Зеемана эффект

Зарядовое сопряжение 546, 617, 636 Зарядовый мультиплет см. Изотопический мультиплет Зеемана эффект 71 Зеркальная симметрия 89, 599 Зеркальные ядра 278 [c.716]

Запрещенные линии 53, 230, 244, 253, 437 Заряд эффективный 49, 310 Зарядовое число 18 Зеемана эффект 41, 331 [c.637]

Зеемана эффект на линиях с различными типами связи 374 [c.637]

Связь М. и оптич. свойств веществ приводит к огромному числу физ. эффектов (см. Зеемана эффект, Фарадея эффект, Коттона — Мутона эффект, Хайле эффект и др.), в т. ч. к влиянию света на возникновение и изменение магн. порядка. [c.633]

Квантовые М. основаны на квантовых эффектах и явлениях, возникающих при взаимодействии микрочастиц с магн. полем ядерном магнитном резонансе (ЯМР), электронном, парамагнитном резонансе (ЭПР), Зеемана эффекте, Джозефсона эффекте (см. / вантовый магнитометр, Сквид). [c.700]

Существование П. п. у металлов было теоретически объяснено В. Паули в 1927 на основе Ферми — Дирака статистики электронов проводимости и Зеемана эффекта. [c.550]

Внеш. эл-нами определяются и магн. св-ва А. В А. с полностью заполненными электронными оболочками магн. момент, как и полный механич. момент, равен нулю. Магн. моменты А. с частично заполненными внеш. оболочками, как правило, не равны нулю такие А. явл. парамагнитными (см. Парамагнетизм). Во внеш. магн. поле все уровни А., у к-рых магн. момент не равен нулю, расщепляются (Зеемана эффект). Все А. обладают диамагнетизмом, к-рый обусловлен возникновением у них магн. момента под действием внеш. магн. поля (т. н. индуцированного момента). [c.39]

Под влиянием внеш. электрич. и магн. полей происходит расщепление спектр, линий (см. Зеемана эффект, Штарка эффект). Возмущающие факторы, существующие в излучающей среде, вызывают уширение и сдвиг спектр, линий (напр., доплеровское уширение линий в излучении плазмы, см. Ширина спектральных линий). [c.42]

В. существенно связано со структурой этого поля, с тем, какими св-вами симметрии оно обладает. Если поле сферически симметрично, т. е. если в нём сохраняется равноправие направлений, то направления орбит, момента кол-ва движения, магн. момента и спина ч-цы (напр., эл-на в атоме) не могут влиять на значение энергии ч-цы (атома). Следовательно, и здесь существует В. уровней энергии. Однако если поместить такую систему в магн. поле Н, то направление магн. момента л начинает сказываться на значении её энергии совпадавшие прежде значения энергии разл. состояний (с разными направлениями а) оказываются теперь различными вследствие вз-ствия магн. момента ч-цы с магн. полем ч-ца получает дополнит, энергию 1нН, значение к-рой зависит от взаимной ориентации магн. момента и поля (ц// — проекция р, на направление поля Н, к-рая в квант, механике может принимать лишь дискр. ряд значений). Происходит расщепление уровней энергии, т. е. снятие В., полное или частичное (когда кратность В. лишь уменьшается), в зависимости от конкретных условий. Такое расщепление уровней энергии (атомов, молекул, кристаллов) в магн. поле наз. Зеемана эффектом. Расщепление уровней бывает и во внеш. электрич. поле Штарка эффект). [c.97]

Во внеш. ноле А. приобретает дополнит, энергию и его уровни расщепляются, т. е. происходит снятие вырождения уровней энергии свободного А. кратности 2/+1, где квантовое число J определяет величину полного момента импульса А. В результате расщепления уровней энергии расщеш1яются и спектральные линии в спектре А. см. Зеемана эффект, Штарка эффект). [c.151]

Магнитооптические М. основаны на изменении оптич. свойств веществ под действием магн. поля (Фарадея эффект, Керра эффект, Зеемана эффект, Ханле эффект и др.) и применяются в основном в лаб. исследованиях для измерения магн. индукции слабых, средних и сильных магн. полей (как постоянных, так и переменных). Линейная зависимость угла поворота плоскости поляризации света от магн. индукции, отсутствие электрич, цепей в области измеряемого магн. поля, практич. безынерционность магнитооптич. эффекта Фарадея обусловливают перспективность при- [c.700]

