Зеркальных изображений метод

Зеркальное изображение, метод---- [c.281]

Звука скорость 14 Зеркальных изображений метод 24 Индуктивное сопротивление 7, 98, ЮЗ, 132 Индуцированная скорость 37, 101, 105, 114 Источник 21, 40, 44 Источник н сток 25, 41 Кармана вихри 73, 86, 89 Комплексное переменное 42 Конформное преобразование 46 Коэфициент полезного действия ветряка 148 вннта 148, 155 [c.162]

Продолжение е и ю, заданных в 2), в пространство вне 33 можно осуществлять различными способами. Распределение 8 вне 25 с учетом выполнения различных допущений, связанных с построением поля скоростей но источникам, можно задать с большим произволом и, в частности, принять, что 8=0 вне 25. Во многих частных случаях при продолжении плотности 8 во все пространство полезно использовать различные соображения, связанные с симметрией области 33 и соответствующих граничных условий (метод зеркальных изображений и т. и.). [c.278]

Если область, занятая движущейся жидкостью, имеет границы, то при построении поля скоростей, индуцируемого вихрями, необходимо опереться на соображения, развитые в конце предыдущего параграфа. Во многих интересных случаях можно удовлетворить граничным условиям на плоских участках границы или на границе, составленной из частей окружности, с помощью метода зеркальных изображений. Аналитическое продолжение потоков сквозь границы может приводить к необходимости рассмотрения поля скоростей в многолистном рима-новом пространстве,— это относится не только к плоским, но и к пространственным задачам. [c.292]

При контроле по схеме Ь (см. рис. 2.14) ультразвук один раз проходит сквозь дефект, поэтому чувствительность этого варианта меньше. Для расчета амплитуды можно применить номограммы, полученные для теневого метода с учетом замены излучателя его зеркальным изображением. При контроле по схеме г чувствительность обычно выше, чем по схеме в, по следующей причине. Угол наклона преобразователей для продольных волн делают небольшим (5. .. 10°), чтобы не возникали поперечные волны. Небольшой угол делает необходимым близкое расположение преобразователей. В результате лучи обычно 2 раза пересекают область де- [c.121]

Процессы диссипации, такие, как диффузия и трение, играют важную роль при изучении непрерывных сред. Как и для систем отдельных точек, такие процессы нелегко включить в аналитическое описание, но метод введения дополнительных систем зеркальных изображений , кратко описанный в гл. V, может быть принят и для непрерывных сред и, по-видимому, открывает интересные возможности ). В том случае когда нужно только облегчить переход к обобщенным координатам в уравнениях движения, может быть использована и диссипативная функция Рэлея. [c.135]

Далее используется метод зеркальных изображений для учета глубины h заложения заземлителя от поверхности земли и находится распределение потенциала q>h x, у) по оси у в глубь земли при вводе тока i=2at в середину заземлителя. [c.182]

Отражательные призмы развертываются в плоскопараллельную пластинку. Метод развертки состоит в последовательном построении зеркальных изображений призмы и отраженного луча. Каждое последующее изображение строится путем поворачивания предыдущего изображения вокруг проекции на чертеж отражающей грани. На рис. 9—11 [c.242]

Движение вихревого кольца в жидкости, которая (внутри или снаружи) ограничена неподвижной сферической поверхностью для случая, когда прямолинейная ось кольца проходит через центр шара, было исследовано Леви ) с помощью метода зеркальных изображений. Следующее упрощенное доказательство принадлежит Лармору ). Вихревое кольцо эквивалентно ( 150) сферическому слою дублетов с равномерно распределенной плотностью, который концентричен твердой сфере. Зеркальное изображение этого слоя согласно 96 есть другой концентрический однородный двойной слой, который, с своей стороны, эквивалентен вихревому кольцу, соосному с первым. Из только что названных параграфов легко получается теперь, что напряжения (х, ) и радиусы ( >, о> ) вихревого кольца и его изображения связаны соотношением [c.305]

Отражательные призмы развертываются в плоскопараллельную пластинку. Метод развертки состоит в последовательном построении зеркальных изображений призмы и отраженного луча. Каждое последующее изображение строится путем поворачивания предыдущего изображения вокруг проекции на чертеж отражающей грани. На фиг. 133, 134 и 135 даны примеры развертки призм и определения геометрической длины хода осевого луча в призме I. [c.247]

При работе с объектами с высокой апертурой требуется строгая параллельность поверхности стекол и отсутствие на-них дефектов. Параллельность поверхностей стекла легко проверить по зеркальному изображению в нем переплета оконной рамы. Если оно раздвоится, то параллельность поверхностей нарушена. Наличие дефектов можно определить визуально или при наблюдении через микроскоп в отраженном свете. Дефекты проявятся в виде светящихся точек или черточек. В зависимости от используемого метода микроскопии, предъявляются особые требования к качеству предметных стекол. Например, при исследованиях в поляризованном свете стек- [c.63]

