Плотность молекулярного потока

Плотность молекулярного потока у поверхности испарения можно определить по закону Фика [c.423]

В бинарной смеси поверхность эйлерова контрольного объема пересекают не только конвективный поток смеси, но и молекулярные потоки массы компонента, которые переносят импульс и энергию. Это и вносит особенности в выражения для тензора вязких напряжений и вектора плотности молекулярного потока энергии в смесях. [c.38]

Если плотность молекулярного потока вещества разделить на концентрацию рй -го компонента, то получим величину, имеющую размерность [c.19]

Исследование диффузии в многокомпонентных парогазовых системах. Вычисление коэффициентов многокомпонентной диффузии по результатам измерений предусматривает знание плотностей молекулярных потоков и градиентов концентраций компонентов смеси. Определение плотностей молекулярных потоков производилось стандартным методом Стефана. Экспериментальная установка подробно описана в [1]. Одним из граничных условий метода Стефана является требование постоянства концентрации насыщенных паров над поверхностью испаряющейся жидкости. Следовательно, в диффузионную ячейку необходимо заливать смеси, составы которых при испарении в какой-либо газ практически не меняются. [c.46]

V — частота ударов молекул о стенку на единицу пл щади, плотность молекулярного потока р — коэффициент отражения р — плотность газа [c.10]

Пространственное распределение плотности молекулярных потоков, формируемых некоторыми из элементарных структур (см. рис. 3.1), представлено на рис. 3.3 [44]. Молекулярный поток падает на левый торец структуры справа от выходного отверстия находится свободное пространство, поглощающее все вылетающие из структуры молекулы. В левой части рисунка показаны индикатрисы потока, формируемого в результате обратного рассеяния молекул в правой части—индикатрисы потока вылетающих молекул. Индикатрисы потока построены в координатах х(0)—0, где x 6)=N (в)/N N Q)—поток молекул в единичном телесном угле в направлении 0 по отношению к оси N — поток падающих на вход молекул в единичном телесном угле, ориентированном по оси. канала. [c.127]

Переход от системы по рис. 3.4, б к реальной системе по рис. 3.4, а приводит к деформации пространственного распределения плотности молекулярного потока на входе второго и последующих каналов, что нарушает условие равновесности и делает некорректным [c.132]

Подробная сводка значений Ро для нахождения G в типовых соединительных каналах НПД рассматриваемого типа (цилиндр, жалюзи и т. п.) дана на рис. 3.1. В отличие от предыдущего случая (4.2) дает, строго говоря, приближенный результат. Погрешность связана с нарушением изотропности поля скоростей молекул вблизи сорбирующей поверхности из-за влияния трубопровода (см. индикатрисы плотности молекулярных потоков на выходе элементарных каналов на рис. 3.3). Точные значения коэффициента захвата одной из модификаций НПД рассматриваемого типа (плоская сорбирующая поверхность, установленная в торце цилиндрической трубы с жалюзийным экраном) представлены на рис. 4-.1,л, м. [c.154]

Рис. 4.5. Плотность молекулярных потоков, падающих на стенки цилиндрической трубы, при L/R = 2 a) и 8(6) в долях плотности потока на входе

Рис. 4.6. Радиальное распределение относительной плотности молекулярного потока на расстоянии 4/ от выходного сечения цилиндрической трубы с относительной длиной LIR = 2(a) и 8(6) для разных коэффициентов прилипания

Примеры практического использования численных и. аналитических методов определения пространственного распределения молекулярной концентрации и плотности молекулярных потоков в сложных ВС, содержащих эмиттирующие и сорбирующие поверхности, даны в [8, 36,42,57,77,99]. [c.174]

Здесь 5 — энтропия единицы массы смеси, Т — абсолютная температура, д — плотность молекулярного потока тепла, а х — эффективный химический потенциал, связанный с химическими потенциалами компонент 1 и Х2 соотношением [c.218]

Критическая температура возрастает с увеличением скорости испарения, т. е. с увеличением плотности молекулярного потока пара, поэтому, кроме понятия критической температуры при данной плотности молекулярного потока, следует ввести понятие критической плотности. [c.47]

Критической плотностью молекулярного потока при данной температуре подложки называется такая плотность, ниже которой конденсированная пленка не может быть образована. [c.48]

Если плотность молекулярного потока мала (мала скорость испарения), то вероятность столкновений при миграции значительно уменьшается и многие осевшие атомы вновь покинут подложку, так же как и в том случае, когда температура подложки будет выше критической, и энергия атомов превысит энергию связи в ямках потенциального рельефа поверхности подложки. [c.48]

