Экспериментальные ошибки

При X = 0,05 слагаемое х /3, которое меньше основного слагаемого X в х /Ъ раза, составляет (0,05) 3 10 долю его, или 0,1%. Эту ошибку можно не учитывать, если она меньше, чем экспериментальная ошибка при измерении 0. Для малых углов применимы также следующие приближенные равенства sin 0 л 0 и os 0 1 — 02/2. [c.122]

В практической термометрии нет необходимости осуществлять циклы Карно, экспериментальные ошибки ири проведении которых часто были бы недопустимо велики. Во втором законе термодинамик)- температура вводится как величина, обратная интегрирующему множителю можно показать, что температура, определенная таким образом, совпадает с температурой Кельвина. Следовательно, если па основе второго закона термодинамики выводится какое-либо соотношение между температурой и другими величинами, характеризующими состояние, то это соотношение также может быть использовано для установления Ш1 алы температур [39,40]. [c.438]

Поскольку результаты других исследований в пределах экспериментальной ошибки также согласуются с (18.1), можно предположить, что эта форма температурной зависимости X п первом приближении верпа. Значения Х , для различных металлов приведены в табл. 2. [c.645]

Сама по себе программа, предназначенная только для вычислений положения линий по формуле Гартмана, несложна. Однако в данной задаче одновременно вычисляются и ошибки расчета, вызванные экспериментальной ошибкой определения координат опорных линий. [c.133]

Большие колебания Фд (см. рис. 6.13) нельзя объяснить только экспериментальными ошибками, особенно в тех случаях, когда в одной и той же лаборатории для группы солнечных элементов, которые перед облучением были, по-видимому, одинаковыми, обнаружены изменения Фе, отличающиеся более чем на порядок. Отсюда следует, что Фе зависит не только от скорости образования повреждений в процессе облучения, но также и от других, еще недостаточно изученных, параметров солнечных элементов. Эти отклонения не являются результатом различий в первоначальной величине времени жизни неосновных носителей или различных к. п. д., поскольку расчет постоянной нарушений Id (1/т) йФ] дал аналогичные отклонения при обработке результатов облучения протонами с энергиями 8,3 и 19,0 Мэе [6]. Это указывает на то, что радиационная стойкость солнечных элементов может быть значительно повышена, если будут изучены все факторы, влияющие на Фе. Попытки улучшить радиационную стойкость кремниевых солнечных элементов уже дали обнадеживающие результаты, которые будут обсуждены позднее. [c.308]

В. С. Солдатовым с сотр. [10, с. 217—231], показал, что они сопровождаются теми или иными экспериментальными ошибками. На примере обмена ионов Mg +—К+—Н+, К+—NH+—Н+ и [c.35]

При написании этой книги, когда я отбирал эксперименты, которые, как мне казалось, действительно лучше всего отражают итог и существо того, что известно, или служат примерами слабости теории и практики эксперимента, я тщательно, критически подходил к рассмотрению этой стороны методов, а также к оценке отношения каждого экспериментатора к сделанному им самим последнее выявлялось как через содержание опубликованных статей, так и посредством моего собственного детального изучения полученных им результатов. При написании этой книги я постарался подвести итог моим изысканиям и отослать заинтересовавшегося читателя к оригинальным статьям. В то же время при обсуждении работы каждого экспериментатора я считал существенным обсудить непосредственно в рамках настоящей книги результаты каждого эксперимента, упомянутого в ней, и тех, которые оказались важными, и тех, которые иллюстрируют экспериментальные ошибки. Я считаю потерей времени приводить один за другим потоки ценных суждений о добившихся успеха экспериментаторах без подробного одновременного представления сущности тех основных идей и выводов, которая содержится в его данных. Опускать такие подробности было бы рав- [c.29]

За исключением первых двух циклов, которым был подвергнут образец, изготовленный из полностью отожженного материала, мы не смогли обнаружить значительных изменений в проценте механической работы, перешедшей в тепло. Он всегда находится между 95 и 100%. Величина экспериментальной ошибки оценивается в 5% (там же, стр. 56). [c.184]