Добавочный потенциал, вызываемый присутствием границ. Метод зеркальных изображений [c.400]

Круглый цилиндр. Пусть круглый контур с радиусом / о, отнесенный к системе координат Оуг, имеет своим центром ее начало, и предположим, что точка А (ОЛ == а) внутри круга или точка В ОВ= Ь) вне его является следом вихревой трубки напряжения Г (фиг. 35.5). Зеркальным изображением точки А будем называть (в чисто условном смысле метода зеркальных изображений, используемого ниже) точку О, центр круга, и точку В, расположенную на той же оси Оу, на расстоянии Ъ, определяемом соотношением [c.401]

При наличии двух или нескольких плоских поверхностей задача очень усложняется и трудно получить ее решение, пользуемся ли мы методом зеркальных изображений или каким-либо другим возможным методом. [c.405]

Как оказывается, в случае двух параллельных поверхностей (фиг. 35.7) мы можем пользоваться методом зеркальных изображений, хотя и встретим некоторые затруднения. Так, например, зеркальное отражение точки О относительно верхней границы (Гз) и нижней границы (Гг) дает множество точек-образов Зп. . . 32, Зх, расположенных в верхней части плоскости, и соответственно множество точек-образов /2 п, расположенных в нижней части плоскости. [c.405]

Для нахождения потенциала в области В действительного вихря, расположенного для упрош ения вычислений в центре, необходимо поместить в каждой точке-образе Зп, соответственно и в / , вихрь интенсивности Действительно, при построении течения внутри полосы в соответствии с методом зеркальных изображений напряжение вихрей, помещенных в точках б и /1 (первые изображения), получается путем умножения интенсивности Г на коэффициент V (Г = 7Г). Точка З2 является зеркальным изображением точки относительно верхней границы. Таким образом, вихревое напряжение в этой точке будет тоже отличаться коэффициентом V от напряжения в точке Д (Г2 = V = 7 Г). То же справедливо и для вихревого напряжения в точке /з- Применяя и дальше [c.405]

Применение метода зеркальных изображений к крылу с цилиндрическим фюзеляжем [c.407]

При помощи метода зеркальных изображений эта задача сводится к бесконечному числу бипланов без выноса с равными крыльями (фиг. 38.6 и 38.7). Мы будем различать два случая плоские горизонтальные и плоские вертикальные поверхности. [c.456]

МЕТОД ЗЕРКАЛЬНЫХ ИЗОБРАЖЕНИЙ. [c.24]

При этом на всей поверхности будет выполняться граничное условие = 0. Применяя метод зеркальных изображений, заменим металлическую поверхность зеркальными изображениями магнитных токов. При этом магнитные токи удвоятся [c.78]

Электродинамическая задача о возбуждении излучателей в бесконечном плоском идеально проводящем экране с помощью метода зеркальных изображений сводится к задаче о возбуждении излучателей в свободном [c.86]

Для нахождения поля излучения в области тангенциальные составляющие электрического поля заменяем в пределах раскрывов волноводов эквивалентными магнитными токами = [Е Х г]. а поверхность экрана дополняем идеально проводящей плоскостью. При этом на всей плоскости 2=0 будет выполняться граничное условие для электрического поля. Используя метод зеркальных изображений, т. е. вводя зеркальные изображения магнитных токов относительно бесконечной проводящей плоскости и опуская саму плоскость, получаем, что исходная задача эквивалентна нахождению поля излучения удвоенных магнитных токов в свободном пространстве. [c.138]

Шестиполюсные элементы. Ограничимся случаем 6-полюсных элементов, симметричных относительно продольной плоскости АА (рис. 2.5). Элемент образован двумя ЛП I, II, между которыми располагается резистивный поглотитель III с распределенно-сосре-доточенными потерями. Положим, что поперечные размеры резистивного поглотителя гораздо меньше длины волны в элементе и потери в проводящих поверхностях отсутствуют. Волновые сопротивления подводящих линий в общем случае неравны Я Ф2. Для построения модели элемента используем метод зеркальных изображений [10]. Шестиполюсный элемент описывается матрицей рассеяния [S], связывающей падающие с+ и отраженные с волны [c.47]

Наиболее подходящим конструкционным материалом для этой цели является полированное стекло, хотя в некоторых случаях возможно применение прозрачных полимерных материалов типа метилметакрилата. На одну из сторон стеклянной пластины заданного формата наносится тонкая металлическая пленка методом химического восстановления или конденсацией в вакууме. (Чаще всего получают серебряные или алюминиевые покрытия). Затем на металлическую пленку наносится слой светочувствительной эмульсии, которая засвечивается через плотно прижатый к ней фототрафарет с заданным сюжетом. После соответствующей обработки освещенных участков с остальной поверхности пластины пленка металла удаляется травлением. На поверхности стекла остается зеркальное изображение заданного сюжета, которое по всей пластине перекрывается непрозрачной лакокрасочной пленкой. [c.186]