Плотность массового потока вещества может быть выражена через градиент осредненной во времени концентрации, но в этом случае в законе Фика коэффициент молекулярной диффузии D надо заменить на D + D , где D — коэффициент турбулентного переноса вещества. В этом случае дифференциальное уравнение массообмена для турбулентного потока приводится к виду [c.262]

Следует заметить, что подобными могут быть только явления одинаковой природы, описывающиеся одинаковыми аналитическими зависимостями. Так, формулы для плотности теплового потока при теплопроводности (закон Фурье) и для плотности массового потока при молекулярной диффузии (закон Фика) имеют одинаковую структуру. Но явления теплопроводности и диффузии качественно различны и потому не могут быть подобными Явления, описываемые одинаковыми уравнениями (или системой уравнений), но имеющие различную физическую природу, называются аналогичными. [c.267]

Так как концентрация горячего газа при приближении к поверхности испарения уменьшается, то по направлению к поверхности возникает молекулярный поток горячего газа, который можно выразить формулой, аналогичной формуле (12.28). Но поверхность непроницаема для горячего газа, и потому этот поток газа должен быть компенсирован конвективным потоком парогазовой смеси. Вместе с этим потоком от стенки уносится пар. Плотность конвективного парового потока определяется формулой [c.423]

Т — температура х, у — прямоугольные координаты т и д — касательное напряжение трения и плотность теплового потока в пограничном слое. Для турбулентного потока величины д и х являются суммой молекулярных и турбулентных значений этих параметров. [c.28]

Первое слагаемое правой части уравнения (13.38) определяет перенос теплоты теплопроводностью, второе — конвекцией и третье — молекулярной диффузией. Плотность теплового потока в однокомпонентной движущейся среде определяется уравнением (13.20), следовательно, в движущейся смеси появляется диффузионная составляющая теплового потока. [c.198]

Второй способ в настоящее время широко распространен в инженерной практике. Составим обобщенные уравнения для определения безразмерного коэффициента теплоотдачи. Его находят из уравнения для переноса теплоты в очень тонком слое жидкости у поверхности, где осуществляется молекулярный перенос теплоты, поэтому плотность теплового потока q можно определить по закону Фурье (18.3) [c.196]

Таким образом, при конвективном теплообмене плотность теплового потока определяется суммой молекулярной и конвективной составляющих [c.8]

Вектор плотности теплового потока равен сумме двух векторов молекулярного переноса (теплопроводности) и конвективного переноса [c.268]

Конвективный теплообмен обусловлен совместным действием конвективного и молекулярного переносов теплоты. В каждой точке движущейся среды можно рассматривать вектор плотности теплового потока, равный в соответствии с двумя указанными видами переноса сумме двух векторов [c.314]

Значение А/н зависит от разности концентраций в пределах к.и.с Ас, а также от крутизны кривой, определяющей вид функции температуры насыщения раствора (смеси) от концентрации. При одинаковом Ас значение А н будет тем больше, чем больше производная (1 н/<3с. Если производная dt /d характеризует свойства раствора (смеси), то Ас зависит не только от свойств последних, но и от режимных параметров, ири которых происходит процесс кипения. Так, Ас возрастает с ростом массовой скорости испарения /о, которая, в свою очередь, пропорциональна плотности теплового потока q. Следовательно, A q. С ростом коэффициента диффузии D разность концентраций в к.п.с. уменьшается. Наложение турбулентного обмена на процесс молекулярной диффузии также способствует снижению Ас, поэтому при проведении процесса в условиях вынужденного движения с ростом скорости w разность концентраций Ас уменьшается. [c.345]

Далее нужно учесть температурный напор в пристенном слое жидкости. У самой стенки перенос теплоты осуществляется путем молекулярной теплопроводности. Плотность теплового потока q является постоянной величиной. Поэтому на основе закона Фурье выражение для д можно записать в виде [c.284]

Количество вещества, диффундирующего в единицу времени через единицу площади изопотенциальной поверхности (поверхность одинакового потенциала массопереноса), называется плотностью молекулярного потока вещества к-го компонента 1и кг1м ч). Эта величина является векторной, ее направление определяется нормально п к изопотенциальной поверхности [c.19]

Перенос пара в первом приближении будет определяться процессом молекулярного течения (эффузией). Плотность молекулярного потока будет пропорциональна градиенту от велйчины Pi/V T- [c.363]

Поскольку остальные поверхности области / имеют детерминированные характеристики, теперь можно определить пространственное распределение плотностей молекулярных потоков (в том числе потока, падающего на / экв) в области /. В свою очередь, для области II / чкв естественно рассматривать как поверхность, имеющую Тэкв // = 0 и создающую поток собственных молекул с характеристической функцией Фэкв 7 = Фэкв//- [c.116]

