Интенсивность когерентная

Рассмотрим случай интерференции двух таких пучков одинаковой суммарной интенсивности, в состав которых входит доля когерентного света у. Тогда интенсивность каждого светового пучка можно записать в виде Ь — уЬ т — у)Ь- Здесь первое слагаемое в правой части выражает интенсивность когерентного света, входящего в состав этих пучков, второе — интенсивность некогерентного света. Переменную составляющую освещенности интерференционной картины создает только когерентная часть колебаний, и поэтому вместо (13.3) получим [c.68]

Таким образом, параметр видимости интерференционной картины оказывается непосредственно равным доле когерентного света, присутствующего в интерферирующих световых пучках. Следовательно, измерение видимости картины позволяет в таких случаях определить долю интенсивности когерентных составляющих этих световых пучков. В более общем виде вопрос о частично когерентном свете специально рассматривается в 22. [c.69]

Обычно явление интерференции изучается при взаимодействии достаточно интенсивных когерентных свето- [c.166]

В механич. системах примером бистабильности является скачкообразное изменение прогиба упругой пластинки под действием приложенной нагрузки. В оп-тич. системах важную роль играет бистабильность интенсивности когерентного света в резонаторе Фабри — Перо с насыщающимся поглотителем. Эффекты бистабильности можно наблюдать при лазерном нагреве среды с обратимой хим. реакцией А В в случае, когда свет селективно поглощается одним из реагентов. [c.386]

Появление лазеров привело к наблюдению в электрич. полях оптич. частоты многих электрооптич. эффектов, известных ранее только для постоянного поля, а также к наблюдению новых явлений Э., связанных с изменением поляризуемости атомов и молекул при их возбуждении. К их числу относятся образование фазовых дифракционных решёток в интерференц. поле интенсивных когерентных световых потоков. Характерная особенность электрооптич. явлений в полях оптич. частоты—их резонансный характер. [c.589]

В гл. 9 было показано, что при взаимодействии световых пучков со звуковой волной в фотоупругой среде возникает много интересных явлений. Эти явления (например, брэгговская дифракция) могут быть использованы при создании модуляторов света, дефлекторов пучков, перестраиваемых фильтров, анализаторов спектра и устройств обработки сигналов. Использование акустооптического взаимодействия позволяет модулировать лазерное излучение или обрабатывать с высокой скоростью информацию, переносимую излучением, поскольку при этом отпадает необходимость в использовании каких-либо механических перемещающихся элементов. Это свойство аналогично электрооптической модуляции с той лишь разницей, что при акустооптическом взаимодействии вместо постоянных полей применяются ВЧ-поля. Последние достижения в применениях акустооптических устройств обусловлены главным образом наличием лазеров, которые генерируют интенсивные когерентные световые пучки, развитием эффективных широкополосных преобразователей, генерирующих упругие волны с частотами вплоть до микроволновых, а также открытием веществ, обладающих замечательными упругими и оптическими свойствами. В данной главе мы изучим различные устройства, основанные на брэгговской дифракции. Будут рассмотрены их характеристики пропускания, эффективность дифракции, рабочая полоса частот и другие параметры. [c.393]

Аналогичные эксперименты по инверсии интенсивности когерентных изображений были выполнены и в работе [9.139] на основе ФРК [c.261]

Однако наблюдения очень скоро показали, что первоначальная схема страдает недостатками, которые не позволили Габору полностью решить поставленную задачу. Действительное и мнимое изображения предмета, восстановленные на второй ступени с помош,ью голограммы Габора, накладывались по лучу зрения друг на друга и таким образом создавали взаимные помехи. Недостатком схемы Габора являлось также и то, что интенсивный когерентный фон по первоначальной схеме должен был проходить сквозь образец, а это сильно сужало класс предметов, к которым можно было применить данный метод. [c.6]

Если переход возбужденных атомов с верхнего или промежуточного энергетического уровня на основной индуцировать (стимулировать) внешней силой, например электромагнитной волной той же частоты, фазы и направления, что и возбужденные атомы и создать такие условия, чтобы атомы излучали свет одновременно, то получится интенсивное когерентное излучение. [c.627]