Упомянем еще один прием, иногда используемый при определении теплоемкости и позволяющий избежать определения теплоемкости пустого контейнера. Проводят две серии измерений с различным количеством вещества, находящегося в контейнере. По разности величин теплоемкости калориметра с веществом, полученных, в этих сериях измерений, теплоемкость вещества может быть найдена без предварительного определения теплоемкости, контейнера. Однако экспериментальные ошибки, допущенные в обеих сериях измерений, ложатся на сравнительно небольшую разность величин теплоемкости. Это понижает точность измерения. [c.226]

Экспериментальные ошибки измерения фазы характеризуются стандартным отклонением этой фазы 09. Чтобы найти Ое, нам нужно вычислить второй момент довольно сложной [c.254]

Практически для термометрии нет необходимости осуществлять цикл Карно, в котором экспериментальные ошибки обычно очень велики. Температура, введенная во втором законе термодинамики как интегрирующий делитель, как раз и есть температура Кельвина. Поэтому если мы с помощью второго закона термодинамики выведем соотношение, связывающее температуру Г с другими характеристиками состояния, которые могут быть определены экспериментально, то это соотношение можно будет использовать для установления температурной шкалы [3, 4]. [c.262]

Однако, как следует из уравнения (1.67), можно вести расчет и таким образом, чтобы система уравнений для определения неизвестных содержала только одно уравнение с экспериментальными ошибками (1.63) или (1.69), а второе было уравнение Гиббса — Дюгема. В ряде случаев этот путь должен давать более точные результаты, не говоря уже об упрощении методики эксперимента, так как отпадает необходимость определять химический состав пара или взвешивать эффузионную камеру. В последнем случае, когда из опыта известно только уравнение [c.37]

Экспериментальные данные обрабатывались методом наименьших квадратов. Максимальные экспериментальные ошибки оценивались величиной доверительного интервала с вероятностью 0,95. [c.199]

Аналогичные вычисления были проведены по формулам (9) и (10) при использовании данных для гелиевого термометра постоянного давления (а). Полученные результаты приведены в табл. 1 и 5. Здесь также величина О превышает Т, но разность (Г—6) —0,15° значительно больше, чем в предыдущем случае. Если произвольно положить О равным Т в точке пара и составить соответствующие разности Т —O =D =(—D—0,155), то эти разности оказываются величинами того же порядка, что и в предыдущем случае, и ими также можно пренебречь по сравнению с экспериментальными ошибками. Обе величины как (—Я—0,019), так и (—D—0,155), значительно меньше соответствующих величин для азота и воздуха и имеют противоположный знак. [c.170]

Точность принятых интерполяционных формул. В настоящей работе показано, что требования, предъявляемые к конструкции платиновых термометров сопротивления, настолько широки, что показания различных образцов их могут расходиться в промежуточных точках более чем на 0,01° С и что показания любого из этих термометров не соответствуют в пределах ошибок показаний термодинамической шкале. Неопубликованная работа МТИ относительно интервала температур О— 444,6°С и другие работы для интервала от — 183 до 660° С, в котором, согласно Международному соглашению, измерения производятся платиновым термометром сопротивления, показывают, что Международная шкала от — 183 до 0° С и от 100 до 444,6° С занижена, а от О о 100° С и от 444,6 до 660° С завышена по сравнению с термодинамической шкалой. Как различия между показаниями различных платиновых термометров, так и их отклонения от термодинамической шкалы могут быть уменьшены до величин меньших, чем существующие экспериментальные ошибки, путем введения кубического члена в соотношение между сопротивлением и температурой. [c.207]

Хотя метод О довольно привлекателен и удобен, он имеет и свои отрицательные стороны. Его удобство основано на предположении, что характерный радиус гд может быть определен однозначно. Это действительно так для самых плотных жидкостей. Однако для не слишком плотных газов и для металлов в области температур, достаточно далеких от точки плавления, первый минимум функции 4лг р (г) имеет очень большую ширину и определить точное значение г о трудно. Кроме того, на экспериментальные кривые д (г) обычно накладываются ложные осцилляции, обусловленные экспериментальными ошибками в измерениях интенсивности и погрешностями в последующем преобразовании Фурье. Эти ложные детали очень часто наиболее ярко выражены в области первого минимума, т. е. в окрестности Гв, и не только усложняют проблему выбора правильного значения гв, но и приводят к ошибкам в величине N1 из-за того, что точное, истинное поведение функции g (г) в этой области установить невозможно. [c.32]

