Учет многократного рассеяния

При расчете у-квантов от сферической активной зоны можно пользоваться также формулами типа (9.63) и (9.63а), но с учетом многократного рассеяния излучения. При этом следует помнить, что учет накопления у-квантов в активной зоне в результате их многократного рассеяния— сложная задача, корректно решить которую можно лишь с помощью анализа уравнения переноса у-квантов. Проблема учета накопления у-квантов в материале источника (в данном случае активной зоны) подробнее рассмотрена в работе [41]. [c.60]

Для источников, функция ослабления которых имеет экспоненциальный характер, в случае отсутствия таблиц или графиков толщину защиты можно оценить следующим способом. Сначала определяют число длин пробега рй о без учета многократного рассеяния [c.103]

С учетом многократного рассеяния первичного излучения, возникновения вторичного излучения и активации оборудования расчет защиты представляет собой сложную оптимизационную задачу [II]. [c.138]

УЧЕТ МНОГОКРАТНОГО РАССЕЯНИЯ ЧАСТИЦЫ ВОЗНИКНОВЕНИЕ ТОРМОЗНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ [c.205]

Из частотно-углового распределения интенсивности полного излучения (16.20) видно, что в отличие от обычного переходного излучения (без учета многократного рассеяния), в рассматриваемом случае (при д 0) интенсивность излучения в единице телесного угла при малых углах ( о" 0) не стремится к нулю из-за тормозного излучения (члены, соответствующие диаграммам а, д и е на рис. 16.1). [c.214]

Первое слагаемое в (16.34) соответствует обычному переходному излучению, образуемому в пластине равномерно и прямолинейно движущейся частицей (т. е. без учета многократного рассеяния, см. п. 2.3). Второе слагаемое соответствует тормозному излучению также без учета влияния многократного рассеяния. Ясно, что такой результат является вполне закономерным. [c.216]

В предельном случае, когда отсутствует рассеяние частицы ( - 0), тормозное излучение 1 тор 1(< ) исчезает и краевой эффект и кэ( ) совпадает с полным излучением и 1юл( 0> которое, в свою очередь, как это следует из (16.38), совпадает с обычным переходным излучением (ср. с (2-36)). Таким образом, в общем случае д= 0) краевой эффект можно было бы назвать- переходным излучением с учетом многократного рассеяния. Однако использовать такое название можно только условно, так как при определенных условиях величина краевого эффекта может стать отрицательной (см. п. 16.3), хота интенсивность, полного излучения, естественно, остается всегда положительной. [c.221]

С), эфф —и краевого эффекта или переходного излучения с учетом многократного рассеяния. [c.235]

Иногда, однако, за краевой эффект ( переходное излучение с учетом многократного рассеяния) принимают разность между полными излучениями, образованными в исследуемой стопке и в пластине с толщиной Л/а, т. е. величину [c.248]

Рис. 19.9. Спектры РПИ электронов в оловянных фольгах [80.13]. Черные точки соответствуют энергии 3,5 ГэВ, крестики—2 ГэВ. Сплошные кривые рассчитаны без учета многократного рассеяния электронов, штриховые кривые—с учетом многократного рассеяния

Задачи о диффузном отражении от полубесконечной атмосферы и о диффузном отражении и пропускании плоским слоем при рэлеевском законе рассеяния с учетом многократного рассеяния решил С. Чандрасекар [85]. Эти решения позволили ему объяснить ход поляризации неба в зависимости от высоты солнца. Было показано, что только учет многократного рассеяния дает возможность правильно определить положения так называемых нейтральных точек на небе, в которых поляризация отсутствует. Подробнее об этом можно прочитать в книге [44]. [c.272]

Учет многократного рассеяния [c.81]

Энергетический к.п.д. источника может быть наиболее точно рассчитан по методу Монте—Карло (с учетом многократного рассеяния излучения). [c.10]

Рис.2.4.5. Зависимость значений дисперсии флуктуаций интенсивности, полученных с учетом многократных рассеяний, от значений дисперсии, вычисленных по методу Рытова.

В ряде дальнейших работ по развитию теории распространения рэлеевских волн вдоль неровных границ [125— 128] делались попытки учесть указанные поверхностные спектры в рассеянии. Проиллюстрируем это,следуя работе А. Д. Лапина [128], основная идея которой состоит в учете многократного рассеяния рэлеевской волны на неровностях. Задача рассматривается при наклонном па дении рэлеевской волны на малые и достаточно пологие периодические неровности. Постановка задачи следующая. [c.168]

Рис. 2.11. Данные расчетов освещенностей рассеяния при однократном рассеянии (/) и с учетом многократного рассеяния (2).