Для получения широких линий поглощения, лежащих над излучающим уровнем, иногда наряду с активатором в основу вводят сенсибилизаторы, отдающие поглощенные кванты активатору (переход 32 на рис. 24.2, г, д). Значительно расширяя спектр поглощения энергии накачки, сенсибилизаторы снижают пороговый уровень возбуждения лазера и повышают интенсивность когерентного излучения. В качестве сенсибилизаторов применяют те же ионы, что и в качестве активаторов. Например, в системе гранат с эффективным сенсибилизатором является ион Сг +, а в стекле с ион Се . Сенсибилизаторами могут быть иногда и ионы основы. [c.249]

ТОТЫ, фазы и направления, что и возбужденные атомы, можно создать условия одновременного излучения атомами света и получать при этом интенсивное когерентное излучение. Придавая такому световому потоку импульсный режим и фокусируя его луч в очень тонкий пучок, можно обеспечить в нем большую концентрацию энергии. Луч выделяет тепло на поверхности вглубь тепло распространяется благодаря теплопроводности. Очень малый участок обрабатываемого материала, на который направлен световой луч, мгновенно нагревается, плавится и испаряется. Это обеспечивает разрезку обрабатываемого материала при помощи светового луча, получение очень малых отверстий и выполнение других видов размерной обработки. [c.453]

Существенным является также и вопрос о коэффициенте отражения света от поверхностей пластинки. Контрастность интерференционной картины определяется соотношением между интенсивностями интерферирующих пучков. Наиболее контрастной картина получается в том случае, когда интенсивности когерентных пучков одинаковы. Избыток энергии в одном из них создает вредный светлый фон. В настоящее время имеется возможность изменять коэффициент отражения в очень широких пределах путем нанесения металлических пленок на отражающие поверхности. [c.172]

Используя вынужденное комбинационное рассеяние на молекулярных колебаниях (см. ч. I, 4.2), можно получить интенсивное когерентное излучение, волновое число которого отличается от волнового числа возбуждающего лазера на фиксированные положительные или [c.37]

При экспериментальном исследовании рассеяния лучей жидкостью необходимы условия монохроматичности первичного излучения, точного определения угла рассеяния, правильное определение интенсивности когерентного рассеяния в широком интервале углов, учет поляризации и поглощения лучей. [c.62]

Экспериментальные данные показывают, что суммарная интенсивность когерентного и некогерентного рассеяния на одноатомной жидкости, отнесенная к одному атому, при увеличении приближается к интенсивности рассеяния на один атом, характерной для разреженного газа. При больших 5 интенсивность излучения, рассеянного в жидкости, осциллирует с постепенно уменьшающейся амплитудой около значения, соответствующего изолированному атому. На этом явлении был основан один из способов нормировки данных по интенсивности — переход от произвольной системы единиц к классическим электронным единицам, описанным выше. (1Иы вернемся к этому вопросу в 8 и 10, п.3.) Этим фактом можно воспользоваться и иначе. Так как при анализе дифракционной картины с помощью интеграла Фурье непременно приходится иметь дело [c.16]

Итак, в случае атомной плотности ошибка нормировки приводит к линейному возмущению точного значения и к поправке, пропорциональной фурье-образу отношения полной интенсивности и интенсивности когерентного рассеяния на отдельных атомах. Мы не будем рассматривать ошибку нормировки для молекулярной плотности. [c.39]

В главах 1 и 2 книги содержатся сведения о турбулентных флуктуациях показателя преломления и методах теории распространения электромагнитных волн оптического диапазона в случайно-неоднородных средах. Специальный раздел посвящен методам решения задач на локационных трассах. В главах 3—6 излагаются результаты экспериментальных и теоретических исследований статистических характеристик поля пучков оптического излучения, распространяющегося в турбулентной атмосфере на связных трассах. Анализируются средняя интенсивность, когерентность, пространственно-временная структура флуктуаций фазы и интенсивности излучения, случайная рефракция оптических пучков в зависимости от турбулентности на трассе и параметров приемной и передающей оптических систем. В главах 7 и 8 рассматриваются результаты исследований распространения лазерного излучения на локационных трассах. Дается последовательный теоретический анализ влияния интенсивности турбулентности, свойств отражающей поверхности и параметров лазерного источника, отражателя и приемника на эффекты, обусловленные корреляцией встречных волн. Систематизируются результаты экспериментальных исследований распространения лазерного излучения на трассах с отражением в турбулентной атмосфере. В главе 9 описаны методы и аппаратура лазерного зондирования атмосферной турбулентности. [c.6]