Поскольку остальные поверхности области II имеют детерминированные характеристики, легко найти пространственное распределение плотностей молекулярных потоков в области II и, таким образом, закончить первый шаг итерационного процесса. Далее, зная это распределение и рассматривая Р в для области I уже как поверхность, создающую поток собственных молекул с характеристической функцией Фэкв/ = Фэквь определяемой аналогично (2.90), можно найти распределение потоков по поверхностям области / во втором приближении н т. д. Итерационный процесс продолжается до тех пор, пока изменения Vj в обеих областях не будут в пределах требуемой точности вычислений. Необходимое число приближений зависит от отношения суммарной площади эквивалентных поверхностей к общей площади реальных поверхностей ВС и коэффициентов Т для поверхностей (или, что то же самое, коэффициентов Тэкв = = 1—Г), составляющих замещаемые компоненты. Чем меньше указанные параметры, тем быстрее заканчивается итерационный процесс. [c.118]

Рис. 4.4. Радиальное распределение плотности молекулярного потока в выходном сечспин (,v/- =IO) п на фиксированных расстояниях от него (.< // = 1 1-н 14) для цилиндрической трубы с <. // = 10

При увеличении скорости испарения увеличивается плотность молекулярного потока, следовательно, уменьшается длина свободного пробега реиспаряемых от подложки атомов и увеличивается вероятность их возвращения. Поскольку размеры щелей в маске значительно меньше размеров подложки, то с увеличение.м скорости испарения относительное отклонение толщины пленок, осажденных через. маску н на открытую подложку, у.меньшается, т. е. эффект маски ослабляется. [c.129]

Изменение условий конденсации атомов на подложке при наличии маски должно приводить к отличию не только в толщине, но и в структуре соответствующих пленок. С этой целью было проведено электронно-микроскопическое изучение микроструктуры медных пленок, различавшихся лишь тем, что одна из них была изготовлена напылением на открытую поверхность, а вторая — в том же режиме, но с использованием узкой маски. При этом обнаружено, что такие пленки имеют существенно различные размеры кристаллических зерен, причем пленка, приготовленная с И1Спользование.м узкой. маски, имеет более мелкозернистую структуру. Причина состоит в следующем прп наличии маски часть реиспаряемых атомов осаждается на маске и, следовательно, ослабляется суммарный молекулярный поток, падающий на поверхность растущей пленки. Уменьшение же плотности молекулярного потока, как известно, приводит к формированию мелкозернистых пленок. [c.129]

Коэффициент теплопроводности к в законе Фурье (8.1) характеризует способность данного вещества проводить теплоту. Значения коэффициентов теплопроводности приводятся в справочниках по теплофизическим свойствам веществ. Численно коэффициент теплопроводности l==q/grad t равен плотности теплового потока при градиенте температуры 1 К/м. Понять влияние различных параметров, а иногда и оценить значение X можно на основе рассмотрения механизма переноса теплоты в веществе. Согласно молекулярно-кинетической теории коэффициент теплопроводности в газах зависит в основном от скорости движения молекул, которая в свою очередь возрастает с увеличением температуры [c.71]

Изучим подробнее явление диффузии. Следует отметить, что даже в случае однокомпонентного газа его молекулы обладают определенными индивидуальными особенностгми. В частности, молекулярные веса одного и того же компонента могут отличаться друг от друга в силу того, что одю и то же вещество может иметь различный изотопный состав. Обозначим Яд число молекул одного компонента, обла/аю-щих общей особенностью в единичном объеме. Если в качестве фо взять величину щ Яа/п, ТО ИЗ формулы (3.2.4) получим выражение для плотности диффузионного потока [c.98]

Схема проведения опытов показана на рис. 1. Испарителем служил полуоткрытый алундовый тигель 7, разогреваемый печью сопротивления 5, аналогичный описанному ранее [1, 2]. Конденсатор 2. из молибденовой жести толщиной 2 мм представлял собой образец, сечение которого изменялось по длине, благодаря специальному фигурному вырезу. Нагревание такого образца током позволяло получить на нем распределение температур в диапазону примерно от 1500° в центре образца до 400° и ниже на его концах, зажатых в водоохлаждаемые токовводы. Все участки длины образца подвергались воздействию молекулярного потока практически одинаковой плотности. Радиальное рассеяние потока в районе расположения конденсатора не превышало 1—2%. Температура в различных точках образца измерялась пирометрически, и контролировалась несколькими термопарами, вмонтированными в образец. Толщина хромового осадка определялась металлографически на поперечном шлифе, пересекающем все темйературные зоны конденсатора. Контроль фазового состава наносимого слоя осуществля.лся рентгенографическим методом. [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...