МАГНИТООПТИКА (магнетооптика) — раздел оптики, изучающий явления, возникающие в результате взаимодействия оптического излучения с веществом, находящимся в магн. поле. Наличие магн. поля не только изменяет дисперсионные кривые коэф. поглощения и показателя преломления, но и приводит к появлению или изменению оптической анизотропии среды. Большинство магнитооптич. эффектов является прямым или косвеипым следствием расщепления уровней энергии системы (снятия вырождения) во внеш. магн. поле. Непосредственно это расщепление проявляется в Зеемана эффекте — расщеплении в магн. поле спектральных ли)гий оптич. переходов. Все др. магнитооптич. эффекты являются следствием эффекта Зеемана и связаны с особенностями поляризаЕщи оптич. переходов и с закономерностями распространения света в среде, обладающей дисперсией. [c.701]

В простейшем микроволновол спектрометре излучение генератора СВЧ пропускают через волноводную ячейку, заполненную исследуемым газом, и направляют на приёмник излучения, сигнал к-рого, пропорциональный принимаемой мощности, подаётся на регистрирующий прибор. Линии поглощения в газе регистрируют по уменьшению приходящей на приёмник мощности излучения определённых частот. Для новыше-ния чувствительности спектрометров используют модуляцию частот спектральных линий, действуя на частицы электрич. [Штарка эффект) или магн. Зеемана эффект) полем и выделяя сигнал на частоте модуляции. В миллиметровом и субмиллиметровом диапазонах используют модуляцию частоты излучения источника и приём сигналов от линий поглощения по модуляции давления исследуемого газа при поглощении им моду-лиров. излучения (см. Субмиллиметровая спектроскопия). Большой запас чувствительности позволяет исследовать, напр., спектры нестабильных молекул, запрещённые спектры молекул, а также применять М. с. для молекулярного и изотопного спектрального анализов. Повышения чувствительности в разл. микроволновых спектрометрах достигают также накачкой вспомогат. излучения (т. н. двойной резонанс), сортировкой частиц по состояниям (см. Молекулярный генератор) и др. [c.133]

В радиолокации и радиоастрономии М. к. используют для обнаружения целей и определения их важнейших геом. (размеры, конфигурация) и физ. (теип-ра, плотность, диэлектрич. проницаемость и т. п.) параметров. Для физ. сред характерно появление естеств, модуляции, возникающей при воздействии маги, или электрич. полей на излучающие материальные среды (см. Зеемана эффект, Штарка эффект), при рассеянии света на колебаниях кристаллич. решётки твёрдых тел Мандельштама — Бриллюэна рассеяние) и т. д. Понятие естеств, модуляции распространяют также на волны. Так, напр., волновой пучок достаточной интенсивности может изменять параметры среды и, как следствие, модулировать свою плотность (см. Самофокусировка света). При распространении волн в нелинейных диспергирующих средах (жидкостях, плазме) возникает явление автомодуляции волн, связанное с разл. видами неустойчивости волн по отношению к НЧ-пространственно-временныи возмущениям, Естеств. модуляция находит практич. приложение в радио- и оптич. спектроскопии для диагностики параметров разнообразных среД в нелинейной оптике для формирования мощных световых потоков в акустике и др. областях прикладной физики. Способы практич. реализации М. к. связаны, как правило, с нелинейными устройствами, параметры к-рых (в радиотехнике, напр,, это ёмкость, сопротивление в акустике — плотность, и т. п.) можно изменять во времени в соответствии с законом модуляции. Техн. устройства, реализующие М. к., наз. модуляторами. [c.178]

Появление лазеров вызвало интенсивное развитие методов внутр. М, с., основанных на управлении когерентным излучением за счёт изменения параметров лазера. При этом мы. устройства, применяемые как внеш. модуляторы, номещаются внутри оптического резонатора лазера. Используя разл. способы внутр. модуляции, получают любой вид М. с. амплитудный, частотный, фазовый и поляризационный. Частотой излучения лазера управляют, изменяя добротность оптич. резонатора лазера, напр. менян оптич. длину резонатора. С этой целью одно из зеркал резонатора закрепляют либо на магнитострикционном стержне (см. Магнитострикционный преобразователь), либо на пьезоэлементе и изменяют длину резонатора синхронно с модулирующим напряжением. Тот же эффект достигается путём изменения показателя преломления среды, заполняющей резонатор, для чего используется электрооптич. кристалл. Частотную модуляцию излучения лазера можно получить также при наложении на активную среду магн. или электрич. полей (см. Зеемана эффект, Штарка эффект), под действием К-рых происходит расщепление и смещение рабочих уровней атомов, ответственных за генерацию когерентного излучения. Изменяя величину коэф. усиления, получают амплитудную модуляцию излучения лазера. Для этого воздействуют на разность населённостей активной среды, либо изменяя мощность её возбуждения, либо используя всцомогат. возбуждение, приводящее к-перераспределению населённостей. Амплитудная модуляция излучения может быть получена и при помощи модуляции тока разряда газовых или полупроводниковых лазеров, работающих в непрерывном режиме. Одним из методов управления когерентным излучением является модуляция величины обратной связи лазера, т. е. коэф. отражения зеркал резонатора. С этой целью используют резонатор, одно из зеркал к-рого вращается с большой скоростью, и потому условия генерации выполняются лить в короткие промежутки времени. Вместо зеркал часто используют вращающуюся призму полного внутр. отражения. Изменение величины обратной связи можно получить, заменяя одно из зеркал на систему зеркал, образующих интерферометр Фабри — Перо. Коэф. отражения такого резонатора зависит от расстояния между зеркалами, изменяя к-рое можно модулировать интенсивность излучения и получать т. н. гигантские импульсы, мощность излучения в к-рых существенно превосходит мощность непрерывной генерации. Наконец, излучение лазеров также модулируют, изменяя добротность оптич. резонатора путем введения потерь, величина к-рых управляется внеш. сигналом. Для этого используют модуляторы на основе элек- [c.184]