Эти величины в 4я раз больше средней интенсивности, когерентной интенсивности и диффузной интенсивности соответственно, определенных в разд. 7.4. [c.31]

Параметрический генератор света. Поместив нелинейный кристалл в оптической резонатор, можно превратить параметрическое рассеяние в параметрическую генерацию света. Будем рассматривать скалярный синхронизм — когда волновые векторы (как волны накачки, так и обеих иереизлученных световых волн) направлены вдоль одной прямой эта прямая есть ось резонатора. Ориентируем нелинейный кристалл внутри резонатора таким образом, чтобы направление синхронизма для некоторой конкретной пары частот odj и — oj совпадало с осью резонатора, и введем в резонатор вдоль его оси интенсивную когерентную световую волну накачки частоты ш. Для выполнения условия синхронизма надо позаботиться о поляризации волны накачки. Возможна ситуация, когда волна накачки и одна из переизлученных волн — необыкновенные, а другая переизлученная волна — обыкновенная. [c.236]

Рассеяние нейтронной волны на одиночном ядре описывается с помощью т. н, амплитуды рассеяния Ь, имеющей смысл амплитуды сферич. волны, испускаемой ядром, если на него падает плоская возбуждающая волна единичной амплитуды. Амплитуда рассеяния зависит от массового числа ядра А, его заряда2, а также от относит, ориентации спинов нейтрона и ядра. Поэтому сумма сферич. волн, рассеянных ансамблем нетождеств. ядер, состоит из слагаемых с разл. амплитудами. В Н. с. важна усреднённая амплитуда (Ь), наз. когерентной амплитудой рассеяния. Усреднение амплитуд проводится по спиновым состояниям, изотопному и химическому составу ансамбля ядер, эквивалентных в структурном отношении. Среднеквадратичная флуктуация (Ь ) — (6) определяет интенсивность некогерентного рассеяния. Интенсивность когерентного рассеяния — дифракции нейтронов зависит от атомной структуры вещества, тогда как интенсивность некогерентного рассеяния к структуре нечувствительна. [c.284]

Здесь п (й) = [ехр(йц>/АГ) т. н. структурная амплитуда G q,Q)— [рех(9)/> М]ехр —И ) определяет зависимость интенсивности рассеяния от величины передаваемого импульса О и его ориентации относительно вектора поляризации исследуемого фонона М — массы атомов, 0) — тепловой Дебая — Уоллера фактор). Спектральная интенсивность когерентного Н. р. н. определяется вторым сомножителем в (б), где д) — затухание (величина, обратная времени жизни) фонона. Для слабозатухающвх фононов [Г ( ) <К а) , (17)] интенсивность рассеяния имеет два острых максимума при 0) = (01(4 ) с полушириной пиков 2Г (9). Температурная зависимость Н. р. н. с возбуждением фонона в кристалле [со ш- (д) > 0] или поглощением его [ш = = — х (д) < 0] определяется множителями 1 п(1) (9) [c.344]

ПЛАЗМЕННАЯ ЧАСТОТА — частота ленгмюровских колебаний, называемых также плазменными колебаниями и продольными (к II Е) колебаниями пространственного заряда Юр = У4лпе /т , п — плотность, е и — заряд и масса электрона, к — волновой вектор, Е — электрич. поле, вызываемое разделением зарядов. В холодной плазме (Tg = Ti) ленгмюровские колебания не обладают дисперсией, т. в. П. ч. Шр не зависит от длины волны. Подробнее см, в ст. Волны в плазме. ПЛАЗМЕННАЯ ЭЛЕКТРОНИКА — раздел физики плазмы, изучающий коллективные взаимодействия плотных потоков (пучков) заряж. частиц с плазмой и газом, приводящие к возбуждению в системе линейных и нелинейных эл.-магн. вола и колебаний, и использование эффектов такого взаимодействия. Прикладные задачи, к-рые ставит и решает П. э., определяют её осн, разделы плазменная СВЧ-электроника, изучающая возбуждение в плазме интенсивного когерентного эл.-магн. излучения, начиная от радио-и вплоть до оптич. диапазона длин вола плазменные ускорители, осн. на явлении коллективного ускорения тяжёлых заряж. частиц электронными пучками и волнами в плазме плазменно-пучковый разряд, основанный на коллективном механизме взаимодействия плотных п.уч-кон заряж. частиц с газом турбулентный нагрев плазмы плотными пучками заряж. частиц и коллективные процессы при транспортировке и фокусировке пучков в проблеме УТС (см. Ионный термоядерный синтез) неравновесная плазмохимия, изучающая процессы образования возбуждённых молекул, атомов и ионов при коллективном взаимодействии пучков заряж. частиц с газом и плазмой. [c.606]