Учитывая, что вопросы интерпретации уравнения (2.1), методы его решения, учет многократного рассеяния и другие принципиальные вопросы, связанные с этим уравнением, подробно изложены в монографии [11], мы здесь их не рассматриваем. Тем более, что при изложении последующего конкретного материала мы будем к ним неоднократно возвращаться. [c.42]

Отметим существенное различие между решением с учетом многократного рассеяния (15.73) и решением первого приближения [c.65]

УЧЕТ МНОГОКРАТНОГО РАССЕЯНИЯ 215 [c.215]

Для расчета мощности дозы скайшайн фотонов применяют программы на основе метода однократного рассеяния с приближенным учетом многократного рассеяния с помощью факторов накопления [15, 17]. [c.324]

Формула для частотного спектра полного излучения, образуемого в пластине релятивистской заряженной частицей, с учетом многократного рассеяния была получена и исследована Гарибяном и Ян Ши [76.3]. Ими был предложен простой и естественный способ выделения из полного излучения части, обусловленной на- [c.16]

Указанную величину использовали еще в работах [60.10—60.12] для характеристики влияния границ. Однако авторы этих работ неудачно отождествили эту величину с переходным излучением с учетом многократного рассеян.чя частицы. Пафомов [64.2] отметил, что эта величина при некоторых условиях может стать отрицательной и поэтому не может быть интенсивностью какого-либо излучения. На самом деле отрицательная величина краевого эффекта просто означает, что при этих условиях тормозное излучение без учета границ больше полного излучения, интенсивность которого, разумеется, всегда положи [c.205]

Рассмотрим теперь пластину большой толш ины. Заметим, что для достаточно толстой непоглощающей пластины в интенсивности излучения должна содержаться часть, прямо пропорциональная толщине пластины. Эта часть соответствует тормозному излучению, образующемуся на всей длине пути частицы внутри пластины. Такая ситуация имеет место при условии, что толщина пластины намного больше зоны формирования тормозного излучения с учетом многократного рассеяния, т. е. [c.216]

Из сравнения спектральной интенсивности (16.38) полнога излучения И пол( ) со спектральной интенсивностью (2.36) обыч-ного переходного излучения без учета многократного рассеяния частицы (см. рис. 16.2 и 16.3) видно, что при определенных условиях эти величины сильно отличаются друг от друга. Это связано, очевидно, с возникновением тормозного излучения из-за многократного рассеяния частицы в пластине. [c.218]

Как было сказано в конце п. 16.2, область 52 <С1 находится между частотами и о 2 при 7>Ткр. Граничная частота озерам обычного переходного излучения (без учета многократного рассеяния) находится также между со и сод. При оз сорра спектраль- [c.227]

Рис. 16.4. Частотные спектры излучений, возникающих в майларовоГ пластине толщиной 1 мм. Тонкие сплошные кривые—полное излучение (согласно (16.38)), штриховые кривые—тормозное излучение с 1 мм пути в бесконечной среде (согласно (16.42) и (16.40)) жирные сплошные кривые—разность этих величин, т, е. краевой эффект в пластине (16.43) точечные кривые—обычное переходное излучение (без учета многократного рассеяния частицы) в пластине (согласно (2.36)). При малых частотах из-за сильных осцилляций кривых на рисунке приведены лишь усредненные частотные спектры. Цифры у кривых указывают -фактор

С другой стороны, известно, что интенсивность (усредненная но небольшому интервалу частот) обычного переходного излучения в пластине перестает зависеть от толщины а, когда а > 2веш-Легко видеть, что условие (16.71) является обобщением указанного неравенства на случай учета многократного рассеяния. [c.231]

Арутюняном с сотрудниками была предпринята попытка сравнения своих экспериментальных результатов [66.11, 67.11, 72.31], полученных на электронном ускорителе ФИАН, с теорией (с учетом и без учета многократного рассеяния). Однако в указанной работе [72.31] приведены ошибочные численные результаты расчета [69Л2] по формуле Тер-Микаеляна [69.1, с. 368], учиты-ваюш.ей многократное рассеяние (по этому поводу см. [77.7]). Превышения экспериментальных данных (в некоторых случаях в десятки раз) над теорией на самом деле объясняются причинами аппаратурного характера (см. [73.35, [c.246]

Представляет значительный интерес исследование РПИ в медных и оловянных фольгах, проведенное Лорикяном и др. 80.13] с целью изучения влияния многократного рассеяния электронов на образование РПИ. В частности, исследован спектр РПИ в интервале энергий квантов 20—200 кэВ при прохождении электронов с энергиями 1—3,5 ГэВ через стоику из 20 оловянных фольг (а=20 мкм, Ь = 1 мм). Излучение регистрировалось кристаллом NaJ (Т1) толщиной 2 см. На рис. 19.9 приведены спектры РПИ, измеренные экспериментально (точки и крестики) и вычисленные с учетом многократного рассеяния (штриховые кривые) и без учета его (сплошные кривые). В области 40 Ь ох ЮО кэВ экспериментальные результаты ближе к расчетным кривым, учитывающим многократное рассеяние. Эти измерения, в согласии с теорией (см. гл. IV), показывают, что при имеющихся в данном эксперименте энергиях электронов в области Ю кэВ [c.260]

