Магнитный пробой

П1 = П2, открытая — пространственная сетка гофрированных цилиндров вдоль осей [111] подобна поверхности Ферми золота п фп , магнитный пробой, открытая — сетка гофрированных цилиндров вдоль осей [001], [110] и [111], рис. 30.17 [c.740]

Пх = П2, открытая — плоская сетка гофрированных цилиндров вдоль осей [010] и [110], рис. 30.10 В >5,0 Тл, магнитный пробой [c.740]

Открытая, магнитный пробой [c.740]

П2> открытая — гофрированный цилиндр вдоль оси [0001] рис. 30.15, В>0,25 Тл магнитный пробой, проявляются открытые направления вдоль осей [1210] и [1010] [c.740]

При магнитности проб 0,5—2 мв скачивают шлак и вводят алюминий, затем смесь извести и шпата. После растворения алюминия и раскисления шлака тща-.тельно перемешивают металл и проверяют его на магнитность, которая обычно возрастает на 8—10 мв. Поскольку перед выпуском требуется обеспечить магнитность проб 7—12 мв для сортовых и кузнечных и 3— 7 мв для листовых слитков, в последнем случае целесообразно вместе с алюминием вводить феррохром или никель для снижения магнитности на 3—4 мв. Выдержка с алюминием составляет 40—60 мин. [c.183]

Показать, что магнитный пробой имеет место при условии [c.73]

Главным условием успешной доводки состава стали по намагниченности является надежное перемешивание жидкой ванны для того, чтобы быть уверенным, что магнитная проба отражает средний состав металла. [c.174]

Магнитный пробой 172 Магнитоакустический резонанс 211, 216 Магнитосопротивление поликристаллов 88 Магноны 496 [c.519]

Рис. 37. Движение электронов в слабом (а) и сильном (при магнитном пробое) (б) магнитных полях.

Магнитный пробой — туннельный переход электрона с одной квазиклассической траектории в магнитном поле на другую (см. гл. 12, стр. 223). — Прим. ред. [c.300]

См. также Восприимчивость Магнитный пробой см. Пробой магнитный Магнитострикция 1265 Магноны см. Спиновые волны [c.419]

Как будет показано в разд. 2.6, вид результатов ЛК не меняется при обобщении теории для учета многочастичных взаимодействий, если исключить экстремальные ситуации. Однако в формуле ЛК не учтены два осложняющих обстоятельства, которые иногда оказываются практически важными — магнитное взаимодействие и магнитный пробой, уже упомянутые кратко в разд. 1.3. Мы отложим подробный анализ этих явлений до гл. 6 и 7 соответственно, чтобы сейчас можно было рассмотреть приложения формулы ЛК, не заботясь преждевременно об усложнениях. Примерно половина оставшейся книги будет посвящена в сущности экспериментальному подтверждению формулы ЛК, определению различных параметров и их использованию для изучения основных свойств металлов. Эта программа уже была кратко изложена в разд. 1.4. [c.98]

Гс для Zn и d) происходит магнитный пробой и электроны могут преодолевать малые энергетические щели в плоскости, не замечая их в этом случае следует пользоваться двухзонной картиной. Эффективная ПФ свободных электронов теперь существенно видоизменяется в следующих отношениях [c.268]

Рис. 7.1. Экстремальное сечение сети круговых орбит ПФ свободных электронов гексагонального металла, нормальное к гексагональной оси. В слабых полях поведение электронов отличается от свободных электронов, сеть разбивается на большие дырочные орбиты вида а (но амплитуда осцилляций, связанных с этими орбитами, мала) и малые орбиты треугольной формы вида б (орбиты на иглах в 7п или сигарах в Mg). В больших полях, когда возникает магнитный пробой, становится возможным движение по гигантским круговым орбитам в с вероятностью, возрастающей с полем.

Во многих многозонныл металлах в сильном магнитном поле становится возможным переход электронов на ПФ из одной зоны проводимости в соседнюю — так называемый магнитный пробой. Это приводит к новым траекториям и, таким образом, существенно влияет на гальваномагнитные эффекты. [c.738]

ПгФ п , открытая две гофрированные плоскости [0001], соединенные узкими перемычками вдоль оси [0001] рис. 30.8, В> 3,0 Тл магнитный пробой 1 = 2, открытая—пространстгенная сетка гофрированных цилиндров вдоль осей [001] подобна поверхности Ферми ниобия 1 = 2. закрытая [c.740]

Измеиенпе (по сравнению с классическими) зависимостей Др/р и н от II мозкет быть обязано также магнитному пробою (туннельному проникновению электро-ЗОА одной траектории па другую при определённых [c.396]