СПЁКЛЫ от англ, spe kle — пятнышко, крапинка) — пятнистая структура в распределении интенсивности когерентного света, отражённого от шероховатой поверхности, неровности к-рой соизмеримы с длиной волны света Я, или прошедшего через среду со случайными флуктуациями показателя преломления. С. возникают вследствие интерференции сеета, рассеиваемого отд. шероховатостями объекта. Т. к. поверхность предмета освещается когерентным светом, то интерферируют все рассеянные лучи и интерференц. картина имеет не периодическую, а хаотич. структуру. На рис. 1 представлена фотография спекл-структуры, возникающей при рассеянии высокоинтенсивного (лазерного) пучка света, проходящего через матовое стекло. [c.604]

Бхатиа и Торнтон [36] указывают на то, что для выяснения связи между атомной структурой и термодинамическими параметрами жидкого металла экспериментально измеренные интерференционные функции S(Q) можно разделить на составляющие Snn Q), связанную с колебаниями плотности, S (Q). связанную с колебаниями концентрации и обменную составляюш,ую Sif (Q)-Связь между атомами разного сорта выражается через Sij(Q) (i, j равно А или В). Если основываться на этих соображениях, то интерференционная функция бинарного аморфного сплава Sbt(Q) и интенсивность когерентного рассеяния hoh(Q) должны быть следующим образом связаны между собой [c.75]

Наблюдению восстановленных предметных волн мешает второй член, имеющий ту же фазу, что и когерентный фон, но амплитуду в ajaa) раз больше амплитуды когерентного фона. Этот член можно сделать очень малым, если интенсивность когерентного фона будет намного больше, чем амплитуда диффузионной составляющей ai х, у) [c.18]

На рис. 7.3 проведена классификация оптических явлений в диэлектриках, обусловленных самовоздействием интенсивных когерентных потоков света. В соответствии с соображениями, изложенными ранее, детальнее рассматриваются фактически используемые эффекты, обусловленные квадратичной нелинейностью, такие, как генерация второй гармоники, суммовых и разностных частот, включая визуализацию УФ- и ИК-излучений, и параметрическая генерация. Ввиду ограниченности объема предельно кратко излагаются данные о начинающих входить в инженерную практику эффектах, вызываемых кубичной нелинейностью, а также фоторефракцией. Вопросы лучевой прочности и лучевого пробоя не рассматриваются как существенно отличающиеся по характеру. [c.196]

Все эти недостатки пытались устранить многие оптики, однако прошло около 15 лет, прежде чем удалось возродить идею Габора. Решаюш,им толчком к этому послужила деятельность двух радистов, Иммета Лейта и Юриса Упатниекса, которые осуществили синтез теории связи и оптики. Лейт и Упатниекс, используя понятия и принципы однополосной модуляции в технике связи, ввели наклонный пучок, создающий когерентный фон, и этим самым полностью устранили недостатки первоначальной схемы Габора. Большую роль сыграл лазер, который к 1962 г. стал распространенным источником интенсивных когерентных пучков света. Спустя год Лейт и Упатниекс демонстрировали с помощью двухлучевой голограммы высококаче- [c.6]

Этот остаток содержит два члена. Один из них имеет ту же фазу, что и когерентный фон, но амплитуду в Ац Ао) раз больше амплитуды когерентного фона. Этот член может быть сделан очень малым, если интенсивность когерентного фона относительно велика, но это вовсе не означает, что контраст в голограмме будет плохим. Пусть, например, (/4i//lo) = 0,01, т. е. интенсивность вторичной волны составляет лишь 1% интенсивности первичной. Это дает Ai/Ao = 0,[, и отношение интенсивности максимума к интенсивности минимума в системе интерференционных полос равно (1,1/0,9) = 1,5. При коэффициенте контрастности Г = 2 отношение коэффициента пропускания интенсивности будет равно 1,5 = 2,25, т. е. будет наблюдаться очень сильный контраст. Значение контраста упадет ниже минимальной величины, которую еще можно наблюдать (около 4%), лишь при (/liMo)2 0,0001, т. е. если поток света, рассеянного предметом на площадь всей голограммы, меньше чем 0,01% освещающего потока света. Этот замечательный эффект когерентного фона систематически применялся Цернике [5] для увеличения видимости слабых интерференционных полос. [c.224]

