Протоны, рассеяние протонам

Параводород 52 Потенциальный барьер 264 Правила отбора 226, 271 Предел устойчивости ядра 315 Проницаемость барьера 265 Протоны/ рассеяние протонами 87 [c.416]

Под характеристиками ускорителя как источника излучения следует понимать вид излучения (первичного, вторичного, рассеянного) — протоны, электроны, а-частицы, нейтроны, мезоны пространственное и спектрально-угловое распределения излучения , а также количественную оценку излучения (поток, мощность и т, д.). [c.230]

Пример. Рассеяние протонов тяжелыми ядрами. Пусть протон приближается к очень массивному ядру, обладающему зарядом Ze. На бесконечном удалении энергия протона равна M vl/2. Как видно из рис. 6.21, при линейной экстраполяции [c.194]

Подробно взаимодействие нейтронов со средой (в том числе ядерные реакции под действием нейтронов) будет рассмотрено во второй части книги. Там же будут разобраны ядерные реакции под действием заряженных частиц и у-квантов. Наконец, в части третьей будут рассмотрены некоторые вопросы рассеяния протонов, нейтронов и электронов, особенности взаимодействия со средой нейтрино (и антинейтрино), мезонов (jx, я и /С), гиперонов, антинуклонов, антигиперонов и квазичастиц. [c.203]

Мэе. Измерение числа протонов, рассеянных на 45°, показало значительное отклонение от формулы Мотта (см. 19), описывающей кулоновское взаимодействие двух протонов <рис. 212). Это указывает на наличие дополнительного (кроме кулоновского) взаимодействия между протонами. [c.508]

Интенсивность падающего пучка определялась либо с помощью специальной ионизационной камеры, регистрирующей протоны, рассеянные под углом 0 = 45°, либо с помощью цилин дра Фарадея, поставленного на пути пучка (за выходным окошком О2) и измеряющего полный протонный ток. [c.509]

При изучении р — р)-рассеяния могут регистрироваться как рассеянные протоны, так и протоны отдачи. Поэтому для детектирования используется пара телескопов, расположенных под углами 9 и ij3 по отнощению к направлению падающих протонов. [c.521]

Формула (71.5) позволяет оценить максимальную величину сечения рассеяния для нуклонов любой энергии. Например, в случае рассеяния протонов с энергией 400 Мэе на протонах максимальная величина сечения для s-волны будет равна [c.526]

Для объяснения наблюдающегося на опыте рассеяния назад (в с. ц. и.) должен быть рассмотрен новый механизм взаимодействия, носящий название рассеяния с перезарядкой. Сущность этого явления заключается в том, что при взаимодействии нейтрона с протоном они меняются своими зарядами так, что нейтрон после рассеяния летит в качестве протона, а протон — в ка- [c.528]

Измерения с более высокими энергиями показали, что для Т > 400 Мэе угловое распределение рассеянных протонов становится анизотропным (в пользу малых углов). Это указывает на участие в рассеянии волн с более высокими значениями I. [c.531]

В настоящем разделе рассмотрена элементарная теория дейтона, в последующих ( 4—7) —экспериментальные особенности и теоретическая интерпретация опытов по нейтрон-протон-ному и протон-протонному рассеянию при низких и высоких энергиях. Напомним, что конечной целью обоих рассмотрений является феноменологический подбор подходящего потенциала для описания нуклон-нуклонного взаимодействия (как при >0, так и при -<0). [c.19]

Мэе. Измерение числа протонов, рассеянных на 45°, показало значительное отклонение от формулы Мотта (см. т. I, 22), описывающей кулоновское взаимодействие двух протонов [c.48]

Рассеянные протоны регистрировались ионизационной камерой ИК, которая могла быть установлена под различными углами 0 к направлению падающего пучка. Объем газа (на рисунке заштрихован), в котором происходит рассеяние частиц, попадающих в ионизационную камеру, можно рассчитать, исходя из размеров и расположения коллиматора и входных диафрагм Да ионизационной камеры. [c.49]

Из рис. 24 видно, что экспериментальное значение числа рассеянных протонов совпадает с рассчитанным по формуле Мотта в области / (7 р<0,1 Мэе), значительно меньше рассчитанного в области II (0,1 < Гр<0,65 Мэе) и резко возрастает над ним в области III (Гр>0,65 Мэе). Это означает, что при малых энергиях падающих протонов, т. е. для больших параметров удара р (область /), имеется только кулоновское отталкивание двух протонов (рис. 25,а). С ростом энергии (область II на рис. 24), т.е. с уменьшением расстояния р, кулоновское отталкивание начинает компенсироваться ядерным притяжением которое срав- [c.50]

Для объяснения наблюдающегося на опыте рассеяния назад (вс. ц. и.) должен быть рассмотрен новый механизм взаимодействия, носящий название рассеяния с перезарядкой. Сущность этого явления заключается в том, что при взаимодействии нейтрона с протоном они меняются своими зарядами так, что нейтрон после рассеяния летит в качестве протона, а протон — в качестве нейтрона (подробнее см. 13, п. 6). В соответствии с этим силы, ответственные за рассеяние с перезарядкой по- [c.74]

На первый взгляд кажется, что изотропный характер изменения сечения с углом говорит о том, что за рассеяние ответственна s-волна (/ = 0). Однако простой подсчет показывает, что при этом не получается количественного согласия. Действительно, максимальная величина сечения, соответствующего s-рассеянию протонов с энергией 400 Мэе, равна, как было показано [c.76]

С другой стороны, при рассеянии неполяризованных частиц на неполяризованной мишени частицы в конечном состоянии могут оказаться поляризованными. Например, при упругом рассеянии протонов с энергией 140 МэВ на ядре углерода протоны, вылетающие под углом = 25°, оказываются сильно поляризованными. Именно, поляризация 80% и направлена перпендикулярно плоскости рассеяния. [c.116]

На рис. 4.16 приведено как рассчитанное по оптической модели, так и измеренное на опыте дифференциальное сечение упругого рассеяния протонов с энергией 22 МэВ на ряде ядер. Как видно из рисунка, оптическая модель прекрасно описывает измеренные сечения. Правда, хорошего согласия с экспериментом добиваются [c.149]

Рис. 4.16. Дифференциальные сечения упругого рассеяния протонов с энергией 22 МэВ на ядрах.