Если осветить голограмму с обратной стороны (рис. 11.15,6), то главное изображение отсутствует, но образуется дополнительное. Как и в расположениях, рассмотренных в 59 —64, дополнительное изображение, получаемое методом Денисюка, является зеркальным по отношению к объекту. [c.265]

Возникает вопрос о том, как учесть влияние 1 раницы. Если рассеяние на поверхности полностью хаотично, то электроны, покидающие поверхность, в среднем не будут нести импульса, параллельного поверхности. Эквивалентное распределение может быть получено в бесконечной среде, если положить Е равным нулю везде за границей. Этот вывод приводит к интегрированию уравнения (17.7) по физическому объему. В случае зеркального отражения от границы картина более сложная. Плоская поверхность может быть рассмотрена методом зеркального изображения. Если среда занимает полупространство. г > О, то можно считать, что Е(—х, у, z) = E x, у, z), и вести интегрирование по всему объему. В модели, рассматривавшейся Рейтером и Зондгеймером, предполагалось, что зеркально рассеивается некоторая часть р электронов, а часть 1 — /> рассеивается диффузно. Экспериментальные данные свидетельствуют о том, что р = 0. [c.706]

Для других видов контроля зеркально-теневым методом формулы, подобные (2.23), приведены в [31 ]. Они качественно подтверждены экспериментами. Анализ показывает, что ослабление амплитуды второго донного сигнала при контроле по схеме, изображенной на рис. 2.14, в, больпле ослабления амплитуды первого донного сигнала, так как ультразвуковые волны 4 раза проходят мимо дефекта. В связи с этим чувствительность при контроле по второму донному сигналу более высока, хотя при этом возрастают помехи. Этот способ применяют при необходимости повышения чувствительности. [c.121]

В работах [165-166, 170] была продемонстрирована возможность измерения методом спекл41нтерферометрии наклона 1 едеформируемого диффузно рассеивающего объекта независимо от его поперечного переме щения. В частности, в [165-166] зта возможность достигалась за счет коллимированного освещения о екта и регистрации спекл-картины в заднот фокальной плоскости положительной линзы. В [170-171] показано, что этого же можно достичь, не прибегая к коллимированному освещению, фокусируя регистрирующую фотокамеру на плоскость, в которой находилось бы зеркальное изображение освещающего источника, отраженного в исследуемой поверхности, а также освещая обьект в направлении, близком к оптической оси фотокамеры. [c.160]

На рис. 158 показана матрица прессформы, имеющая глубокий и сложный рисунок на сферической поверхности, труднодоступной для гравирования. Такие изображения рекомендуется получать методом выдавливания с помощью мастер-пуансона (давильника с профилем в зеркальном изображении). [c.132]

Результаты, полученные в предыдущем разделе, могут быть применег ны к некоторым практическим задачам, связанным с несущими поверхностями. Так, например, в настоящем разделе мы исследуем теоретическую и практическую стороны задачи о крыле, пересекающем бесконечный цилиндрический фюзеляж, используя при этом метод зеркальных изображений. [c.407]

Расчета П., достаточно удовлетворительного, до сих пор нет. Постройка П. основана на выполнении указанных выше правил, а также на рассмотрении электрич. поля антенны, силовые линии К-рого должны быть перехвачены П. Количество проводов П. определяется количеством силовых линий на единицу поверхности земли, т. е. напряженностью электрического поля. Расчет емкости антенна-противовес не представляет трудностей, т. к. применив метод зеркального изображения, нетрудно рассчитать емкость между двумя системами проводов. Конечно эта емкость должна лишь немного отличаться (быть на 5—10% меньше) от емкости антенна-земля , т. к. иначе П. не был бы достаточно хорошим экраном. Расчет сопротивления радиосети при П. представляет большие трудности. Существуют правда ф-лы, выведенные Эккерслеем для потерь вследствие токов, индуктированных в земле антенной и П., и для диэлектрич. потерь в земле, но эти ф-лы недостаточно удовлетворительны. [c.171]

Твердые границы часто существенно изменяют звуковые потоки это влияние границ можно исследовать методами, применяемыми для течений с малыми числами Рейнольдса. Когда акустический пучок создается колеблющейся мембраной, заподлицо заделанной в плоскую стенку (ср. с разд. 1.12), эта стенка, создавая дополнительное вязкое сопротивление потоку, может уменьшить как его скорость, так и его протяженность. При малых числах Рейнольдса поле скоростей, создаваемое сосредоточенной силой Р при наличии нормальной к этой силе плоской стенки, меняется следующим образом если I — зеркальное изображение положения стокслета в плоскости, то-объемный расход (196) сводится к [c.415]