Для повышения эффективности накачки иона-активатора в кристаллическую решетку матрицы вводят сибилизаторы, которые обладают широкими полосами поглош.ения, расположенными в области излучения источников накачки. Значительно расширяя спектр поглощения энергии накачки, сенсибилизаторы затем передают поглощенную энергию активаторам. Вследствие этого пороговый уровень накачки уменьшается, а интенсивность когерентного излучения возрастает. В системе граната, активи- [c.88]

Если интерферирующие лучи будут иметь равные интенсивности J = J2 = h, то интенсивность каждого пучка равна J = = J2 = yjg (1—у) Jo- Тогда суммарная интенсивность будет складываться из интенсивности двух пучков некогерентного света, которая равна 2/о(1—у)> и переменной интенсивности когерентной части колебаний по формуле (3.1.3), равной 4/oy os2(6/2), т. е. / = 2/о(1—y) + 4/о y os (6/2). [c.109]

Ниже рассматриваются алгоритмы решения нелинейного интегрального уравнения Френеля, предназначенного для расчета фазовых оптических элементов, формирующих произво,тгьное заданное распределение интенсивности когерентного монохроматического света в некоторой плоскости, перпендикулярной оптической оси. [c.50]

Типичные эффекты нелинейной оптики, т. е. такие, в которых участвуют лишь поля с оптическими частотами, были открыты только после создания лазеров. Вскоре после опубликования основополагающих работ Н. Г. Басова, А. М. Прохорова и Ц. Г. Таунса были созданы твердотельные лазеры (лазер на рубине, Т. Г. Мейман, 1960) и газовые лазеры (гелий-неоновый лазер, А. Джа-ван, В. Р. Беннетт, Д. Р. Эрриотт, 1961), которые затем постоянно совершенствовались и дополнялись лазерами новых типов. Благодаря этим работам в настоящее время существуют интенсивные когерентные источники света, частоты которых охватывают широкий спектральный диапазон от ультрафиолетовой до далекой инфракрасной области. При стационарном режиме с лазерами различных типов достигаются мощности от 10 до 10 Вт (при этом первое место занимает лазер на СОг, работающий на длине волны %= 10,6мкм). Значительно более высокие мощности достигаются в импульсном режиме, особенно при использовании модуляции добротности. Рубиновый или неодимовый лазерный осциллятор с переключаемой добротностью (длины волн 0,69 и [c.26]

В поле интенсивных когерентных световых волн могут возникать различные другие возбуждения, которые сами воздействуют на поле излучения. Например, подобно оптическим фононам могут создаваться акустические фононы, температурные волны, волны энтропии и анизотропии, которые приводят к вынужденному брил-люэиовскому рассеянию, вынужденному релеевскому рассеянию и рассеянию на крыле линии Релея. Эти явления рассеяния можно исследовать по аналогии с вынужденным комбинационным рассеянием, причем можно возвратиться к классическому или полуклассическому рассмотрению (ср. ч. I, 4.3, [3.1-11 и 4.-21]). [c.488]

Для описания дифракции в бинарном сплаве А—В необходимо ввести три парциальных структурных фактора 5аа, 5ав и Sbb для трех типов пар атомов каждый из этих структурных факторов имеет соответствующую парную функцию распределения gxA, gAB и gBB. Зависимости между SuiQ) и gu r) такие же, как и между S и в формулах (3.10) и (3.11). Интенсивность когерентного рассеяния /(Q) для нейтронов и рентгеновских лучей зависит от атомных форм-факторов /д и fs и от концентраций сд и в, а также от парциальных структурных факторов [c.70]

Множитель ехр (—21 ) называется фактором Дебая —Валлера. Он зависит от температуры и свойств кристалла и приводит к ослаблению упругого когерентного рассеяния для всех углов рассеяния 6 0. Величина W возрастает с ростом угла рассеяния, энергии нейтрона и температуры кристалла. При температуре кристалла, близкой к дебаевской (см. 10), где УИ —масса ядра рассеивателя. Следовательно, для тяжелых ядер ехр(—21 ) 1-и смещение ядер из положений равновесия существенно не влияет на интенсивность когерентного рассеяния. [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...