Пиппард получил хорошее согласие с экспериментальными результатами по скорости и только качественное согласие с результатами измерения поглощения. Экспериментальные ошибки в определении коэффициента поглощения вблизи Л,-точки так велики, что они не позволяют количественно сравнивать теорию и эксперимент. [c.202]

Складывая Д и Д, находим, что первая, основная часть прогиба увеличивается пропорционально кубу длины, тогда как / . зависит от длины в первой степени. Отсюда следует, что, испытывая на изгиб балки разной длины, можно выделить величину Д и, следовательно, найти модуль межслойного сдвига ц. Фактически для стеклопластиков получить таким способом надежные результаты не удалось, мелкие экспериментальные ошибки неизбежным образом накладываются и вносят большую погрешность. Пока что, как нам представляется, единственный надежный способ определения ц состоит в испытании на кручение двух стержней прямоугольного сечения с разными отношениями сторон. Способ обработки, описанный в 9.12, позволяет определить по отдельности модуль сдвига в плоскости листа и модуль межслойного сдвига. Так, для однонаправленного углепластика было найдено, что модуль межслойного сдвига равняется 230 кгс/мм тогда как модуль сдвига в плоскости слоя 570 кгс/мм [c.707]

Шайль [312] вычислил из диаграмм состояния интегральные молярные теплоты смешения для жидких фаз, игнорируя различие теплоемкостей жидкой и твердой фаз и предполагая растворы регулярными. Величины, полученные таким способом, совпадают с другими данными лишь отчасти. Остае гся, однако, неясно, вызваны ли эти расхождения приближениями, введенными при анализе диаграмм состояния, или экспериментальными ошибками, в особенности в термохимических данных Каваками [157, 158]. [c.85]

Гинье 0,001—0,003 А. При составлении таблиц поиска возможные экспериментальные ошибки учитываются перекрытиями значений din (в [c.125]

Метод поляризационного сопротивления, использующий постоянный ток, более бьютрый по сравнению с методом потерь массы, но ряд проблем еще остается. Требуется относительно много времени для того, чтобы измеряемый потенциал изм металлического образца достиг постоянной величины 1 . При длительном пропускании постоянного тока через металлический образец изменяются условия на поверхности металла, что приводит к экспериментальным ошибкам, например, в тех случаях, когда сопротивление раствора велико. Учет этих ошибок усложняет процедуру измерения и расчета. [c.247]

Кроме того, Вертгейм находился под влиянием того факта, что если отношение 6/5 применить к воде, то для скорости звука в воде Колладон и Штурм должны были получить значение 1285 м/с вместо найденного ими значения 1435 м/с. Такое большое расхождение исключало вероятность экспериментальной ошибки. [c.335]

Вводя индексы 1, 2 и 3 для осевого, тангенциального и радиального направлений соответственно и пренебрегая градиентом радиальных напряжений, возникающим при внутреннем давлении, Лоде полагает (Тз=0, тогда ц=2сг2/сг1—1- При отсутствии внутреннего давления и,=—1, и при СГ2=СГ1 ц=1. Как подчеркнули Тэйлор и Квинни (Taylor and Quinney [1931, Л), большое отклонение экспериментальных точек от прямой n=v, наблюдаемое при простом растяжении, т. е. при ц=—1, было вызвано либо экспериментальной ошибкой, либо анизотропностью трубок. Поэтому в 1931 г. Тэйлор и Квинни пытались проверить заключение Лоде о том, что скорее повсюду имеет место неравенство v < n , чем равенство v=n. Эти эксперименты Тэйлора и Квинни с алюминием, медью, свинцом, стеклом, кадмием, малоуглеродистой и безуглеродистой сталями, результаты которых по существу подобны результатам Лоде (кроме стекла и свинца), стали экспериментами, на которые широко ссы- [c.102]