Чтобы найти новые решения основных уравнений, отвечающие частным видам граничных поверхностей, применялись два метода. А. Зоммерфельд с помощью теории функций дал метод нахождения ветвящихся решений волнового уравнения. Дальнейшая процедура, посредством которой он удовлетворяет граничным условиям для этих решений, состоит в обобщении метода зеркальных изображений Томсона. Другой метод, который оказался удачным, состоит в преобразовании основных уравнений к таким криволинейным координатам, что поверхности разрыва параметров соответствуют постоянному значению одного параметра. К сожалению, применимость обоих методов органичена, и пока было решено только несколько случаев . [c.382]

Чтобы получить полное сопротивление П-звена, необходимо-взять удвоенное сопротивление параллельного плеча на фиг, 109, г на каждом конце и включить между ними последовательное плечо, состоящее из индуктивности Lq, последовательно соединенной с емкостью Го, Чтобы две половины схемы являлись зеркальным изображением друг друга, нужно разделить это плечо- на две части, оставив в каждой элементы LqI2 и 2Со, При использовании теоремы Бартлета последовательное плечо будет иметь-три последовательных резонансных цепи с тремя резонансами 1) цепь с резонансной частотой и удвоенным сопротивлением параллельного плеча, 2) цепь с резонансной частотой f и удвоенным сопротивлением параллельного плеча и 3) цепь из элементов LqI2 и 26 о, резонанс которой определяется средней частотой /м- Диагональное плечо будет иметь последовательно соединенные первую и вторую цепи. Реактивные сопротивления этих плеч имеют резонансные и антирезонанспые частоты, показанные на фиг, ИЗ, в. Характеристики двух ветвей пересекаются при резонансных частотах и откуда следует, что характеристика затухания не отличается от характеристики, приведенной на фиг, 109, б. Однако сопротивление полученного четырехполюсника стало совсем другим. Действительно, при вычислении произведения j/X Xji получается зависимость, показанная на фиг, 109, г для фильтра типа т, которая дает более постоянное сопротивление в пределах полосы пропускания, чем для П-звена. Поэтому фильтры типа т более пригодны для создания устройств с высокой избирательностью. Мы видим, что метод построения эквивалентных мостиковых звеньев весьма полезен для анализа свойств сложных цепочечных схем. [c.409]

В случае реальной земли возникающ ая в ней под влиянием поля вибратора система токов не эквивалентна зеркальному изображению вибратора. Однако и в этом случае при расчете поля на больших расстояжиях от вибратора можно пользоваться методом, подобным методу зеркальных изображений. [c.136]

На рис 10.6 прввеАеяа расчетная кривая, ооределяющая зависимость сопротивления излучения симметричного вибратора с длиной плеча /=0,25Х от высоты подвеса Н. Кривая рассчитана указанным здесь приближенным методом. На этом же графике точками нанесены экспериментальные значения активной составляющей сопротивления вибратора. Как видно из рисунка, при ЯД>0,25 экспериментальные значения входного сопротивления и значения сопротивления излучения, рассчитанные по (10 6), хорошо совпадают. При низких высотах подвеса экспериментальные значения активного сопротивления значительно превосходят расчетные. Это несовпадение кривых объясняется как отличием реального распределения тока в земле от принятого идеализированного, так и изменением закона распределения тока в вибраторе из-за сильного взаимного влияния между вибратором и его зеркальным изображением. [c.172]

Этот метод изображений можно употреблять и в более сложных случаях. Вместо одного можно взять некоторую систему источников и стоков или некоторую замкнутую кривую, изгбражающую обтекаемое тело. Поток, обтекающий такую систему в присутствии прямолинейной стенки Рр, можно получить, введя зеркальное изображение системы относительно прямой PQ, [c.24]

Порог чувствительности зеркально-теневого метода, так же как теневого, на практике выше, чем для эхометода, вследствие нестабильности амплитуды донного сигнала. Если надежно фиксируется ослабление донного сигнала на 20 дБ, то при контроле способами, изображенными 2.36, а, г, выявляются дефекты площадью 0,5... 1 от площади преобразователя. При контроле по способу рис. [c.160]

Восьмиполюсные элементы. Будем полагать, что 8-полюсные элементы образованы распределенно-связанными ЛП с однородным изотропным заполнением, потери в проводящих поверхностях отсутствуют и ЛП симметричны относительно продольной плоскости АА (рис. 2.6,а). Для построения модели элемента, так же как и выше, используем метод зеркальных изображений. Запишем соотношения, связывающие падающие и отраженные волны в плечах элемента [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...