Т. к. Мг всегда относится к полносимметричиому типу симметрии и [Г ] всегда содержит полносимметричный тип, условие (30) фактически не ограничивает класс состояний, в к-рых // имеет диагональные элементы. Т. о., расщепление уровней энергии во внеш. магн. поле (Зеемана эффект) происходит для всех М. уже в первом приближении, т. е. наличие линейного по полю эффекта Зеемана ничем не ограничено. Величина линейного зеемановского расщепления для жёсткого асимметричного волчка даётся ф-лой [c.191]

Величину сверхтонкого расщепления осн. уровня М. удаётся очень точно измерить, помещая М. во внепг. статич. магн. поле. При этом вследствие Зеемана эффекта в основном 15-состоянии возникает система уровней, определяемая ф-лой Брейта — Раби (1931) [c.226]

НАКАЧКА в квантовой электронике — процесс создания неравновесного состояния вещества под воздействием эл.-магн. полей, при соударениях с заряженными или нейтральными частицами, при резком охлаждении предварительно нагретых газовых масс и т. п. Н. переводит вещество из состояния термоди-намич. равновесия в активное состояние (с инверсией населённостей), в к-ром оно может усиливать и генерировать эл.-магн. волны (см. Квантовая электроника, Лазер). Термин Н. применяется также в радиотехнике и оптике для обозначения процессов воздействия на элементы параметрич. систем. Н. наз. и воздействие циркулярно поляризованным оптич. излучением на систему парамагн. частиц, находящихся в магн. поле, с целью изменения разности населённостей магн. аее-мановских подуровней энергии (см. Зеемана эффект. Квантовые стандарты частоты. Квантовый магнитометр). [c.239]

Обязат. условием для создания оптич. Н. э. является использование такого физ. эффекта, в к-ром имеется выбранное направление, совпадающее с одним из направлений распространения света. Напр., для Фарадея эффекта и Зеемана эффекта выбранным является направление внеш. магн. поля, в движущихся и вращающихся средах — направление движения или вращения, в акустич. устройствах — направление распространения звука. Невзаимность эффектов может быть по фазе, амплитуде, поляризации. [c.250]

П. свободных атомов н ионов определяется в основном полным моментом импульса электронной оболочки, характеризуюпщмся квантовым числом J. В магн. ноле Н осн. уровень энергии атома расщепляется на 2/ -Ь 1 магн. подуровней, разделённых одинаковыми интервалами p.QgjH, где рд — магнетон Бора и g/ — Ланде множитель (см. Зеемана эффект). Каждому подуровню соответствует квантованное значение проекции Цн магн. момента атома на направление Н Рн где mj = J, J — i,. .., —J. При термо- [c.531]

Обычно Р. и. поляризовано. В общем случае степень поляризации и её характер определяются поляризацией возбуждающего излучения, направлением паодюдения по отношению к направлению распространения возбуждающей волны, давлением и составом излучающего газа, ориентацией и величиной внеш, электрич. и магн. полей. Особенно сильно на поляризацию влияет магв. поле (см. Зеемана эффект). [c.313]

Ридберговские состояния в магнитном поле. В отличие от обычных слабовозбуждённых состояний, для к-рых осн, роль играет параыагн. взаимодействие атома с маги, полем (см. Зеемана эффект, Пашена — Бака эффект), для атомов в Р. с. важную роль играет диа-магн, взаимодействие, очень быстро растущее с увеличением п. Р. с. в магЕ. поле описывается гамильтониа-Юм [c.393]