Рассеяние протон — протон при низких энергиях [c.180]

РАССЕЯНИЕ ПРОТОН - ПРОТОН 181 [c.181]

Сечение рассеяния протон — протон при повышении энергии сначала падает и приобретает заметную анизотропию, но затем [c.183]

Другого рода неожиданность обнаружилась при изучении нейтрон-протонного рассеяния при энергиях в несколько сотен МэВ. Оказалось, что в этом случае угловое распределение уже не изотропно, но не смещено вперед, а симметрично относительно угла 90°. Типичный график такого углового распределения приведен на рис. 5.5. Левая часть этого графика в какой-то мере соответствует выводам, сделанным в п. 2 сечение имеет максимум в направлении [c.184]

На графике (рис. 5.7) приведена зависимость поляризации от угла рассеяния протон — протон при различных энергиях. Из этого графика видно, что поляризация достигает заметных значений и довольно сложным образом зависит от углов и энергий. [c.187]

Рис. 5.12. Схематическое изображение зависимости сечения упругого рассеяния протонов на ядре изотопа свинца веРЬ от энергии налетающего протона.

Как мы указывали в гл. 111, 5, для теории обобщенной модели большой интерес представляет идентификация состояний, по структуре представляющих собой нуклон над возбужденным остовом. Изучение аналоговых резонансов позволило обнаружить ряд таких состояний. Для примера на рис. 5.15 приведены кривые зависимости сечения упругого и неупругого рассеяния протонов на ядре Интересной особенностью этих кривых [c.198]

Рис. 5.15. Зависимость сечений упругого (а) и неупругого (б) рассеяния протона на ядре, 2РЬ ° от энергии р протона в области 18 — 22 МэВ.

Рис. 8.16. Система теней, образованных упруго рассеянными протонами в монокристалле вольфрама.

Осн. метод изучения др. Г. р.— неупругое рассеяние частиц. Напр., при неупругом рассеянии быстрых электронов возбуждаются все Г. р. с Д7 =0 и Д7 = 1, но имеет место высокий уровень фона. В неупругом рассеянии протонов также могут возбуждаться все виды Г. р., однако кинематич. особенности реакции при энергии протонов р <40—50 МэВ уменьшают вероятность возбуждения Г. р. с ДГ , 5=1. Г. р. выделяются над фоном (связанным с прямым выбиванием протонов из ядра) при р>100 МэВ. [c.458]

Экспериментальная проверка формулы (19.28) показала, что в некоторых случаях она дает заниженный (рассеяние а-ча-стиц на гелии), а в некоторых завышенный (рассеяние протонов на водороде) результат по сравБению с экспериментом. Дело в том, что, кроме классического эффекта увеличения эффективного сечения за счет дополнительного вклада от ядер отдачи, рассеивающихся под тем же углом, что и падающие частицы, должен быть учтен квантовомеханический эффект обмена, связанный с неразличимостью обеих частиц. Сущность этого эффекта заключается в интерференции волн, описывающих движение рассеянной частицы и ядра отдачи, благодаря чему квадрат амплитуды суммарной волны (пропорциональный вероятности или сечению рассеяния) е равен сумме квадратов амплитуд обеих волн (пропорциональных вкладам в сечение от рассеянной частицы и ядра отдачи без учета интерференции). Соответствующие исправленные формулы были получены Моттом и имеют (в нерелятивистском приближении) следующий вид [c.226]

Ввиду сравнительной простоты получения моноэнергетиче-ских протонов опыты по (р — р)-рассеянию проще опытов по (п — р)-рассеянию. Другой особенностью этих опытов является отмеченная в 3, п. 3 неотличимость рассеянного протона от протона отдачи, вследствие чего результат в с. ц. и. всегда получается симметричным относительно 90°. [c.508]

Рассеянные протоны регистрировались ионизационной камерой ИК, которая могла быть установлена под различными углами 0 к направлению падающего пучка. Объем газа (на рисунке заштрихован), в котором происходит рассеяние частиц, попада- [c.509]

Рис. 7.38. Экспериментальная зависимость дифференциального сечения dajdpj рассеяния а-частиц на ядрах (а) и протонов на протонах (б).

Изменить прецессию спинов и моментов нуклонов можно либо действуя эл.-магн, полем на связанные с ними магн. моменты, либо изменяя ориентацию магн. моментов за счет передачи нуклонам энергии иионного поля. В первом случае используется гл. обр. неупругое рассеяние электронов на ядрах (е, е ), во втором реакция неупругого рассеяния протонов р, р ) с энергией 100—200 МаВ. Когда пион поглощается нуклоном, он изменяет ориентацию его спина. Т. к. каждый нуклон окружён пнонным полем, то бомбардиругонцга нуклон также может вызвать спиновые колебания. [c.457]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...