Зависимость отношения величин гео(йц —Д12) и о(гзз — 1з) от длины волны сввта в пределах экспериментальной ошибки представляет прямую, параллельную оси абсцисс (кривая 3 рис. 3.19), что подтверждает линеаризацию квадратичного эффекта, благодаря чему эффект пропорционален величине [26] [c.84]

Зависимость п (X) в пределах экспериментальной ошибки совпадает с кривой для BSO [10.212]. Кристалл оптически активен [10.215, 10.216, 10.271] (см. табл. 10.5). Эффект Фарадея в BGO исследовался в [10.215], эффект электрогирации — в [10.271]. [c.289]

Показать, что хотя InSb не является пьезоэлектриком, приведенные результаты согласуются в пределах экспериментальной ошибки с результатом, который можно ожидать от пьезоэлектрического кристалла. Определить три упругие постоянные, характеризующие этот материал (плотность InSb можно принять равной 5,7 7 г-смг ). [c.31]

I4 авторы нашли значение, которое вдвое превышает полученное Линдсеем и Шатцем более прямым способом. Поэтому можно считать, что расхождение между теорией и экспериментом не выходит за пределы возможной экспериментальной ошибки. [c.221]

На фиг. 22 изображена зависимость логарифмов светочувствительности эмульсий а, с, к я I от логарифмов их поглощательной способности. Линейная зависимость между светочувствительностью и поглощательной способностью выражалась бы прямолинейным участком прямой с наклоном 45°. Это приблизительно верно на участке между 400 и 450 т, для бромосеребряных эмульсий и между 440 и 510 для иодобромосеребря-ных эмульсий. В этом ограниченном интервале пропорциональность между светочувствительностью и поглощением подтверждается измерением обеих величин на одном и том же образце. Крутое падение кривых в области более длинных волн, лежащей вне указанных интервалов, может вызываться неактивным поглощением , которое пока не объяснено, но, весьма вероятно, обусловлено экспериментальной ошибкой в измерениях поглощения в тех случаях, когда возможна небольшая потеря света вследствие бокового рассеяния. [c.308]

Кривые оптического поглощения для чисто бромосеребряной эмульсии а показаны на фиг. 24. При —140° только короткий интервал длин волн (от 400 до 420 тр) количественно представляет поглощение фотолитически активным веществом — бромистым серебром. Вне этой области измерения поглощения значительно искажаются упомянутыми выше экспериментальными ошибками (см. п. А этого параграфа). Из фиг. 24 следует, что при 25° поглощательная способность при 420 тр равна 80% от ее значения при 400 тр и соответствующая величина при —140° составляет 55%. Это более крутое падение поглощения с длиной волны эквивалентно более крутому падению кривых на фиг. 2 (—195°) от А ==400 тр в сторону длинных волн по сравнению с кривыми, изображенными на фиг. 1 (25°), или же общему падению кривых на фиг. 3 в сторону длинных волн. Таким образом, изменение вида кривой спектральной светочувствительности между 400 и 460 тр с изменением температуры можно, повидимому, полностью объяснить изменением поглощения света. [c.312]

Статические измерения парциальных давлений Pzn и Рте над ZnTe (т) различных составов были выполнены Бребриком [37 ] путем определения оптической плотности сосуществующего пара [Zn (г) + Teg (г)] как функции длины волны в ультрафиолетовой и видимой области спектра. Во всем интервале от 500 до 910° С величина Pzn над составом ZnTe, насыщенным Zn, оказалась той же, что и над чистым цинком (в пределах экспериментальной ошибки 2%), т. е. составляла 1,17 ат при 1200° К и 0,114 ат при 1000° К-Величина Рте была ниже предела чувствительности метода, т. е. <10 ат. [c.92]

МОЙ табл. 4, разнрсти Е почти равны экспериментальным ошибкам, неизбежно появляющимся при использовании гелиевого термометра. [c.170]

Проверка изложенного выше метода расчета в трех- и пятиоборотных отопительных печах (см. табл. 6) показала, что он дает данные, близкие к экспериментальным. Ошибка в определении к. п, д. печи при колебаниях расхода газа от 1,06 до [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...