральности антинейтрино в непосредственном эксперименте определен не был, но из всех других экспериментов вытекает, что он положителен. Таким образом, для всех электронных лептонов (е , е , Уе и Уе) знак спиральности (продольной поляризации) противоположен знаку лептонного заряда (табл. 39). [c.159]

Из этих формул видно, что при решении задачи об устойчивости ориентации спина при движении электрона I фокусирующем магнитном поле нужно учитывать аномальный магнитный момент частицы. Так, в частности, вследствие взаимодействия аномального момента электрона с внешним полем (в том числе и с однородным) продольная поляризация теряет свойство интеграла движения. [c.79]

Поворот поляризации электронного пучка можно реализовать только в точке встречи пучков, ибо в дальнейшем квантовые флуктуации будут разрушать продольную поляризацию и восстанавливать поперечную. [c.81]

В рамках излагаемой теории можно исчерпывающе истолковать классические эксперименты Фарадея, впервые наблюдавшего вращение плоскости поляризации в оптически неактивном веществе, помещенном в продольное магнитное поле. Рассмотрим основные результаты таких экспериментов и объясним их с позиций электронной теории. [c.160]

Од зависит от вектора поляризации фонона и вектора рассеяния кг — кь причем вид зависимости определяется используемой моделью. Если при рассеянии имеют место только Ы-процессы [ == О в выражении (11.16)] и металл обладает сферической ферми-по-верхностью, то взаимодействовать с электронами могут только продольные фононы, но при других формах ферми-поверхности при наличии и-процессов играют роль и поперечные фононы. [c.192]

Магнитное двойное лучепреломление. Вращательный эффект, обнаруженный Фарадеем, относится к случаю наблюдения вдоль магнитных силовых линий в этом направлении компоненты зеемановского расщепления поляризованы по кругу. В поперечном зеемановском эффекте компоненты поляризованы линейно параллельно и перпендикулярно к полю (фиг. 5). Магнитное поле не влияет на компонент колебаний электрона, параллельный силовым линиям, но влияет на поперечный компонент. Вследствие атого аналогично циркулярному двойному лучепреломлению в продольном эффекте (эквивалентному факту вращения плоскости поляризации) в поперечном эффекте, вообще говоря, должно наблюдаться обычное двойное лучепреломление, эквивалентное тому, что выхо- [c.199]

Взаимодействие электронов с продольными оптическими фононами осуществляется через электрическое поле поляризации, создаваемой электроном. Такое взаимодействие сказывается и на больших расстояниях. [c.246]

Представление о продольных нейтрино возникло в связи с обнаружением несохранения пространственной четности Р и нарушения инвариантности относительно операции зарядового сопряжения С в слабых взаимодействиях. Согласно гипотезе Ландау, в слабых взаимодействиях сохраняется комбинированная четность СР и, следовательно, временная четность Т (так как для всех взаимодействий справедлива теорема Людерса — Паули СРТ =1). Сохранение комбинированной четности в слабых процессах лептонного типа подтверждается обнаружением продольной поляризации у электронов р-распада и ц,-распада, а в слабых процессах с участием странных частиц — различием схем распада для К° - и зонов. В настоящее время есть экспериментальные данные, позволяющие предполагать, что комбинированная четность не сохраняется в слабых взаимодействиях с участием странных частиц. [c.703]

НИИ электроны рассеиваются на колебаниях решетки — фоно-нах. Известно, что вероятность рассеяния максимальна в случае равенства как импульсов, так и энергий взаимодействующих квазичастиц. Поэтому ускоряемые полем электроны наиболее активно взаимодействуют с продольными оптическими фононами, поляризация которых согласуется с поляризацией электронной волны. Равенство энергий возможно лишь в том случае, когда энергия ускоряемых электронов становится равной Йсо о, где (i>Lo — частота продольной оптической моды. При этом происходит максимальная передача энергии от электронов к решетке, т. е. имеет место максимум энергетических потерь электронов, рассеивающихся на фононах. [c.55]

Продольную поляризацию дочернего ядра можно экспериментально обнаружить, изучая круговую поляризацию у квантов, испускаемых ядром после -распада. Характер круговой поляризации у-квантов в свою очередь может быть определен по их взаимодействию с веществом, например в результате изучения эффекта Комптона на поляризованных электронах железа. Интенсивность пучка у-квантов, пропущенного через намагниченное железо, зависит от знака круговой поляризации у-лшантов (и направления магнитного поля). [c.157]

В этой главе рассмотрено действие поля световой волны на движение заряженных частиц, связанных в атоме квази ругими силами. Решение данной задачи позволит понять разнообразные физические явления, истолкование которых невозможно с позиций классической электромагнитной теории света. Так, например, кроме подробно рассмотренной дисперсии вещества, привлечение электронной теории позволяет рассмотреть основы нелинейной оптики, своеобразное свечение ряда веществ при возбуждении их частицами, скорость которых удовлетворяет соотношению и > с/п, количественно исследовать вращемие плоскости поляризации в веществе, помеп енном в продольное магнитное поле, а также решить ряд других актуальных задач. [c.135]

Это более общее выражение оказывается в некоторых случаях удобным для определения постоянной Верде. Так, если известно dnjdoj, то при вычислении р не нужна оценка частоты собственных колебаний упруго связанного электрона fUQ В частности, выражение (4.5) пригодно для описания Езращения плоскости поляризации при наложении продольного магнитного поля па вещество, электроны которого можно считать свободными [c.165]