Снять ограничения на уровень флуктуаций и уточнить выражения для статистических характеристик излучения позволяет учет многократного рассеяния на основе высших приближений в ряде (2.4.5). Поскольку теория, З итываюгцая высшие приближения, очень сложна, ограничимся качественной графической иллюстрацией некоторых ее результатов. [c.106]

Распространение у Лучей в веществе с учетом многократного рассеяния. На законах П. г.-л. ч. в. основана физика защиты от ионизируюгцих излучений. В практич. случаях редко выполняются те жесткие требования к геометрии источника, поглотителя и детектора, указанные выше, к-рые необходимы для применения ф-лы (1). Если размеры поглотителя сравнимы с расстоянием от пего до источника и детектора, то ф-ла (1) не применима. Задача о распространении Y-лучей в веществе с учетом многократного рассеяния сводится к решению кинетич. ур-пия для ф-ции распределения У Квантов (ур-пия переноса). Аналитич. решение интегро-дифферепциального уравнения переноса возможно лишь при упрощающих предположениях. [c.232]

Ряд результатов получен решением кинетич. ур-ггия на электронных счетных машинах. В частности, методом Монте-Карло найден коэфф. отражения у-лучей от разных сред (альбедо) и фактор накопления энергии отношение энергии, полученной детектором от всех квантов, к энергии, получаемой от первичных, не претерпевших рассеяния, квантов. Панр., за водяным барьером толщиной в 25 см при энергии у-лучей 0,66 Мэе 75% энергии приносят рассеянные у-кванты. Теория П. г.-л. ч. в. с учетом многократного рассеяния изложена в [7, 8]. [c.232]

Учет многократного рассеяния при распространении оптических волн в дисперсных средах представляет собой одну из тех сложных задач, которые являются предметом исследований во многих разделах физики. Сюда относятся и задачи квантовой электродинамики, и задачи рассеяния тепловых нейтронов и заряженных частиц, и задачи астрофизики и физики атмосферы и т. д. Впервые Фолди [36] поставил задачу о многократном рассеянии волн и решил ее для модели точечных изотропных и статистически независимых рассеивателей. В последующем этот теоретический подход получил развитие и к настоящему времени имеется ряд полезных результатов, в том числе по физической интерпретации уравнений переноса, давно применяемых при практическом учете многократного рассеяния излучения. [c.55]

Формула (5.16) впервые была получена Кошмидером (1925 г.) на основании развитой им теории видимости. Дальнейшее развитие эта теория получила в работах В. В. Шаронова, А. А. Гер-шуна, а также В. А. Гаврилова [3] и др. В основе этой теории лежит уравнение, определяющее зависимость яркости объекта и атмосферы от расстояния и полностью совпадающее по форме с уравнением (5.7), но полученное из рассуждений в рамках теории однократного рассеяния. Отсутствие строгого учета многократного рассеяния при первоначальном выводе (5.7) иногда служило (и служит) поводом для уточнения этого уравнения за счет вклада многократного рассеяния . Приведенный здесь вывод уравнения (5.7) непосредственно из уравнений переноса излучения показывает, что это уравнение не нуждается в каких-либо дополнительных уточнениях за счет вклада многократного рассеяния . [c.157]

Интерпретация эффекта Родионова обоснована Г. П. Гущиным [7] и рассматривается как частный случай эффектов многократ-ного рассеяния в атмосфере. Сущность этих эффектов состоит в том, что при больших зенитных расстояниях Солнца спектрофотометрические приборы с конечным углом зрения наряду с прямым излучением регистрируют многократно рассеянное излучение. Доля последнего зависит от оптической толщи атмосферы, которая в свою очередь увеличивается с уменьшением длины волны и увеличением зенитного расстояния Солнца. Подробный расчет в приближении двукратного рассеяния показывает [7], что учет многократного рассеяния объясняет все наблюдаемые типы спектрального хода прозрачности атмосферы даже без учета аэрозольного ослабления. Более того, разработанная в [7] модель эффектов многократного рассеяния позволила записать уточненную формулу закона Бугера для атмосферы, учитывающую спектральный поток рассеянного солнечного излучения, поступающего в измерительный прибор из его телесного угла зрения. Эта формула подобна уточненной формуле закона Бугера (2.22) для горизонтальных трасс. [c.181]

НОСТЯХ срсды. Уравнения геометрической оптнки обычно выводятся из волнового уравнения (см. 38). Здесь мы получим решение, соответствующее этому методу, путем приближенного учета многократного рассеяния. Приводящийся ниже вывод не претендует на строгость его цель — в явном виде показать, как геометрическая оптика приближенно учитывает многократное рассеяние волн на малые углы. [c.214]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...