Применение свсрхсильных магнитных полей. Начало использованию сильных магн. полей в физ. исследованиях было положено трудами П. Л. Капицы. В кон. 1920-х гг. он провёл в полях до 320 кЭ обширные исследования магнетосопротивления, намагниченности, маз-нитострикции, Зеемана эффекта, траекторий заряж. частиц. Макс, интерес вызывают С. м. п. в физике твёрдого тела. Они применяются в исследованиях галь-ваномагн., термомагн., оптич., магн.-оптич., резонансных явлений. Оптич. и магн.-оптич. исследования свойств мн. веществ проведены в полях до 10 МЭ, в т. ч. при низких темп-рах исследовано влияние С. м. п. на энергетич. спектры, зонную структуру и др. характеристики твёрдого тела. В полях до 2 МЭ исследовались спектры поглощения и циклотронный резонанс в полупроводниках, Фарадея эффект в видимой и ИК-облас- [c.452]

В электрич. поле С. л. испытывает сдвиг н расщепление (см. Штарка аффект), магн. поле приводит к зеема-новскому расщеплению С. л. (см. Зеемана эффект). В электрич. поле интенсивной эл.-магн. волны также возникают сдвиг и расщепление С. л. [c.606]

СПЕКТРОСКОПИЯ КРИСТАЛЛОВ — раздел спектроскопии, изучающий разл. типы спектров кристаллич. веществ в широком диапазоне длин волн. Наиб, информативны спектры в УФ-, видимом и ИК-дианазонах. Теоретич. основа С. к.— квантовая теория твёрдого тела. С. к. включает абсорбционную С. к. (исследование спектров поглощения), эмиссионную С. к. (исследование спектров испускания), спектроскопию рассеяния и отражения. В С. к., помимо частотных зависимостей процессов поглощения, испускания, рассеяния и отражения, изучают поляризац. характеристики взаимодействия кристаллов с излучением (см. Поляриметрия). В С. к. исследуют также изменение спектральных характеристик под внеш. воздействием — при изменении темп-ры, при наложении электрич. поля (Штарка эффект), магн. поля (Зеемана эффект, Фарадея эффект), ме.ханич. деформаций и т. д. [c.625]

Ф. э. по своей природе тесно связан с Зеемана эффектом, обусловленным расщеплением уровней энергии атомов и молекул магн. полем. При продольном относительно магн. поля наблюдении спектральные компоненты зеема-новского расщепления оказываются циркулярно поляризованными. Соответствующую циркулярную анизотропию обнаруживает и спектральный ход показателя преломления в области зеемановских переходов. Т. о., в наиб, простом виде Ф. э. является следствием зеемановского расщепления кривых дисперсии показателя преломления для двух циркулярных поляризаций. [c.275]

В большинстве моделей Я. г. применяется динамич. ориентация ядер, заключающаяся в изменении равновесной населённости в системе ядерных спинов с помощью оптической накачки циркулярно-поляризованным излучением на частоте, соответствующей переходу между зеема-новскими подуровнями электронов, находящихся в слабом пост, поле Н (см. Зеемана эффект). Ориентация ядерных спинов происходит за счёт передачи момента импульса фотонов от электронов к ядрам (см. Ориентированные ядра). При лазерной накачке степень ориентации ядер может достигать 70%, что даёт высокое отношение сигнала к шуму SIN (> 75 дБ). [c.673]

Этот — четвертый — том общего курса физики посвящен физической оптике и является естественным продолжением предыдущего тома, в котором излагается учение об электрических и магнитных явлениях. Физическая оптика рассматривается в нем преимущественно с волновой (конечно, электромагнитной) точки зрения. Ропросы квантовой оптики затрагиваются лишь частично. Дается Представление о фотонах п процессе излучения как о квантовом переходе атомных систем из одного энергетического состояния в другое. Это необходимо для введения понятия индуцированного излучения и объяснения принципов работы лазеров. Однако систематическое изложение основ квантовой оптики, в той мере, в какой это возможно сделать в рамках общей физики, а также относящихся сюда квантовых явлений (фотоэффект, эффект Комптона, спектральные закономерности, люминесценция, эффект Зеемана, эффект Штарка и пр.), предполагается дать в пятом томе, где будет излагаться атомная физика в широком смысле эюго слова. [c.7]

Смотреть страницы где упоминается термин Зеемана эффект : [c.928] [c.412] [c.401] [c.245] [c.298] [c.607] [c.179] [c.288] [c.327] [c.331] [c.334] [c.482] [c.681] [c.689] [c.398] [c.234] [c.403] [c.631] [c.631] [c.641] [c.474] [c.578] [c.746]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.71 ]

Физика низких температур (1956) -- [ c.408 ]

Оптические спектры атомов (1963) -- [ c.41 , c.331 ]

Классическая механика (1975) -- [ c.335 ]

Вариационные принципы механики (1965) -- [ c.279 , c.289 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.564 ]

Основы оптики (2006) -- [ c.211 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...