Получим этот результат из представлений электронной теории, а затем используем его для изучения изменения показателя преломления вблизи спектральной линии, расщепившейся на две компоненты в продольном магнитном поле. Это позволит истолковать эффект вращения плоскости поляризации вблизи линии поглощения. Хотя нас интересует расщепление линии поглощения, рассмотрим более простой случай — расщепление линии испускания. Рассчитаем, как изменится частота колебаний ш упруго связанного электрона при действии на него магнитного поля Явнеш. направленного вдоль оси Z. Положим Е = О, так как будет рассчитываться лишь изменение движения электрона при наложении внешнего магнитного поля [c.166]

Рассмотрим теперь вопрос о поляризации фононов. Теория Блоха предполагает, что поперечные фононы но могут непосредственно взаимодействовать с электронами проводимости. Иногда предполагается, что электроны проводимости не влияют па ту часть решеточной теплопроводности, которая обусловлена поперечными волнами. В этом случае решеточная теплопроводность была бы почти столь жо волпка, как и в эквивалентном диэлектрике. Однако, если считать, что поперечные и продольные волны взаимодействуют посредством трехфононных процессов с сохранением волнового вектора, которые стремятся уравнять параметр т в формуле (7.5), то эффективные времена релаксации для продольных и поперечных волн соответственно равны [c.281]

При более точной формулиропкс следует определить направление поляризации, связанное с данным х для атого необходимо учесть смещение электронов, обусловленное волной. Как указывалось раньше, мы будем упрощать задачу, предполагая, что волны могут быть либо продольными, либо поперечными и что электроны взаимодействуют лишь с продольными волнами. Это значит, что частоты поперечных волн определяются движением ионов в фиксированном отрицательном пространственном заряде. Из работы Фукса известно, что таким путем могут быть точно определены упругие константы сдвига (модуль сдвига) одновалентного металла. По-видимому, это приближение, хорошее для длинных волн, менее пригодно для коротких, которые имеют как продольную, так и поперечную компоненты. Поскольку в дальнейшем мы будем иметь дело лишь с продольными волнами, индекс а у Qx явно выписываться не будет. [c.759]

Харрис с сотр. [14, 15] предложили спектральный фильтр с электронной настройкой на основе коллинеарного акустооптического взаимодействия в оптически анизотропных средах и продемонстрировали его работу. В разд. 9.5.2 мы кратко рассмотрели одну из конфигураций взаимодействия с участием сдвиговой волны. В другом эксперименте, выполненном этими авторами, оптические волны и продольная акустическая волна распространялись вдоль оси X кристалла LiNbOj. На рис. 10.12, а показано схематически устройство этого фильтра. Падающий пучок может быть поляризован либо вдоль оси у, либо вдоль оси Z. Благодаря фотоупругому эффекту с постоянной /7,4 (= (см. задачу 10.4) возникает брэгговская дифракция в ортогональную поляризацию. Перестройка по спектру от длины волны 7000 до 5500 А была получена изменением акустической частоты от 750 до 1050 МГц (см. рис. 10.12, б). Для кристалла LiNbOj длиной 1,8 см с указанной на рис. 10.12, а ориентацией двулучепреломление равно Ап = 0,09. Из (10.3.9) следует, что ширина полосы пропускания АХ,/2 на длине волны X = 6250 А составляет около 2 А. Необходимо заметить, что в спектре пропускания не присутствуют вторичные полосы или полосы высших порядков, поскольку акустическая волна является синусоидальной. Интенсивность звука 1 , необходимая для 100%-ного преобразования мощности (т. е. для того, чтобы ,2 - = 7г/2), так же, как и в (10.1.9), определяется выражением (см. задачу 10.4) [c.423]

Известно, что ц+-мезоп при я+ —> л+ v-распаде получается полностью продольно поляризованным, а это, в свою очередь, при последующем распаде р -мезопа приводит к асимметрии электронов распада. После захвата электрона атом мюония находится в состоянии с проекцией полного момента F = Q или F = . В случае F = О первичное направление спина р-мезопа будет забыто за время меньшее, чем 10 1 сек. Состояние F = i сохранит поляризацию р-мезона. Как видно, образование мюония уменьшает степень поляризации р-мезопов, замедляющихся в веществе, и это может быть обнаружено по уменьшению асимметрии электронов распада. В веществах, в к-рых мюоний не образуется, напр, в металлах, поляризация р-мезонов сохраняется и асимметрия электронов распада максимальная. [c.175]

Деформационный механизм проявляется в недиагональном рассеянии г ху)2 или 2(ух)1 на продольных оптических колебаниях симметрии В2- Если для простоты анализа учесть в (5.14) в качестве состояний п, п электронно-дырочные возбуждения с нулевыми латеральными волновыми векторами =к У = Оик( =к У = 0), то матричный элемент отличен от нуля только для межподзонных переходов с изменением проекции углового момента дырки на 2. В результате составной трехквантовый матричный элемент оказывается пропорциональным комбинации 62x6 у +е2у 1х произведений компонент векторов поляризации е2 и в . [c.167]

Взаимодействия электронов с оптическими фононами в ионных и ковалентных кристаллах существенно различаются, так как оптические колебания в ионных кристаллах связаны с относительным смещением электрических зарядов кристалла — его поляризацией. Взаимодействие электрона с поперечными оптическими колебаниями рещетки играет значительную роль только при исследовании квантовых переходов электрона. Взаимодействие же с продольными оптическими колебаниями ионных кристаллов проявляется и при исследовании стационарных состояний электронов. В этом параграфе мы исследуем такое взаимодействие. [c.246]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...