Значительно более трудной является выплавка нержавеющих сталей переходного класса типа Х15Н9Ю (СН-2) в электропечах большой емкости. Для получения требуемых свойств стала необходимо обеспечить условную магнитность проб в очень узком интервале — 2—6 мв [103, 104]. Помимо контроля металла по пробам, важно стабилизировать усвоение алюминия. Разработанная с нашим участием технология предусматривает выплавку стали двумя основными методами 1) на свежей шихте с окислением углерода железной рудой и кислородом 2) методом переплава отходов с кислородом. [c.182]

Механические свойства стали Х16Н6 в зависимости от величины магнитной пробы при выплавке [116] [c.185]

Рассмотрим, например, случай, когда почти свободный электрон помещен в решетку, периодическую в одном направлении (рис. 10.12 а). В соответствии с изложенным в гл. I, мы должны рассматривать только одну зону Бриллюэна, а часть изоэнергетической поверхности, которая выступает за пределы зоны Бриллюэна, должна интерпретироваться как относящаяся к следующей энергетической зоне. На рис. 10.126 мы видим, что при достаточно больших энергиях получаются гофрированный цилиндр в одной зоне и замкнутая поверхность—в другой. Если магнитное поле направлено вдоль оси г, то при малых полях мы увидим осцилляции де Гааза—ван Альфена лишь от замкнутых поверхностей, а сопротивление р будет пропорционально Я, так как это будет случай гофрированного цилиндра в перпендикулярном поле ( 5.4). Однако когда магнитное поле будет достаточно велико, магнитный пробой восстановит первоначальную ферми-сферу для свободных электронов, и экваториальное ее сечение даст период осцилляций де Гааза—ван Альс на. По той же причине будет стремиться к насыщению. [c.173]

Магнитный пробой. Рассмотренный в предыдущем параграфе эффект де Гааза —ван Альвена определяется квантованием электронных орбит в плоскости й-пространства, перпендикулярной магнитному полю. При квазиклассическом рассмотрении эффект квантования проявляется в том, что электрон движется не по всем классическим траекториям, а только по тем, которым соответствует энергия поперечного движения (у+1/2)Йсов. [c.182]

Таким образом, при значительном усилении магнитного поля вследствие магнитного пробоя возможно появление в эффекте де Гааза —ван Альвена новых периодов и исчезновение старых. Например, для рассмотренной выше модели при магнитном пробое исчезают периоды, соответствующие орбитам 2, и появляются периоды, соответствующие большим кругам, с диаметром, превышающим в й-пространстве линейные размеры зоны Бриллюэна в направлении кх- [c.183]

Магнитный пробой наблюдался впервые [81] при исследовании эффекта де Гааза —ван Альвена в монокристаллах магния. Вследствие малой щели между второй и третьей энергетическими зонами в больших магнитных полях, параллельных оси с гексагональной плотноупакованной решетки, происходят переходы [c.183]

Я стремился уделить должное внимание и вопросам истории, начиная с вводной главы и затем на протяжении всей книги ссылаясь как на первую значительную публикацию по каждому вопросу, так и на последние исследования. Надеюсь, что меня простят авторы многих ценных работ, попадающих в промежуточную категорию, за то, что на эти работы нет прямых ссылок, однако косвенно они обычно охватываются ссылками на соответствующие подробные обзоры. Я надеюсь также, что меня простят за слишком большое внимание к проблемам, которыми я сам занимался, в ущерб другим, не менее важным. Так, глава о магнитном взаимодействии получилась гораздо больше главы о магнитном пробое фермиологии висмута уделено больше внимания, чем фермиологии переходных металлов или сплавов. Мое единственное оправдание в том, что обычно я могу более ясно изложить то, с чем непосредственно сталкивался, но для компенсации я [c.10]

В гл. 6 и 7 речь пойдет о магнитном взаимодействии и магнитном пробое соответственно — двух эффектах, не затронутых теорией, изложенной в гл. 2. Эти эффекты не только представляют интерес сами по себе, но в определенных случаях их влияние важно правильно учесть при истолковании экспериментальных данных, особенно данных по амплитуде. Гл. 8 посвящена температуре Дингла. В ней показано, какую информацию можно получить о временах электронной релаксации в образцах из разбавленных сплавов, где преобладает рассеяние на примесях, и о полях напряжений в чистых образцах, где размытие фазы является основной причиной уменьшения амплитуды. В последней гл. 9 рассматриваются методы измерения абсолютной фазы и получения значений g-фaктopa из подходящих измерений абсолютного значения амплитуды и числа высших гармоник. [c.45]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитный пробой : [c.739] [c.740] [c.740] [c.740] [c.689] [c.129] [c.185] [c.172] [c.189] [c.182] [c.777] [c.441] [c.400] [c.410] [c.17] [c.18] [c.18] [c.41] [c.148] [c.397] [c.397] [c.399] [c.401] [c.403]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...